Малляр

Формула Малляра — Ле Шателье была получена из простых соотношений. Она является одной из формул для скорости горения, но ничего не говорит о состоянии газа перед фронтом пламени и за фронтом пламени. Поэтому требуется продолжить общий анализ. [c.132]

В формулу Малляра — Ле Шателье входит темпе ратура восиламенения н ширина зоны реакции, которые неизвестны. Поэтому формула для расчета скорости распространения пламени непригодна. Однако с ее помощью легко удается объяснить многие важные эффекты. [c.131]

Задача об определении скорости распространения ламинарного пламени была исследована Малляром и Ле Шателье [Ч, считавшими, что первостепенное значение имеют тепловые потери, в то время как скорость химической реакции имеет второстепенное значение. Воспользовавшись упрощенными моделями, студент Малля-ра Таффанель [Ч и несколько позже, независимо от него, Даниель [ ], по-видимому, впервые получили важный вывод о том, что скорость горения нропорциональна квадратному корню из величины скорости реакции и квадратному корню из отношения коэффициента теплопроводности к удельной теплоемкости при постоянном давлении ). В последующих исследованиях использовались более точные исходные уравнения, в которых было учтено влияние цепных реакций и других процессов. [c.135]

Детонационные волны были открыты Вертело и Вье-лем [ 1 и Малляром и Ле-Шателье [ ]. Чепмен [ ] и Жуге [ 1 впервые сформулировали гипотезы, которые дали возможность рассчитать скорость распространения детонации, а Зельдович Г), Нейман [ ] и Дёринг р] разработали основы теории структуры детонационной волны. Изложение этих вопросов и ссылки на обширную литературу по детонации можно найти в учебниках 1) и в недавних обзорах ]. [c.194]

Формула (7.13) — еще одно выражение для скорости горения. В отличие от формулы Малляра —Ле Шателье она не включает толщину зоны реакции, но вместо нее входит средняя скорость реакции, которая также неизвестна. Следовательно, новая формула по смыслу существенно не отличается от формулы Малляра — Ле Шателье. Формула (7.13) не связана с кинетикой конкретной реакции, она просто свидетельствует о том, что скорость горения прямо пропорциональна корню квадратному из средней скорости реакции. [c.134]

Малляр и Ле-Шательо в 1887 г. выдвинули так называемую тепловую теорию нормального распространения пламени. По это11 теории распространение пламени объяснялось передачей тепла из зоны горения к горючей смеси путем теплопроводности. Эта теория игнорировала химическую сторону явления, поэтому она не могла объяснить многих экспериментальных фактов и оказалась несостоятельной. [c.92]

Процессы горения также объясняются несколькими теориями. Одна из них — тепловая — была разработана в 1887 г. французскими учеными А. Ле Шателье и Ф. Малляром и дополнена в конце XIX в. в России [c.135]

Наиболее важным методом измерения при высоких I является метод взрывов, разработанный Малляром и ле-Ш а т е л ь е (1884) и затем усовершенствованный Пиром (1908 — 1911), Бьеррумом (1912—1913) и др. Он основан на измерении максимального давления, образующегося при взрыве гремучей смеси, к которой прибавлен измеряемый газ. Теплота, выделенная при взрыве, известна и позволяет по давлению найти температуру взрыва (часто выше 3000°), а затем и теплоемкости. Несмотря на косвенный характер расчетов и на значительные источники ошибок (потеря теплоты от лучеиспускания, неточности измерения максимального р и т. д.), способ дает довольно точные результаты. [c.29]

В 1887 г. Малляр и Ле-Шаталье объяснили распространение пламени как результат передачи тепла (теплопроводностью) от нагретых продуктов горения к исходной горючей смеси, назвав такой вид распространения пламени нормальным горением, а скорость, с которой распространяется пламя, — нормальной скоростью горения. В. А. Михельсон построил теорию распространения пламени (рис. VIII-2). [c.85]

Впервые период индукции воспламенения был обнаружен у смесей метана с воздухом и кислородом Малляром и Ле-Шателье [2]. Большое число работ по измерению периодов индукции мотано-кислородных смесей относится к атмосферному или пониженпому давлению. [c.104]

