Пекле равновесия

В ряде работ [129 135—137 138, 1974 139 143] анализ массообмена газового пузыря с плотной фазой псевдоожиженного слоя также основывался на использовании предположения о полном перемешивании целевого компонента внутри области циркуляции газа. В работе [129] задача о массообмене газового пузыря с плотной фазой решалась с использованием модели Мюррея движения газовой и твердой фаз. В этой работе анализировалось также влияние адсорбции целевого компонента твердыми частицами на процесс массообмена между пузырем и плотной фазой, причем предполагалось, что адсорбционное равновесие между газом и твердыми частицами устанавливается мгновенно. Результаты решения задачи подобной той, которая рассмотрена в данном разделе, приводятся также в работе [135]. В работе [136] задача о диффузии целевого компонента из области циркуляции газа рассматривалась в рамках полуэмпирического подхода, основанного на использовании формулы, описывающей диффузию вещества из капли. В работе [137] решалась плоская задача массообмена при больших числах Пекле. В работе [138, 1974] задача о массообмене пузыря с плотной фазой решалась при условии, что псевдоожиженный слой имеет переменное поперечное сечение. В работе [139] рассматривался нестационарный массообмен газового пузыря с плотной фазой при наличии химической реакции в предположении, что имеет место идеальное перемешивание газа внутри пузыря и прилегающей к нему области замкнутой циркуляции газа, а число Пекле мало. В работе [143] для описания массообмена газового пузыря с плотной фазой слоя использовалась теория, аналогичная пенетрациоНной теории Хигби. [c.191]

Для случая массопереноса значения числа Пекле являются весьма большими (скажем, превышающими 1000), а волновые числа для умеренных чисел Рейнольдса (Ре 10) превышают 10-. Следовательно, член в левой части уравнения (7.5), описывающий конвективную диффузию, может быть значительно больше, чем члены, описывающие молекулярную диффузию. Пренебрегая последними, можно получить в качестве нулевого приближения тривиальное решение с = с или с = сг). Это можно трактовать так, что либо равновесие достигается мгновенно, либо массообмен не происходит вообще. Последний вывод является следствием того факта, что предельно малые временной и пространственный масштабы волнового процесса оказываются сравнимыми с естественными масштабами массопереноса. Вот почему концентрация растворенного вещества остается почти постоянной в этих небольших промежутках. [c.120]

Влияние перемешивания жидкости на тарелках можно найти из табл. 11.1 после того, как по рис. 11.32 определены коэффициенты вихревой диффузии, которые равны Dg = 0,0022 и 0,0023 mV соответственно. Числа Пекле рассчитываются из длины тарелки и скорости пены для обеих частей аппарата получим l/f = 0,034 и 0,027 м/с, а Ре = 14,8 и 11,6. Из табл. 11.1 имеем Ему Еов = = 1,245 и 4,1, так что Емв = 0,703 и 2,29 для верхних и нижних тарелок соответственно. Значительное увеличение эффективности нижних тарелок объясняется высоким значением тОм/Ем- Небольшое повышение концентрации жидкости оказывает существенное влияние на эффективность, когда линия равновесия имеет большой наклон. [c.656]

Использованные в теории Фрумкина упрощающие предположения о слабом изменении адсорбции, возможности аппроксимации ее угловой зависимости с помощью os 0, возможности описания влияния поверхностно-активных веществ на движение поверхности капли с помощью коэффициента торможения подтверждаются в следующих предельных случаях при малом значении числа Пекле Ре aUiD а — радиус пузырька, и — его скорость D — коэффициент диффузии поверхностноактивного вещества) при Ре > 1, Re < 1 Re = aU/v (v — кинематическая вязкость жидкости), сильном торможении поверхности и умеренной поверхностной активности при Ре 1, Re С 1, если несмотря на относительно быстрое установление адсорбционного равновесия динамический адсорбционный слой формируется под влиянием кинетики адсорбции, что возможно лишь при очень низкой поверхностной активности. При Ре > >1, Re 1, слабом торможении и низкой поверхностной активности относительное изменение адсорбции невелико, но [c.128]

Здесь = [ x-i —iq + тс,2) ]/ ,i —(q + m j J = неполноты достижения равновесия между фазами х я у, Ре . = = VxhlE.,—число Пекле для фазы х Ь = (I + [c.626]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология