Тело Шведова Бингама

Двухэлементная вязко-пластическая модель—это тело, сочетающее свойства вязкости и пластичности (в технической литературе называют телом Шведова—Бингама). Эту модель ча. сто используют для описания некоторых полимерных материалов. Механическая модель (рис. 10, в-П) состоит из соединенных параллельно элементов Ньютона с коэффициентом вязкости (1 и Сен-Венана с пределом текучести Тт. При т тт это тело ведет себя как абсолютно твердое, т. е, у = = 0. Реологическое уравнение для [c.54]

Схема модели реологического тела Шведова — Бингама [c.63]

Вязкопластичные жидкости (тело Шведова—Бингама). Для [c.30]

Полагая, что термопластичный полимер ведет себя как тело Шведова — Бингама, а при деформации полимера как несжимаемой среды происходит лишь сдвиг одних слоев относительно других, можно написать [c.80]

Материалы с сильно выраженными неньютоновскими свойствами имеют разнообразные зависимости у от х. Простейшая из них — это прямая течения идеального пластика (тела Шведова — Бингама, рис. 3.80). Аналитически она описывается уравнениями (3.10.15). Реологическое поведение идеального пластичного материала исчерпывающе характеризуется двумя константами х и т . Величина г — пластическая вязкость — по смыслу отличается от ньютоновской вязкости т]. На основании уравнения (3.10.15) вязкость по Бингаму [c.674]

Если тонкие слои жидкости ведут себя как тела Шведова-Бингама, то при квазиравновесии, соответствующем U->0, будет играть роль только истинное предельное напряжение сдвига е, которое и надо подставлять в формулу (III.52). [c.43]

Эффективная вязкость тела Шведова-Бингама с увеличением скорости сдвиговой деформации уменьшается по закону [c.86]

За последние годы предприняты интенсивные усилия для аналитического описания реологических свойств пластичных смазок. Наибольшее приближение получено при использовании уравнения Балкли — Гершеля, обобщающего степенной закон течения и реологическую модель тела Шведова — Бингама. [c.273]

На примере исследования деформационно-прочностных свойств мангышлакской нефти было показано, что в зависимости от градиента скорости нефть ведет себя как псевдопластичное, идеаль-но-пластичное тело или как тело Шведова — Бингама [66]. Эффективная вязкость парафиннстых нефтей складывается из структурной вязкости, зависящей от наличия в системе надмолекулярных структур, температуры, градиента скорости сдвига и вязкости ньютоновской" жидкости, в которую переходит неньютоновская жидкость после разрушения структурированной системы [67]. Термообработка, введение специальных добавок оказывают большое влияние на реологические свойства парафиннстых нефтей [68—70]. [c.21]

Материалы с сильно выражеггными неньютоновскнмн свойствами имеют довольно разнообразные зависимости у от т. Простейшая из них — это прямая течения идеального пластика (тела Шведова — Бингама, рис. Vn.5). Аналитически она описывается уравнением (VII. 11). т. е. реологическое поведение идеального пластичного мя.тернала исчерпывающе характеризуется двумя константами и if. [c.187]

Оказалось, что системы как со сшивателем, так и без него, обладают нелинейно-вязкими свойствами. Методом минимизации структурного риска установлено, что реологические свойства изученных систем удовлетворительно описываются уравнением Гершеля-Балкли. Для образцов 21 16 и 2051 добавление борной кислоты не приводит к существенному изменению реологического поведения, росту пластического напряжения сдвига и консистентности, что говорит о неэффективности сшивки (рис. 3.22-3.23). В случае образца 2125 добавка борной кислоты резко изменила свойства системы и привела к возникновению аномальных реологических свойств, что видно из рис.3.24. Зависимость напряжения сдвига от скорости деформации принимает экстремальный характер с максимумом в области 5 с , что говорит об образовании достаточно прочной пространственной гелевой структуры. Область резкого линейного роста кривой до скорости деформации 5,537 с соответствует неразрушенной структуре, и система ведет себя как тело Шведова-Бингама с пластическим напряжением сдвига, равным 0,17 Па и структурной вязкостью, равной 1,45 Па с. Уменьшение напряжения сдвига при дальнейшем увеличении скорости деформации говорит о разрушении пространственной структуры, а последующий линейный участок кривой соответствует ее полному разрушению, при этом система ведет себя подобно ньютоновской жидкости с вязкостью 0,13 Па с. Для сравнения, образец 2125 при высоких скоростях сдвига обладает вязкостью порядка 0,046 Па с. [c.87]

Если вибрация разрушает трехфазную структуру, то при малых е<Ес обнаружена линейная зависимость е—Р (г и = Р/е = = onst, см. рис. 43), что позволяет в этих условиях рассматривать трехфазные системы как системы с линейными вязко-упругими характеристиками и использовать для их описания реологическую модель типа модели вязко-упругого тела Максвелла. Такая аппроксимация становится неправомерной при прекращении вибрации или снижении ее интенсивности до уровня, при котором в системе появляется предельное напряжение сдвига, или при отклонении от линейной зависимости е—Р при е>ес. В этом случае для реологического описания такой системы может быть использована в первом приближении модель тела Шведова — Бингама. Для разрушения линейных вязко-упругих тел типа тела Максвелла необходимо создать в системе напряжения, которые не успевают релаксироваться в ней путем перекачки энергии из упругого элемента в вязкий [118, 121, 149]. [c.152]