Если зажечь горючее вещество в одном место, t(j по соседству оно загорается без подвода тепла извне вследствие самонагревания. Задача теории горения состоит в том, чтобы определить условия, нри которых горение может самоподдерживаться. Тепловая теория горения Ле-Ша-телье и Малляра (1883) объясняла распространоние пламени в горючем материале передачей тепла вследствие теплопроводности самого горючего материала. [c.229]

Новые направления, помимо Федорова, создавались тогда в Париже (Малляр) и в Мюнхене (Л. Зонке), лекции которого я слушал. Но впервые более глубокие понятия о симметрии были выражены Е. С. Федоровым в кратком учебнике, вышедшем в 1891 г., резко изменившем мою постановку преподавания кристаллографии в Московском университете в первые же годы моей профессорской деятельности, заставившей меня углубиться в понятие симметрии больше, чем я это делал до тех пор. Большая заслуга П. Грота заключается в том, что он первый поддержал искания Е. С. Федорова, работы которого стали печататься на немецком языке и стали доступны в мировом масштабе в то время, как они не были признаны в нашей стране. Как мы увидим [c.158]

Работы Малляра я знал еще в Москве, где мне их указал С. Ф. Глинка, ученик проф. В. Ерофеева. Мы оба были хранителями Минералогического кабинета Петербургского университета. Сам В. В. Докучаев кристаллографией глубоко не интересовался. [c.158]

Здесь изучение р>абот и личные разговоры с Э. Малляром (1833—1894), профессором E ole des Mines в Париже и П. Либишем (1852—1922) в Берлинском университете, которые самостоятельно и независимо развивали эту область симметрии и с которыми я встречался во время моих частых поездок за границу, позволили мне охватить другую [c.159]

Э. Малляр и А. Ле Шателье разработали теорию распространения пламени. [c.567]

Элементарная теория фронта пламени. Рассмотрим плоское стационарное пламя, в которое втекает поток горючей газовзвеси со скоростью 7о (скорость пламени). Для качественного анализа зависимости скорости пламени от параметров исходной смеси можно воспользоваться простейшей схемой Малляра и Ле-Ша-телье (см. Р. УШ1атз, 1964 Я. Б. Зельдович и др., 1980). При определяющей роли молекулярной теплопроводности поток тепла из зоны горения приближенно равен %1 Та — Ть)/Ах, где Таш Тъ — температуры горения (за фронтом пламени) и воспламенения смеси, Ах — толщина зоны горения. При отсутствии тепловых потерь весь этот тепловой поток идет на разогрев втекающей в пламя горючей смеси (рюс, + ргоСг) о (Гб — Г ). Таким образом, для скорости фронта плалюни получим [c.415]

Малляр и Лешателье были первыми исследователями, пытавшимися измерить посредством манометра весь процесс нарастания давления от Ма(ча)Л1а воспламенения до достижения максимального давления и далее в продолжение охлаждения. [c.117]

Подобные же соотношения имеют место и для газов, но в этом случае повыщение теплоемкости возрастает вместе с величиной молекулы. Например теплоемкости двухатомных газов -(СО, Нг) увеличиваются одинаково, теплоемкости же воды и углекислоты возрастают несколько быстрее. Эмпирически найденные тепдремкости выражаются не точно линейной функцией. Чтобы упростить вычисление, Малляр и Ле-Шателье впервые предложили формулу для молекулярной теплоемкости газов при постоянном объеме, согласно которой с выражается через а + Ь t. Константы а и Ь йпоследствни ие раз пересчитывались и заново определялись различными авторами по Касту - в настоящее время наиболее вероятными приближенными величинами для интервала температур ЖЮО—4000- считаются следующие [c.136]

На основе дальнейших исследований Малляр и Ле-Шателье предложили для определения теплоемкости линейное уравнение-Су = с1- -Ь1. Константы и Ь были установлены Кастом по данным ряда исследователей для температур до 3000° С и ими пользовались до недавнего времени. [c.52]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология