Чернь поверхность

Рис. 1Х-8. Лучистый теплообмен между двумя абсолютно черными поверхностями.

Задавшись значениями Нл и Р, можно вычислить величину эквивалентной абсолютно черной поверхности Не- Можно решить и обратную задачу, т. е., зная [c.125]

Здесь е — степень излучения — степень излучения при температуре поверхности испытуемого образца 83 — степень излучения от черной поверхности. [c.106]

Эквивалентное излучение газов в случае теплообмена излучением между газом при температуре и абсолютно черной поверхностью при температуре 0 выражается отношением [c.66]

В уравнениях (41) и (42) Зо обозначает так называемую эквивалентную черную поверхность радиационной секции, определяемую как абсолютно черная поверхность, которая поглощает то же количество излученного тепла при температуре газов Тр, как и действительная поверхность при температуре Та. [c.81]

Расчет эквивалентной черной поверхности [c.81]

Как уже отмечалось, методы Лобо — Эванса и Белоконя отличаются способом подсчета величины эквивалентной черной поверхности. [c.81]

На основе приведенных отношений построен график на рис. 26, по которому можно найти величину эквивалентной черной поверхности в зависимости от избытка воздуха и отношения между эффективной и обш ей поверхностью радиационной секции. [c.82]

Ряс. 26. Определение величины эквивалентной черной поверхности. [c.82]

Как вытекает из рис. 27, для этих условий температура газов на выход -из радиационной секции /р = 810° С, количество поглощенного тепла на единицу эквивалентной черной поверхности [c.84]

Тепловой поток на единицу эквивалентной черной поверхности [c.130]

Эквивалентная черная поверхность из у1)авнений (42) и (44) So = (г За + y фFo) = [c.132]

Эквивалентная черная поверхность [c.136]

Определение эквивалентной абсолютно черной поверхности Я,, [c.101]

Величину эквивалентной абсолютно черной поверхности в топке определяют по формуле [30, 39]. [c.101]

Имея величину Г , рассчитывают коэффициент прямой отдачи по уравнению (XI, 18). Для расчета А0, наряду с другими величинами, необходимо располагать величиной, эквивалентной абсолютно черной поверхности Н . [c.204]

Инженерная проблема переноса излучения формулируется для области, ограниченной п дискретными поверхностями. В случае необходимости для замыкания границ области используется воображаемая черная поверхность при температуре окружающей среды (окружающая среда вне незамкнутой области образует черное тело). В некоторых случаях (особенно для полой сферы, полого цилиндра или бесконечных параллельных пластин) можно точно сформулировать задачу, переходя от дискретного (и тем самым приближенного) представления поверхности в виде суммы участков конечных размеров к непрерывному представлению в внде интегралов по элементарным площадкам. Можно начать с точной интегральной формулировки и перейти к дискретной. Для краткости ограничимся только случаем, когда поверхности дискретны. [c.469]

Сравнение (26) при р/=0 и f,,==1 с (27) показывает, что, если все стенки черные, угловой коэффициент и коэффициент переноса излучения идентичны. В этом случае на поверхность / попадает только та часть излучения черной поверхности i, которая непосредственно излучается в ее направлении. Если же стенки не черные, то плотность потока, испускаемого поверхностью i излучения, равна только е,В,-, а поверхность / поглощает не все падающее на нее излучение, но зато излучение поверхности i отражается другими поверхностями и часть его попадает на /. В результате возрастает при [c.470]

Н. И. Белоконь. Он ввел понятие об эквивалентной абсолютна черной поверхности Hs, м ), которая служит геометрической характеристикой топки. [c.90]

Определив по графику находят предварительное значение эквивалентной абсолютно черной поверхности Hs = Q gs (м ). [c.92]

Определяют более точно значение эквивалентной абсолютно черной поверхности (Я , м ) [c.95]

Уточненное значение абсолютно черной поверхности по формуле (98) ф(7 )=0,8 ен = е = 0,9. Коэффициент В по формуле (99) [c.99]

Значение абсолютно черной поверхности по формуле (98) [c.99]

Прежде чем перейти к рассмотрению метода определения эквивалентной абсолютно черной поверхности необходимо заменить фактическую поверхность труб экрана. 9квпва.пентной плоской [c.121]

При создании своего метода проф. Н.И. Белоконь исходил из предположения, что основным теплоизлучающим источником являются дымовые газы. Вследствие большой поглощающей способности дымовых газов при расчете прямой отдачи за температуру излучающего источника автор принимал температуру дымовых газов, покидающих топку. Им также было введено понятие об эквивалентной абсолютно черной поверхности, т.е. такой поверхности, излучение которой на радиантные трубы при температуре дымовых газов, покидающих топку, равно всему прямому и отраженному излучению в топке. В этом методе все излучающие источники (факел, кладка, дымовые газы), имеющие различную температуру, заменены излучающей абсолютно черной поверхностью, температура которой равна температуре дымовых газов, покидающих топку. Излучением такой условной поверхности при этой температуре передается такое же количество тепла, как и в реальной топке. [c.538]

Величина эквивалентпон абсолютно черной поверхности определяется из теплового баланса экрана. Н. И. Белоконь вывел следующее уравнение для определения эквивалентной абсолютно черной поверхности [c.124]

Для определения эквивалентной абсолютно черной поверхности Н, автор излагаемого метода предлагает формулу [c.540]

На — эквивалентная абсолютно черная поверхность в Тп — абсолютная температура газов на перевале в °К [c.456]

Уравнение теплопередачи должно учитывать теплоотдачу экрану радиацией и конвекцией. Передача тепла радиацией определяется уравнением Стефана-Больцмана, для решения которого необходимо знать температуры излучающего и поглощающего источников. Температура последнего, т. е. радиантных труб, обычно известна, но неизвестна средняя эффективная температура продуктов горения (но1 ло1цающен среды). Выше было отмечено, что изменение температур в TOHi e подчиняется сложному закону. Предполагается, что в больших топочных нространстпах процесс теплоотдачи определяется периферийными температурами, в данном случае температурой газов 1Ш перевале. Ото не означает, одпако, что температура ) газов на перевале раина средней эффективной температуре поглощающей среды последняя всегда вьппе. В связи с этим Н. И. Белоконь вводит понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, излучение которой при температуре газов на выходе из топки (на перевале) равно всему прямому и отраженному излучению. Другими словами, общее количество тепла, передаваемого эквивалентной [c.118]

Графики (рпс. 80, 81) служат для предварительной прибли кенной оценки величины эквивалентной абсолютно черной поверхности пс заданной допустимой температуре газов па перепале, максимальной температуре горепия, температуре экрана и общему количеству тепла, введенного в топку. График на рис. 80 построен для температуры поверхности экрана 200° С. График па рпс. 81 служит для внесенпя поправки на температуру экрана, отличную от 200° С. [c.125]

Оба упомянутых метода основаны на общед решении уравнения теплового баланса и уравнения теплопередачи и отличаются, в сущности, только способом вычисления величины эквивалентной черной поверхности. [c.78]

На рис. 27 изображен ряд кривых, определяющих количество поглощенного тепла па единицу эквивалентной черной поверхности QplSo в зависимости от Гр для ряда температур 0. [c.83]

Расчет величины эквивалентной абсолютно черной поверхности. Для ориентировочного расчета величины Я, используют графики, предложенные С. В. Адельсон. Эти графики позволяют найти вспомогательную величину 7, = Вдпр, Н , где дпрчх определяется из уравнения (XI, 3) в зависимости от температуры газов на перевале и температуры /.щх. Графики построены для температур наружной поверхности стенки труб 0, равной 200, 400 и 600 °С. Общий вид такого графика дан на рис. Х1-12. [c.204]

Максимальный тепловой поток при радиационном теплообмене реализуется о том случае, если участвуюп ие в энергообмене тела имеют термически черные поверхности. Если теплообмен излучением осуществляется без потерь в окружаюш,ее пространство, то плотность теплового потока определяется законом Стефана—Больцмана [c.72]

Рассматривая перенос излучения от черной поверхности с температурой Т к другой черной поверхности с температурой Т путем отражения от нечерной поверхности с температурой 7 ., и перенос от 2 к 1 по тому же пути, устремляя затем Т к Т. и применяя принцип детального баланса, получаем соотношение, называемое принципом обратимости Гельмгольца [c.457]

При изложении своего метода проф. Белоконь исходит из предположения, что основным тенлоизлучающим источником являются топочные газы. Вследствие достаточно большой поглош,ающей способности дымовых газов при расчете прямой отдачи за температуру излучаюш его источника автор принил1ает температуру дымовых газов на перевале. Кроме того, им вводится понятие эквивалентной абсолютно черной поверхности, т. е. такой поверхности, излучение которой на радиантные трубы нри температуре дымовых газов на перевале равно всему прямому и отраженному излучению в топке. В этом методе все излучающие источники (факел, кладка, дымовые газы) с различной температурой заменены излучающей абсолютно черной поверхностью, температура которой равна температуре дымовых газов на перевале. [c.456]

После этого задача сводится к определению поверхности радиантных труб / р, которая должна обеспечить снижение температуры дымоБьсх газоп на перевале до принятой величины tп Для облегчения решения этой задачи С. В. Адельсон [71 предложены вспомогательные графики, которые позволяют достаточно точно определить при принятой температуре дымовых газов па перевале эквивалентную абсолютно черную поверхность /Д, а затем и поверхность радиантных труб Гр. Эти вспомогательные графики представлены на рис, 20. 10, 20. И, 20. 12 и 20. 13. [c.462]