Когарко

В опытах, проводившихся в трубе диаметром 18 мм [24], при воспламенении стехнометрической метановоздушной смеси детонационной волной не только не удавалось осуш,ествить стационарной детонационной волны, но возникающее пламя угасало на расстоянии 20—30 см от входа инициирующей детонационной волны в метановоздушную смесь. Но в опытах Пеймана и Шепхерда [119] при воспламенении той же метановоздушной смеси в трубе диаметром 30 см при помощи детонатора весом более 50 г наблюдалось возникновение нестационарной детонационной волны со скоростью в пределах 1820—1950 мкек. Наконец, в опытах Когарко 1958 г. [15] в трубе такого же диаметра с зажиганием навеской взрывчатого вещества до 70 г было зарегистрировано распространение стационарной детонационной волны со скоростью около 1600 мкек в воздушных смесях метанистого газа в пределах концентраций 6,3—13,5% детонационная волна разрушалась при переходе в трубу диаметром 22 мм [c.339]

Для распространения детонационной волны, существенное значение имеют также тепловые и газодинамические потери [123], что явствует из наблюдающегося па опыте расширения концентрационных пределов детонации при замене узких труб широкими. Ярким примером является детонация в метано-воздушных смесях. При исследовании этих смесей Когарко с сотр. [160] установили, что в трубах диаметром 305 мм возможно стационарное распространение детонационной волны в пределах измене- ния содержания метана в смеси от 6,3 до 13,5%, в то время как в трубах малого диаметра, как известно, детонация метано-воздушных смесей невозможна. [c.507]

Величина энергии электрической искры, необходимая для инициирования взрывного разложения ацетилена, сильно зависит от давления, возрастая при его уменьшении. Согласно данным С. М. Когарко и Б. А. Ивано-ва35, взрывное разложение ацетилена возможно даже при абсолютном давлении 0,65 ат, если энергия искры равна 1200 дж. Под атмосферным давлением энергия инициирующей искры составляет 250 дж. [c.36]

Из работ, проведенных в последнее время в области ицициированного распада ацетилена в трубах различного диаметра, обращают внимание полигонные испытания С. М. Когарко и др. для статических условий. Авторы этих работ пришли к выводу, что в трубах большой длины (при диаметре до 200 мм. и толщине стенки 12 мм), по-видимому, можно транспортировать ацетилен под давлением до 2,4 ат, при этом распад ацетилена маловероятен. Они полагают также, что трубы диаметром 380 ям при толщине стенки 10 мм достаточно надежны, если давление ацетилена не превышает 1,05 аг. Однако указанные рекомендации должны [c.70]

Эта идея Семенова получила экспериментальное подтверждение в исследованиях Борисова, Когарко и Скачкова [141. Изучая воспламенение смесей На—С1з за отраженными ударными волнами и в статистической установке перепускного типа, они показали, что экспериментально измеренные периоды индукции внрыпа удается количественно согласовать с теоретически рассчитанными в< личивами лишь при условии включения в кинетический механизм процесс,а гипотетической стадии энергетического разветвления ИС1 + С1а = Н(Л Ч С1 + С1 (при Т = 550- 1300 К). Результаты работы [141 были подтверждены недавно в аналогичных опытах Лифшица и Шехпера [3801 для температу]шого интервала Т = 830- 1250 К. [c.223]

Когарко С. Г., Девишев М. И., Басевич В. Я-, Исследование влияния активных частиц из продуктов реакции на процессы гореиия в потоке. Труды третьего Всесоюзного совещания по теории горения, т. 1, АН СССР, 1960. [c.226]

В опытах Когарко и Зельдовича [13] детонационное давление в водородовоздушных смесях измерялось крешерным методом, по обя<атню медных конусов, при отражении детонационной волны от торца трубы диаметром 300 мм. Соноставлеипе на рис. 240 измеренных и вычисленных давлений в отраженной детонационной волне (как суммы статического давления в точке Ч.-Ж. и давления, создаваемого полностью заторможенным массовым потоком) показывает более или менее близкое совпадение толь- [c.327]

В дальнейшем Когарко 114] были проведены измерения давления при отражении детонационной волны в различных кислородных смесях методом Гопкинсона 191]. Метод состоит в том, что давление отражения ударной волны передается через неподвижный стальной стержень отделенному от него пришлифованной поверхностью свободно подвешенному стальному же стержню, отклонение которого н является мерой сообщаемого ему импульса. Прн сокращении длины отлетающего стержня и, соответственно, времени пробега в нем падающей и отраженной волн во всех случаях повышается регистрируемое среднее давление отражения, как это видно пз табл. 32, а максимальное давление отражения (зарегистрированное при минимальной длине отлетающего стержня) всегда значительно превышает давление отражения детонационной волны после завершения химической реакции, т. е. в точке Ч.-Ж. [c.328]

Из соотношения (22.5) следует, во-первых, возможность оценки длительности зоны реакции по величине критического диаметра (до сих пор неиспользованная) и, во-вторых, возможность расширения пределов детонации при увеличении диаметра трубы. Это второе следствие подтверждено экспериментально. В цитированной работе Когарко и Зельдовича [13] при воспламенении водородовоздушных смесей зарядом весом 30 г в трубе диаметром 305 мм и длиной 12,2 м наблюдалось распространение детонации до концентрации 15% (нижнийпредел) и 63,5%На (верхний предел). Для тех же смесей в трубах диаметром менее 20 мм пределы детонации 18,3-59% Нг [131, 55]. [c.339]

Такое же сокращение задержки образования сферической детонации с уменьшением концентрации N а наблюдалось в опытах Зельдовича, Когарко и Симонова [12] при воспламенении смесей С2Н2 - - 2,5 О2 N2 плоской детонационной волной, исходящей из трубки малого диаметра в центре цилиндрического сосуда диаметром 305 мм по схеме рис. 283. Как видно из приведенных на рис. 284 фоторегистраций, при х = 3,25 (N2/02 = 1,4) плоская детонационная волна диаметром 17 вообще не инициирует сферическую детонацию. Но, как показано в тех же опытах, с увеличением отношения (N2)/(02) растет критический диаметр плоской волны, при котором становится возможным ее переход в сферическую детонацию в частности, в смоси с (Кг)/(02) = 1,4 переход плоской детона- [c.378]

I — труба 2 — бомба л — ось. по которой производится фоторегистрация (по Зельдовичу Когарко, Симонову [12]). [c.379]

Когарко [16] изучил уравнение для случая однородных стационарных волн при наличии дисперсии. В этом случае аналитического решения не существует. С помощью аналитических методов Когарко [16] смог показать, что как раз для солитонных решений уравнения Кортевега — де Вриза скорость распространения волны превосходит скорость звука в невозмущенном состоянии. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология