Преломление в плоскости главного сечения

Преломление в плоскости главного сечения [c.27]

Рассмотрим преломление луча МВ, идущего вне плоскости главного сечения АОС призмы (рис. 42). [c.77]

Выведем закон преломления для горизонтального угла i ig, т. е. для проекции угла t i на плоскость главного сечения. После перемножения выражений (84) и (85) имеем [c.79]

ПРЕЛОМЛЕНИЕ В ПЛОСКОСТИ ГЛАВНОГО СЕЧЕНИЯ [c.27]

Таким образом, чем больше луч выходит из плоскости главного сечения призмы, т. е. чем больше Pi, тем сильнее он преломляется в плоскости главного сечения призмы и, следовательно, спектральные линии должны искривляться. Для преломления на второй преломляющей грани призмы аналогично выражению (91) можем написать [c.80]

Рмс. 1.5. Преломление лучей в плоскости главного сечения призмы. [c.27]

Кривизна спектральных линий. Рассмотрим теперь преломление лучей, идущих под углом к плоскости главного сечения призмы. Для получения спектра мы всегда пользуемся щелью, параллельной преломляющему ребру призмы и установленной в фокусе коллиматора так, чтобы лучи, идущие от ее середины, образовали пучок, параллельный плоскости главного сечения (рис. 1.15). Очевидно, что лучи, идущие от других точек щели, также образуют после прохождения коллиматорной линзы параллельные пучки. Они составляют с плоскостью главного сечения угол у, тем больший, чем более удалена рассматриваемая точка щели 8 от ее середины. [c.38]

Анализ хода наклонных лучей показывает, что в результате преломления проекция луча на плоскость главного сечения поворачивается на угол ф. Он может быть вычислен по тем же формулам, что и угол отклонения ф луча, лежащего в плоскости главного сечения, при замене показателя преломления призмы эффективным показателем преломления п, определяемым выражением [c.38]

Оптические свойства анизотропных кристаллов характеризуются трехосным эллипсоидом показателей преломления, или оптической индикатрисой. Световая волна, падающая перпендикулярно к плоскости любого сечения индикатрисы, разлагается в кристалле на две волны, направления колебаний в которых взаимно перпендикулярны. Каждой из них можно сопоставить свой спектр, являющийся частью спектра поглощения всего кристалла, его компонентой. Спектры, соответствующие поглощению по трем главным осям индикатрисы, называются главными компонентами спектра кристалла. Совокупность этих компонент будет характеризовать спектральные свойства кристалла точно так, как совокупность трех главных показателей преломления характеризует его оптические свойства. В ромбических кристаллах, к которым принадлежит кристалл бензола, оси решетки совпадают с осями индикатрисы, а плоскости решетки, естественно, совпадают с ее главными сечениями. Поэтому главные компоненты спектра кристалла бензола соответствуют колебаниям падающего поляризованного света. [c.52]

Сравнивая формулы (II. 1) и (11.10), замечаем, что проекции лучей на главное сечение как бы преломляются призмой по тому же закону, что и лучи в главном сечении, но со значением показателя преломления п, зависящим от угла б и большим, чем истинный показатель преломления п для лучей данной длины волны. Поэтому лучи, образующие некоторый угол с плоскостью главного сечения, тем сильнее отклоняются призмой, чем больше этот угол. [c.34]

Угловое увеличение призмы. Мы считали, что на призму падает один луч. Рассмотрим более близкий к практике случай падения на поверхность призмы узкого гомоцентрического пучка лучей, исходящих из точки I. Малый угол между крайними лучами пучка в плоскости главного сечения обозначим через 0. В результате преломления продолжения этих лучей пересекутся в точке I под углом гр, который, вообще говоря, отличен от 0. Величина и = -ф/0 называется угловым увеличением призмы. Угол 0 (рис. 1.7) равен изменению угла падения (АСС1) для крайних лучей пучка, а угол о — изменению угла выхода лучей (—Дкг) из призмы. Полагая углы ф и 0 малыми, заменим конечные разности дифференциалами. [c.28]

Кривизна спектральных линий. Призма обычно устанавливается так, что луч, лежащий в плоскости главного сечения, проходит через призму в условиях наименьшего отклонения. Очевидно, что для наклонных лучей, идущих от краев щели, эти условия не соблюдаются и они будут отклоняться призмой на больший угол, как если бы показатель преломления или преломляющий угол призмы для наклонных лучей были больше. В результате спектральная линия искривляется так, что ее выпуклость обращена в сторону длинных волн (рис. 32). Форма линии у ее середины описывается уравнением параболы, кривизна 1/7 которой у вершины [c.56]

Вначале ограничимся рассмотрением лучей, лежащих в плоскости главного сечения. Предположим, что на грань призмы падает пучок лучей, составляющих угол % с нормалью N1 к первой грани призмы (рис. 1.5). Угол преломления этого луча обозначим PJ, угол падения его на вторую грань Рз и угол выхода из нее а . Угол ф, составленный падающим и выходящим лучами, называется углом отклонения. [c.25]

Рассматривая преломление пучка света в призме в плоскости, перпендикулярной главному ее сечению, легко видеть, что призма в этом случае действует как плоскопараллельная пластинка, которая не изменяет направления лучей. Следствием различного преломляющего действия призмы в двух взаимно перпендикулярных сечениях является астигматизм, который, как мы увидим, тесно связан с ее угловым увеличением. [c.35]

Угловое увеличение призмы. Мы считали, что на призму падает один луч. Рассмотрим более близкий к практике случай падения на поверхность призмы узкого гомоцентрического пучка лучей, исходящих из точки S. Малый угол между крайними лучами пучка в плоскости главного сечения обозначим через 0. В результате преломления, продолжения этих лучей пересекутся в точке S под углом который, вообще говоря, отличен от 0. Величина w — г /0 называется угловым увеличением призмы. Угол 0 (рис. 1.7) равен изменению угла падения (Aoi) для крайних лучей пучка, а угол о) — [c.26]

Под действием сдвигового напряжения в потоке асимметричные по форме молекулы вращаются в потоке неравномерно, что создает преимущественную кинематическую ориентацию осей частиц в направлении потока. Раствор становится оптически анизотропным. Он приобретает свойства двухосного кристалла, т. е. характеризуется тремя главными показателями преломления Ль 2, Щ. Однако, поскольку направления, для которых вычисляются пх и Л2, лежат в плоскости потока, а направление, которому соответствует щ, перпендикулярно и совпадает с направлением пучка света, то экспериментально определяют величину Ап=П1— —П2. Анизотропный слой жидкости (раствора) по своим свойствам уподобляется пластинке кристалла, главное сечение которого образует угол а с направлением потока. Это угол ориентации оптической оси раствора относительно направления потока, или просто угол ориентации (угол гашения). [c.7]

Второй основной величиной, подлежащей определению, является разность двух главных показателей преломления Лп = 1 — П2 жидкости, из которых первый щ) соответствует лучу, электрический вектор которого параллелен главному сечению (в плоскости чертежа — оси 1) анизотропного слоя, второй (/ г) перпендикулярен главному сечению (оси 1) слоя. Величину двойного лучепреломления характеризует Ап, которое может быть как положительным, так и отрицательным. [c.449]

КРИСТАЛЛООПТЙЧЕСКИЙ АНАЛИЗ — анали,э кристаллов, основанный на изучении их оптических свойств в поляризованном свете. Физ. основой анализа является анизотропия всех кристаллов (исключая кристаллы кубической сингонии). В анизотропных кристаллах во всех направлениях с разной скоростью и разными показателями преломления распространяются две липейно-поляризованиые волны, что обусловливает двохшое лучепреломление. Один из этих лучей (необыкновенный) колеблется в плоскости главного сечения кристалла, другой (обыкновенный) — в плоскости, перпендикулярной к ней. В одноосных анизотропных кристаллах есть одно изотропное направление (оптическая ось), вдоль к-рого луч света не поляризуется. Такие кристаллы характеризуются двумя показателями преломления, отвечающими обыкновенному (П )) и необыкновенному [c.663]

Основные свойства нризмы проще всего проследить на простейшей призме, форма которой показана на рис. 1.4. Двугранный угол с ребром АВ называется преломляющим. Плоскости АВСО и ЛВС В называются преломляющими гранями призмы. Плоскость, перпендикулярная ребру призмы и проходящая через его середину, называется плоскостью главного сечения. Показатель преломления п и дисперсию йп1йХ мы будем считать постоянными [c.26]

Рассматривая преломление пучка света в призме в плоскости, перпендикулярной главному ее сечению, легко видеть, что призма в этом случае действует как плоскопараллельная пластинка, которая пе изменяет направления лучей. Следствием различного иреломляющего действия призмы в двух [c.37]

Оптические свойства. Анизотропия К. резко проявляется в онтич. свойствах. Луч света, проходящий через К., не только преломляется, но и распадается на два поляризованных луча (явление двупреломления), плоскости колебаний к-рых взаимно перпендик лярны. Если откладывать в направлении колебаний соответствующего поляризованного луча показатели преломления п, то можно получить геометрич. фигуру — оптич. индикатрису, точно характеризующую оптич. свойства данного кристаллич. вещества. Симметрия оптич. индикатрисы связана с симметрией К. У К. кубич. сингонии она имеет форму шара, т. е. кубич. К. характери.эуются одним значением показателя преломления п. Оптич. индикатриса гексагональных и тетрагональных К. имеет форму эллипсоида вращения. Эллипсоид вращения характеризуется двумя радиусами и, соответственно, К. имеют два главных значения п п — обыкновенный (соответствующий радиусу кругового сечения) и /ij — необыкновенный (перпендикулярный к круговому сечению). В К. низшей симметрии индикатриса будет трехосным эллипсоидом, т. е. описывается тремя [c.431]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология