Вязкость при ламинарном течении

Величина А по аналогии с коэффициентом вязкости в законе трения для вязкой жидкости Ньютона рассматривается как коэффициент некоторой воображаемой турбулентной вязкости. Соответственно величина Л/р = бт, рассматриваемая как коэффициент кажущейся кинематической вязкости турбулентного течения, называется коэффициентом турбулентного обмена. Коэффициент турбулентной вязкости во много и даже сотни раз превышает коэффициент вязкости ламинарного течения. Только в непосредственной близости к стенке величина А сравнима с величиной х, причем на самой стенке /4=0. В связи с этим в потоке, кроме области, непосредственно примыкающей к стенке, и в свободных потоках можно пренебрегать вязкими напряжениями по сравнению с турбулентными. [c.94]

Ламинарное течение. Простейший тип течения жидкости наблюдается в случае преобладающего влияния сил вязкости. В этом случае траектории движения частиц жидкости в поле потока почти параллельны друг другу при отсутствии вращательного движения частиц. Такое течение называется ламинарным. [c.44]

Течение расплавов полимерных материалов подчиняется закону Ньютона только при очень малых скоростях, не имеющих практического применения в процессах переработки. С повышением скоростей свойства расплавов, как правило, уже не описываются законом Ньютона, хотя вследствие очень высокой вязкости ламинарное течение сохраняется. [c.93]

Этот тензор по существу описывает дополнительные силы вязкости, которые в отличие от молекулярных сил вязкости ламинарного течения возникают в процессе именно турбулентного движения. Методы определения составляющих тензора рейнольдсовых напряжений приведены в соответствующем разделе книги. [c.22]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Аномалия вязкости может благоприятно влиять на уменьшение сопротивлений при работе механизмов. В результате снижения вязкости масла (смазки) с ростом скорости его деформирования увеличение энергетических затрат на деформирование замедляется. Иными словами, чтобы вдвое увеличить объем перекачиваемой по трубопроводу ньютоновской жидкости, необходимо вдвое увеличить перепад давления (при ламинарном течении). Для аномально вязкой жидкости, в частности для загущенных масел и пластичных смазок, удвоение перепада давления приведет не к двукратному, а к существенно большему увеличению расхода. [c.277]

Расчет течений под действием давления с использованием эквивалентной ньютоновской вязкости . Рассмотрите полностью развившееся изотермическое ламинарное течение под действием давления между двумя параллельными плоскостями неньютоновской жидкости, реологическое поведение которой описывается многочленом [c.178]

Объемная производительность одночервячной машины при проверочном расчете определяется по зоне дозирования. При этом материал рассматривают как ньютоновскую жидкость с эффективной вязкостью, взятой при средней скорости сдвига и средней температуре в зоне в условиях ламинарного течения. При таких допущениях объемная производительность может быть рассчитана по уравнению [c.344]

Единица динамической вязкости — паскаль-секунда — это динамическая вязкость среды, касательное напряжение в которой при ламинарном течении слоев с разностью скоростей 1 м/с, на- [c.21]

Здесь Ш/ М /3 , г 1 — вязкость жидкой фазы. Соотношение между 1 и Не,у приведено в [281 и показано на рис. 22. Заметим, что соотношение становится эквивалентным обыкновенному соотношению для ламинарного течения [c.197]

Вычисление потерь давления для двух фазного течения сильно усложняется существованием большого разнообразия возмож ных видов течения. Для пузырькового тече ПИЯ в первом приближении влияние пу зырьков весьма приближенно эквивалентно увеличению вязкости жидкости. Для коль цевого течения положение намного сложнее, так как течение жидкости нли газа может быть либо ламинарным, либо турбулент ным. При этом возможно существование четырех режимов двухфазного кольцевого течения с жидкой пленкой, а именно тече ние обеих фаз турбулентно течение обеих фаз ламинарно течение газа турбулентно, течение жидкости ламинарно течение жид кости турбулентно, течение газа ламинарно. Кроме того, в поток газа может поступать либо больше, либо меньше мелких капель, и это оказывает влияние на обмен колп чеством движения по мере того, как капли попадают в поток газа или покидают его, влияя, таким образом, на градиент давле пня. [c.100]

В литературе можно встретить также обозначение для динамической вязкости - Из (Пуаз - по имени французского ученого Пуазейля, сформулировавшего закон ламинарного течения жидкости в капиллярных трубках) или его сотую часть - сПз. 1 Пз = 0,1 Па-с 1 мПа-с = 1 сПз. [c.247]

С. Зная плотность жидкости р, диаметр мешалки и критерий Рейнольдса Ке, рассчитывают кажущуюся вязкость соответствующую различным значениям скорости вращения мешалки в области ламинарного течения. [c.186]

Опыт показывает, что переход от ламинарного течения к турбулентному происходит тем легче, чем больше массовая скорость жидкости ры) и диаметр трубы и чем меньше вязкость [c.41]

Вследствие высоких вязкостей реакционных смесей при синтезе пленкообразующих веществ создание турбулентного течения требует высоких скоростей потока, что в результате большой продолжительности синтеза приводит к очень большой длине реактора. С другой стороны, ламинарное течение не обеспечивает [c.129]

Графически это показано на рис. 23.7, /, где зависимость вязкости от давления (напряжения сдвига) имеет вид горизонтальной прямой в области ламинарного течения. На рисунке видно, что после достижения критического значения напряжения сдвига Ркр, при котором ламинарный режим течения переходит в турбулентный, кривая отклоняется от горизонтали. Это означает, что при турбулентном течении перестает выполняться закон Ньютона даже для ньютоновских жидкостей, так как нарушается параболическое распределение скоростей в потоке. [c.381]

Вычисленная из уравнения Ньютона вязкость в условиях ламинарного течения жидкости не зависит ни от способа измерения, ни от типа и размеров примененного вискозиметра, т. е. является инвариантной характеристикой данной жидкости. [c.324]

Вязкость (внутреннее трение жидкости) обусловлена взаимодействием молекул жидкости и проявляется при ее течении. Течение жидкости в капилляре диаметром X характеризуется градиентом скорости о/йл вследствие того, что молекулярный слой, непосредственно примыкающий к стенке капилляра, остается неподвижным, а слой, находящийся в центре капилляра, движется с максимальной скоростью. Ламинарное течение жидкости описывается законом Ньютона, согласно которому напряжение сдвига т, вызывающее течение жидкости, пропорционально градиенту скорости течения [c.98]

Применение закона Ньютона (XIV. 2) к ламинарному течению в цилиндрическом капилляре или трубке, характеризуемому условием Re < 2300 (где Re = d/v — критерий Рейнольдса d — диаметр капилляра v — кинематическая вязкость) приводит к формуле Пуазейля [c.272]

Как видно из соотношения (X, 4), ламинарное движение переходит в турбулентное при тем меньших скоростях, чем больше радиус трубки и плотность жидкости и чем меньше ее вязкость. Наличие в жидкости взвешенных частиц, особенно неправильной формы, способствует так называемой ранней турбулентности, т. е, тому, что ламинарное течение переходит в. турбулентное при значительно меньших значениях Re. [c.324]

Ламинарное течение жидкости описывается законом Пуазейля скорость истечения жидкости через капилляр пропорциональна приложенному давлению и обратно пропорциональна вязкости [c.430]

Ньютоновскими или нормально вязкими называют жидкости, вязкость которых не зависит ни от приложенного давления, ни от градиента скорости (в условиях равномерного ламинарного течения) [c.381]

Экспериментальные данные зависимости эффективной вязкости от напряжения однородного сдвига в процессе стационарного, устойчивого, ламинарного течения структурированных жидкостей можно разбить на две группы по положению точки перегиба С (рис. 46). Для многих структурированных жидкостей точка С весьма близка к точке В. В этом случае для описания кривой г) (Р) используются одночленные формулы, в частности, теория Френкеля — Эйринга, в которой для функции Г) (Р) предлагается следующая формула [c.161]

Независимо от структуры, все течения в жидкостях или газах разбиваются на ламинарные и турбулентные. Течение, при котором все участвующие в нем частички перемещаются слоями (рис. 45), т. е. имеют почти одинаковые траектории, называется ламинарным, скорость слоев при этом различна. Ламинарное течение можно наблюдать в узких капиллярных трубках, при обтекании тел небольших размеров жидкостью, имеющей малую скорость и большую вязкость. Именно к последнему случаю относится течение в коллоидных структурах. Роль тел малых размеров выполняют коллоидные частички. [c.133]

Турбулентное течение наступает в результате потери устойчивости ламинарного течения, оно связано с так называемым числом Рейнольдса Ке, представляющим собой отношение сил инерции движущейся жидкости к вязкости [c.134]

Следовательно, с позиции реологических кривых структурированной жидкостью можно назвать такую структуру, для которой выполняются два условия 1) течение начинается при любом, как угодно малом напряжении сдвига 2) устойчивое, стационарное, ламинарное течение может быть осуществлено без разрыва сплошности с выходом на ньютоновское течение, с вязкостью, отвечающей предельно разрушенной структуре. Таким образом, отличительной особенностью структурированных жидкостей является возможность построения [c.135]

Ламинарное течение дисперсионной среды с вязкостью через капилляр с радиусом г и длиной / под действием перепада давления Ар описывается уравнением Пуазейля [c.241]

После полного разрушения структур Ы дисперсная система в условиях ламинарного течения проявляет свойства ньютоновской жидкости (см. рис. Х1-20, участок VI). Вязкость такой [c.393]

Согласно теории Нернста, концентрация диффундирующего вещества изменяется линейно внутри полностью неподвижного диффузионного слоя. Однако теоретически не существует четкой границы между неподвижным диффузионным слоем и движущимся раствором электролита появление градиента вязкости всегда влечет за собой возникновение градиента скорости движения жидкости. Во внешней части диффузионного слоя конвекция вещества, как правило, совмещается с его диффузией. Изменение концентрации в зависимости от расстояния от поверхности электрода х схематически изображено на рис. 56. При ламинарном течении жидкости распределе- [c.283]

Закон Гагена — Пуазейля. Средняя скорость ламинарного течения жидкости по трубе пропорциональна падению давления на единицу длины, квадрату радиуса трубы и обратно пропорциональна коэф фициенту вязкости [c.501]

Смена течения при достижении Ке р обусловлена тем, что одно течение теряет устойчивость, а другое — приобретает. При Ке < Ке р ламинарное течение является вполне устойчивым всякого рода искусственная турбулизация потока и его возмущения (сотрясения трубы, введение в поток колеблющегося тела и пр.) погашаются влиянием вязкости и ламинарное течение восстанавливается. Турбулентное течение при этом неустойчиво. При Ке > Ке р, наоборот, турбулентное течение устойчиво, а ламинарное — неустойчиво [c.64]

Полученный закон сопротивления показывает, что при ламинарном течении в трубе круглого сечения потеря напора ла трение пропорциональна расходу и вязкости в первой степени и обратно пропорциональна диаметру в четвертой степени. Этот закон, часто называемый законом Пуазейля, используется для расчета трубопроводов с ламинарным течением. [c.78]

Первый и второй интегралы в правой части уравнения (7.83) характеризуют соответственно прибыль капель объемом V за счет коалесценции более мелких капель и их убыль вследствие коалесценции капель объемом и с другими каплями. Для определения горизонтальной составляющей скорости движения дисперсной фазы будем рассматривать горизонтальное течение двухфазной смеси как квазигомогенное. Такое допущение справедливо, когда частицы имеют малый размер и отношение вязкостей невелико. Тогда для ламинарного горизонтального потока квазигомогенной смеси по де-кантатору можно использовать решение уравнения Навье—Стокса для ламинарного течения жидкости в открытом канале прямоугозн — ного. сечения при свойствах жидкости, вычисленных через свойства фаз. В этом случае профиль горизонтальной составляющей скорости Ых (г) но высоте канала будет определяться ь/2 [c.301]

Вследствие очень большой вязкости большинства концентрированных растворов полимеров и их расплавов на практике чаще всего реализуются ламинарные режимы течения. Именно ламинарным течениям и уделяется основное внимание в данном параграфе. В п. В содержится опнсанне экспериментальных методов исследования неныотоновских жидкостей в н. С рассмотрены некоторые их модели, в п. D приведены конкретные примеры расчета паиболее важных для инженерных приложении параметров. В п. Е обсуждаются турбулентные течения неньютоновских жидкостей в трубе. [c.166]

Рис. 6. Результаты теоретического решения, учитывающего влияние переменной вязкости и плотности на развивающееся ламинарное течение в нертикально 1 изотермической трубе в условиях совпадения по направлению сил свободной и вынужденной ьон-век[ ии [6]

Единицы измерения всех величин, входящих в выражение (3.11), указаны в приложении 1]. Это уравнение, известное как уравнение Гагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе, можно преобразовать к виду, показывающему, что объемный расход потока пропорционален градиенту давления и четвертой степени вну-греннего диаметра канала и обратно пропорционален коэффициенту вязкости. [c.45]

Идеальные числа Нуссельта для областей ламинарного течення, в которых вязкость постоянна и распределение температур в поперечном сечении [c.333]

Из полученного на этапе 9 графика зависимости кажущейся вязкости р, от скорости сдвига у находят кажзш1 уюся вязкость р , соответствующую различным скоростям вращения мешалки N вне области ламинарного течения. [c.186]

Режим течения пленки является функцией критерия Р ейнольдса с увеличением толщины пленки ламинарное течение пленки, имеющей гладкую поверхность, переходит в волновое (см. стр. 115), а затем становится турбулентным. Кроме физических свойств конденсата (плотности, вязкости, теплопроводности) на теплоотдачу влияет шероховатость стенки, ее положение в пространстве и размеры стенки в частности, с увеличением шероховатости поверхности и высоты вертикальной стенки пленка конденсата утолщается книзу (см. рис. V1I-11). [c.288]

I — участок ползучести, II — участок пла стнческого течения. III — участок ньютоновского течения. Им соответствуют три участка на кривой г1=/(т) с высокой постоянной вязкостью Tji, с переменной вязкостью Ti = ri +T /Y и с низкой постоянной вязкостью т]2. Последний участок часто недостижим в режиме ламинарного течения из-за перехода к турбулентному течению. [c.155]

В условиях ламинарного течения применение уравнения, Ньютона приводит к следующему соотношению между объемной скоростью V (т. е. объемом V жидкости, протекщей за единицу времени), приложенным давлением Р и вязкостью жидкости (или газа) г [c.262]

Изучение процессов структурирования и деструктурирования в дисперсных системах часто удобно вести путем наблюдения за изменением в них типичного для жидких систем свойства — вязкости, тесно связанного с другими реологическими свойствами систем. При этом следует учитывать, что вязкость некоторых лиофобных золей и особенно растворов высокомолекулярных веществ обнаруживает ряд аномалий а) неподчинение закону Ньютона и Пуазейля, б) изменение во времени, в) аномальное поведение с изменением температуры, г) изменение от механических воздействий (явление тиксотропии). В таких системах появляется дополнительная вязкость, обусловленная добавочным сопротивлением (трением) течению жидкости за счет образования сеткообразных структур. Такая вязкость получила название структурной. Таким образом, вязкость указанных систем можно рассматривать как сумму двух слагаемых нормальной вязкости, обусловленной нормальным, подчиняющимся законам Ньютона и Пуазейля, ламинарным течением жидкостей ( 31) и структурной вязкости Г]отр [c.370]