Чисто спиновый магнетизм

Для чисто спинового магнетизма [c.225]

Рассмотрим эллипсоидальный изотропный ферритовый образец с чисто спиновым магнетизмом, на который, помимо однород- [c.380]

В случае чисто орбитального магнетизма (5 = 0) = 1, для чисто спинового магнетизма Ь = 0) == 2 или, с релятивистской поправкой, = 2,0023. Эта величина и есть -фактор свободного электрона. [c.20]

Для чисто орбитального магнетизма (5 = О, / = ) справедливо уравнение (1.59), для чисто спинового магнетизма (1 = О, / = 5) — уравнение (1.60). [c.409]

Для свободного электрона = 2 (или более точно, с учетом релятивистской поправки, ё = 2,0023). В радикалах благодаря анизотропии электронной оболочки кроме собственного снипа электрона имеется примесь углового орбитального момента электрона. Поэтому наряду с чисто спиновым магнетизмом появляется примесь орбитального магнетизма и -фактор радикалов отличается от двух и обычно лежит в интервале 1,9—2,2 у парамагнитных ионов металлов эти отклонения еще больше. [c.11]

Электронный парамагнитный резонанс. Система зеемановских уровней энергии (см. рис. 155, б) у многих парамагнетиков, особенно у тех, магнетизм которых не является чисто спиновым, перестает быть эквидистантной. Благодаря этому вместо одной линии поглощения возникает несколько — обнаруживается, как говорят, тонкая структура спектра парамагнитного резонанса. При этом в монокристаллах g-фактор становится тензором и вид спектра может сильно зависеть от их ориентации по отношению -> [c.376]

Парамагнитные ионы в растворах даже в очень малых концентрациях оказывают крайне сильное влияние на время релаксации, поскольку средние значения квадратов магнитных полей на ядрах пропорциональны квадрату электронного магнитного момента. Эти магнитные поля примерно в 10 раз больше полей, создаваемых другими ядрами. Для ионов, магнетизм которых чисто спиновый, квадрат магнитного момента определяется выражением = [c.257]

Для решения вопроса о характере связи центрального иона с азотом азогруппы были проанализированы спектры ЭПР соединения с арсеназо I и эквимолярных растворов У0304. Для последнего резонансный эффект хорошо изучен [22, 23]. Известно, что значения эффективного -фактора для ионов УО - -, Сг +, Мп +, Ре - - и некоторых других приблизительно равны 2 (почти чисто спиновый магнетизм). Но их численное значение существенно зависит от ближайшего окружения иона. Замена растворителя или комплексообразование могут привести к изменению -фактора. Для растворов соединения У0 " с арсеназо I -фактор был рассчитан по формуле [13] [c.120]

Часто орбитальный момент Ь= О, тогда 7=5, и магнетизм имеет чисто спиновое происхождение. В этом случае фактор Лавде =2 (или точнее 2,0023, см. с, З ) н [c.56]

Главы 1—6 посвящены основам теоретических представлений и матема тическому аппарату квантовой химии. В гл. 7 и 8 обсуждается строение атома. В гл. 9—15 развивается теория электронного строения молекул. Большое внимание прн этом уделяется теории Хюккеля ввиду ее предельной простоты. (Она позволяет дать полуколнчественное описание химической связи без сложных математических вычислений интегралов или проведения итерационных процедур.) В гл. 16 рассматриваются колебания молекул, а в гл. 17 — их магнитные свойства (главным образом магнитный резонанс). Эти две главы иллюстрируют проблемы, не связанные с электронными волновыми функция.ми. Более того, если магнетизм рассматривается в чисто спиновом приближении, то базисный набор, являющийся полным в рамках этого приближения, может быть использован для построения волновых функций. Глава 18, посвященная химической кинетике, показывает, что многие важные сведения удается получить на основе чисто качественного применения кваитовохнмических представлений. [c.8]

Из формулы (VI. 5) видно, что для свободного атома в отсутствие спина 5 = 0, но L фО, J = L и g =l. Наоборот, при = 0 и 5= 0 J = S и g = 2 (точнее, g = 2,0023, см. [247]). Для атома в координационном соединении поле лигандов, как указывалось ранее (стр. 147), обычно подавляет орбитальный момент и магнетизм определяется в основном спиновым значением. Однако орбитальный момент в ряде случаев подавляется лишь частично, а иногда появляются компоненты вкладов, вызванных спин-орбитальным взаимодействием, примешивающим к данному состоянию близколежащее возбужденное, обладающее орбитальным вкладом. Поэтому в координационном соединении -фактор, как правило, оказывается отличным от чисто спинового значения, причем это отличие может зависеть от направления [c.155]

Ф а к т о р. Эта величина свидетельствует о характере магнетизма частицы — является ли он чисто спиновым или имеется иримесь орбитального магнетизма. Для свободного электрона, т. е. когда имеется только спиновой магнетизм, g -фaктop равен ёэл =2,0023. В тех случаях, когда магнетизм зависит и от орбитального движения электрона, эффективное зиачепие может быть как меньше, так и боль- [c.481]

Момент на атоме железа должен быть несколько больше, чем Наличие ионов Fe + в октаэдрических полостя Гв . -О должно-вызывать в среднем небольшое уменьшение момента на одну октаэдрическую полость, если антипараллельное расположение ближайших соседей сохраняется. С другой стороны, двойное обменное [134] взаимодействие Fe + — О — Fe + обеспечивает ферромагнитное сцепление. Возможен также дополнительный обмен тина Ре етраэдр. — О — Рвоктаэдр,- Эти полости не Являются кристаллографически эквивалентными и, следовательно, надо ожидать обратного эффекта. По аналогии с ионным распределением в магнетите, в котором может быть отдано некоторое предпочтение расположению иона Fe + в тетраэдрических промежутках, антиферромагнитнь1Й октаэдрический — тетраэдрический обмен будет результатом наличия чисто ферромагнитного момента. Тем не менее анализ методов дифракции нейтронов показал, что имеется только антиферромагнитное связы- вание. Магнитное исследование не показало заметного ферромагнитного остаточного магнетизма. Следовательно, спиновое соотношение оказа.лось антиферромагнитным или парамагнитным. [c.279]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология