Функция для обтекания сферы потоком

Займемся теперь обобщением результатов на случай влияния сил инерции. Обобщение результатов, полученных выше для стоксова обтекания сферы поступательным потоком, на случай не исчезающе][малых чисел Рейнольдса (приближенный учет инерционных членов) может быть достигнуто путем использования в уравнении конвективной диффузии (1.1) вместо функции тока (1.3) более общего выражения [95], представляющего собой двучленное разложение функции тока по числу Рейнольдса [c.90]

Обтекание твердой сферы. Задача Стокса для осесимметричного обтекания сферы однородным на бесконечности потоком формулируется в сферической системе координат в терминах функции тока [c.152]

Тепло- и массообмен для стоксового режима обтекания твердой сферы неньютоновским потоком с зависимостью для функции тока [c.215]

Большинство этих расчетов основывалось на поле течения идеальной жидкости, в котором приведенная скорость течения является функцией лишь приведенных координат х и (/. Однако, как уже указывалось, скорость течения зависит и от числа Рейнольдса, особенно вблизи препятствия, где действующие на частицу вязкие силы сравнимы с силами инерции. При Re > 1000 потенциальное течение дает удовлетворительное приближение к действительному полю течения вблизи передней (обращенной навстречу потоку) поверхности препятствия, и поэтому расчеты достаточно точны. Выполнен ряд расчетов, применимых для высоких Re 2 35, и получено аналитическое решение для случая обтекания идеальной жидкостью полоски (двухмерная модель цилиндра) и диска (двухмерная модель сферы) [c.185]

В перво11 приближении можно считать, что пузырь в псевдоожиженном слое является круглым (сферой или цилиндром), и если это единичный пузырь, удаленный от стенок аппарата, то известны функции тока, характеризующие связанное с ним движение твердых частиц и газа. Поток твердых частиц при обтекании сферы описывается уравнением [c.160]

В работе [11] предполагается, что радиальная скорость вдува к, отнесенная к скорости потока на бесконечности, мала имеет место наложение радиального поля скоростей с одним только вдувом на иоле скоростей обтекания сферы при малых числах Re. Найдено двучленное разложение функции тока, отличающееся от соответствующего разложения работы [6] слагаемым feQo( J.) + -f(9fe/16)(ap—2-fap )Q,( i). Сила сопротивления представляет собой озееиовскую силу с добавкой 7 Re/24, учитывающей влияние вдува. [c.250]

В частном случае стоксова обтекания сферы поступательным потоком функция тока я ), фигурирующая в урав-неаии (1.1), имеет вид (см., например, [107]) [c.79]

Ширадзука и Каваси [345] рассчитали массовый потока на сферу при больших 5Ь и Ре в приближении диффузионного пограничного слоя, определяя поле скоростей вокруг сферы из выражений щя функции тока (1.114). На рис. 4.22 приведена зависимость Ум=5Ь/5Ь от и, вычисленная при больших значениях Ре по данным работ [341, 344, 345]. Если в стоксовом режиме обтекания массо- и теплообмен в псевдопластических средах протекает быстрее, а в дилатантных медленнее, чем в ньютоновских жидкостях, то при больших значениях критерия Ке наблюдается обратный эффект. Напомним, что аналогичным образом ведет себя и коэффициент сопротивления (см. раздел 1.4). [c.217]

Задача о днффл зии растворенного в потоке жидкости вещества к поверхности твердой сферы рассмотрена в [26]. Предполагается, что на поверхности сферы происходит полное поглощение диффундирующего вещества. Рассматоивается случай больших чисел Ре и малых конечных чисел Re, Определение поля концентраций проводится в приближении диффузионного пограничного слоя, в котором перенос вещества вдоль поверхности частицы пренебрежимо мал по сравнению с радиальным диффузионным переносом. Для поля обтекания частицы используется приближенное выражение для функции тока, найденное в [6]. В работе получено выражение [c.258]

Прииер 4-3. Ползущее течение вблизи сферы . Воспользоваться табл. 4-1 для составления дф ренциального уравнения относительно функции тока при обтекании невращающейся сферы радиуса R потоком ньютоновской жидкости. Решить данное уравнение и получить распределение скорости, когда жидкость набегает на сферу в положительном направлении оси г (см. задачу в разделе 2.6). [c.127]

С = 24Г/(2 Re), (I.I09) которая в предельном случае и = 1 переходит в формулу Адамара (1.40). Величина Y в выражении (1.109) отражает реологические свойства течения. Она является функцией параметров п и X=iiiR" l(kv" ). Зависимость Y от п и X для псевдопластических жидкостей приведена на рис. 1.11. Из рисунка следует, что уменьшение параметра п приводит к росту коэффициента сопротивления, особенно при больших значениях X. Так, при и = 0,6 твердая сфера в вязкоупругой среде движется примерно в полтора раза медленней, чем в потоке ньютоновской жидкости. Заметим также, что отношение коэффициентов сопротивлений газового пузырька и твердой сферы при уменьшении п возрастает, превышая известное значение 1,5 для адамаровского режима обтекания. [c.34]