Законы трения

Законы трения Амонтона и Кулона [c.353]

Двучленный закон трения, основанный на использовании молекулярных представлений о внешнем трении, предложен Дерягиным [c.357]

Классические законы трения, установленные еще Леонардо да Винчи и Амонтоном, сводятся к следующему [c.223]

Трение как сопротивление сдвигу тонких поверхностных слоев рассмотрено в работе Г. Н. Епифанова [242]. Им сделана попытка с единой точки зрения объяснить взаимодействие твердых поверхностей при трении, считая, что оно складывается из молекулярного сцепления поверхностей, зацепления поверхностных неровностей и внедрения элементов одной поверхности в другую. Предполагается, что все эти взаимодействия приводят к сдвигу тонких поверхностных слоев твердых тел, а сила трения и есть сопротивление материала сдвигу. Эти теоретические предпосылки приводят к двучленному закону трения [c.225]

Рассматривая силу трения как сопротивление материала сдвигу, что вытекает из экспериментальных данных, Епифанов получил двучленный закон трения, отличающийся от закона Дерягина [c.357]

Жидкости, не подчиняющиеся закону трения (11.1), называются аномальными или неньютоновскими. Неньютоновские жидкости подразделяются на три класса. [c.336]

Математическое описание типовых процессов химической технологии обычно выражается определенными классами уравнений. Это часто позволяет формализовать процесс его составления и существенно облегчает задачу разработки алгоритмов. Более того, принцип изоморфности математического описания позволяет в результате решения одной конкретной задачи получить информацию о свойствах целого класса объектов с аналогичными математическими описаниями. Подобным примером являются дифференциальные уравнения, описывающие различные по природе явления формально аналогичными соотношениями [2] перенос количества энергии (закон трения) [c.256]

Уравнение движения вязкой жидкости и закон трения при ее движении в трубах и аппаратах в безраз.мерной форме принимают вид [c.46]

Законы трения Амонтона и Кулона Роль поверхности контакта трущихся тел Основные положения теории трения твердых тел [c.7]

Такая зависимость характерна для сухого трения , т. е. отвеча т закону трения Кулона / тр = /тр - Соответственно моделью (и символом) пластического поведения материала (дисперсной системы) могут служить две поверхности, скажем дощечки с коэффициентом трения /тр, Прижатые друг к другу с такой (нормальной) силой Рц, что возникающая касательная сила Ргр численно равна предельному напряжению сдвига рассматриваемого материала (рис. XI—7). [c.311]

Соотношение (13.11) можно представить в виде так называемого одночленного закона трения, выражающего связь силы трения F е илощадью фактического контакта 5ф [c.371]

При электрокинетических явлениях слой жидкости, непосредственно прилегающий к поверхности твердой фазы, остается неподвижным, тогда как остальная жидкость, находящаяся вблизи этой поверхности, подвижна и к ней приложим закон трения, применяемый к нормальным жидкостям. [c.198]

Слой жидкости, находящийся в соприкосновении со стенкой, неподвижен. Он прикреплен к стенке и не поддается скольжению при механическом воздействии. Молекулы же жидкости вблизи стенки и в двойном слое подвижны и подчиняются обычным законам трения для нормальных жидкостей. [c.49]

Из закона трения, выражаемого уравнением (1.14), следует, что напряжения трения возможны голько в движущейся жидкости, [c.13]

Выразим касательное напряжение т по закону трения Ньютона через коэффициент вязкости и поперечный градиент скорости [см. формулу (1.14)] при этом заменим переменное у (расстояние от стенки) текущим радиусом г [c.76]

Все изложенное позволяет сделать вывод, что трение в жидкостях, обусловленное вязкостью, подчинено закону трения, принципиально отличному от закона трения твердых тел. [c.14]

Если использовать закон трения Ньютона и учесть, что в уравнении (1.69) обозначено V = то предыдущие отношения, равные к, можно выразить [c.69]

Закон трения Ньютона применим лишь при ламинарном течении. Однако, как будет показано ниже (см. 1.26 и 1.27), при турбулентном тече- [c.69]

Как указывалось в 1.19, ламинарное течение является строго упорядоченным, слоистым течением без перемешивания жидкости. Теория этого течения жидкости основывается на законе трения Ньютона (см. 1.3). [c.75]

Отсюда следует, что т = О и т == б, где — постоянная. Применяя закон трения Ньютона, получим т= — [г = С (знак минус взят истому, что при с г/ > О < 0) и после интегрирования [c.85]

Ввиду того, что при турбулентном течении отсутствует слоистость потока и происходит перемешивание жидкости, закон трения Ньютона в этом случае неприменим. Благодаря перемешиванию жидкости и непрерывному переносу количеств движения [c.95]

Структура и содержание формул (100) и (101) получены на основе анализа потерь энергии в однотипных турбинах, предполагая, что главные потери в них подчиняются законам трения жидкости о стенки водопроводящих каналов. Разумеется, такое предположение нельзя считать точным. Фактически, в турбинах имеется часть потерь, зависящих от числа Рейнольдса, а поэтому изменяющихся при переходе от модели к натуре. Другая же часть потерь, в частности, концевые потери на лопастях рабочего колеса, выходные потери в отсасывающей трубе и некоторые другие остаются одинаковыми для модели и для турбины, а поэтому их нельзя пересчитывать. [c.111]

В уравнениях (2.81) и (2.82) в качестве специальны.х законов переноса используются закон трения Ньютона [см. (1.1)] [c.153]

Пограничный слой в разреженных газах, законы трения и теплообмена [c.325]

Простейшая идеализация, принятая в случае сухого трения (рис. 3.61, б), состоит в том, что трение не зависит от скорости. Так же, как линейный закон трения является простейшей идеализацией случая вязкого трения, последнее допущение является простейшей идеализацией случая сухого трения. Эта идеализированная характеристика трения приведена на рис. 3.61, в. В силу сделанного замечания можно в некоторой ограниченной области рассматривать эффекты трения подвижных частей ПМИМ как линейные и описывать систему линейными дифференциальными уравнениями, т. е. рассматривать систему как линейную. Тогда в этой ограниченной области, несмотря на допущенную идеализацию, можно ответить на интересующие нас вопросы о характере и общих свойствах движения системы. Граница этой области определяется существующими зависимостями параметров от координат и скоростей. Однако эта область, в которой применима принятая идеализация, всегда ограничена известными пределами. Исходя из сделанных допущений, сила трения штока о набивку в саль- [c.278]

Связь между нанряжениямн п скоростями деформации, как уже указывалось, устанавливается законом трения Ньютона. [c.65]

Исследование Тирионом сухого трения резины и Денни — трения полимеров со смазкой показали, что законы трения высокоэластических материалов со смазкой и без смазки одинаковы, но коэффициенты трения отличаются как по значению, так и по физической природе. Бартеневым [10] был предложен закон трения высокоэластических материалов в следующем виде [c.378]

Описанные модели реостабильных (неньютоновских) жидкостей являются идеальными. Реальные жидкости при различных скоростях сдвига и в различных процессах могут подчиняться разным реологическим уравнениям состояния. Например, масляная краска, считающаяся классическим образцом жидкости Шведова - Бингама, при очень маленьких скоростях сдвига ведет себя как ньютоновская жидкость с большой вязкостью. Следовательно, закон трения нужно выбирать, учитывая скорость [c.24]

Такая зависимость характерна для сухого трения, т. е. отвечает закону трения Кулона fVp == /грРк- Соответственно моделью пластического поведения материала (дисперсной системы) могут служить две поверхности, например дощечки с коэффициентом трения frp, прижатые друг к другу с такой (нормальной) [c.370]

Исходные уравнения в переменных скорость, давление. Начальные и граничные условия. Течение вязкой жидкости с ньютоновским законом трения без упрощающих предположений, которые при малой вязкости связаны с упоминавшимися выше в гл. 5 приблин ениями пограничного слоя, а при большой вязкости — с приближением Стокса, онисывается уравнениями Навье — Стокса. Вывод уравнений Навье — Стокса мон5ет быть сделан либо феноменологическим путем на основе известных постулатов Стокса (см., например, [191, [24], [25]), либо на основе молекулярно-кинетической теории [26]. Для однородной несжимаемой вязкой жидкости система уравнений Навье — Стокса имеет вид [c.165]

Ограниченные возможности имеет применение для этой цели динамического напряжения сдвига и пластической вязкости. Недостатками их являются неинвариантрость в различных условиях измерений, что объясняется незнанием истинного закона трения и эпюры скоростей сдвига. Эти величины носят формальный характер и не имеют определенного физического смысла. Понятия т]пл и 0д = Тв можно относить лишь к идеализированному вязко-пластичному телу Бингама. В настоящее время значения пластической вязкости и динамического напряжения сдвига широко применяют для гидравлических расчетов. Это вносит в них известную условность из-за необходимости использования методов теории подобия и безразмерных критериев (обобщенный критерий Рейнольдса, критерий Хедстрема и др.), исходящих из бингамовской аппроксимации, имеющей, как указывалось, ограниченный характер. [c.233]

В простейшем случае ц = onst. Коэф. Т. покоя, как правило, больше коэф. кинематического Т., так что усилие трогания с места (пусковой момент) больше сопротивления равномерному движению. Более точно физ. процессы при сухом Т. отражаются т.наз. двучлешавл законом трения Дерягина ц = F/(N + PgS), где / -дополнит, к N давление, вызванное силами межмол. взаимод. трущихся тел, а S-пов-еть фактич. контакта трущихся тел из-за волнистости и шероховатости пов-стей Т. контакт тел не бывает полным. [c.627]

Основные уравнения гидродинамики (1.1) и (1.3) остаются неизменными по форме и для турбулентных потоков, поскольку законы сохранения количества движения и массы вещества носят общий характер, а закон трения, определяющий форму вязкостных слагаемых в уравнении Навье — Стокса, имеет одинаковый вид как для ламинарного, так и для турбулентного потоков. Таким образом, замена всех компонент скоростей на соответствующие скорости, усредненные за достаточно большой промежуток времени и применение вместо молекулярной вязкости суммарного коэффициента вязкого трения ( л — - -(Лтурз) дает возможность использовать уравнения Навье-Стокса и неразрывности для турбулентных потоков. [c.11]