лучей захвата электронов конверсии

Абсорбционные, а впоследствии более точные спектральные определения энергии электронов внутренней конверсии показали, что она находится в пределах 100—500 кэв. Обнаружение электронов конверсии во всех изученных случаях позволило высказать предположение о распространенности явления внутренней конверсии 7-лучей захвата и о возможности существования вблизи основного состояния радиоактивны ядер сравнительно долгоживущего — 10 ° сек.) низкоэнергетического состояния. Переход из этого состояния в основное чаще всего осуществляется путем внутренней конверсии. Следует отметить, что прямое детектирование электронов конверсии при радиационном захвате связано с большими экспериментальными трудностями. [c.256]

Рентгеновские лучи. Рентгеновские лучи, образующиеся в результате испускания электронов конверсии, имеют характеристический спектр излучающего элемента. В случае образования их при /С-захвате рентгеновский спектр соответствует элементу, имеющему заряд на единицу меньше, чем радиоактивный изотоп, обладающий К-захватом. [c.61]

Свинец-204 т . Четно-четный изотоп, свинец-204, представляет собой интересный пример ядерной изомерии. 68-минутный изомер, распадающийся путем испускания у-лучей с энергией около 1 Мэв, был уже известен в течение некоторого времени. Он образуется из висмута-204 при захвате электрона. При "-распаде этот изотоп не возникает. В 1950 г. электронный спектр этого изомера свинца исследовали с помощью магнитного спектрометра. Для К- и Z-оболочек были обнаружены конверсионные линии двух у-квантов с энергиями 374 и 905 кэв и отношениями KIL, равными соответственно 2,1 и 1,5. Из величин отношений-ff/Z следует, что переход с энергией 374 кэв относится к типу Е2, а переход с энергией 905 кэв — к типу Е5 (ср. табл. 18). Кривые поглощения у-лучей и электронов, полученные с помощью счетчика Гейгера — Мюллера, показывают, что приблизительные значения полных коэффициентов внутренней конверсии для переходов с энергией 374 и 905 кэв равны соответственно 0,05 и 0,1. Эти значения также не противоречат предполагаемым типам переходов —Е2 и Е5. В соответствии с данными табл. 17 можно предположить, что период полураспада = 68 мин соответствует переходу типа Е5 с энергией 905 кэв, но не Z 2-переходу с энергией 374 кэв.Отсюда был сделан вывод, что переход с энергией 905 кэв является изомерным, а переход с энергией 374 кэв следует за ним. [c.431]

В таблице не приведены сведения о рентгеновских лучах, сопровождающих захват орбитальных электронов, и процессы внутренней конверсии, а также [c.505]

Некоторые ядерные превращения, предшествующие испусканию мессбауэровских у-лучей, могут сильно воздействовать на электронную оболочку мессбауэровского ядра. Последовательность событий здесь такая. В результате распада ядра путем электронного захвата (например, Со) или в результате внутренней конверсии у-излучения из атома выбрасывается внутренний электрон — обычно электрон /С-оболочки. Вакансия в /С-оболочке заполняется электронами внешних оболочек, что сопровождается испусканием рентгеновских лучей и процессом Оже [ПО]. При испускании рентгеновских лучей вакансия перемещается в направлении внешней электронной оболочки, при этом избыток энергии освобождается в виде электромагнитного кванта. В процессе Оже образуются дополнительные вакансии, так как, хотя один электрон из внешней оболочки заполняет вакансию во внутренней оболочке, из атома выбрасывается другой электрон, который уносит избыток энергии. [c.483]

Се139, а акже e> i с периодо.м полураспада 33,11 дня. Два наиболее легких изотопа получаются из мало распространенных изотопов и распадаются с захватом орбитального электрон а. Се получается из наиболее распространенного стабильного1 изотопа ei (содержание в естественной смеси 88,48%). Он при распаде дает две группы -лучей небольшой энергии, у-излучение (рис. 166) и электроны конверсии (0,0103 и 0,138 Mas). Прн его распаде получается стабильный изотоп празеоди--ма. Этот изотоп, как и Се з получается также в реакциях деления урана, тория и плутония. ei s дает -излучение (0,71, 1,090, [c.270]

Кинетическая энергия атома в процессе Сцилларда — Чалмерса возникает вследствие радиационного захвата нейтрона в результате испускания у-лучей. Хотя общая энергия, испускаемая возбужденными ядрами, обычно 6—10 Мдв, она часто проявляется в форме нескольких у-лучей более низкой энергии. Были сделаны вычисления [83—84], которые позволяют определить спектр энергий атомов отдачи, если известны число, энергия и угловая корреляция испускаемых ядром у-лучей. Эта информация является фундаментальной для исследований в области горячих атомов, особенно в твердых системах, где энергия отдачи, необходимая для создания центра дефекта структуры, вероятно, около 25—30 эв [85]. Как уже упомянуто, пустоты в К- или L-оболочке, образующиеся при электронном захвате или внутренней конверсии у-лучей, нриводят к наблюдаемым химическим эффектам внутренняя конверсия уже была найдена в нескольких схемах распада при радиационном захвате. Информация но у-снектрам непрерывно накапливается [86—87], и мы можем надеяться вскоре получить достаточно детальных данных, позволяющих провести важные вычисления в интересующих системах. [c.122]

Если протон превращается в нейтрон, то испускается р -частица (также и нейтрино). Испускание Р -, р -частиц и электронный захват часто сопровождаются 7-излучением или испусканием электронов внутренней конверсии. Это обусловлено тем, что в результате радиоактивного превращения атомное ядро обычно переходит в возбужденное состояние выделение энергии возбуждения происходит путем испускания кванта энергии (г = Ау, где к — постоянная Планка, V — частота) или путем выбрасывания электронов из атомной оболочки (конверсивные электроны). Одновременно испускаются рентгеновы лучи вследствие перехода электронов на освободившийся энергетический уровень. [c.9]

С Другой стороны, для внешних оболочек L, Ai и т. д. выход флуоресценции меньше. Поэтому процесс Оже важен даже в элементах с Z > 60, в которых после испускания Ка-рентгеновских лучей могут испускаться электроны Оже с внешних оболочек. Тот факт, что этот эффект приводит к образованию сильно ионизированных атомных состояний, доказали Снэлл и Плизонтон [111] , которые использовали магнитный спектрометр для разделения зарядовых состояний, образовавшихся при радиоактивном распаде в газе при низком давлении. Было найдено, что после внутренней конверсии в i iXe наиболее вероятным зарядовым состоянием является Хе " ". Эти же авторы обнаружили также электронное встряхивание йосле р-распада, который вызывает мгновенную перестройку электронной оболочки в соответствии с измененным зарядом ядра. Поллак [113] провел теоретический анализ оже-каскада в Fe, следующего после распада Со (путем электронного захвата) эти результаты приведены на рис. 11.18 и в табл. 11.3. [c.484]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология