Уравнение потери на ветвях ХТК

Таким образом, модель задачи ДГ-оптимизации содержит уравнения (IV.2.8), выражающие все имеющиеся связи между регионами ХТК уравнения (IV.2.5) материального баланса на выходе из региона уравнения (IV.2.1) зависимостей выходных параметров региона от его входных параметров уравнения потери на ветвях ХТК, т. е. потери давления или температуры при переходе от одного региона ХТК к другому (если только в зависимости от длины ветви давление и температура выходящего потока меняются) ограничения на параметры региона, т. е. пределы изменения определяющих показателей ХТК [c.163]

Потеря устойчивости и переход на так называемую нетермодинамическую (т.е. описываемую уже детерминистическими кинетическими или иными динамическими уравнениями) ветвь происходит при а = а, если при а > а избыточная диссипация энергии становится отрицательной [c.371]

Из-за нелинейности г.ц. их системы уравнений не обладают аддитивными свойствами, в силу которых для линейных систем можно, приравнивая расходы на отдельных ветвях нулю, получать частные решения, а общее решение представлять как их сумму. Однако некоторые возможности для упрощения схем здесь имеются, и они должны использоваться при описании и расчете гидравлических систем на ЭВМ. В данном разделе рассматриваются два вида преобразования схем цепей 1) точные линейные преобразования, которые не затрагивают нелинейной связи между расходом и потерей давления 2) приближенные преобразования, основанные на использовании метода линеаризации г д., описанного выше. [c.86]

Решение. Предполагая квадратичны режим в каждой из ветвей и учитывая одинаковость потерь в них, записываем расчетную систему уравнений [c.38]

Для определенных упрощенных моделей эти уравнения линеаризуют, используя метод малых возмущений для получения рабочих соотношений. Для критерия устойчивости находится линейная зависимость с помощью методов, используемых в сервомеханизмах. Результаты этих исследований показывают, что устойчивость течения в системах с кипящим теплоносителем является сложной функцией геометрии системы, величины недогрева, теплового потока, давления и условий течения. Нельзя предложить никаких общих правил для получения количественных критериев устойчивости течения, зависящих от разнообразных обратных связей. Однако качественно можно сказать, что в контуре с естественной циркуляцией кипящего теплоносителя амплитуда колебаний потока обычно увеличивается с увеличением либо недогрева, либо трения в зоне подогрева, и амплитуда этих колебаний уменьшается при возрастании потерь на трение в обратной (холодной) ветви контура. [c.115]

Опыты показали, что во многих случаях это неверно. Например, при помощи уравнений теоретической гидродинамики нельзя решить такие практические задачи, как определение потерь давления нри движении жидкости в трубах. В то же время для решения этих задач усилиями инженеров была создана гидравлика — эмпирическая наука, имевшая с теорией идеальной жидкости весьма мало общего. Слияние этих двух ветвей механики началось только в 1904 г., когда Прандтль выдвинул идею пограничного слоя. По-прежнему считается, что теория идеальной жидкости удовлетворительно описывает движение маловязких жидкостей вдали от твердых поверхностей. Однако вблизи границ существует тонкий слой, в котором существенно вязкое трение. Несмотря на малую толщину, этот слой оказывает глубокое влияние на течение вблизи препятствия и силу, с которой жидкость действует на это препятствие. [c.78]

Стационарное состояние системы характеризуется равенством притока и расхода переносного компонента. Решение уравнения (1.35) в условиях стационарности Рх х, г/)=0] при различных значениях управляющего параметра а представлено в графической форме на рис. 1.8 там же дана бифуркационная диаграмма процесса х=х а). При а <а<.а2 мембранная система имеет два различных устойчивых стационарнв1х состояния, расположенных на верхней (т. 3) и нижней (т. 1) ветвях бифуркационной кривой, и одно неустойчивое (т. 2) на промежуточном участке этой кривой. Если исходное стационарное состояние расположено на нижней ветви (т. В), то по мере роста а особая точка смещается вправо по фазовой диаграмме при этом происходит монотонное приближение к новому значению концентрации компонента х. При а = аг возможна потеря устойчивости (т. А) и скачкообразный переход А—А в новое состояние с другим значением х. Аналогичный скачок В—В с верхней ветви на нижнюю наблюдается при а = а]. [c.36]

Подставив уравнения (II) и (13) - (15) в (12), выделив члены, зависящие от перааенной составлящей аффективной площади диафраш в один комплекс X и представив потери давления в параляельшгх ветвях насоса в той форме, в какой они даны в работе [2], поду-чим [c.104]

Распределение расходов и напоров в г.ц. с сосредоточенными постоянными при установившемся движении несжимаемой жидкости описьтается, во-первых, линейными соотношениями, аналогичными законам Кирхгофа для электрической цепи, и, во-вторых, нелинейными уравнениями связи между расходами и потерями давления на ветвях, которые будем называть замыкающими соотношениями. [c.45]

В основу метода расчета на ЭВМ положена система уравнений, составленных для всех узлов и контуров вентиляционной схемы по аналогии с первым и вторым законами Кирхгофа 2О,-=0 (во всех узлах сумма расходов равна нулю) и 2 iг-f2ДH =0 (сумма перепадов и потерь давлений всех ветвей для любого замкнутого контура равна нулю). Расчет вентиляционных схем в этом случае осуществляется по известным программам расчета нелинейных электрических цепей [7]. Более подробные сведения [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология