Эйри формула

При 0 = 90° N = Р,г. е. нормальное давление становится равным горизонтальному при в>90° или 0<9О° величина нормального давления зависит от соотношения величин Р и G значения Р и G могут быть найдены по приближенным формулам Эйри [266], справедливым для небольших высот слоя [c.410]

Такую интерполяцию Грей и Харпер называют квадратичным приближением . Интеграл (VI,51) в этом приближении берется в конечном виде и выражается над пределом через обратные круговые, под пределом — через обратные гиперболические функции. Мы не будем приводить получающиеся довольно громоздкие формулы их можно найти в работе [38]. Томас [39] при помощи той же интерполяции нашел приближенное решение системы уравнений (VI,41) — (VI,39), учитывающее выгорание. В квадратичном приближении эта система сводится к уравнению Эйри. При помо- [c.350]

Найти оригинальную функцию достаточно трудно необходимо пользоваться интерполяционной формулой для логарифмической производной функции Эйри. С помощью этой формулы после необходимых преобразований получаем следующую зависимость для концентрации деполяризатора на поверхности дискового электрода в случае электролиза при постоянной плотности тока [c.149]

Обобщая исследования пневматических насосов второго класса, Е. Ивенс дает теоретическую кривую т, которая определена без учета утечек и расхода мощности на действие распределительных клапанов, и кривую, полученную в результате осреднения данных американских исследователей. Однако Е. Ивенс не дает формулы, на основании которой были построены кривые, и поэтому придется ограничиться только самими кривыми. Описание испытаний насоса Аллисон фирмы Гаррис Эйр памп компани показывает, что испытания проводились при расходах, равных 5,68—6,82 м /час. Поэтому следует предположить, что осреднение экспериментальных данных производилось для таких же расходов. [c.54]

Формула Ми для интенсивности рассеяния включает ряды суммирования сложных функций и, таким образом, предполагает довольно большой объем вычислительной работы. Существуют, однако, два простых аналитических приближения, которые часто применимы. В приближении Фраунгофера [97] предполагается, что частицы непрозрачны и размер их больше длины волны света оно достаточно хорошо описывается известным графиком Эйри. В приближении аномальной дифракции [101] принимается, что размер частиц тот же, но их показатель преломления близок к показателю преломления среды. [c.541]

Изложим теперь приближенный метод описания плотности вероятностей концентрации. Метод ос юван на том, что вид плотности вероятностей качественно различен в областях с сильной и слабой перемежаемостью. Следовательно, струи и следы можно разбить на две области. В центральной области, где перемежаемость несущественна, плотность вероятностей описывается гауссовской кривой. Вблизи границ струи или следа, где важна перемежаемость, условная плотность вероятностей концентрации в турбулентной жидкости выражается через функцию Эйри по формуле (3.53). Суммируя, получим приближенное описание плотности вероятностей концентрации и коэффициента перемежаемости в турбулентных струях и следах [c.103]

На рнс. 6.19, б показан график функции Эйри, которая дает довольно хорошее приближение первой части импульса, как видно по записям на рис. 6.19, а. То, что первое перемещепие направлено вниз, означает отрицательный импульс. Волны распространяются так, как предсказывает формула (6.16.5), и наблюдения согласуются с предсказанным правилом, согласно которому масштаб времени должен стремиться к нулю как расстояние от источника в степени 1 /3. Величина L, равная 0,93 км, вполне соответствует наблюдениям. [c.222]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология