Призма угловое увеличение

Обратимся к тем искажениям, которые дает призма. Угловое увеличение вызывает астигматизм, в результате которого точка шели изображается отрезком прямой, перпендикулярной направлению дисперсии. Только при условии наименьшего отклонения астигматизм отсутствует, так как для этого случая ш = 1. [c.123]

Значительного повышения угловой дисперсии можно достигнуть также за счет вывода призм из минимума отклонения. При наличии только одной призмы вывод ее из минимума отклонения не может дать положительного результата. Дело в том, что при уменьшении угла падения на первую грань призмы тригонометрический множитель в (21) быстро возрастает и, следовательно, возрастает угловая дисперсия одной призмы. Но одновременно растет и угловое увеличение призмы. Рассмотрим это подробнее. [c.17]

Рис. 8.8. Зависимость угловой дисперсии р/А, углового увеличения у и угла отклонения т] призмы от угла падения

Для увеличения дисперсии применяют часто сложные системы, состоящие из нескольких призм. Угловая дисперсия такой системы увеличивается пропорционально числу призм. В качестве примера на рис. 60,а приведена часто применяемая в спектральных аппаратах трехпризменная диспергирующая система, предназначенная для работы в видимой области. Для луча, проходящего все призмы под углом наименьшего отклонения, общее отклонение всегда равно 90° независимо от длины волны. Применяется также сложная диспергирующая система, состоящая из трехгранной призмы и плоского зеркала. В этой системе луч проходит через призму дважды (рис. 60, б), что вдвое увеличивает угловую дисперсию. [c.88]

Расчет сделан для 60-градусной призмы и п = 1,5. На этом же рисунке показаны зависимости углового увеличения w и величины угла отклонения 0 от угла падения i для того же частного случая. Минимум отклонения соответствует углу 48,6°. Для наглядности геометрический множитель D нанесен в относительных значениях по отношению к значению Do в минимуме отклонения, т. е. D/Dq. [c.18]

В (17) и (17а) выделим парные члены, относящиеся к отдельной призме они дают произведение обозначающее угловое увеличение отдельной призмы номера q, заключенной между поверхностями с номерами / и I + 1. Тогда [c.16]

Произведение есть произведение угловых увеличений всех призм, стоящих после призмы с номером р. [c.16]

Рис. 7. Зависимость углового увеличения ш, дисперсии О и угла отклонения 0 от угла падения на первую грань призмы

Поворот призм сделан так, что угол падения луча на третью призму меньше угла падения для минимума отклонения, поэтому Оз >> (рис. 7) и выражение (29) говорит о значительном повышении угловой дисперсии системы при отсутствии углового увеличения. [c.19]

Пропорциональное увеличение всех размеров призмы вызывает увеличение теоретической разрешающей силы, определяемой формулой (8.13), но не изменяет угловой дисперсии призмы, поскольку величины 1 и возрастут пропорционально. При А/ значительно большем, чем Ы реальная разрешающая сила, со- [c.58]

Все же использование углового увеличения при несимметричном ходе лучей через призму казалось заманчивым. В. И. Малышев предложил трехпризменную систему (рис. 8.10) с угловым увеличением, равным единице, в которой первая и последняя призмы работали вне минимума отклонения [8.3]. При этом казалось, что, выбрав определенным образом угловые увеличения призм, можно получить значительный выигрыш в угловой дисперсии. [c.63]

Суммируя приращение Рз после прохождения луча X йХ через третью призму и отклонение Рх, 2, умноженное на угловое увеличение Уз этой призмы, получим отклонение луча X + йХ от луча X на выходе третьей призмы [c.64]

Дисперсию решетки можно увеличить применением двойной дифракции при вторичном падении на решетку дифрагированного пучка, отраженного от вспомогательного плоского зеркала. При этом необходимо учесть угловое увеличение решетки, так же как и в случае с призмой численно равное отношение ширин вторично падающего и вторично отраженного пучков. Обозначим через и Р1 углы падения и дифракции при первом прохождении пучка через решетку и аз и — при втором. Угловая дисперсия при двойной дифракции [c.80]

Покажем, что угловое увеличение призмы равно отношению ширины фронтов падающей и вышедшей из призмы плоских волн. Действительно, из треугольников аа с и аа с (рис. 1.8) можно определить отношение ширины фронтов ас и а с. Так как ас = аа os и а с = аа os Pi, то [c.29]

Из выражения (1.16) следует, что дисперсия призмы обращается в бесконечность, если а = п/2. Однако наблюдения в таких условиях оказываются невыгодными. Из уравнения (1.9), дающего угловое увеличение призмы, видно, что одновременно и w обращается в бесконечность. Иначе говоря, выгода от увеличения расстояния между линиями, обусловленная увеличением дисперсии, когда п/2, будет уничтожена одновременным расширением [c.30]

Однако полученное соотношение неверно, если вторая призма установлена вне минимума отклонения. Действительно, пусть угловое увеличение второй призмы будет Лучи с длиной волны Я и Я -1- АЯ, вышедшие из первой призмы, образуют, как и раньше, угол А ф. В результате углового увеличения, даваемого второй призмой, этот угол будет преобразован в А ф = = ШаЛ ф. Кроме того, в результате дисперсии второй призмы этот угол будет увеличен па угол Даф. Общий угол расхождения лучей, после прохождения двух призм, будет [c.31]

Используя выведенную ранее формулу для углового увеличения призмы (1.9), для призменного прибора получим [c.73]

Увеличение оптической системы. При рассмотрении свойств оптических систем спектральных приборов будем предполагать, что входная щель расположена вертикально. Условимся принимать горизонтальную плоскость симметрии, перпендикулярную направлению щели, за меридиональную плоскость. Тогда вертикальная плоскость, содержащая длинную сторону щели, будет сагиттальной. Пусть ширина пучка, входящего в диспергирующее устройство (призму, дифракционную решетку), в меридиональном сечении равна а. В общем случае из диспергирующего устройства D выходят монохроматические пучки шириной а а (рис. 2). В этом сечении призма или решетка действуют как телескопическая система с угловым увеличением [c.11]

Наклон фокальной поверхности. Простая линза обладает, как известно, хроматической аберрацией. Кроме того, призма (для лучей, идущих вне минимума) вносит угловое увеличение и связанный с ним астигматизм пучка. В результате совместного действия обоих этих факторов расстояние от камерной линзы до фокальной поверхности спектрального прибора будет зависеть от длины волны. Фокальная поверхность будет расположена так, что ее коротковолновый край будет ближе к призме, чем длинноволновый, и станет, вообще говоря, не плоской. [c.65]

Потери на отражение возрастают с увеличением преломляющего угла и показателя преломления. Поэтому повышение угловой дисперсии призмы при увеличении Лига всегда сопровождается снижением коэффициента пропускания. Установка призмы вне минимума отклонения с целью увеличения ее угловой дисперсии также приводит к большим потерям света на отражение. [c.36]

Расстояние до фокальной поверхности вследствие совместного действия хроматической аберрации (см. с. 63) и углового увеличения призмой зависит от длины волны. Фокальная плоскость будет неплоской, а ее коротковолновый край расположится ближе к призме, чем длинноволновый. Ахроматические объективы значительно уменьшают этот наклон, а частично — и кривизну фокальной поверхности. [c.67]

Если лучи проходят призму симметрично, т, е. под углом наименьшего отклонения, то угловое увеличение равно единице. Следует отметить, что в призменном спектрографе условия минимума отклонения выдержаны только для одной —обычно центральной — части спектра. [c.122]

Одновременно с увеличением угловой дисперсии в сложных системах растут потери света при отражении от граней призм и за счет поглощения в самих призмах. Наряду с ослаблением светового пучка это приводит к увеличению рассеянного света в спектральных аппаратах. Тем не менее для получения очень большой угловой дисперсии при- [c.88]

Благодаря угловому увеличению дисперсия системы призм в общем случае не равна сумме дисперсий призм, составляющих систему. В самом деле, лучи различных частот, вышедшие из первой призмы, падают на вторую призму под различными углами. По выходе из второй призмы угол между ними изменится не только благодаря дисперсии призмы, но и вследствие се углового увеличения. Таким образом, дисперсия системы довольно сложно зависит от дисперсии ее компонентов. Теория приводит к соотношению Р ] [c.122]

Угловое увеличение призмы. Мы считали, что на призму падает один луч. Рассмотрим более близкий к практике случай падения на поверхность призмы узкого гомоцентрического пучка лучей, исходящих из точки I. Малый угол между крайними лучами пучка в плоскости главного сечения обозначим через 0. В результате преломления продолжения этих лучей пересекутся в точке I под углом гр, который, вообще говоря, отличен от 0. Величина и = -ф/0 называется угловым увеличением призмы. Угол 0 (рис. 1.7) равен изменению угла падения (АСС1) для крайних лучей пучка, а угол о — изменению угла выхода лучей (—Дкг) из призмы. Полагая углы ф и 0 малыми, заменим конечные разности дифференциалами. [c.28]

Рассматривая преломление пучка света в призме в плоскости, перпендикулярной главному ее сечению, легко видеть, что призма в этом случае действует как плоскопараллельная пластинка, которая не изменяет направления лучей. Следствием различного преломляющего действия призмы в двух взаимно перпендикулярных сечениях является астигматизм, который, как мы увидим, тесно связан с ее угловым увеличением. [c.35]

Пусть угловое увеличение призмы или решетки есть ги, а наклон фокальной [c.65]

Угловое увеличение призмы. Мы считали, что на призму падает один луч. Рассмотрим более близкий к практике случай падения на поверхность призмы узкого гомоцентрического пучка лучей, исходящих из точки S. Малый угол между крайними лучами пучка в плоскости главного сечения обозначим через 0. В результате преломления, продолжения этих лучей пересекутся в точке S под углом который, вообще говоря, отличен от 0. Величина w — г /0 называется угловым увеличением призмы. Угол 0 (рис. 1.7) равен изменению угла падения (Aoi) для крайних лучей пучка, а угол о) — [c.26]

Величина IV характеризует угловое увеличение, свойственное призме и дифракционной решетке. Она равна единице только в случае симметричного прохождения светом диспергирующего элемента, т. е. при условии минимального отклонения для призмы и при равенстве углов падения и дифракции для решетки. [c.70]

Таким образом, угловое увеличение численно равно сжатию волнового фронта при прохождении через призму. Это общее соотношение для любой оптической системы непосредственно следует из теоремы Лагранжа — Гельмгольца. [c.27]

Так как призма дает угловое увеличение ги, то после прохождения через нее пучка лучей угловое расстояние, соответствующее критерию Рэлея, станет равным б ф = 1о8 ц>. Пусть на призму падает пучок лучей, содержащий излучение двух линий с длинами волн Я, и X + бХ. Тогда угловое расстояние б"ф между направлениями на главные максимумы будет [c.30]

Такой прием сейчас применяется в ряде приборов, хотя изготовление криволинейных щелей значительно труднее, чем обычных. Если в приборе установлено несколько призм в минимуме отклонения, то кривизна изображения равна сумме кривизн, вызываемых всеми призмами. Если призмы установлены вне минимума, то при вычислении кривизны, как и при вычислении дисперсии системы, нужно учитывать угловое увеличение. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология