Хевисайда

Найденный профиль скорости в пленке жидкости подставим в уравнения (3.1) и решим эти уравнения методом Хевисайда-Карсона. [c.16]

Разложение Хевисайда позволяет решение (10.5) представить в следующей форме, удобной для обратного преобразования [c.260]

Если 0 — ступенчатая функция Хевисайда, покажите, что [c.233]

Ф(л ) — функция Хевисайда, которая возвращает О при. х <0 и 1 в ином случае 5(/и,и) — функция, именуемая символом Кронекера, возвращающая 1 при т=п и О в ином случае. [c.50]

Ф(х) Функция Хевисайда, возвращающая 1, если X > 0, и 0 в остальных случаях [c.460]

Здесь — условная плотность распределения вероятностей концентрации в турбулентной жидкости, Р - гладкая функция,. 6(5) - функция Хевисайда, т.е. 0(5) = О при 5<0 и В(з)= 1 при 5>0. [c.40]

Уравнение (П1.14) отображает зависимость деформации в условиях ползучести от скорости задания напряжения сг. При мгновенном нагружении, т. е. при единичная функция Хевисайда (см. с. 16), из соотношения (III.9) при подстановке в него выражения (111.10) получаем [c.53]

Здесь Я (t — Тос) —Функция Хевисайда, относящаяся к операционному методу решения обыкновенных дифференциальных уравнений. Ее значение стремится к нулю при т < Тос и к единице [c.87]

Все значения т < Тос и конечное выражение для Рт включают функцию Хевисайда Н х — т)ос, уравнение имеет следующий вид [c.93]

Однако существует случай предельной нелинейности изотерм, когда задачи внутреннего нестационарного массопереноса решаются относительно просто. Если Изотерма адсорбции настолько крутая (рис. 4.4), что диапазон изменения концентраций в газовой фазе внутри и вне зерен адсорбента значительно превышает некоторое значение С, при котором реальная изотерма отличается от горизонтальной линии насыщения, то такую изотер.му можно аппроксимировать ступенчатой функцией в точке С = 0 (функция Хевисайда, для которой а = 0 при С О и а = а при С > 0). [c.201]

Таким образом модуль релаксации, определяемый как а также является функцией е. Обычно при = 0 полагают, что а (0)/8о = Е. Это справедливо только для случая, когда модуль релаксации соответствует ступенчатому деформированию типа 8 1) — ЕоН (1), где Н t) — функция Хевисайда. Модули релаксации, как и податливости J (t) = е назовем приведенными (к скорости), если они не соответствуют ступенчатым законам деформирования или нагружения. [c.20]

Здесь Я — ступенчатая функция Хевисайда где вместо X ж t следует подставить их значения из (V.24) и (V.25) при значении х = L. Выходная кривая продукта показана на рис. V.l. [c.198]

H z) — функция Хевисайда I—функция Бесселя К — коэффициент переноса, ш с L — длина капилляра (частицы), м / — половина длины капилляра, м li — объемный расход жидкости на выходе г-й ступени, M V [c.443]

При обратном переходе от изображения f х, р) к оригиналу / х, т) воспользуемся теоремой Хевисайда [107]. [c.185]

Обратный переход от изображений к оригиналам можно осуществить с помощью второй теоремы Хевисайда [107] [c.192]

Проведем, используя теорему Хевисайда, обратный переход от изображений к оригиналам функций /г и Для наиболее простого вида основного кинетического уравнения получаем [c.195]

Для определения переходной функции к ) необходимо по изображению (2.56) найти оригинал. При непосредственном использовании для этого формулы обращения (2.42) могут возникнуть вычислительные трудности, в связи с чем для обратного преобразования обычно применяют известные из операционного исчисления теоремы разложения или таблицы соответствий между изображениями и оригиналами. Если изображение является дробнорациональной функцией, причем степень полинома М ( ) в числителе меньше степени полинома О (я) в знаменателе и Б ( ) = О имеет простые, отличные от нуля корни, то одна из теорем разложения дает формулу Хевисайда 18] [c.45]

Вспоминая, что плотности жидкостей в объемах I и 2 могут быть выражены при помощи функции Хевисайда от координаты, нормальной к поверхности, ВР1ДИМ, что определение единственного положения [c.48]

Т Тг — выбранная температура приведения ДЯ — кал<ущаяся теплота активации, получаемая из уравнения Аррениуса, R — газовая постоянная и к(х) — единичная функция Хевисайда [c.58]

Электреты, электрические аналоги магнитов, были так названы Хевисайдом. Обзор литературы по этому вопросу, опубликованной до 1948 г., дал Гутман [42[, обзор литературы, опубликованной позже, дали Уайсман и Фистер [153]. [c.669]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология