Модель Шведова Бингама

В отечественной литературе эту модель принято называть моделью Шведова — Бингама. — Примеч. ред. [c.28]

I Модель Шведова — Бингама-упруго- [c.26]

Краткая характеристика моделей. Модель Шведова-Бингама формулирует следующий закон изменения кажущейся вязкости [c.118]

Модель Шведова-Бингама [c.117]

Для иеньютоиовских жидкостей перенос импульса нельзя описать в виде простого градиентного закона (8). Соотношение между плотностью вязкого потока импульса н градиентом скорости для неньютоновских жидкостей определяют по моделям Шведова - Бингама, Оствальда - Вейля, Э(фннга и др. [c.478]

Для последующего изложения интерес представляют следующие данные в известных нам литературных источниках задачи течения вязких неньютоновских жидкостей решались в подавляющем числе случаев для наиболее простых в математическом отношении моделей — степенного закона (примерно, 75—80 % от общего количества) и линейной модели Шведова—Бингама (10—15 %). Всем остальным, более сложным реологическим моделям посвящено, примерно 10 % известных работ. [c.101]

Поскольку этот предел не охватывает всей интересной для практики области длин теплообменных аппаратов, построено П11 приближенное асимптотическое решение (ВКБ-методом) для модели Шведова — Бингама, позволяющее вычислить неограниченное число членов ряда и рассчитать теплообмен при малых приведенных длинах. [c.81]

Рассмотрен теплообмен для модели Шведова — Бингама с учетом диссипации энергии движения [41]. Внутренние источники тепла отсутствовали. Решение для граничных условий третьего рода (на внешней стенке трубы задается коэффициент теплоотдачи к окружающей среде) получено методом электрической аналогии. Авторы качественно проанализировали температурное поле в трубе и установили, что с уменьшением числа Био влияние диссипации энергии резко возрастает, особенно при больших значениях а и больших приведенных длинах. [c.81]

В заключение отметим, что условия потери устойчивости ламинарной формы движения, ограничивающие использование результатов, рассмотренных в настоящем обзоре работ, исследованы [24] для модели Шведова — Бингама и в 115] для нелинейно вязкопластичных жидкостей, подчиняющихся уравнению (4). [c.86]

Введение понятия о пластичности как способности тела сохранять первоначальную форму при снятии напряжений, меньших предельного для данного тела значения напряжения (предела текучести), позволило определить различные сложные сочетания упругих, вязких и пластических свойств тел в модели Шведова — Бингама или Максвелла — Шведова — Кельвина (см. рис. 8а—г). [c.63]

Модель Шведова-Бингама соответствует линейной зависимости от 7. В действительности при малых скоростях сдвига эта зависимость оказывается нелинейной (см. 4 на рис. 3.2). Параметр линейной модели u q, определяемый экстраполяцией прямолинейного участка кривой течения на нулевую скорость сдвига, называют динамическим предельным напряжением. Фактическое напряжение сдвига во < Tq, при котором начинается течение из состояния равновесия, называют статическим предельным напряжением. Оно определяет прочность внутренней структуры жидкости и является физико-химической структурной характеристикой. [c.118]

Модель Шведова — Бингама составлена из последовательно соединенных вязкого (г]1), упругого элемента с модулем упругости сдвига О), пластичного тела Сен-Венана и упругого элемента с модулем упругости Ог. Если тело Сен-Венана аппроксимировать [c.63]

Смысл критерия Вапника заключается в компромиссе между точностью и сложностью выбираемого уравнения. При явной нелинейности полученных кривых консистентности вероятность выбора модели Шведова-Бингама весьма сомнительна, и вероятно, что будет принята модель (2.8) или (2.9). В этом случае применение данного алгоритма означает, что программа неохотно признает наличие пластического напряжения сдвига у системы. [c.52]

Учитывая изложенное, а также возможность представления напряжения сдвига X на кривой установившегося течения в виде структурной (которая практически не зависит от y) и вязкой (которая полностью определяется величиной y) составляющих 183, 93], для описания кривых течения смазок можно использовать наиболее простую математическую зависимость, являющуюся обобщением степенного закона и модели Шведова—Бингама. Эта зависимость, известная в литературе как модель Балкли—Гер-шеля 1123], в терминах одноосного сдвига имеет вид [c.103]

Решена задача при = onst для модели Шведова — Бингама [8]. Аналогичная задача при = onst рассмотрена в работах [9, 2], в которых показано, что при а 0,5 подобное упрощение не создает существенных ошибок при вычислении числа Nu. Это позволило авторам [20] использовать подобный прием для решения задачи применительно к модели Кессона при = onst. Поскольку для данного случая получить точное решение не представляется возможным, был использован [8, 20] приближенный метод осреднения Тарга [14]. Подробные данные этих решений приведены в работе [10]. [c.79]

В развитие этого направления в работе Г. Я. Кунноса [125] сделана попытка описать поведение пластично-вязкой системы, аппроксимируемой моделью Шведова — Бингама, в условиях вибрации [c.66]

Мучное тесто как классическая сложная модельная система была изучена М. Рейнером [119], М. П. -Воларовичем и К. Н. Самариной [239] (модельная система I) и включает все возможные элементы более простых реологических моделей, которые могут быть получены из нее при условии, что ряд коэффициенто>в в реологическом уравнении (IV,2) обратится в нуль. Из этой модели могут быть получены весьма [распространенные при описании структурно-механичбских свойств коагуляционных структур модели Шведова — Бингама (см. рис. 9) [93, 109]. [c.127]

В табл. 7.3 приведены некоторые модели вязкопластичных сред. Наиболее простой и распространенной из них является модель Шведова— Бингама, которой отвечает верхняя прямая на рис. 7.1. В основу этой модели положено представление о наличии у покоящейся жидкости достаточно жесткой пространственной структуры, которая способна сопротивляться любому напряжению, меньшему Тд. За этим пределом наступает мгновенное полное разрушение структуры, а среда течет как обычная ньютоновская жидкость при напряжении сдвига т — Tg (когда действующие в жидкости касательные напряжения становятся меньше Тд, структура снова восстанавливается). В тех местах потока, где напряжения сдвига ниже предела текучести, образуются квазитвердые участки. [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология