Плотность в расчете концентрации

Вопросы, связанные со сбором нагретых ионов на коллектор, были предметом нескольких теоретических работ [39-42]. Расчёты относительного распределения плотности осадка по поверхности коллектора и зависимости средней концентрации выделяемого изотопа от Ur качественно согласуются с результатами измерений. Но в целом проблема отбора, видимо, выходит за рамки одночастичного приближения, использовавшегося в указанных работах. Не достигнуты значения коэффициента извлечения 7, рассчитанные в [39]. В экспериментах величина 7 0,3. Возможно, на сбор нагретых ионов влияет их объёмный заряд, возникающий после отрыва от электронов вблизи поверхности коллектора. Подобные вопросы теорией ещё не затронуты. [c.320]

Другие проблемы связаны с нестационарностью диффузионного разделительного процесса в импульсной системе. В [16] был проведён расчёт процесса установления радиального градиента концентрации в плазменной центрифуге. При этом впервые учтено влияние радиальной зависимости коэффициента взаимной диффузии компонентов, связанной с перераспределением плотности под действием центробежной силы. При рассмотрении возможности умножения эффекта в импульсной плазменной центрифуге, необходимо учитывать вообще говоря как нестационарность установления продольной циркуляции, так и конечность времени установления продольного диффузионного процесса. Оказывается, что даже если циркуляционный поток сравнительно быстро достигает стационарной величины, время установления осевого градиента концентрации может быть в силу условия [c.330]

Другие проблемы связаны с нестационарностью диффузионного разделительного процесса в импульсной системе. В [16] был проведён расчёт процесса установления радиального градиента концентрации в плазменной центрифуге. При этом впервые учтено влияние радиальной зависимости коэффициента взаимной диффузии компонентов, связанной с перераспределением плотности под действием центробежной силы. При рассмотрении возможности умножения эффекта в импульсной плазменной центрифуге, необходимо учитывать вообще говоря как нестационарность установления продольной циркуляции, так и конечность времени установления продольного диффузионного процесса. Оказывается, что даже если циркуляционный поток сравнительно быстро достигает стационарной величины, время установления осевого градиента концентрации может быть в силу условия Ь/Н2 1 значительно больше продолжительности вращения плазмы Тр, вследствие чего продольный эффект разделения не успевает устанавливаться в течение промежутка времени Тр. Согласно расчётам, выполненным с учётом характерных значений параметров импульсной плазменной центрифуги [11, 17], было установлено, что постоянная времени процесса установления продольного разделения (г 8 10 с) значительно превышает длительность промежутка времени от начала импульса тока до момента отбора газа 1 2- 10 с), что объясняет нестационарные эффекты осевого перераспределения концентрации, исследованные экспериментально в [11, 18]. Таким образом, создание циркуляционной плазменной центрифуги, в которой первичный эффект переводится в продольный и имеется возможность осуществления эффективного отбора целевого изотопа, как это делается в случае механической центрифуги, в обычно исследуемых импульсных режимах, по-видимому, трудно осуществить на практике. Однако высокие коэффициенты разделения, достигнутые в ряде экспериментов с импульсными разрядами, позволяли надеяться на перспективы использования стационарно вращающейся плазмы. [c.330]

Расчёты полей, созданных пространственными зарядами. Вольтамперная характеристика диода. Поле, действующее на каждый электрон в высоком вакууме или в газе, складывается из внешнего наложенного на электроды поля и из поля, созданного совокупностью всех остальных заряженных частиц, движущихся в приборе. Заряды этих частиц составляют пространственный заряд. Плотностью пространственного заряда р называют алгебраическую сумму зарядов всех частиц в единице объёма. Поэтому в случае высокого ваку5 ма р = —еп, где е—абсолютная величина элементарного электрического заряда, п—концентрация электронов в данном элементе объёма. Как известно из электростатики, потенциал в каждой точке электрического поля связан с плотностью пространственного заряда законом Пуассона [c.134]

Наряду с изменениями в сфере адсорбции, могут наблюдаться и изменения, касающиеся диффузионных процессов. В частности, скорость включения серы в осадки меди из сернокислого электролита с тиомочевиной зависела от концентрации серной кислоты и медной соли Кругликов и Синяков [60, 611 относят эту зависимость за счет изменения вязкости раствора. Сходным образом объясняет Эдвардс [52] обнаруженное им увеличение скорости расхода тиомочевины при электроосаждении никеля с увеличением плотности тока при высоких г приэлектродный слой истощается по никелю, что приводит к уменьшению вязкости электролита и ускорению диффузии. Это предположение убедительно доказано опытом с разбавлением электролита при разбавлении вдвое скорость включения серы в осадок при прочих равных условиях возрастала на 30% (рис. 9). Вягис и др. [62] объяснили обнаруженную ими зависимость скорости расхода тиомочевины при электроосаждении никеля от pH раствора изменением эффективной толщины диффузионного слоя (по добавке) при изменении pH, что также привело к изменению Км- Изменение б с плотностью тока учитывалось в расчётах Кричмара [36а]. [c.132]

Нелинейная зависимость между трехцветными координатами и концентрацией красителя усложняет использование традиционной колориметрии, причем усложнение это кроется в компоненте пропускания уравнения (6). Дополнительная трёхцветная колориметрия предусматривает метод определения характеристик красителей в растворе путём расчёта их координат в области поглощения [45—49]. При подстановке оптической плотности вместо пропускания в уравнение (6) получается уже линейная зависимость. Уравнения запишутся [c.161]