Джексон

Насадки, рассматриваемые в этой главе, представляют собой беспорядочно загруженные керамические или металлические тела. Моррис и Джексон дают обстоятельную информацию о насадках решетчатого (хордового) типа. Основные характеристики некоторых сухих насадок приведены в табл. 3. В Справочнике Перри имеются данные о гидравлическом сопротивлении и о скоростях захлебывания насадок. [c.204]

Анализ движения газовых пузырей по Джексону. ... 103 [c.5]

При большой плотности твердых частиц наблюдаются отклонения от уравнения (11,9), особенно заметные в случае высоких слоев мелких частиц. Так, при псевдоожижении вольфрама (плотность 9,3 г/смз, размер частиц 776 и 930 мкм) водой образуются отчетливые пузыри и поршни 25, 2в Цри ожижении свинцовой дроби водой также образуются неоднородные псевдоожиженные слои 2 29. По мнению Андерсона и Джексона зо, режим псевдоожижения в таких системах должен быть переходным. В других работах [c.50]

Изложение этого вопроса дано в полном соответствии с работой Андерсона и Джексона , рекомендуемой для более подробного ознакомления. [c.76]

Вопрос устойчивости однородного псевдоожижения был впервые рассмотрен на основе весьма упрощенных уравнений движения, предложенных Джексоном . Еще ранее была исследована устойчивость нижней области слоя, поддерживаемого только восходящим потоком ожижающего агента. К таким же, в сущности, результатам, как и Джексон пришли независимо Пигфорд и Барон . Мюррей исследовал устойчивость псевдоожиженного слоя на основе выведенных им более сложных уравнений движения, однако, в его расчетах отсутствует количественная оценка скорости роста возмущений. Совсем недавно для анализа устойчивости псевдоожиженных систем были использованы описанные в предыдущих параграфах уравнения движения (см. ниже ). [c.85]

Влияние значений всех параметров слоя на распространение и рост возмущений изучали Андерсон и Джексон ниже будут 0.8 [c.91]

IX. АНАЛИЗ ДВИЖЕНИЯ ГАЗОВЫХ ПУЗЫРЕЙ ПО ДЖЕКСОНУ [c.103]

В работе Джексона , приведено прямое (хотя и приближенное) решение задачи о свободной поверхности полости в соответствии с уравнениями (111,45)—(111,48). При этом введены следующие два дополнительных допущения 1) уравнения лишь приближенно удовлетворяются в непрерывной фазе, окружающей газовый пузырь 2) условие постоянства давления удовлетворяется только приближенно и локально — на поверхности пузыря. Не сделано никаких попыток определить форму этой поверхности, обеспечивающую постоянство давления. [c.103]

Графики на рис. III-7, III-8 показывают, что результаты анализа Джексона совпадают с этим выводом, если учесть, что внешние линии на рис. III-7 соответствуют очень малым возмущениям порозности. Однако если распространение возмущения [c.110]

На результаты измерения скорости подъема газовых пузырей влияют многочисленные факторы, с трудом поддающиеся учету (наиболее важный среди них — определение объема пузыря), что приводит к существенным противоречиям. Кроме того, экспериментальные данные согласуются почти в равной степени со многими уравнениями и поэтому не являются достаточно чувствительным инструментом проверки правильности соотношения Дэвиса—Тейлора, использованного в методах Джексона и Мюррея. Подробный анализ этого обстоятельства показал , что соотношение Дэвиса—Тейлора, во всяком случае, не противоречит имеющимся экспериментальным данным. [c.114]

При экспериментальном определении профиля полного газового облака установлено , чтр оно располагается выше экваториальной плоскости пузыря и имеет форму, очень близко совпадающую с теоретически вычисленной по методам Джексона и Мюррея (в данном случае оба метода дают почти одинаковый результат). Таким образом, теорию газового облака можно считать вполне удовлетворительной. [c.115]

Наиболее достоверными из всех имеющихся данных о вязкости воды можно считать данные Бингама и Джексона [83]. Согласно этим данным имеем [c.287]

Уильям Джексон Поуп (1870—1939) продемонстрировал, что трехмерную модель можно распространить также на атомы серы, селена и олова, а несколько позднее швейцарский химик Альфред Вернер (1866—1919) добавил к этому списку кобальт, хром, родий и ряд других металлов. (Начиная с 1891 г. Вернер занимался разработкой координационной теории, которая позволила бы объяснить свойства некоторых необычных неорганических соединений . Согласно этой теории, кроме главных валентных сил имеются еще и силы побочной валентности. Первоначально считалось, что они резко отличаются от основных валентных сил, но впоследствии выяснилось, что существенного различия между ними не существует. [c.89]

Существовавшие теории, относящиеся в основном к псевдоожиженным слоям, не могли дать удовлетворительного объяснения наблюдаемым явлениям. Резуттьтаты, полученные Андерсоном и Джексоном [181], которые провели расчеты скоростей роста возмущений порозности в различных псевдоожиженных слоях, показывали, что в системах газ — твердое тело возмущения растут значительно быстрее, чем в системах жидкость - твердое тело. Однако объяснить, почему в слоях, ожижаемых жидкостью, пузыри не возникают даже при очень большой высоте слоя, они не могли [189]. Вместе с тем, в ряде работ [152, 185, 186, 191] было 134 [c.134]

Моррис н Джексон [124] приводят конструкцию желобов, предназначенных для орошения хордовой насад-кп (см. рис, 31,6). Оросительное устройство состоит из верхнего (питающего или магистрального) желоба и нескольких параллельно расиоложенных под ним орошающих желобов меньшего сечения. В этн желоба жидкость поступает через дойные патрубки магистрального желоба, причем заборная часть донных патрубков снабжена насадками, пропускная снособность которых подбирается так, чтобы высота столба жидкости (а следовательио, и скорость ее истечения из патрубка) была минимальной. По данным работы [124], число точек орошения хордовой насадки у этих распределителей л = 20 на 1 м сечения аииарата. При высоких расходах число прорезей орошающих желобов соответствует числу верхних хорд насадки, а при малых расходах применяют желоба с уменьшенным вдвое количеством прорезей. Такая конструкция распределителя предпочтительна по сравнению с имеющей переливной магистральный желоб (конструктивно не отличается от иижпих орошающих желобов с прорезями [33]), причем иа-дающие из пего в инжиие желоба струи образуют в них волны (см. рис. 31, а). [c.104]

Уравнения Пигфорда и Барона отличаются от только что упомянутых так же, как уравнения (111,11) и (111,12) от (111,18) и (111,20) следовательно, указанные уравнения путем линейных преобразований могут быть приведены к уравнениям Джексона В той же работе предлагается метод >-чета вязкостных эффектов в ожижающем агенте и твердой фазе, однако, для димргенций скорости в тензорах напряжений используются выражения и что правомерно для однофазной несжимаемой жидкости, но не согласуется с уравнениями сплопшости для двухфазной системы ожижающий агент — твердые частицы. [c.84]

Принциальная разница между выводами Джексона и Дэвидсона заключается в следующем [c.106]

Мюррей предложил анализ движения пузырей, который можно рассматривать как использование некоторых особенностей метода Джексона в теории Дэвидсона при сохранении сходной формы решения. Показано,что нри смягчении условия о строгом постоянстве давления на сферической поверхности пузыря может быть найдено решение уравнений Дэвидсона (111,50)—(111,52) также удовлетворяющее уравнениям (111,45)—(111,48) в аппроксимации типа Оссина . [c.109]

Отметим также, что уравнения (111,94), (111,95) и (111,97) представляют собой именно те три уравнения, которые были использованы в подходе Дэвидсона из них следует, что давление должно быть гармонической функцией. Однако нри отказе от условия Джексона о постоянстве давления по всей поверхности пузыря можно удовлетворить как уравнению (111,96), так и трем остальным уравнениям. Характерно, что Мюррей, подобно Дэвидсону и Джексону, для описания скоростного цоля частиц принял безвихревой поток вокруг сферы (трехмерная система) или цилиндра (двухмерная система). Поле скоростей ожижающего агента получается из уравнения (П1,96), и затем поле давлений — из уравнения (111,97). При этом величина 11 выбираете по методу Тейлора—Дэвиса, так что в ряду Тейлора члены, содержащие 0 , принимаются равными нулю для давления на поверхности пузыря вблизи 0 = 0. [c.111]

На рис. 1П-9 показаны схемы потоков, соответствующие уравнению (111,104) для двух значений а — меньше и больше диницы, соответственно . Четко выраженное облако циркуляции образуется при а , больше единицы и, как и по Джексону, оно смещено вверх относительно экваториальной плоскости нузыря. [c.112]

Несмотря на то, что решение Мюррея удовлетворяет уравнению Оссина повсеместно вне пузыря, оно, тем не менее, очень плохо согласуется с исходными уравнениями ( 111,45)—(Щ,48) для большей части наиболее интересной области, занятой газовым облаком. Так, на рис. III-9 показано, что направление вектора скоростного поля в верхней части газового облака обратно его направлению в бесконечности. Таким образом, возмущение вдвое превышает скорость невозмущенного потока, поэтому уже нет достаточных оснований считать его малым относительно такого потока. Следовательно, уравнения Мюррея представляют менее точное, чем уравнение Джексона, решение задачи о свободной поверхности, сформулированной уравнениями (111,45)— (111,48) и связанными с ними граничными условиями, несмотря на близость математиче(жой формы этих уравнений. Однако ранее уже было показано, что имеется достаточно причин для сомнений в обоснованности исключений напряжений в твердой фазе при выводе уравнений (111,45)—(111,48) из полных уравнений движения, особенно для области, расположенной вблизи от поверхности пузыря. Поэтому не исключено, что в аспекте полного решения задачи аппроксимация Мюррея hq уступает решению Джексона. [c.113]

Модифицированная кривая но Джексону относится к результатам, полученным по методу Джексона, но с заменой скорости подъема по Дэвису — Тейлору (УзУёгь) на величину кУЁть- При этом значение К подбирается таким образом, чтобы получить наилучшее совпадение с экспериментально найденной скоростыо подъема пузыря 38. — Прим. ред. [c.115]

В настоящее время описана лишь одна попытка, измерения порозности сйоя над поднимающимся газовым пузырем с помощью емкостного зонда. Как и предполагал Джексон, Обнаружено значительное увеличение порозности слоя выше пузыря, однако количественное совпадение теории и эксперимента оказалось недостаточно удовлетворительным. Для объяснения этого факта имеется достаточно причин как экспериментального, так и теоретического характера [c.117]

Р. Фанд и И. Кэй, а также К. Порди, Т. Джексон и С. Гортон в исследованиях по теплоотдаче колеблющихся цилиндров в воздухе и теплоотдаче к стенкам трубы при резонансных - акустических колебаниях отмечают наличие критической интенсивности колебаний. [c.156]

Декомпозиционные методы, основанные на использовании необходимых условий экстремума (блок G), являются развитием работ Джексона, в которых впервые была проведена декомпозиция задачи оптимизации ХТС на основе классического вариационного приближения. Наиболее значительны в этом направлении работы Ласдона (методы GI и СП), Мезаровича, Куликовского. Очень часто декомпозиционные методы называют многоуровневыми или двухуровневыми, что отражает структуру их использования и построения. [c.180]

Другие сведения по вопросу о получении О и можно найти в работах Джексона и Пигфорда [67], Розена [68] и Бродского [38]. В книге Лондона и Кохена [69] рассмотрена общая теория разделения изотопов. В ней содержатся также сведения об оптимизации условий разделения с использованием каскада ректификационных колонн, которая играет важную роль в промышленной ректификации, в том числе при разделении изотопов [71 ]. [c.233]

Так, Джексон и Юнг [25] показали, что прибавление бензола к гексану сопровождается значительным увеличением объема. Аналогичное явление наблюдали Кольман и Юмен [26] при прибавлении бензола к бензину. [c.41]

Буссиненк и ряд других исследователей принимают коэффициент т поправки Гагенбаха равным 1,12. Бингам, Финкенер и другие полагают, что в случае обычных цилиндрических капилляров и не слишком высоких скоростей можно считать та = 1. Однако большинство экспериментаторов, основываясь на образцовой работе Бингама и Джексона, все же принимают для капилляров круглого сечения т = 1,12. [c.253]

Несколько больший интерес представляют растворы сахарозы. Специальное исследование растворов сахарозы как жидкостей, пригодных для калибровки капиллярных вискозиметров, провели Бингам и Джексон. Арчбютт и Дилей [110] указывают, что для калибровки капиллярных вискозиметров следует пользоваться в зависимости от диаметра капилляра 40 и 60%-ными растворами сахарозы. Эти авторы рекомендуют растворять 40 и 60 г сахарозы в таком количестве горячей воды, чтобы получить 100 г раствора. Затем раствор фильтруют и определяют его плотность при 25°. [c.285]

Базовый проект реконструкции выполнила фирма "Фостер Уилер" (США), рабочее проектирование осуществлялось силами ПКО предприятия. В ходе реконструкции были заменены основные позиции оборудования технологические печи ("Фостер Уилер"), печные насосы ("Байрон-Джексон"), буровое оборудование ("Дрессер"), система управления процессом ("Фишер-Роземаунт") и др., что позволило увеличить мощность установки по сырью с 720 до 1100 тыс. тонн/год. [c.21]

Однако существуют весьма убедительные доказательства того, что распад углеводородных радикалов происходит по р-правилу. Так, Джексон и Мак-Несби 299] изучали термическое разложение [c.189]

История химии (1976) -- [ c.339 ]

Действующие ионизирующих излучений на природные и синтетические полимеры (1959) -- [ c.152 , c.169 , c.179 , c.181 , c.183 , c.192 , c.194 ]

Свойства газов и жидкостей (1966) -- [ c.268 , c.319 ]

Теории кислот и оснований (1949) -- [ c.294 ]

Основные начала органической химии том 1 (1963) -- [ c.635 ]

Связанный азот (1934) -- [ c.73 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.219 ]

Пространственные эффекты в органической химии (1960) -- [ c.385 ]

Микро и полимикро методы органической химии (1960) -- [ c.228 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология