Бернулли уравнение для насосов

Уравнение Бернулли — уравнение гидродинамики, которое устанавливает связь между скоростью и давлением в потоке жидкости. Оно используется при расчетах трубопроводов, насосов и т. д. Первоначально уравнение. было получено для идеальной жидкости. [c.30]

Всасывание жидкости насосом происходит под действием разности внещнего давления ро в приемном резервуаре и давления Pi на входе в насос или разности напоров- --. Согласно уравнению Бернулли, разность напоров ------ затрачивается на подъем жидкости на высоту всасывания Н с. (см. рис. 7-3, а), на движение жидкости со скоростью w, т. е. создание [c.190]

Разность давлений ра — р можно определить по уравнению Бернулли для сечений О к 1, 2 и 3 соответственно (рис. 1-42). Уравнение Бернулли нельзя составить для сечений 1 и 2, так как между ними находится насос (вывод уравнения сделан, исходя из предположения, что механическая работа между сечениями не совершается). [c.63]

Напишем уравнение Бернулли для идеальной жидкости в струнном насосе (рис. 1-70) [c.87]

Напор Н (м) характеризует удельную энергию, которая сообщается насосом единице веса перекачиваемой жидкости. Этот параметр показывает, насколько возрастает удельная энергия жидкости при прохождении ее через насос, и определяется с помощью уравнения Бернулли (см. стр. 54). Напор можно представить как высоту, на которую может быть поднят 1 кг перекачиваемой жидкости за счет энергии, сообщаемой ей насосом. Поэтому напор не зависит от удельного веса у (кгс/м ) или плотности р (кг/ж ) перекачиваемой жидкости. [c.128]

Уравнение Бернулли для идеальной жидкости. Уравнение Бернулли— уравнение гидродинамики, которое устанавливает связь между скоростью потока жидкости в трубопроводе и давлением в потоке жидкости. Первоначально уравнение было получено для идеальной жидкости. В потоке идеальной жидкости потенциальная энергия, которая создается насосом, превращается в кинетическую [c.37]

Напор Н характеризует собой избыточную энергию I = дН (сообщаемую 1 кг жидкости в насосе), которая определяется по уравнению Бернулли (6-37). [c.188]

ЖИДКОСТЬ приобретает большую окружную скорость, которая затем, при выходе из насоса, уменьшается по уравнению Бернулли это должно вызвать увеличение давления. Рассматривая зависимости между векторами абсолютной скорости с, окружной скорости т и скорости относительно лопаток и (рис. 1-44), а также основываясь на уравнениях баланса энергии, Бернулли и работы [c.64]

Как видно из приведенных достаточно простых описаний этого сложного явления, параметры насоса (напор и КПД) начинают меняться при достаточно развившейся кавитации. Основным средством, предупреждающим появление кавитации, является создание такого давления во всасывающем трубопроводе, при котором кавитация отсутствует. Как правило, это давление определяется высотой всасывания жидкости при работе насоса. Для нахождения высоты всасывания обратимся к следующим рассуждениям. Пусть рх и С1—давление и скорость течения жидкости перед рабочим колесом насоса (рис. 3.65), Ра — атмосферное давление на свободной поверхности, 2 — превышение оси насоса над свободной поверхностью резервуара, из которого откачивается жидкость. Если потери напора во всасывающем трубопроводе до входа в рабочее колесо равны /г , то уравнение Бернулли, записанное для струйки жидкости, движущейся от свободной поверхности жидкости до входа в рабочее колесо, запишется в виде [c.135]

Воспользовавшись уравнением Бернулли, определим полный напор, развиваемый в колесе насоса. [c.197]

В одноступенчатом центробежном насосе (рис. 111-2) жидкость из всасывающего трубопровода / поступает вдоль оси рабочего колеса 2 в корпус 3 насоса и, попадая на лопатки 4, приобретает вращательное движение. Центробежная сила отбрасывает жидкость в канал переменного сечения между корпусом и рабочим колесом, в котором скорость жидкости уменьшается до значения, равного скорости в нагнетательном трубопроводе 5. При этом, как следует из уравнения Бернулли, происходит преобразование кинетической энергии потока жидкости в статический напор, что обеспечивает повышение давления жидкости. На входе в колесо создается пониженное давление, и жидкость из приемной емкости непрерывно поступает в насос. [c.133]

При рассмотрении работы трубопроводных систем с включенными в них насосами (вентиляторами) удобно пользоваться уравнением сохранения энергии (уравнение Д. Бернулли) в системе СИ, записанным для 1-го и 2-го сечений потока [c.23]

Характеристика выбранного насоса должна удовлетворять гидравлической характеристике сети как в отношении приемного, так и выкидного ее участков. Гидравлические расчеты этих участков основываются на использовании уравнения Бернулли. [c.151]

Рассмотрим применение уравнения Бернулли для определения скоростей и расходов и времени истечения жидкостей из резервуаров. Использование уравнения Бернулли для определения напора насосов описано в главе III. [c.59]

Важность определения потери напора (или потери давления Др ) связана с необходимостью расчета затрат энергии, требуемых для компенсации этих потерь и перемещения жидкостей, например, с помощью насосов, компрессоров и т. д. Напомним, что без знания величины /г (или Арп) невозможно применение уравнения Бернулли для реальной жидкости [уравнение (И,52)1. [c.84]

Для определения напора насоса применим уравнение Бернулли. [c.129]

Напишем уравнение Бернулли для свободной поверхности жидкости в приемном резервуаре и входного патрубка насоса (см. рис. 3-4). За плоскость сравнения примем свободную поверхность жидкости в приемном резервуаре [c.238]

Ршщ может быть связано с напором перекачиваемого потока перед входом в насос уравнением Бернулли, написанным для сечения входа в насос и для границы зоны р ш (см. рис. 2.81) и уравнением (2.135) [c.289]

Напор насоса. Прп анализе вопроса о напоре нами будет использовано уравнение Бернулли, которое, строго говоря, справедливо только для установившегося движения. В поршневом насосе движение неустановившееся, так как скорость и давление внутри проточной части периодически изменяются. Поэтому применение указанного уравнения является условным, причем скорость течения жидкости и давление в проточной части насоса рассматриваются осредненными по времени. Если принять входное сечение Ъ—Ь на уровне жидкости в нижнем колпаке насоса (рис. 174), а на выходное сечение Н—Я — уровень жидкости в верхнем колпаке, то напор, понимаемый как разность удельных энергий при выходе из насоса и при входе в него, будет [c.344]

Струйные насосы. В струйных насосах (рис. 8-25) рабочая жидкость (обычно вода или водяной пар) с большой скоростью из сопла 1 поступает в камеру смешения 2. При этом за счет поверхностного трения в камере смешения создается разрежение, достаточное для подъема жидкости из перекачиваемого резервуара в насос. Засасываемая жидкость быстро смешивается с рабочей, и смесь поступает вначале в конфузор 3, в котором скорость движения смеси плавно увеличивается, достигая в горловине 4 максимального значения. В диффузоре 5 скорость потока уменьшается и, в соответствии с уравнением Бернулли, кинетическая энергия движения переходит в потенциальную энергию давления, вследствие чего смесь поступает в нагнетательный трубопровод под напором. [c.186]

После того как полные потери напора Ьп в трубопроводе определены, с помощью уравнения Бернулли для реальных жидкостей по заданному давлению ра на выходе трубопровода рассчитывают давление р, которое должно быть создано нагнетающим насосом на входе в трубопровод. При этом перепад высот и скорости потоков на входе и выходе должны быть известны. [c.43]

Напор Н (м) представляет собой избыточную удельную энергию, сообщаемую насосом единице массы жидкости. При подборе насоса напор определяют с помощью уравнения Бернулли. Примем за плоскость сравнения сечение по оси насоса 0-0 (рис. 8-1). [c.163]

При течении идеальной жидкости в отсутствие насоса Н = = 2. В случае течения реальной жидкости //2 < Я , и для сохранения равенства в правой части уравнения Бернулли (2.16) учитываются гидравлические потери в трубопроводах. Но насос — источник энергии, он создает дополнительный напор Я, увеличивающий сумму слагаемых в правой части. Чтобы сохранить знак равенства, необходимо в левую часть добавить этот напор [c.267]

Монтежю. К объемным насосам, которые перекачивают жидкость с помощью вытесняющей среды, относятся монтежю (рис. 8-14). Обычно монтежю представляют собой резервуар 1, заполняемый самотеком перекачиваемой жидкостью с помощью трубопровода 2 (таким резервуаром может быть аппарат, в котором осуществляется тот или иной процесс) при этом вентиль на линии 4 открыт. Если жидкость самотеком подавать в корпус нельзя, открывается вакуумная линия 5 при этом все остальные линии, кроме линии 2 (т. е. 3, 4, 6), естественно, должны быть закрыты. Для перекачивания жидкости с помощью монтежю используют сжатый газ (обычно воздух), поступающий в резервуар через трубопровод 3. При этом перекрываются линии 2, 4, 5. Под действием давления сжатого газа жидкость перетекает из корпуса в нагнетательный трубопровод 6. После опорожнения монтежю перекрываются линии 3, 5,6 и открывается линия 4 для сообщения резервуара с атмосферой. Таким образом, монтежю работает периодически. Давление, необходимое для перекачивания жидкости с помощью монтежю, определяют по уравнению Бернулли. [c.175]

При изменении геометрической высоты всасывания насоса /ггв изменяется давление жидкости на входе в него Рвс — соответственно уравнению Бернулли. [c.270]

По уравнению Бернулли определим полный напор, создаваемый насосом при условии, что рабочее колесо находится в состоянии покоя (за плоскость сравнения принимаем плоскость колеса, т.е. 2 =22 ДЛЯ всех точек на входе в колесо и на выходе из него). [c.179]

Напор, создаваемый насосом, определяют на основе уравнения Бернулли. В гл.2 оно было записано для реальной жидкости в форме уравнения (2.16) в отсутствие источника энергии в рассматриваемом случае наличие источника энергии (насоса) следует учесть. [c.267]

В струйных насосах (рис.3.30) рабочая жидкость (поток ее Ор) с большой скоростью вытекает из сопла 1 и поступает в камеру смешения 2 В качестве рабочей жидкости чаше всего используют воду или водяной пар. Из-за увеличения скорости в сечении 1—1 давление в нем, соответственно уравнению Бернулли, падает, так что возникает разность давлений (напор) между расходным резервуаром 4 и сечением 1-1. Под действием этого напора жидкость из расходного резервуара поступает (поток ее С ) в камеру смешения. После смешения перекачиваемой жидкости с рабочей эта смесь поступает в диффузор 3, переходящий в напорный трубопровод. В диффузоре (его еще называют камерой сжатия) скорость потока уменьшается из-за возрастания поперечного сечения, и в соответствии с уравнением Бернулли кинетическая энергия движения переходит в потенциальную энергию давления. [c.316]

Аналитическая зависимость от Лгв может быть установлена с помощью уравнения Бернулли, записанного для сечений /—/ и на входе в насос ///—/// (см. рис.3.2). При прежней плоскости отсчета 1—1 [c.271]

Именно преобразованию кинетического напора в потенциальный служит улиткообразная форма корпуса центробежного насоса постепенное расширение сечения обеспечивает переход (согласно уравнению Бернулли) кинетической энергии в потенциальную. Этой же цели должно служить рациональное направление лопаток рабочего колеса надо выбрать такое, при котором доля кинетического напора будет наименьшей. [c.302]

Для построения этой характеристики запишем уравнение Бернулли для сечения, находящегося на свободной поверхности жидкости в приемном резервуаре насоса, и сечения, проходящего через место возникновения кавитации в рабочем колесе насоса [c.117]

Для нахождения действительных характеристик насоса необходимо учесть возникающие при течении гидравлические потери. В последующих расчетах принимается, что режим течения жидкости во всех сечениях турбулентный, т. е. коэффициенты кинетической энергии, входящие в уравнение Бернулли, а, = 1 и коэффициенты количества движения, входящие в уравнение движения (2.2.12.3), р, = 1. [c.100]

Центробежный насос является самым распространенным видом лопастных насосов. В лопастных насосах жидкая среда перемещается благодаря силовому воздействию на нее системы лопастей, подобных крылу самолета. На рис. 2.1 изображено сечение крыла самолета, так называемый одиночный профиль. При его обтекании скорость жидкости на выпуклой стороне больше, чем на вогнутой стороне, поэтому, в соответствии с уравнением Бернулли, на профиль действует сила, направленная снизу вверх. [c.45]

Для сечений I и II записывается уравнение Бернулли в форме напоров (уравнение (1.32в), но с добавочным слагаемым, соответствующим удельной энергии (пропорциональной напору), сообщаемой потоку работающим насосом, расположенным между рассматриваемыми сечениями / и // [c.67]

Высота нагнетания, т. е. высота подъема жидкости над уровнем установки насоса, также определяется на основе уравнения Бернулли, записываемого теперь для сечений О и 71 в момент движения поршня на выталкивание жидкости через открытый нагнетательный клапан при закрытом всасывающем клапане [c.149]

Струйные насосы (рис. 1.73) используются для всасывания (эжекторы) и для нагнетания (инжекторы) жидкостей на относительно небольшие высоты. Принцип действия струйных насосов основан на уравнении Бернулли (1.32), согласно которому в сужающейся части трубопровода статическое давление в потоке уменьшается. Следовательно, в сужающемся насадке 1, в который подается так называемый рабочий поток жидкости или пара, статическое давление уменьшается. За счет этого разрежения в камеру смешения 2 снизу всасывается жидкость II, которая в смеси с рабочим веществом I поступает сначала [c.159]

Необходимый для преодоления сопротивления сети и подъема жидкости напор насоса в общем случае определяется с помощью уравнения Бернулли (1.7) [c.22]

Давление на входе в насос найдем из уравнения Бернулли для се-чевий О — О и 1 — 1 [c.80]

Диффузионный вакуум-насос работает следующим образом. Подогреваемая жидкость испаряется пары рабочего тела поднимаются по трубе 3 и, выходя через щелевое сопло 2, направляются на охлаждаемые стенки корпуса. Здесь они конденсируются и стекают вниз — в зону жидкости III. При этом давление на холодных стенках крайне низкое — соответственно давлениям паров рабочего тела при температуре стенки. Пары рабочего тела от щелеобразного сопла движугся на стенки корпуса с очень высокой скоростью, поскольку на этом участке практически отсутствует гидравлическое сопротивление. Высокому скоростному напору отвечает (по уравнению Бернулли) низкое давление — ниже, чем в вакуумируемом аппарате. Под действием этого перепада давления возникает и поддерживается газовый поток / — от аппарата к диффузионному вакуум-насосу. Далее газовый поток II выходит из диффузионного ВН и направляется к форвакуумному насосу (см. ниже). [c.373]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология