Фигуры поглощения кристалло

При использовании законов обычной кристаллооптики поглощение описывается тензором второго ранга, оси которого в орторомбических кристаллах бензола совпадают с кристаллографическими осями. Особенности поляризации полос дополнительных серий, по-видимому, свидетельствуют о том, что соответствующее поглощение кристалла бензола относится к более сложной фигуре, чем трехосный [c.72]

Коноскопические фигуры поглощения. Фигуры поглощения небольших кристаллов красителей получить трудно, но их изучение бывает чрезвычайно полезным. Фигуры поглощения получаются с помощью поляризатора или анализатора при коноскопическом ходе лучей. Главная практическая трудность заключается в бликах от линз, вызываемых тем, что в объектив микроскопа попадает свет, прошедший мимо кристалла, в то время как нри изучении обычных коноскопичеекнх интерференционных фигур этот свет погашен анализатором. Очевидно, трудности уменьшатся, если употреблять объектив с возможно меньшим полем зрения. Наиболее ясные фигуры поглощения получаются с помощью двух-миллиметрового объектива масляной иммерсии и иммерсионного конденсора с нумерической апертурой 1,4 N. А. Влияния бликов от линз можно избежать, ограничивая освещающий пучок настолько, чтобы он проходил только через кристалл. Однако обычно для этого необходим специальный поляризационный осветитель. [c.320]

Измерять поглощение веществ с очень сильным избирательным поглощением, как, например, органических красителей, вряд ли возможно вообще, так как из них нельзя вырастить пластинчатые кристаллы требуемой толщины (часто такие кристаллы должны быть толщиной не больше нескольких микронов), и притом с поверхностью, достаточной для работы при малом увеличении. Из того, что было сказано выше о коноскопических фигурах поглощения, понятно, что освещающий конус при измерении погло- [c.308]

Особенно полезно пользоваться коноскопическими фигурами поглощения для выяснения того, являются ли кристаллы, обладающие различным дихроизмом яри исследовании в параллельном свете, различно ориентированными зернами одной и той же кристаллической модификации или разными веществами. [c.320]

ОТ угла наклона характеризует связь ориентации и угла 6. Зависимость N (а, 6) от 6 при постоянном а можно определить, изменяя одновременно О и б так, чтобы их значения удовлетворяли уравнениям (1У-8) и (1У-9). Такие изменения проводят с помощью механического устройства, которое может одновременно поворачивать и колебать образец. Устройства такого рода называют анализаторами полюсных фигур. Аналогичные данные можно получить также, используя камеры с движущейся пленкой (например, камера Вайсенберга), которые применяются в кристаллографии для изучения обычных кристаллов. Для количественной интерпретации экспериментальных данных, полученных для полимерных пленок, нужно учитывать изменение рассеивающего объема и поглощение рентгеновских лучей при изменении угла наклона. В работе [10] описаны расчетные программы для вычисления таких поправок и расчета полюсных фигур по углам рассеяния. Учет поправок упрощается, если используемый образец имеет цилиндрическую форму, однако это не всегда возможно. [c.140]

Глава 9. Определение преимущественных ориентировок (текстур). 9-1. Сетка Вульфа. 9-2. Полярная сетка. 9-3. Стандартные проекции кристаллов. 9-4. Углы между атомными плоскостями (кубическая система, тетрагональная система, гексагональная система). 9-5. Сетки для построения полюсных фигур при съемке на плоскую пленку. 9-6. Сетка для построения полюсных фигур для съемки в аксиальной камере. 9-7. Поправки на поглощение при съемке о ионизационной регистрацией. [c.322]

Сходящийся плоскополяризованный свет. Наиболее важные коноекопические исследования плеохроичных кристаллов сделаны в сходящемся плоскополяризованном свете. Фигуры поглощения наблюдаются с помощью только одного поляризатора (или только одного анализатора). Еоно-скопические фигуры поглощающих веществ получаются с помощью скрещенных поляризатора и анализатора, так же как и для прозрачных кристаллов. [c.305]

Фигура поглощения одноосного кристалла при наблюдении в свете, содержащем узкую полосу спектра, может выглядеть двояко. Если обыкновенный луч поглощается меньше, чем необыкновенный, то видна ветвь, параллельная плоскости колебания поляризованного света на оптической оси она перекрывается ярким пятном. У большинства поляризационных микроскопов плоскость колебания поляризатора находится в С — Ю положении (колебания к наблюдателю и от него). Таким образом, ветвь в этом случае видна в С — Ю положении. Если, однако, обыкновенный луч поглощается сильнее необыкновенного, то ветвь перпендикулярна к плоскости поляризации и нроходит через оптическую ось. У одноосных кристаллов с различными спектрами поглощения для обыкновенного и необыкновенного лучей при некоторых длинах волн ветвь с ярким пятном на оси располагается по направлению С—Ю, а при других длинах волн появляется перпендикулярная к ней (В—3) сплошная ветвь. В белом свете коноскопическая фигура поглощения такого кристалла состоит из двух взаимно перпендикулярных различно окрашенных сплошных ветвей, соответствующих обыкновенному лучу, перпендикулярному к плоскости поляризации. Примером может служить платиноцианид магния. Его коноскопическая фигура поглощения состоит из сплошной фиолетовой ветви, расположенной под прямым углом к первой и исчезающей на выходе оптической оси. [c.305]

Фигуры поглощения плеохроичных двуосных кристаллов коно-скопически наблюдаются в плоскополяризованном свете. Последующее рассмотрение применимо к ромбическим кристаллам, а также к моноклинным и триклинным кристаллам ео слабой дисперсией направлений колебаний. [c.306]

Фигуры поглощения в сечениях, перпендикулярных к острой бг<ссектрг(се-При коноекопическом наблюдении сечения, вырезанного перпендикулярно к острой биссектрисе, в плоскополяризованном белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, видна равномерно окрашенная прямая полоса, соответствующая поглощению. Эта полоса проходит через поле зрения вдоль плоскости оптических осей. С каждой стороны полосы цвет разный, так как эти части коноскопической фигуры образованы колебаниями, приближающимися к -направлению у отрицательных кристаллов и к Х-нанравлению — у положительных. Таким образом, окраска этих внешних частей картины симметрично меняется от центра к краям поля с резким изменением в области оптических осей. Если это же сечение рассматривать в белом свете, колеблющемся в плоскости оптических осей, то появляется равномерно окрашенная полоса, пересекающая коноскопическую фигуру через точку выхода- острой биссектрисы перпендикулярно к плоскости оптических осей. Для оптически отрицательных кристаллов этот цвет соответствует поглощению по оси X для оптически положительных — поглощению по оси Z. По краям этой полосы окраска меняется, приближаясь к окраске полосы для направления по оси Z у отрицательных кристаллов и к окраске для направления по оси X—у положительных. Резкие изменения наблюдаются в области оптических осей. Окрашенная полоса, соответствующая направлению оси Т и видимая в белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, гораздо уже тех полос, которые соответствуют направлениям осей X или Z и видимы в том случае, если кристалл или плоскости поляризации повернуть на 90°. [c.306]

Коноскопические фигуры плеохроичных двуосных кристаллов в монохроматическом свете в некоторых отношениях отличаются от коноскопи-ческих интерференционных фигур прозрачных кристаллов. Прн тех длинах волн, для которых можно пренебречь поглощением, коноскопические интерференционные фигуры совершенно обычны, в то время как при умеренном пог.тощении изогиры пересекаются на оптической оси светлыми пятнами, если направления колебаний света в кристалле не совпадают с плоскостями колебаний поляризатора и анализатора. Пятна на оптической оси наиболее светлы в том случае, если кристалл находится в диагональном положении, когда на лемнискатах около оптической оси, в точках пересечения их е плоскостью оптических осей XZ), также имеются сравнительно светлые пятна. У толстых пластинок кристаллов с сильным поглощением в какой-нибудь области спектра светлые пятна обычно невидимы такие пластинки дают обычную интерференционную фигуру в проходящем свете. Таким образом, коноскопичоекие интерференционные фигуры поглощающих кристаллов в значительной степени зависят от их тол- [c.307]

Сгчеиия, перпендикулярные к оптической нормали. Если коноекопи-чески рассматривать сечение, перпендикулярное к оптической нормали, в плоскополяризованном свете, то фигура поглощения однообразно окрашена. Две крайние окраски, соответствующие поглощению по осям X я И, наблюдаются при двух взаимно перпендикулярных положениях погасания кристалла. [c.307]

Дисперсия угла оптических осей, вызывающая дисперсию изогир, не влияет на появление полос однообразной окраски, наблюдающихся в коноскопических фигурах поглощения вдоль плоскостей 2, Х2 и ХГ для колебаний X, -а. 2. Однако дисперсия главных направлений колебаний, которая может иметь место у моноклинных и триклинных кристаллов, приводит к тому, что спектр поглощения кристалла становится функцией направления колебания. Максимум поглощения может непрерывно меняться с изменением направления колебания. При этом, конечно, не будут наблюдаться три главных спектра поглощения. [c.307]

Для работы с окрашенными кристаллами желательно, хотя и не обязательно, иметь дихроскопический окуляр типа призмы Волластона (стр. 304). Очень важно иметь хороший осветитель с водяным охлаждением, а также набор светофильтров Раттена При предварительном определении поглощения света в сходящемся пучке, а также при исследовании оптической нормали, тупой биссектрисы и косо ориентированных интерференционных фигур [43], рекомендуется применять такие источники монохроматического света, как, нанример, натровая лампа (А = 589ш[1.) или ртутная лампа со светофильтрами для выделения линии л = 546 теа. При исследовании моноклинных и триклинных кристаллов окрашенных органических соединений обычно приходится определять дисперсию двупреломления и погасания (стр. 298, 309). В этом случае неоценимую услугу может оказать монохроматор с волновой шкалой . [c.228]

При пропускании света соответствующей интенсивности коноскопиче екая фигур пластинки плеохроичного одноосного кристалла, вырезанной параллельно оптической оси, состоит из темного креста и нескольких колец. В том случае, если обыкновенный луч поглощается мало, число наблюдающихся колец зависит от степени поглощения необыкновенного луча. Если поглощение значительно, то кольца неотчетливы, так как они получаются благодаря интерференции двух эллиптически поляризованных лучей различной интенсивности, что не может дать полного погасания. Если обыкновенный луч поглощается очень сильно, то коноекопическая интерференционная картина представляет сплошное темное пятно. [c.306]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология