Рентгеновские лучи поглощение

Ионизирующее излучение (гамма- и рентгеновские лучи) обладает такой энергией, что способно выбить из молекулы электроны с образованием ионов. Инфракрасное излучение обладает низкой энергией и при взаимодействии с молекулами вызывает колебательные и вращательные эффекты. Электромагнитное излучение в близкой ультрафиолетовой и видимой областях спектра (240—700 нм) взаимодействует с электронами молекулы. Ниже 240 нм ультрафиолетовый участок спектра задерживается озоном иа уровне 20—30 км от Земли. При поглощении света с длиной волны менее 800 нм изменяется электронная, вращательная и колебательная энергия молекул, что приводит к возбужденному состоянию молекул. [c.26]

Положение края поглощения и значение коэффициента поглощения также зависят от порядкового номера элемента и окружения атома (в молекуле, кристалле, вообще среде). В отличие от УФ, видимого и ИК излучения коэффициент поглощения рентгеновских лучей сравнительно обычно мал, чем объясняется их легкая проницаемость через различные вещества. [c.138]

Можно, однако, создать условия, при которых самостоятельный разряд будет обрываться так же, как и несамостоятельный. Тогда каждый квант рентгеновских лучей, поглощенный газом, будет создавать новую вспышку разряда и импульс тока во внешней цепи. В то же время амплитуда импульса будет значительно большей, чем в режиме несамостоятельного разряда. [c.166]

В случае РФС наблюдаемая полуширина линии (полная ширина на половине высоты) значительно вьппе, чем в случае УФС. Фотоионизация электронов оболочки приводит к возбужденным состояниям, время жизни которых значительно короче, чем в случае УФС, поскольку время жизни пропорционально —энергии фотоионизационного перехода. Данные по поглощению и испусканию рентгеновских лучей [33] показывают, что присущая внутренним атомным уровням щирина линий снижается с уменьшением атомного номера и может быть порядка [c.335]

Поскольку зависимость (П.27) логарифмическая, то во избежание значительных погрешностей излучение приходится подбирать с такими коэффициентами поглощения, чтобы отношение начальной и конечной интенсивностей (показании измерительного прибора) находилось в пределах 0,1 лабораторных колонках используются сравнительно мягкие рентгеновские лучи с энергией кванта 20—30 кэВ. В более крупных промышленных аппаратах необходимо применять для просвечивания проникающее 7-излучение с энергией кванта до 1 МэВ, и требуется мощная биологическая защита персонала от этих излучений. [c.80]

Таким образом, неправильное увеличение напряжения сдвига при повышении О может быть связано со значительный изменением структуры слоя, легко обнаруживаемом при измерении поглощения рентгеновских лучей Такое изменение структуры невозможно объяснить возникающей вибрацией системы, которую при больших угловых скоростях вращения цилиндра полностью предотвратить невозможно. [c.237]

Задержку газа в газожидкостных псевдоожиженных системах определяли по поглощению рентгеновских лучей непосредственно над свободной поверхностью слоя. Было установлено, что при повышении расхода жидкости задержка газа уменьшалась в слоях из стеклянных и полиакриловых шариков размером 6,35 мм и свинцовой дроби диаметром 1,2—1,4 мм и не изменялась со скоростью жидкости в слоях стеклянных шариков диаметром 0,28— [c.664]

В соответствии с законом эквивалентности Штарка-Эйнштейна, поглощаемый фотон вызывает фотохимическое возбуждение одной молекулы. Количественной мерой превращения служит квантовый выход реакции, равный отношению числа частиц, претерпевших превращение в результате фотохимической реакции, к числу поглощенных фотонов. В предельном случае для первичных процессов выход должен равняться единице, в экспериментах, в зависимости от длины волны, интенсивности света и температуры и типа вещества, выход может принимать значения от 10 3 до 10. Так как энергия активации химических реакций лежит в пределах 40-420 кДж/моль, можно сделать вывод (сравнивая ее с энергией одного моля фотонов, равной Nab-/1 )0 действии на реакции видимых, ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. [c.177]

Проникая в твердое вещество, излучение в зависимости от величины его энергии может затрагивать только валентные электроны, всю электронную оболочку атомов или же, при достаточно высокой энергии, и атомные ядра. В последнем случае оно производит не только возбуждение электронов, ионизацию, но и смещение атомов данного вещества из их нормальных положений. Зто относится как к электромагнитному излучению (видимому свету, ультрафиолетовым и рентгеновским лучам, 7-излучению), так и к потокам частиц (электронов, ионов, например, протонов или а-частиц и др.). При этом энергия излучения трансформируется частично в тепловую, вибрационную энергию твердого вещества, которая передается соприкасающимся с ним веществам, а частично в электромагнитное излучение сниженной частоты по сравнению с частотой поглощенной лучистой энергии. Местные изменения структуры твердого вещества, возникающие при его взаимодействии с излучением высоких энергий, принято называть радиационными дефектами. Радиационные дефекты, равномерно распределенные по всему сечению луча, проникающего в твердое вещество, создаются фотонами, электронами, а-частицами и т. д. [c.121]

К области фотохимии ( 208) относится рассмотрение химических реакций, возбуждаемых видимым светом или инфракрасными и ультрафиолетовыми лучами, т. е. практически колебаниями с длинами волн от 1000 до 10 ООО А. Энергия этих колебаний примерно 1,2—12 эв. При поглощении этих излучений усиливается вращательное движение молекул или колебания атомов и атомных групп, составляющих молекулу, и могут быть возбуждены электроны наружных оболочек атомов. Под действием излучений с меньшей длиной волны может происходить и отделение наиболее слабо связанных электронов. В отличие от этого, при поглощении рентгеновских лучей, обладающих много большей энергией, возбуждаются или отделяются электроны внутренних оболочек атома. Поэтому химическое действие рентгеновских лучей по своему характеру сильно отличается от действия видимого света или инфракрасных и ультрафиолетовых лучей. [c.551]

Экспериментальные методы, применяемые для определения и характеристики структуры полимерных цепей и их совокупностей, упоминались в общем обзоре гл. 1. Дополнительную информацию по дифракции рентгеновских лучей [3], рассеянию нейтронов [4—6], электронов и света [4, 52, 53], оптической и электронной микроскопии [3, 14Ь], термическим [3, 54] и вязкоупругим свойствам [14с, 55—57] и методу ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [3] можно получить из источников, указанных в списке литературы к данной главе. В гл. 5 и 6 соответственно будут рассмотрены методы инфракрасного поглощения (ИКС) и ЭПР. [c.35]

Различные экспериментальные наблюдения позволяют сделать вывод о том, что длительные периоды начала роста простой трещины и трещины серебра при низких значениях напряжения не просто вызваны уменьшением вероятности образования зародыша трещины в остальном не измененного материала. Природа изменений, происходящих на молекулярном уровне в процессе утомления образца, исследовалась разными авторами (например, [138, 143—147, 153]). Так, по затуханию колебаний торсионного маятника [138, 134—144] и методом ИК-поглощения [138] были исследованы молекулярная подвижность, взаимодействие молекул и их роль в поглощении энергии путем измерений плотности и методом рассеяния рентгеновских лучей [144—146], а также путем применения образцов с различной молекулярной массой [153] были исследованы упаковка молекул и дефектность структуры, а с помощью кинетики рекомбинации захваченных свободных радикалов [146] было исследовано изменение морфологии материала. Результаты, полученные с помощью этих различных экспериментальных методов, характеризуют упорядочение молекул, но еще не позволяют получить количественные значения пределов усталости. [c.295]

Рентгеновские лучи рассеиваются и поглощаются всем облучаемым объемом вещества. Но исследуемый образец может поглощать рентгеновские лучи настолько значительно, что практически в отражении будет участвовать лишь его внешняя поверхность. Следовательно, при любом поглощении положение внешнего края линии рентгенограммы зависит только от диаметра образца. [c.358]

РАССЕЯНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ В ОБЛАСТИ ПОГЛОЩЕНИЯ АТОМА [c.220]

Поскольку при рассеянии в области поглощения (при аномальном рассеянии) изменяется фаза рассеяния на атоме по сравнению с нормальным рассеянием, возникает новая возможность при изучении дифракции рентгеновских лучей. Так, например, в упрощенной модели дифракционного эксперимента при рассеянии на двух [c.221]

Анализ формулы (5.2) указывает, что ц чрезвычайно малая величина, это свидетельствует о слабом поглощении рентгеновских лучей веществом, их высокой проникающей способности. Эта особенность, а также дифракция рентгеновских лучей на кристаллических решетках служат основой их практического использования для изучения структуры оптически непрозрачных веществ без их разрушения. Для возникновения явления дифракции необходимо, чтобы расстояние между соседними плоскостями отражения в рассеивающем кристалле было не менее половины длины волны падающего луча. (Длины волн видимого света находятся в интервале 400—700 нм, а межплоскостные расстояния в кристаллических решетках изменяются в пределах 1 нм. Вот почему для структурного анализа используют рентгеновские лучи, длина волн которых 10 — 103 нм ) [c.115]

И рост В замедляется и затем В начинает уменьшаться (соляризация). Этот эффект наблюдается либо в месте попадания первичного пучка рентгеновских лучей, либо в случае сильно переэкспонированных пленок. Зависимость I) от П показана на рис. 5, она различается для различных сортов пленки, но общий вид зависимости сохраняется. Зависимость от длины волны регистрируемого излучения определяется степенью поглощения и на ней выделяются края полос поглощения брома и серебра (рис. 6). При фотографической регист- [c.18]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при прохождении через слой в несколько микронов рентгеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрач- [c.172]

К области вакуумного ультрафиолета примыкает рентгеновская область. Очень важная для медицины и техники, эта область интересна и для спектрального анализа, так как излучение и поглощение рентгеновских лучей связано с изменением внутреннего строения [c.26]

Отметим, что при расчете кристаллов, так же как и молекул, электроны внутренних атомных оболочек, которые, как правило, не играют активной роли, могут быть объединены с атомным ядром в неподвижный остов кристаллической решетки. Такое валентное приближение оказывается недостаточным, если вещество содержит ионы или атомы переходных или редкоземельных элементов. В этих случаях в рассматриваемую систему электронов необходимо включать электроны внутренних незаполненных оболочек. Электроны атомных остовов приходится принимать во внимание, например, в расчетах, в которых учитывается корреляция электронов, а также при исследовании таких явлений, как поглощение рентгеновских лучей веществом и т. п. [c.151]

Как уже отмечалось, закон Фриделя нарушается, если рентгеновские лучи попадают в область аномального рассеяния атомами одного из (или ряда) элементов, входящих в состав кристалла. Эта область определяется близостью длины волны рентгеновских лучей к краю К- или -полосы их поглощения элементом если X края элемента несколько больше, чем X лучей, то рассеяние лучей атома.ми этого элемента сопровождается небольшим изменением их начальной фазы. Этот дополнительный сдвиг по фазе отражается, естественно, и на результирующей амплитуде дифракционного луча. [c.80]

Важнейшие из побочных факторов поглощение рентгеновских лучей при прохождении через кристалл, эффекты первичной и вторичной экстинкции, аномальное рассеяние рентгеновских лучей атомами. [c.138]

Контактная микрорадиография с ультрамягкими рентгеновскими лучами (поглощение мягких и упьтрамягких рентгеновских лучей, получение мягких и ультрамягких рентгеновских лучей, материалы для регистрации, исследование биологических объектов с помощью рентгеновской микроскопии в ультрамягком излучении). [c.326]

Поглощение и испускание видимых, УФ и рентгеновских лучем (колебания атомов) [c.277]

Вообще говоря, ослабление может происходить не только за счет поглощения рентгеновских лучей, по и за счет ко-герентного и иекогерентного [c.137]

Атом состоит из ядра (в котором практически сосредоточена вся масса атома), окруженного орбитальными электронами. Атомы вследствие отталкивания орбитальных электронов и ядер не могут подходить друг к другу сколь угодно близко, и поэтому можно приписать атомам размеры, хотя, как уже отмечалось, эффективный размер атома непостоянен. Можно различать свойства, зависящие от присутствия массивного ядра, и свойства, возникающие от присутствия орбитальных электронов. К свойствам первой группы относятся масса и способность рассеивания других ядер (например, з-частиц) и быстро движущихся электронов. Из свойств, зависящих от орби1альнь х электронов, в первую очередь следует рассмотреть диффракцию рентгеновских лучей, поглощение и испускание энергии вследствие перескоков электронов с одной орбиты на другую и магнитные свойства, обус- [c.221]

При истолковании зависимости 0=1 (Я) для рентгеновских лучей, так же как и для прочих наблюдающихся в этой области спектра особенностей, следует помнить, что энергия рентгеновского кванта в десятки тысяч раз больше энергии кванта света. Поэтому явления, сопровождающие его поглощение в светочувствительном зерне эмульсии, существенно отличаются от того, что происходит только в результате реакции фотохимического разложения бромистого серебра под действием света. В последнем случае достатвчно хорошо выполняется закон эквивалентности Эйнштейна, и каждый поглощенный квант света приводит к разложению одной молекулы AgBr и появлению одного атома металлического серебра. При поглощении же рентгеновских лучей, энергия кванта которых во много раз превосходит энергию, необходимую для разложения молекулы бромистого серебра, в результате элементарного акта разложения появляется электрон, энергия которого, в зависимости от длины волны излучения, может приобретать значения от 2 до 100 тысяч электронвольт. Этот электрон способен 131] создать от 100 до 2500 вторичных электронов, каждый из которых может быть захвачен так называемым центром чувствительности [32], и после этого тем или иным способом [33, 34] обусловить появление центра проявления. Таким образом, в отличие от того, что наблюдается при поглощении зерном света, в случае рентгеновских лучей поглощение одного кванта может быть причиной появления в зерне большого (исчисляемого несколькими сотнями) числа центров проявления. [c.25]

Выполнено значительное количество работ по выяснению поведения и свойств детонационных и ударных волн. Кистяковский и сотрудники [68] определили толщину волны, изучая поглощение рентгеновских лучей ксеноном. Джилкерсон и Дэвидсон [69] использовали для этой цели иод 1г. В более поздних работах было найдено, что реакционная зона имеет толщину около 5 мм. [c.410]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Рентгеновское излучение можно использовать также для наблюдения за движением твердых частиц, причем отдельные из нйх могут быть сделаны видимыми, если они отличаются от других по способности поглощения рентгеновских лучей. Практически, однако, невозможно увидеть частицу с длиной пробега, в 10 раз превышающей ее диаметр (нанример, частицу диаметром 500 мк в слое диаметром 10 см), если она типична, т. е. резко не выделяется среди остальных частиц по поглощению рентгеновских лучей. Следовательно, рентгеновский метод для изучения движения отдельных твердых частиц не всегда оказывается пригоднымОднако, пользуясь таким методом, легко наблюдать возмущения в слое (особенно в горизонтальном его сечении), содержащем некоторое количество частиц, менее прозрачных, чем остальные. [c.130]

Толщина слоя в кювете 3 мм. ОкЕса кюветы во избежание большого поглощения в них рентгеновских лучей сделаны из бериллия толщиной 0,3 мм. При такой конструкции пустая кювета поглощает не более 30% падающего излучения. [c.424]

В зависи.мости от того какие лучи электромагнитного спектра пропускать через вещество, могут возбуждаться либо вращательные, либо колебательные движения, либо электронные переходы, либо все виды движений одновременно. Возбуждение того или иного движения в молекуле происходит тогда, когда его частота совладает с частотой электромагнитного колебания (резонанс). Наибольшей энергией обладают рентгеновские лучи (Я = 0,01 — 10А), еатем ультрафиолетовые лучи (10ч-4000.4), затем видимый свет (4000.А.8000А), затем инфракрасные лучи (0,8—300 р), затем микроволны 0,03—100 см и далее радиоволны. Энергия радиоволн слишком мала, чтобы возбуждать колебания молекул органических веществ. Микроволны и длинные инфракрасные волны могут возбуждать только вращательные движения в молекулах. Если частоты колебания этих волн совпадают с собственной частотой вращения отдельных частей молекулы, то происходит резонансное поглощение энергии инфракрасного облучения этой частоты, что отразится в спектре поглощения. Такого рода спектры применяются для тонкого структурного анализа органических веществ. Инфракрасные спектры органических соединений обычно изучают в пределах длтш волн 1 25 х, при этом линии поглощения Б спектре появляются за счет вращательного п колебательного движения в молекулах исследуемого вещества. Каждой функциональной группе и группе атомов в молекуле исследуемого соединения в спектре соответствует одна или несколько линий с опре-денной длиной волны. С помощью инфракрасных спектров можнс проводить идентификацию чистых углеводородов, анализировать качественно и количественно смеси нескольких компонентов вплотг-до обнаружения таких близких структур как цис- и транс-изомеры. На рис. 16 приведен г /с-спектр толуола. [c.32]

Оба метода основаны на том,что интегральная интенсивность отраженных рентгеновских лучей с учетом поправок на поглощение и рассеяние пропорциональна удельнок обье1<у образда, в зернах (кристаллитах) которого плоскости (bk ) находятся в положении отражения. При этом рентгеновские лучи должны попадать на большое число зерен, иначе возникает необходимость использовать интегри-рушще приспособления,обеспечивающие смещение образца. [c.105]

Детальный анализ влияния различных систематических ошибок на точность рентгеновских измерений параметров элементарных ячеек проведен в работе [8]. В этой работе показано, чтО ошибка в определении межплоскостного расстояния Ad/d складывается из ошибки, вызванной поглощением рентгеновских лучей в образце, ошибки, обусловленной эксцентриситетом образца и неопределенностью эффективного радиуса, и ошибки, возникающей за счет расходимости пучка. Проведенный анализ влияния этих ошибок на точность измерений показал, что при больших значениях угла вполне оправдано использование в качестве экстраполяционной функции ost d. Еще лучшей экстраполя- [c.150]

Широко используются в химии различные формы взаимодействия вещества с электромагнитным излучением рассеяние света при нефелометрии, определение показателя преломления, оптического вращения. Особенно часто для характеристики соединений используются спектры поглощения в различных областях электромагнитных колебаний. Поглощение в области видимого или ультрафиолетового спектра характеризует электронные свойства молекул. Р1нфракрасные спектры отражают колебания ядер. Наконец, дифракция рентгеновских лучей открывает возможность устанавливать геометрию молекул, чему служат также электронография и нейтронография. Дополнительную информацию о строении молекул может дать резонансная 7-спектроскопия (эффект Мессбауэра). [c.22]

Исследователя интересует зависимость интенсивности дифракционных лучей от координат атомов в элементарной ячейке кристалла. Но понятно, что и лучи иервичного пучка, и лучи, дифрагированные решеткой кристалла, меняют свою интенсивность при прохождении сквозь толщу кристаллического вещества под влиянием побочных или вторичных эффектов, К таковым относятся, во-первых, общая зависимость интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от угла рассеяния (поляризационный фактор Р)] во-вторых, зависимость интенсивности рассеяния от кинематической схемы прибора (фактор Лорентца ) в-третьих, поглощение рентгеновских лучей в кристалле (адсорбционный фактор Л) в-четвертых, зависимость интенсивности дифракционных лучей от степени совершенства кристалла (первичная и вторичная экстинкции). [c.74]

Исследователя интересует зависимость интенсивности дифракционных лучей от координат атомов в элементарной ячейке кристалла. Но интенсивность луча зависит и от целого ряда других факторов и вторичных эффектов. На нее влияет характер поляризации рентгеновской волны (поляризационный фактор Р), кинематическая схема прибора (фактор Лорентца Ь), степень поглощения рентгеновских лучей в кристалле (адсорбционный фактор Л), степень совершенства кристалла (первичная и вторичная экстинкции), величина термодиффузного рассеяния (фактор ТДР). [c.90]

Оптическими называют те методы физико-химического анализа, в основе которых лежит явление испускания или поглощения инфракрасных, видимых, ультрафиолетовых, рентгеновских лучей анализируемыми веществами или продуктами их реакций. Сюда относятся колориметрия, нефелометрия, флуорометрия, спектрофотометрия, по-ляриметрия, рефрактометрия и др. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология