Кипение пузырчатое

По характеру образования пара различают два вида кипения пузырчатое и пленочное. [c.148]

Теплопередача при кипении. Различают два вида кипения — пузырчатое и пленочное. При пузырчатом кипении в отдельных местах поверхности теплопередачи (центрах парообразования) возникают пузырьки пара, которые некоторое время остаются на поверхности, увеличиваются в объеме, а затем отрываются и уходят в толщу жидкости, что вызывает непрерывное ее перемещение и интенсифицирует теплообмен между жидкостью и поверхностью труб и между частицами жидкости. [c.156]

ТЕПЛООТДАЧА ПРИ ПУЗЫРЧАТОМ КИПЕНИИ НА ПОГРУЖЕННОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПРИ АТМОСФЕРНОМ ДАВЛЕНИИ [c.112]

Из анализа механизма внутреннего пузырчатого кипения ясно, что большее количество тепла переходит от поверхности нагрева сначала к жидкости и только после этого к пузырькам пара. Это обстоятельство в условиях стационарного теплового режима может быть выражено следующим соотношением [c.112]

Для расчета коэффициента теплоотдачи при пузырчатом кипении воды в большом объеме для давлений от р = 0,2 ата до р=100 ата, согласно М. А. Михееву, можно рекомендовать следующие формулы [c.114]

ТЕПЛООТДАЧА ПРИ ПУЗЫРЧАТОМ КИПЕНИИ В ТРУБКАХ [c.117]

При обработке результатов испытаний предполагалось, что по всей длине трубки имеет место пузырчатое кипение при естественной циркуляции. [c.118]

Пузырчатое кипение, кипение в переходном режиме. Устойчивое кипение, при котором регулирующие действия пузырей способствуют быстрому увеличению тепловых потоков с повышением разностей температуры, называют [c.86]

Величина перегрева, необходимая для пузырчатого кипения при атмосферном давлении, вычисленная для некоторых теплоносителей в соответствии с соотношением (5.2) [c.93]

КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕПЛООТДАЧИ ДЛЯ ПУЗЫРЧАТОГО КИПЕНИЯ С ВЫНУЖДЕННОЙ КОНВЕКЦИЕЙ [c.95]

Справедливость этого уравнения лучше всего проверяется результатами экспериментов. На рис. 5.9, а в виде графика приведена серия данных для группы жидкостей в обычных координатах QiА и (Г — Г,,) и те же данные, представленные в координатах, соответствующих уравнению (5.3). На рис. 5.9,6 показана подобная серия кривых, полученных для кипения воды в широком диапазоне давлений. В обоих случаях интересно проследить, как уравнение (5.3) служит для обобщения данных с целью определения одной общей кривой. Таким образом, очевидно, что уравнение (5.3) или (5.4) может быть использовано для нахождения соотношения между тепловым потоком и величиной Тц, — для чистых технических поверхностей, работающих в условиях хорошо развитого пузырчатого кипения, независимо от вида жидкости или рабочей температуры и давления. [c.96]

При разностях температур ниже критической наблюдается пузырчатое кипение (на поверхности стенки образуются разрозненные пузырьки пара). Если Д/>А/кр., происходит пленочное кипение — пузырьки пара, сливаясь, образуют почти сплошную паровую пленку, отделяющую жидкость от нагревающей стенки. Стс пка при этом может перегреться до опасных пределов. [c.455]

Этой области на рис. УП-14 соответствует режим пузырчатого, или ядерного кипения, характеризуемый относительно высокой интенсивностью теплоотдачи. [c.291]

Для пузырчатого (ядерного) кипения при естественной конвекции в большом объеме величина а [в вт (м град) может быть определена по уравиепиям [c.292]

Для пузырчатого кипения получено уравнение, применимое при кипении чистых жидкостей и растворов в верти кальных кипятильных трубках в условиях естественной циркуляции при некотором оптимальном уровне кипящей жидкости. В развернутой фирме это уравнение имеет вид [c.292]

Критический тепловой поток через стенку, при котором пузырчатое кипение переходит в пленочное [c.224]

Пределы пузырчатого режима кипения устанавливаются значением предельной тепловой нагрузки пр, для определения которой рекомендуется формула [3] [c.30]

При разрушении паровой пленки, пленочное кипение жидкости может перейти в пузырчатое, характеризуемое совершенно иными условиями теплоотдачи. Это приводит к резкой неравномерности величины Ок в течение периода охлаждения [236]. [c.374]

Это показывает, что основное сопротивление тепловому потоку сосредоточено возле поверхности и на него оказывает большее влияние температура насыш ения, чем объемная температура. Тот факт, что в области пузырчатого кипения вынужденный поток имеет небольшое влияние на перенос тепла, был указан раньше. [c.431]

I и /7-области соответственно пузырчатого и пленочного кипения [c.289]

Высокая интенсивность теплообмена при пузырчатом режиме кипения объясняется тем, что турбулизация пограничного слоя у поверхности стенки пропорциональна числу и объему паровых пузырей, образующихся в микровпадинах на поверхности нагрева. В областях, близких к центрам парообразования (рис. 11-10), часть жидкости испаряется, образуя паровые пузырьки, которые, поднимаясь и увеличиваясь в объеме, увлекают значительные массы жидкости. На место увлеченной и испарившейся жидкости поступают свежие потоки, создавая таким образом интенсивную циркуляцию жидкости у поверхности нагрева, что приводит к существенному ускорению процесса теплоотдачи. В области пузырчатого кипения а А/ . В точке С коэффициент теплоотдачи достигает максимального значения, соответствующего максимальной удельной тепловой нагрузке (точка D). При дальнейшем увеличении А/ наблюдается резкое снижение коэффициента теплоотдачи. Оно объясняется тем, что при некотором-критическом-значении А/ = А/ р происходит коалесценция (слияние) образующихся близко друг от друга пузырьков. При этом величина / на рис. 11-10 становится меньше диаметра пузырьков пара, и у поверхности стенки возникает паровая пленка, создающая дополнительное термическое сопротивление процессу теплоотдачи. Коэффициент теплоотдачи резко снижается (в десятки раз). Конечно, образующаяся пленка пара нестабильна, она непрерывно разрушается и возникает вновь, но в итоге это серьезно ухудшает теплообмен. Такой режим кипения называют пленочным. Совершенно очевидно, что пленочный режим кипения крайне нежелателен. [c.290]

Рис. 11-10. Схема процесса теплоотдачи при пузырчатом кипении

Таким образом, транспорт теплоты при пузырчатом кипении состоит из переноса теплоты от стенки к жидкости, а затем жидкостью теплота передается внутренней поверхности пузырьков в виде теплоты испарения. Передача теплоты от стенки непосредственно к пузырьку ничтожно мала, так как очень мала поверхность касания пузырьков со стенкой, к тому же низка теплопроводность пара. Для того чтобы теплота от жидкости передавалась пузырькам пара, жидкость должна иметь температуру несколько выше температуры пара. Поэтому при кипении жидкость несколько перегрета относительно температуры насыщенного нара над поверхностью кипящей жидкости. [c.291]

Пузырчатое кипение пузыри подни-, маются к подерхнос ти раз дела [c.87]

Коэффициент теплоотдачи при пузырчатом кипении очень высок и почти не зависит от массовой скорости и весового паросодержания. На практике трудности заключаются не столько в определении коэффициента теплоотдачи для пузырчатого кипения, сколько в нахождении ответа на вопрос, произойдет ли переход от пузырчатого кипения к пленочному при некоторых неблаго- [c.96]

Переход от пузырчатого кипения к пленочному, по-видимому, в первую очередь зависит от теплового потока через поверхность нагрева и местного весового паросодержания массовая скорость, давление и геометрия поверхности также имеют важное значение, но их влияние проявляется не так отчет ЛИБО. На рис. 5.10 приведены экспериментально полученные зависимости кри тического теплового потока от весового паросодержания, относящиеся к этомч [c.98]

Кроме пузырчатого и пленочного кипения возможен также режим слабого кипения при малых температурщ х напорах (Д = сг — кип) и соответственно — при низких удельных тепловых нагрузках д. Так, для воды подобный режим кипения прн атмосферном давлении наблюдается фи Д/г 5/С и 5800 вт м-. В этих условиях расчет коэффициентов теплоотдачи при кипении можно производить по уравнениям для свободного движения жидкостей (см. стр. 287). [c.292]

При низких значениях А и соответственно при низких значениях удельного теплового потока или плотностей теплового потока q = аА K имеет место пузырчатый (пузырьковый) режим кипения с ростом Д K н g увеличиваются число возникающих пузырей пара и интенсивность теплоотдачи. При определенном значении А i,t и q возникающие пузыри сливаются между собой и на поверхности образуется паровая пленка наступает пленочный режим кипения. При этом непосредственный контакт жидкости с поверхностью нагрева ухудшается п теплоотдача резко снижается. При дальнейшем новышенпп А i интенсивность теплоотдачи в области пленочного кипения начинает вновь возрастать. [c.29]

До сих пор еще нет общепринятых формул для определения ак в различных случаях. Практически чаще встречается пузырчатый режим кипешш. При кинении жидкости в большом объеме для пузырчатого режима кипения [c.29]

Г. Н. Кружилин для пузырчатого режима кипения в большом объеме в условиях естественной конвекции предложил следующую зависимость [3] [c.30]

С возрастанием удельной тепловой нагрузки интенсивно образующиеся пузырьки пара способствуют увеличению скорости движения жидкости коэффициент теплоотдачи при этом увеличивается. Режим-кипения в таких условиях называют обычно пузырчатым ил1Г я де р и ы м. При дальнейшем увеличении разности температур между стенкой и кипящей жидкостью образующиеся пузырьки пара сливаются между собой и на поверхности теплообмена создается сплошная пленка пара при этом коэффициент теплоотдачи резко уменьшается. Режим кипения в таких условиях называют пленочным. [c.318]

По мере движения вверх пузыри разрываются и видимая пузырчатость исчезает. В верхней Части трубки наблюдается тонкий быстродвижуш,ийся слой воды. Здесь надо отчетливо представить себе различие процесса кипения в замкнутом контуре, что имеет место в паровых котлах, когда труба полностью заполнена жидкостЫЬ и в разомкнутом контуре, когда трубка заполнена жидкостью не Конденсат более /3 высоты. В последнем случае диаметр трубы должен оказать влияние на механизм движения двухфазного потока. Пузырьки пара зарождаются на поверхности трубы в самой верхней части эконо-майзерного столба. Эти пузырьки отрываются от стенки и всплывают в свободное пространство трубы над столбом жидкости. Чем больше диаметр трубы, тем, видимо, ближе процесс кипения сходен с процессом кипения жидкости в большом объеме, так как пузырьки пара всплывают на поверхность жидкости и не могут увлекать за собой жидкую фазу. С уменьшением диаметра трубы оторвавшиеся от стенки пузырьки вследствие малого поперечного сечения трубы увлекают за собой жидкость, которая движется по стенке тонким слоем и дальнейшее парообразование происходит в этой тонкой движущейся пленке жидкости. Допустим, что диаметр парового пузыря 1 мм. Если взять трубу диаметром 100 мм, то площадь поперечного сечения будет 7850.мм , а периметр кольца 314 мм. Сплющим эту трубу с таким расчетом, чтобы высота щели была тоже 1 мм. Периметры этих двух каналов одинаковы, а следовательно, одинаково будет число образовавшихся пузырей, но в площади сечения плоского канала разместится в 50 раз меньше пузырей, чем в трубе. [c.308]

В области пузырчатого кипения было принято, что движение пузырьков является доминирующим фактором для процесса теплообмена. Это предположение было подтверждено экспериментально Ф. К- Гюнтером и Ф. Крейтом [Л. 233], которые обнаружили, что пузырьки отрываются от поверхности со скоростями до 4,5 м/сек. Кроме того, было, установлено, что большая часть тепловых потоков в этой области (Приходит от греющей поверх,ности в жидкость, а из жидкости в пузырьки пара. Это означает, что характер переноса тепла на греющей поверхности может рассматриваться как следствие вынужденной конвекции в жидкости, где конвекция поддерживается движением пузырьков, и что коэффициент теплообмена должен описываться выражением вида Ки = /(Не, Рг). Последние попытки теоретически объяснить теплообмен в пузырчатом кипении направлены на установление связи движения пузырьков с их ростом. Однако конвекция будет,также зависеть и от количества пузырьков, образовавшихся в единицу времени на единице площади поверх1ности связь же этой величины с микроструктурой поверхности делает теоретическое рассмотрение трудным. Розеновым [Л. 234], Фостером и Цубером [Л. 235] были предложены полуэмпирические соотношения. Они исходили из предположения, что теплообмен греющей поверхности с кипящей жидкостью может быть описан соотношением вида Nu = /(Re, Рг). В качестве определяющих параметров в этих критериях берутся диаметр пузырька, его скорость и количество пара, образовавшееся в пузырьках, как мера количества пузырьков. В результате Розенов получил следующее соотно- [c.427]

Очень важно получить соотношение, которое позволяет определить пиковый поток тепла, имеющий место при пузырчатом кипении в точке выгорания. Основываясь на предыдущих работах Кутателадзе [Л. 238], Розенова и Гриффита [Л. 239], Цубер [Л. 240] смог получить такое уравнение аналитически путем рассмотрения устойчивого состояния пленки иара и жидкости ири условии, что они движутся относительно друг друга. Считая две жидкости невязкими и движущимися под влиянием сил тяжести и поверхностного натяжения, он получил следующее уранне-428 [c.428]

Основные формулы и данные по теплообмену для инженеров Справочник (1979) -- [ c.121 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.240 , c.241 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.444 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.502 ]

Теплопередача и теплообменники (1961) -- [ c.240 , c.241 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология