Лучистый поток

Закон Бугера—Ламберта — Бера строго справедлив лишь для разбавленных растворов при определенных условиях. Применительно к аналитическим целям условия таковы постоянство состава и неизменность поглощающих частиц в растворе, определяемые химизмом выбранной аналитической реакции и условиями ее проведения монохроматичность проходящего через пробу лучистого потока, его ограниченная интенсивность и параллельность, определяемые в основном конструктивными особенностями фотометрического прибора, в частности, способом монохроматизации излучения постоянство температуры. [c.57]

Светосила монохроматора — отношение лучистого потока, прошедшего через выходную щель прибора, к яркости его входной щели. [c.55]

Воздействие лучистого потока энергии на технологические объекты определяется как свойствами излучателей, так и оптическими свойствами среды, отделяющей излучатель от объекта, свойствами окружающих элементов аппарата и самого обрабатываемого вещества. Длинноволновое излучение вызывает в основном нагрев обрабатываемых веществ, а коротковолновая часть спектра может вызвать фотохимические реакции. [c.95]

Мощность излучения Ы, проходящего через какую-либо поверхность, называется лучистым потоком, а мощность, излучаемая элементом поверхности в полупространстве, — полусферическим лучистым потоком. [c.58]

Теплообмен в рабочей камере пламенных экзотермических печей. Источником теплоты в этих печах является пламя, продукты горения. Пламя, футеровка н нагреваемые исходные материалы обмениваются излучением. Роль конвекции при высоких температурах обычно невелика. Лучистый поток от пламени, падающий на поверхность футеровки и нагреваемый исходный материал, частично поглощается и частично отражается. Отраженный поток теплоты суммируется с собственным излучением исходного материала и поверхности футеровки. Вследствие частичной прозрачности, характеризуемой степенью черноты, пламя поглощает часть падающего на него потока, а часть пропускает. Таким образом, нагреваемый исходный материал приобретает теплоту за счет суммарной теплоотдачи от раскаленных газов и футеровки. Если нагреваемый исходный материал частично прозрачен для излучения, то в лучистом теплообмене участвуют глубинные слои материала и футеровки ванны печи. В теплообмене участвуют слои газов, находящиеся между пламенем, футеровкой и исходными материалами. [c.63]

Равенство (Р1....Я1 ф. ,, //3 отражает свойство взаимности лучистых потоков. [c.168]

Инструментальные факторы, обусловливающие отклонения от закона Бугера — Ламберта — Бера, связаны с недостаточной монохроматичностью лучистого потока и проявляются чаще всего при работе на фотоэлектроколориметрах. Это объясняется тем, что монохроматизации в этих приборах достигается с помощью светофильтров, пропускающих излучение в определенных интервалах длин волн. При работе с обычными светофильтрами, пропускающими излучение в достаточно широком интервале длин волн, результатом измерения является интегральное поглощение. По мере увеличения концентрации поглощающего вещества может измениться контур полосы поглощения или какого-то участка спектра. Поэтому поглощение, измеренное в интервале длин волн, соответствующем этому участку, будет возрастать не вполне симбатно увеличению концентрации. При этом прямопропорциональная зависимость между интегральным поглощением и концентрацией поглощающего вещества нару-щается. Это явление наблюдается чаще всего для растворов желтого цвета и при работе на приборах старых моделей. При использовании светофильтров с меньшей полосой пропускания, например интерференционных, а также при работе на более совершенных приборах — спектрофотометрах этот эффект сильно уменьшается или устраняется вовсе. [c.58]

Обозначая через С величины лучистых потоков, можно составить уравнения баланса тепла для поверхностей материала и футеровки, участвующих в лучистом теплообмене [c.54]

Сп и Qu— соответственно падающие лучистые потоки от пламени на любые элементы поверхностей М п К, Вт/м бп —степень черноты-газов (пламени), принимаемая постоянной величиной для всего объема газовой зоны. [c.54]

В колодцах с отоплением из центра подины слитки располагаются по периферии рабочего пространства колодца, в результате чего облучение слитков со стороны футеровки заниженное, напротив, поверхность слитков, обращенная внутрь колодцев, получая мало излучения от стен, облучается мощным лучистым потоком от столба пламени в центре колодца. При наличии интенсивной циркуляции газов в колодЦе создается более или менее равномерное поле температур в пламени и обеспечивается относительно равномерный нагрев слитков. Подобные колодцы менее чувствительны к холодному посаду и позволяют осуществлять нагрев крупных слитков. [c.81]

При расчетах лучистого теплообмена используются понятия о лучистом потоке О, энергии Е и интенсивности излучения 1х, которые мог> т относиться как к полусферическому излучению, так и к излучению в заданном направлении [2]. [c.10]

В соответствии с уравнением (5.3.18) спектральную ширину ш,ели можно улучшить уменьшением ее геометрической ширины. При этом одновременно возрастает также и разрешающая способность А = v/Дv, однако в равной степени уменьшается величина прошедшего через монохроматор лучистого потока Ф (уменьшается светосила ). Это требует более значительного усиления и вызывает увеличение уровня шумов. Поэтому в каждом конкретном случае стремятся находить компромиссное решение. [c.236]

Эта величина определяет монохроматический удельный лучистый поток, характеризующий спектральную удельную мощность излучателя. [c.10]

По способу монохроматизации лучистого потока приборы с призменным или решеточным монохроматором, позволяющие достигать высокой степени монохроматизации рабочего излучения, называют спектрофотометрами приборы, в которых монохроматизация достигается с помощью светофильтров, называют фотоэлектроколориметрами. [c.63]

Ф — коэффициент облученности, представляющий отношение величины лучистого потока, падающего,на тело, к полусферическому лучистому потоку, испускаемому другим телом. [c.344]

Полусферический лучистый поток — количество энергии, излучаемое элементом поверхности йЗ в полупространство в единицу времени (II = Е й8, где —энергия полусферического излучения. Интенсивность полусферического излучения 1х = (1Е с1 к, где К — длина световой волны. [c.261]

Люминесценция в анализируемом веществе возбуждается с помощью лучистого потока от источника электромагнитных колебаний определенной длины [c.360]

Для получения концентрированного и равномерного лучистого потока неметаллические нагреватели монтируются на рефлекторах. [c.82]

Мощность излучения Q, проходящего через какую-либо поверх-но сть, называют лучистым потоком, а мощность, излучаемая элементом поверхно сти в полупространстве, называют полусферическим лучистым потоком. [c.371]

В заверщение следует указать и другие дополнительные эффекты, учитываемые различными авторами, при сохранении общей схемы процесса, описанной в 2.2. Теплота, отводимая от стенки, затрачивается не только на испарение жидкости, но и на перегрев пара в зазоре под сфероидом этот эффект учитывается относительно просто [1.1, 2.4, 2.7] увеличением теплоты парообразования на величину Срп(Гс—7 )/2. Для мелких капель, взвешенных в сфероидальном состоянии над нагретой поверхностью в виде сферы, рассматривалось ламинарное течение пара в зазоре сложной формы между нижней полусферой капли и плоской стенкой [2.26] это приводит к необходимости применения численного метода, что ограничивает практическую ценность результатов. В этой же работе [2.26] рассматривалось излучение от стенки как на верхнюю, так и на нижнюю половину сферической капли. Результаты ка чественно согласуются с полученными в данном параграфе лучистый поток составляет примерно 60% лри температуре стенки 7 с=500°С и примерно-30% при температуре стенки Гс=280°С. Исследования скорости испарения капель различных размеров- были проведены в [2.24, 2.25]. Численным методом была рассчитана форма капли, зависящая от ее объема, и получены выражения для средней толщины капли и площади основания, представляющего собой поверхность теплообмена. Толщина (высота) капли связана с объемом зависимостью, аппроксимированной ломаной линией с тремя прямолинейными участками, соответствующими каплям трех классов малым, большим и расширенным. Для каждого класса капель получено выражение для коэффициента теплоотдачи, соответствующего температурному напору АТ—Тс—Т, и переносу теплоты в паровом зазоре теплопроводностью. Малыми каплями по [2.24] считаются капли, объем которых удовлетворяет условию [c.75]

По конструкций, размерам и допускам угольные электроды должны соответствовать данный, приведенным на рис. 5.7. Питание их предусматривается от источника тока напряжением не менее 135 В, мощностью не менее 170 кВт (с балластным сопротивлением 0,03 Ом). Нормальный режим горения угольных электродов следующий сила тока 1150 50 А, напряжение 105 5 В. Нормальный режим горения должен устанавливаться не позже, чем через 5 мин после включения дуги. Лучистый поток дугового разряда в телесном угле и = л при нормальном режиме горения [c.127]

И. Зернистый слой представлен как континиум предельно неупорядоченных частиц. В этом случае для расчета лучистого потока, по предложению Босворта [1,6], можно использовать уравнения диффузии фотонов. [c.106]

Радиационная чашеобразная горелка ИГ АН УССР в отличие от панельных горелок типа ГБПш позволяет при сжигании топлива концентрировать лучистый поток тепловой энергии и [c.62]

Реакция протекает во времени и существенно зависит от pH среды с уменьшением pH раствора, наряду с ацинитросоеди-нением в лара-хиноидной форме, могут существовать его орто-хиноидная форма, 2,4-динитрофенол и другие, что при повышении концентрации определяемого вещества приводит к отклонениям от закона Бугера — Ламберта — Бера. Отклонения от закона могут быть связаны также с недостаточной монохроматичностью лучистого потока, что возможно чаще всего в желтых растворах. [c.73]

В последующем пиролизные печи фирмы Селас стали оснащать инжекционными чашеобразными горелками (рис. 10). В этих горелках смесь горючего газа и юздуха проходит через завихритель и, вращаясь, сжигается на параболической поверхности керамической чаши. Горение газа заканчивается внутри чаши, керамика раскаляется и излучает тепло на противолежащие участки труб. При этом обеспечивается возможность регулирования лучистого потока на отдельных участках труб змеевика. При сравнительно небольшом расстоянии от облучаемой поверхности имеется возможность путем регулирования количества сжигаемого газа влиять на интенсивность обогрева. Давление газа (метана или метано-водородной смеси) перед инжек- [c.49]

Рассмотрим широкий пучок параллельных лучей, распространяющихся в поглощающей среде (рис. 9). Обозначим начальную интенсивьюсть лучистого потока в плоскости х = о через Фд. Пройдя в среде путь х, лучистый поток за счет поглощения и рассеяния света ослабляется и его интенсивность Ф(х) становится меньше первоначальной величины Фо. Выделим далее участок среды толщиной ёх. Интенсивность потока, прошедшего путь х -н ёх, равная Ф + с1Ф будет еще меньше, чем Ф, т.е. с1Ф < 0. Величина -с1Ф представляет собой лучистый поток поглощенной и рассеянной энергии на участке ёх. Она очевидно, пропорциональна толщине этого участка ёх и интенсивности падающего на этот участок света Ф(х), т.е. [c.88]

В 23 доказано, что силовые линии гравитационного поля могут отражаться и проходить через поверхность раздела плотностей двух сред. Следовательно, проходящие через поверхность раздела плотностей двух сред силовые линии гравитационного поля также могут поглощаться и рассеиваться внутри второй среды. Учитывая, что согласно уравнениям (1 и 4) прямолинейный участок силовых линий гравитационного поля Солнца равен Ь = 0,387 км, который соответствует диапазону средних радиоволн, поэтому для получения приближенш)1х данных лучистого потока поглощенной гравитационной энергии можно использовать закон Бугера-Ламберта (уравнение 75) для световых лучей. Как видно из табл. 6 при угле падения силовых линий гравитационного поля иа поверхность Солнца 0 , т.е. перпендикулярно к поверхности, доля прошедшей энергии максимальная, а отражегшая энергия минимальная. Чем глубже проникают силовые линии гравитационного поля в массу Солнца, тем больше плотность вещества. По закону Бугера-Ламберта, чем больше масса поглощающего вещества рх, приходящаяся на единицу площади прошедшего пучка силовых линий гравитационного поля, тем больше поглощенной и рассеянной внутри Солнца энергии гравитационного поля. Таким образом, силовые линии гравитационного поля ( 22), так же как и световые лучи, при поглощении превращаются в основном в тепловую энергию. Хромосфера Солнца нагревается как за счет световых лучей фотосферы, так и встречных им силовых линий гравитационного поля Солнца, входящих в хромосферу через корону Солнца. Это и приводит к нагреву до 10 градусов хромосферы Солнца, располо-жершой между фотосферой и короной [41]. В целом причиной перегрева хромосферы Солнца является поглощение световых лучей фотосферы и силовых линий гравитационного поля. Эти данные дополнительно подтверждают, что и по этим показателям гравитационное поле и электромагнитное поле ведут себя как единое поле. [c.90]

Из уравнений (57), (60) и (61) следует, что при принятых упрощениях интенсивность лучистого теплообмена, характеризуемая величиной теплоотдачи дм, зависит при прочих равных условиях от величины лучистых потоков Qn и Qn. причем при м = onst в большей степени от Q , поскольку всегда еп>О и 9к>0. [c.55]

Монохроматоры. Для разложения сложного лучистого потока на его монохроматические составляющие используют приборы, называемые монохроматорами. Их применяют во всех оптических областях спектра от вакуумного ультрафиолета до далекой инфракрасной области. Основным элементом монохроматора является диспер-гирующа5 система в виде призмы или дифракционной решетки. [c.54]

Одним из наиболее распространенных является монохроматор Литтрова, представляющий собой автоколлимационную систему (рис. 27). Сложный лучистый поток, пройдя через входную щель I, попадает на параболическое зеркало 2 и, отразившись от него, проходит через диспергирующую призму 3. а затем разложенный призмой луч отражается от плоского зеркала 4, проходит через призму 3 и фокусируется зеркалами 2 и 5 на выходную щель 6. Монохроматическое излучение выделяется посредством совместного вращения призмы 3 и плоского зеркала 4. [c.54]

Монохроматическое излучение с частотой V, выделенное монохроматором из полихроматического излучения в области v J. .. Vo, проходит через пробу. Соотношение интенсивностей прошедшего и падающего лучистых потоков измеряется приемником излучения. Регистрирующие приборы записывают величину пропускания Т = Ф/Фо, или другого соответствующего параметра как функцию частоты V. Нерегистрирующие приборы позволяют определить только лишь величину ф/Фо при V = V. Регистрирующие приборы должны обладать особенно высокой стабильностью, поэтому они по своей конструкции часто являются двухлучевыми приборами, в которых Ф и Фд измеряются одновременно по двум каналам (каналы образца и сравнения) при каждом значении частоты V. Нерегистрируюшие приборы ввиду их меньшей стоимости часто выполняют по однолучевой схеме. В этих приборах интенсивности потоков излучения измеряют последовательно по одному каналу. [c.234]

Сульфид свинца PbS встречается в природе в виде минерала галенита. Его применяли в качестве детектора. В 1941 г. из сульфида свинца было приготовлено фотосопротивление. Это пол у проводнико вый прибор, уменьшающий свое электрическое сопротивление под действием светового потока. Фотопоток, протекающий через прибор, зависит от интенсивности лучистого потока. Разность между световы.м и темновым потоками при сравнимых прочих условиях — важная характеристика прибора. Максимум чувствительности фотосопротивления из PbS находится в инфракрасной области. [c.297]

Мощность, расходуемая на покрытие тепловых потерь через стенки печн, представляет собой разность лучистых потоков P i и Рз2. [c.71]

Светлые кварцевые излучатели— трубт из кварцевого стекла с нитью накала из вольфрама или хромоалюминиевого сплава. В СССР выпускаются кварцевые излучатели в виде трубок различной длины диаметром 10 мм. Внутри трубки, заполненной парами Йода, размещена вольфрамовая нить с температуро11 около 2100° с. По сравнению с ламповыми излучатели трубчатые имеют больший срок службы и меньшие габариты при той же мощности, что позволяет реализовать большую плотность лучистого потока (до 60 кВт/м ). [c.82]

При струйном охлаждении высокотемиерагурных поверхностей поток их собстведного излучения может быть значительным. Этот лучистый поток воспринимается охлаждающей средой, например парогазовой смесыр с распределенными в пей каплями, и в общем случае имеют место процессы поглощения, иснускания и рассеяния эиергии излучения [c.16]

При получении формулы для скорости испарения йЯо/йх предпола- галось, что теплота через зазор между сфероидом и стенкой передается исключительно теплопроводностью, так что тепловой поток определяется теплопроводностью пара и размером зазора. Произведем простую оценку доли радиационной составляющей, которая может, иметь значение при высокой температуре охлаждаемой поверхности. Предполагается, что теплообмен излучением осуществляется независимо от других видов переноса теплоты излучающая система представляет собой две параллельные черные поверхности с температурами Тс я соответственно. Независимость лучистого потока определяется выражением [c.70]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология