Угловая дисперсия призмы

Угловая дисперсия. Угловая дисперсия призмы D определяется как производная угла отклонения 0 по длине волны К. Поскольку угол 0 зависит от длины волны через показатель преломления п материала призмы, [c.31]

Угловая дисперсия призмы [c.381]

Угловая дисперсия призмы в соответствии с формулами (2.12) и (8.13) [c.57]

Рис. 67. Сложение угловой дисперсии призм компенсатора при их повороте.

Надо иметь в виду, что, строго говоря, формула справедлива для длины волны, идущей в минимуме отклонения (в частном случае для спектрографа ИСП-28 X = 2573 А). Лучи для любой другой длины волны не идут в минимуме отклонения, и поэтому для получения линейной дисперсии для этих длин волн необходимо использовать общую формулу угловой дисперсии призмы. [c.59]

Угловая дисперсия призмы определяется как йд/йк, линейная дисперсия— как R ( 9/Л) их выражают обычно в миллиметрах на 1 А. < 0, /А, и схематически показаны на рис. 128. Разрешающая способность призмы определяется как Хер/(11, где К — наименьшая обнаруживаемая разница между двумя монохроматическими лучами. Апертура призмы определяется как разрешающая способность, деленная на дисперсию. Очевидно, [c.248]

Рис. 21. Угловая дисперсия призм и дифракционных решеток о — в видимой и ультрафиолетовой областях б —к инфракрасной области

Угловая дисперсия решетки в отличие от угловой дисперсии призмы практически не зависит от длины волны, что следует отнести к числу ее преимуществ (рис. 118). [c.195]

Угловая дисперсия призмы при выводе ее из положения наименьшего отклонения (угол падения уменьшается) увеличится в X раз [c.63]

Из полученных формул для системы призм легко получаем следующие формулы для одной призмы в воздухе (две преломляющие поверхности). Угловая дисперсия призмы [c.16]

Подставляя значение угловой дисперсии призмы в условиях минимума отклонения (1.17), получим [c.70]

Пропорциональное увеличение всех размеров призмы вызывает увеличение теоретической разрешающей силы, определяемой формулой (8.13), но не изменяет угловой дисперсии призмы, поскольку величины 1 и возрастут пропорционально. При А/ значительно большем, чем Ы реальная разрешающая сила, со- [c.58]

Из формулы (1.28) следует, что разрешающая способность призмы зависит только от длины основания призмы, а не от величины преломляющего угла. Следовательно, величина В для всех трех призм, изображенных на рис. 1.11, одинакова. Однако, как это бз -дет ясно из дальнейшего чем меньше угловая дисперсия призмы, тем труднее реализовать ее разрешающую способность. Это заставляет отдавать предпочтение призмам с большим преломляющим углом. С другой стороны, чем больше преломляющий угол, тем меньше материала расходуется на изготовление призмы с заданной величиной основания. Это также является серьезным аргументом в пользу призм с большим преломляющим углом, который поэтому всегда делается близким к предельному. [c.33]

По этой формуле и с помощью полученного ранее выражения для угловой дисперсии призмы (1.16) и (1.17) можно вычислить линейную дисперсию призменного спектрального прибора. В случае минимума отклонения [c.75]

Увеличение- —дисперсии показателя преломления достигается использованием для изготовления призм более тяжёлых сортов стекла ). Так, например, использование стекла С-23 (яо= 1,7172) позволяет увеличить угловую дисперсию призмы в 1,5 раза по сравнению со стеклом С-11 (лл = 1,6468). Однако, использование тяжёлых сортов стекла ограничивается сильным поглощением этих стёкол в коротковолновой области спектра. Призма, выполненная из стекла С-23 с базисом в [c.104]

В первую очередь угловая дисперсия призмы зависит от материала, из которого она изготовлена, так как каждый материал обладает определенной дисперсией показателя преломления —, [c.110]

При 1 > 0 величина dQ/dn медленно убывает с увеличением угла падения,- а при г < / она заметно возрастает с уменьшением t l. Так, при А = 60°, п = 1,6 и = 40° dQ/dn почти в 1,8 раза больше, чем при i = о = 53°08. Таким образом, угловая дисперсия призмы может быть существенно увеличена при установке ее вне минимума отклонения. [c.32]

Потери на отражение возрастают с увеличением преломляющего угла и показателя преломления. Поэтому повышение угловой дисперсии призмы при увеличении Лига всегда сопровождается снижением коэффициента пропускания. Установка призмы вне минимума отклонения с целью увеличения ее угловой дисперсии также приводит к большим потерям света на отражение. [c.36]

Запись спектра, сканирование осуш,ествляются путем поворота зеркала Литтрова относительно выходной грани призмы, при котором с выходной щелью монохроматора последовательно совмещаются монохроматические изображения входной щели. Дисперсия материалов призмы (Na l, K l) и соответственно угловая дисперсия призмы меняются нелинейно с длиной волны. Чтобы получить линейную развертку спектра, предусматривается программное устройство, преобразующее поворот зеркала так, что соблюдается линейная запись спектра по частоте. [c.39]

Рассчитав ход луча по формулам (II.27) и подставив (II.29) в (П.28), подучим угловую дисперсию призмы Резерфорда при симметричном ходе лучей. [c.40]

Угловую дисперсию призмы Амичи удобно выражать через угол 0 отклонения луча внутри боковых призм (рис. II). Углы А и Ло связаны с углом 0 соотношениями [c.41]

Угловая дисперсия призмы прямого зрения возрастает с увеличением угла 01. Но вместе с тем увеличиваются углы А , а с ними и длина хода лучей в призме. [c.42]

В последнем примере для получения плоской фокальной поверхности приходилось подбирать соответствующим образом угловую дисперсию призмы или решетки. При этом могут получиться неприемлемые значения (например, решетки с N = =900 штр/мм в СССР не изготовляются). Часто угловая дисперсия оказывается заданной (например, если ьо вновь разрабатываемом приборе используется диспергирующий элемент из другого прибора, выпускаемого серийно). Тогда, зная вторичный спектр объектива и полевой угол +w для крайних длин волн и рабочей области спектра, найдем значение х для этого угла, при котором резкие изображения щели для длин волн Яд, и Яд получаются в одной плоскости. [c.96]

Разрешающая способность такого спектроскопа при достаточно узкой щели ограничивается свойствами глаза. Если 60 — наименьшее угловое расстояние между двумя линиями, различимыми глазом, О — угловая дисперсия призмы, то предел разрешения спектроскопа равен [c.203]

Угловая дисперсия количественно измеряется величиной угла, на который разделяются лучи с близкими длинами волн, отнесенной к единице длины волны. Если обозначить углы, под которыми выходят из призмы два луча с длинами волн и через -Р и срг, то угловую дисперсию призмы и решетки мо кно вычислить по формуле [c.155]

Линейная дисперсия пропорциональна произведению угловой дисперсии призмы или решетки (или системы призм) на фокусное расстояние камерного объектива [c.159]

Угловая дисперсия призмы в минимуме отклонения дается выражением [c.121]

Показатель преломления п = (sin /1) / fsin 2). У всех веществ, используемых для изготовления диспергирующих элементов, наблюдается уменьшение показателя преломления с увеличением длины волны (табл. 14.17). Это приводит к уменьшению угловой дисперсии призмы спектральные линии при одинаковых интервалах ЛЛ, будут расположены ближе друг к другу, т.е. хуже разрешены. [c.381]

Диспергирующая система состоит из трех одинаковых 60-гра-дусных призм Рз, Рд. Сочетание трех призм позволяет получить достаточно большую угловую дисперсию. Призмы находятся [c.253]

Диспергирующую призму с преломляющим углом в 30° и посеребренной катетной гранью (см. рис. 61, в) свет проходит дважды в прямом и обратном направлениях. Поэтому угловая дисперсия такой призмы равна угловой дисперсии призмы с преломляющим углом 60°, изготовленной из того же материала. Кварцевая 30-градусная призма работает аналогично призме Корню. [c.113]

При выборе материала для призм решающую роль играют его оптические свойства область прозрачности, значения показателя преломления п и дисперсии вещества dnidk. Так как последняя величина определяет и угловую дисперсию призмы, и ее теоретическую разрешающую способность, желательно иметь большие значения dnldk. С другой стороны, при больших п велики потери на отражение и нельзя делать призмы с большими углами А. Поэтому высокие значения п нежелательны. Необходимо принимать во внимание и такие свойства материалов, как двойное лучепреломление, однородность, возможность механической обработки, влагоустойчивость. Некоторые сведения об основных оптических материалах, используемых в спектральном приборостроении, даны в приложении 1 табл. I. [c.46]

Объективы с плоской поверхностью изображения. Объектив Петцваля, как уже упоминалось, имеет значительную кривизну поля (51у ) Однокомпонентные объективы, кроме того, обладают астигматизмом. Резкие изображения вертикальной щели находятся в астигматических фокусах меридиональных пучков, идущих в плоскостях, перпендикулярных щели. Вследствие вторичного спектра положение фокальной (гауссовой) плоскости объектива оказывается различным для лучей разных длин волн. Но каждой длине волны соответствует определенное значение угла т, образуемого диспергированными лучами с осью объектива камеры. Поэтому при определенной угловой дисперсии призмы или дифракционной решетки можно компенсировать вторичный спектр объективов искривлением поверхности изображения, вызываемым астигматизмом и кривизной поля, и получить резкие изображения щели в одной плоскости, перпендикулярной оси камерного объектива. [c.95]

Дисперсия вспомогательной призмы выбирается из следующих соображений. Ввиду того, что разность волновых чисел Av для любых соседних строк одинакова, а производная dnidv в пределах ультрафиолетовой и видимой областей спектра монотонно убывает с увеличением длины волны, угловая дисперсия призмы должна быть такой, чтобы не налагались друг на друга спектры порядков [c.188]

Фокусирующая система. Для фокусирорки диспергированных лучей, выходящих из призмы (или иг решетки) в виде монохроматических пучков параллельных лучей по различным направлениям, определяемым угловой дисперсией призмы, после призмы ставят собирающую линзу. Получается резкое изображение шели для кажого монохроматического пучка лучей. Такое множественное изображение щели образует линейчатый спектр. Фокусирующая линза может служить объективом зрительной трубы или объективом фотографической камеры (в зависимости от типа прибора). Объективом зрительной трубы она является в приборах для визуального наблюдения—в спектроскопах. После объектива в этом случае установлен окуляр, в который рассматривают образуемое объективом изображение спектра. Спектроскопы для спектрально-аналитических целей носят название стилоскопов и стилол.етрсв. Вместо собирающей линзы в качестве фокусирующего устройства в некоторых приборах применяется вогнутое [c.158]

Важной характеристикой призмы является угол dtp, обозначающий угловое расхождение крайних лучей с длинами волн Я] и Я.2. Производная d

больше угол я] и больше дисперсия вещества призмы dnIdX. Естественно, что большая монохрома-тизация света может быть достигнута с призмаМи, имеющими большую угловую дисперсию. [c.132]

По этой формуле и с помощью полученного ранее выражения для угловой дисперсии призмы (1.16) и (1.17) можно вычислить линейную диснерсию [c.73]

Рис, 5, Иллюстра- Рис, 6, Угловая дисперсия призм (1) ция условия Рэ- и дифракционных решеток (2) [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология