Потенциалы диска и сферы III, фиг

Объектом исследования является двумерная система, образованная твердыми непритягивающимися дисками диаметра а. Потенциал взаимодействия между частицами имеет ту же форму (П. 104), что и для трехмерной системы твердых сфер. Потенциальная энергия рассматриваемого флюида равна нулю для всех конфигураций, при которых никакие диски друг с другом не перекрываются, и равна бесконечности, если перекрываются хотя бы два диска. Больцмановский множитель ехр(— / //гТ), определяющий вероятность -й конфигурации для системы канонического ансамбля, в первом случае равен единице, во втором нулю. Следовательно, все конфигурации без перекрывания дисков равновероятны, и только они дают вклад в канонические средние. Температура на распределение вероятностей и конфигурационные свойства системы с заданными значениями V, N не влияет, 7 = 0. [c.223]

Предложены методы определения скорости зарождения кристаллических образований в стекле (в форме сфер, цилиндров и дисков) в зависимости от температуры. Рассмотрены два случая 1) максимумы скорости зарождения и роста кристаллов в зависимости от температуры раздвинуты, не перекрываются 2) эти максимумы перекрываются. Температурные зависимости скорости зарождения кристаллов получены для И составов стекол 6 систем НгО—ЗЮг, НгО—НО—ЗЮг, КО—КаОд—ЗЮ , где К—Ы, N3, Же, Са, А1. Они представляются кривыми с максимумом шириной 70—150°. Температура максимального значения скорости зарождения кристаллов Тт совпадает (или несколько выше) с температурой стеклования Тд, определенной по дилатометрической кривой или кривой ДТА, на которой положение эндотермического минимума близко к Тд. Близость Тт и Тд объясняется большими значениями термодинамического потенциала активации вязкости или перестроек структурных элементов, быстро растущими при приближении к Тд со стороны высоких температур, и ростом энергии упругих напряжений ниже Ту. Библ. — 15 назв., рис. — 2, табл. — 2. [c.315]

Еще одним интересным с теоретической точки зрения типом ограничений являются ограничения на размерность систем. Начиная с самой первой работы по методу МК [25] и до самого последнего времени большое внимание уделялось системам стержней, твердых дисков — т. е. одно-, двухмерных сфер [7, 26], трехмерных сфер [27, 28]. Исследовался и довольно общий случай парно-аддитивного инверсивного потенциала отталкивания (мягкие сферы) [29], твердые кубы [30], сфероцилиндры [31, 32], эллипсоиды [33, 34], наконец, в последнее время — гантелей [35], цепочек [36]. Основной причиной интереса к подобным системам является возможность передать с их помощью важнейшие особенности структуры плотных систем. Как известно, отклонение реального ПМВ от названных моделей служит некоторым параметром малости. Таким образом, развивая теорию возмущений на основе модельных систем, можно значительно приблизиться к системам реальным. Немаловажным фактом является интерес к этим результатам, как к чистому эксперименту , с результатами которого имеет смысл сравнивать выводы менее трудоемких аналитических теорий (см., например, [37—39]). Подчеркнем также и самостоятельный интерес к разнообразной информации о возможностях самого метода МК. Значения максимального шага, длина цепи, число частиц в основной ячейке, характеристики датчиков случайных чисел, наконец, использование различных ансамблей вот то, что удобно осуществлять в рамках простейших расчетных процедур. [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология