Время прогрева частиц

Рассмотрим обстановку, которая будет складываться при воспламенении частицы торфа, размером = 0,1 10 при температуре среды 1100° К. Учитывая небольшой размер частицы и относительно невысокую температуру среды, можно считать, что процесс термического разложения происходит в изотермических условиях (т. е. выходом летучих за время прогрева частицы до температуры, близкой [c.190]

Эксперименты подтвердили принятую модель процесса горения крупных частиц сланца. Изменение температуры центра и выхода летучих из частицы диаметром 12 мм во времени при температуре печи 910 и 1010° К в потоке азота, которое характерно для частиц, представлено на рис. 1, с другим диаметром. Графики показывают, что выход летучих веществ заканчивается раньше завершения прогрева частицы до температуры печи. Это свидетельствует о том, что скорость процесса лимитируется интенсивностью поступления тепла к фронту разложения керогена. В другом случае, если скорость процесса определялась бы кинетикой реакции разложения керогена, время прогрева частицы до температуры печи оказалось бы меньше времени выхода летучих. В сложном теплообмене между греющей средой и частицей в условиях опытов преобладающее значение имеет лучистый тепло-перенос. Вследствие этого время выхода летучих находится в зависимости от температуры среды. Увеличение диаметра частицы и исходного количества органического вещества в сланце приводит к увеличению времени процесса, поскольку возрастает термическое сопротивление доставке тепла к фронту разложения и затраты тепла на разложение керогена во фронте. Эмпирическая обработка зависимости времени выхода летучих веществ от указанных факторов представлена на рис. 2 и описывается следующей формулой [c.89]

Время прогрева частиц до воспламенения летучих, с [c.44]

При принятых значениях 1 — = 0,005 и й/до = 0,01 и, полагая, что для отдельных падающих сквозь пузырь частиц Nuo = 2, можно получить время прогрева частицы [c.102]

Для построения математической модели адсорбции, поверхностной химической реакции и десорбции составим уравнения, отражающие зависимость скоростей адсорбции и десорбции газообразных реагентов и скорость поверхностной химической реакции от концентраций веществ Лг и Л4 над поверхностью взаимодействия частицы и от температуры процесса при условии, что реагирующие частицы не имеют внутреннего температурного поля, т. е. время прогрева частиц несоизмеримо мало по сравнению с временем химических превращений. [c.37]

Расчет времени нагрева частиц по известному уравнению для шара с определением критерия N0 по уравнению Ыи — 0,2 Ре 14] показывает, что время прогрева частиц со средним диаметром ср = 8 мм в потоке теплоносителя с температурой 550° при скорости 0,75 мм/сек составляет— 60 сек. Для частиц с(ср = 1,5 мм оно равняется 8 сек. Скорость нагрева частиц с ср =8 мм составляет примерно 8 град/сек., а частиц с ср = 1,5 мм — 60 град/сек. Таким образом, за время, равное 60 сек., частицы диаметром 8 мм прогреваются до 500°, а выделение из них летучих не успевает закончиться и продолжается до 180 сек. Из частиц с ср = 6 мм выделение дегтя практически заканчивается за 90 сек. В условиях вращающегося взвешенного слоя летучие выделяются значительно интенсивнее. Соответствующие кривые сдвинуты влево, в сторону меньшей продолжительности опыта. Выделение дегтя для частиц с ср =6 мм заканчивается за 30 сек. Задержка выделения летучих происходит, в основном,, за счет газообразных продуктов разложения (рис. 3 и 4). Деготь выделяется значительно интенсивнее. В то время как выделение дегтя практически закончено, газообразные продукты успевают выделиться лишь на [c.92]

При изменении температуры теплоносителя, естественно изменялось и время прогрева частиц. Подсчитанное по указанному выше методу время [c.94]

Для выяснения влияния термической подготовки угля на выход и состав продуктов полукоксования исходный уголь высушивался и нагревался до определенных температур в потоке инертного теплоносителя. Температура газа-теплоносителя поддерживалась в течение опыта постоянной, равной температуре термической подготовки угля. Время сушки рассчитывалось по методу Б. В. Канторовича 14] и определялось экспериментально. Время прогрева частиц топлива рассчитывалось по формуле [c.99]

Размер частиц 5 х 10 см, теплоемкость составляет -50 Дж/(моль К). Поскольку частицы очень малы, то вблизи их поверхности в газе фактически не создается градиента температуры. Поэтому число Нуссельта по порядку величины близко к единице, и а = X/d, где X - коэффициент теплопроводности газа, который составляет -0.07 Вт/(моль К) [13], /- характерный размер частицы. Принимая, что твердая частица является шарообразной, получаем S/V = 6ld = 1.2 х 10 см . Подставив значения всех указанных выше параметров в (1) и проинтегрировав его, получаем время прогрева частицы до температуры 1300 К (-10 с). Таким образом, прогрев частицы до температуры пламени завершается раньше, чем за первые десятые доли миллисекунды после внесения соли в реактор. [c.39]

Время прогрева частиц неправильной формы. Напишем следующие уравнения [c.79]

Рассмотрим процесс воспламенения частицы размером = = 1,0-10 м при попадании ее в среду с температурой 1100 К-Расчет показывает, что средняя скорость нарастания температуры частицы в этих условиях составляет приблизительно 490 град/сек (неравномерностью нагрева по толщине частицы можно пренебречь). В этом случае время прогрева частицы до температуры, близкой к температуре среды, сопоставимо с временем, необходимым на практическое завершение процесса термолиза, и величину суммарного выхода летучих во времени следует определять по формуле (8-4). Результаты расчета по однокомпонентной схеме в предположении, что Е = 9200 ккалЫоАЬ, кд = 5000 мин = 0,725, представлены [c.193]

Смола начинает образовываться при разложении органической массы топлива при определенной температуре, характерной для каждого вида топлива. Время прогрева частиц до этой температуры сокращается во много раз с увеличением степеии измельчения, и выход смолы при этом повышается. Данные полукоксования фрак ций сланцев разного размера частиц при разном времои пробы-, вания ИХ в нагретой зоне иллюстрируют сказанное (табл. 16) [c.22]

Существует некоторая аналогия между КТА и плазменным реактором есть быстрая 1 с) неизотермическая часть прогрева и протяженное во времени квазиизотермическое разложение. Однако имеется и очень существенное различие температура плазмы (2000 4-4000 °С) значительно выше температуры дисков (100 -Ь 800 °С), а топкодисперсные частицы (капли раствора или плава) значительно меньше по размерам, чем образец в пакете КТА (10 -г 10 мм против 1 мм). Время прогрева частицы, пронорциональное квадрату характерного размера, гораздо меньше, чем в КТА. [c.274]

Скорость сушки частицы г в общем случае зависит от температуры сушильного агента, от относительной скорости обдува частиц и от значения их текущего влагосодержания. Поэтому уравнения материального баланса (6.84), (6.86) — (6.89) должны быть дополнены, уравнениями теплового баланса, которые для частного случая перекрестного движения сущильного агента и потока материала и практического равенства темперауур материала и сушильного агента на выходе из каждой секции (время прогрева частиц мало по сравнению со средним временем пребывания материала в аппарате) имеют вид 1) для нестационарной диффузионной модели [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология