Сфера потоке,

Частицы первоначально находятся в состоянии покоя в жидкости и не влияют на характер обтекания сферы потоком жидкости (р<г8 <С р/). [c.57]

Значение коэффициента зависит от режима обтекания сферы потоком. Теоретический анализ показывает, что для лами- [c.234]

Используют кинетические приемы и в финансовой сфере. Поток денежной массы, направленный на ее увеличение, — та же самоускоряющаяся реакция. Аналогично последовательной реакции в прохождении финансового потока имеется лимитирующаяся стадия. На ускорение прохождения этой стадии и направляют свои усилия опытные (знающие химическую кинетику ) финансисты. [c.277]

Поскольку обтекание сферы потоком не учитывается, то распределение концентраций будет зависеть только от г. Поэтому уравнение (6.105) примет вид [c.112]

В случае обтекания сферы потоком идеальной жидкости скорость на экваторе имеет максимальное значе-3 [c.279]

Перейдем к рассмотрению массообмена сферического тела с жидкостью, движущейся при Ке < 1. Гидродинамическая задача (поле скоростей вблизи сферы, сопротивление сферы потоку) была решена Стоксом [c.55]

Л иже рассматривается явление обтекания твердого цилиндра или твердой сферы потоком несжимаемой жидкости при постоянной скорости Принятые для решения задачи координаты и скорости показаны на рис. 39. Движение жидкости определяется [c.145]

Сопротивление сферы потоку вблизи группы сфер [c.18]

На рис. 3.5 показано распределение локальных значений поверхностной концентрации для Ке = 20, 5с = 1 и различных Я. Заметный перепад концентраций между лобовым и кормовым уча-стка ли сферы указывает на то, что разные участки поверхности сферы не являются одинаково доступными в диффузионном отношении. Наиболее отчетливо это видно из распределения локальных значений критерия Шервуда для чисто диффузионного режима (штриховая кривая). В лобовой части сферы поток менее обеднен, и концентрация вещества на этих участках выше. Однако численные расчеты показывают (табл. 3.2), что метод равнодоступной поверхности оказывается вполне приемлемым. [c.130]

Для того чтобы вычислить коэффициент /, необходимо знать зависимость величин Р, V и гв от г, 0 и ф. В разделах 2.6 и 4.2 было показано, каким образом может быть найдено выражение для закона Стокса в условиях ползущего течения , т. е. при очень медленном обтекании сферы потоком, значение числа Рейнольдса которого не превышает по порядку 0,1. [c.183]

Как уже отмечалось, использованный здесь метод решения задачи о массообмене движущейся частицы применим при анализе широкого класса сходных по постановке задач. Например, в работе [143] рассматривалось обтекание сферы потоком вязкого диссоциирующего газа с учетом каталитической реакции первого порядка на ее поверхности полученные результаты предполагалось использовать для создания теоретической основы эксие- [c.220]

В опытах со сферами использовалась сетка из нержавеющей стали, диаметр проволоки которой 0,3 мм и размеры ячеек в свету 0,7 X 0,7 мм. В опытах с неско.м на. чатунную сетку таких же размеров помещалась вторая латунная сетка с размерами ячеек в свету 0,1 X 0,1 мм и диаметром проволоки 0,06 мм. При работе со сферами поток после выхода из слоя сравнительно [c.22]

В настоящем разделе в качестве примера рассмотрено стационарное обтекание сферы потоком вязкой жидкости. Такое решение справедливо только для ползущего течения, при котором можно пренебречь инерционным членом [v-yw] в уравнении движения. Соответствующие выкладки дают закон Стокса, который уже кратко обсунедался в разделе 2.6. [c.125]

Обтекавие сферы потоком идеальной жидкости. Для случая стационарного потенциального обтекания сферы при скорости невозмущенного потока, [c.142]

Кавагути исследовал обтекание твердой сферы потоком несжимаемой вязкой жидкости, исходя из приближенного решения уравнения (7) при граничных условиях [c.22]

Учитывая, что о0щее решение задачи обтекания сферы потоком идеальной жидкости имеет вид [c.22]

В заключение этого параграфа остается еш е вычислить энергию, излучаемую пуль сиру юп] ей сферой. Поток энергии, исходяп] ей от каждой единицы ее поверхности, найдется весьма просто он будет равен среднему за период значению произведения мгновенных значений скорости колебательного движения частиц на избыточное давление Др в соответствуюш ей точке среды Но, со своей стороны, мгновенное значение и может быть выражено на основании (56) и (59) для этого надо заменить его выражением (56) и, выполнив умножение, отбросить мнимую часть многочлена. Тогда окажется, что [c.769]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология