Движение гармоническое

Термодинамические свойства газов, обусловленные колебательным движением, рассчитываются следующим образом. Колебательное движение двухатомной молекулы рассматривается как движение гармонического осциллятора, энергия которого определяется по уравнению [c.163]

Рис. 5. Зависимость энергии колебательного движения гармонического осциллятора от межъядерного расстояния и колебательного квантового числа

В общем случае вероятность перехода, в результате внезапного изменения скорости движения гармонического осциллятора из состояния с волновой функцией /п(х) в состояние с волновой функцией /к(х), описывается соотношением [c.18]

Колебательное движение (гармонический осциллятор) [c.169]

В окрестностях вершины барьера изменение потенциальной энергии равно V — Уд = —а движение вблизи вершины — это движение гармонического осциллятора с мнимой частотой = = 1/2я (—К]тУ . В точке, где частица проходит через барьер, Vо — Е = Исключая К [c.339]

Внутренняя энергия колебательного движения гармонического осциллятора согласно (5.31) будет иметь вид [c.94]

Волновое уравнение для атома Н, сформулированное Шредингером (1926 г.) на основе соотношения де Бройля [уравнение (1-22)] и классического уравнения движения гармонического осциллятора, можно записать в виде [c.30]

Слэтер [172] ввел более детальную модель межмолекулярного взаимодействия, приводящего к диссоциации. Он предположил, что 1) только колебательное движение существенно для определения A,,., 2) это колебательное движение — гармоническое, 3) реакция происходит при достаточно большой (подлежащей определению) величине координаты реакции. Позднее было показано [174, 1751, что второе предположение является чрезмерно упрощенным. В работе [176] был проведен анализ этой нро-илемы с использованием численных методов интегрирования уравнений движения, так как метод малых возмущений не применим к молекулам, приближающимся к состоянию диссоциации (при этом ангармоничность возрастает). Учет ангармоничности оказался существенно необходимым. [c.363]

Проиллюстрируем действие теоремы об адиабатическом сохранении площади в фазовом пространстве для систем с одной степенью свободы на примере гармонического осциллятора. Этот пример заслуживает внимания, так как осциллятор с одной степенью свободы имеет небольшие области линейных амплитуд. Сначала рассмотрим уравнение движения гармонического осциллятора с постоянными параметрами (постоянной частотой) q + = О, решение которого есть q = qo sin (ai + 6), отсюда импульс определяется выражением [c.16]

Эквивалентность вращательного движения гармоническому осциллятору. Мы видели, что в нулевом приближении вращательное движение эквивалентно осциллятору с одной степенью свободы. Действительно, если магнитное поле однородно в пространстве, то вращательное движение эквивалентно гармоническому осциллятору, и магнитный момент является адиабатическим интегралом во всех порядках асимптотического разложения. Но если силовые линии искривлены, то, исключая нулевое приближение, собственно адиабатический инвариант отличается от магнитного момента. Мы обсудим это ниже, а в 5.2 вычислим разность в первом приближении для дипольного поля. Следуя работе [П], покажем эквивалентность вращательного движения гармоническому осциллятору в случае, когда магнитное поле меняется со временем, но однородно в пространстве [c.219]

При малых смещениях (0 < 20°) sin 0 0 и уравнение (2) сводится к уравнению движения гармонического осциллятора при наличии сопротивления. При тех значениях параметров, которые характерны для [c.309]

В начале проследим за движением гармонической волны, след которой представляет собой синусоидальную волну, бегущую с запаздыванием к основной плоской волне в среде. Для этого рассмотрим плоскую задачу, в которой движение частиц происходит в плоскости ху и не зависит от координаты г. Тогда потенциал скорости ф, подчиняющийся уравнению (2.40), с учетом (2.39) можно записать в виде [c.58]

Соотношение для описания движения в магнитном полеэлектрически заряженных частиц (ионов) в разбавленных растворах можно получить из системы уравнений, характеризующих движение гармонических осцилляторов. Поскольку подвижность частиц в магнитном поле в разных направлениях неодинакова, коэффициенты диффузии временно анизотропны. Анизотропия после интервала времени, зависящего от эффективной массы частиц, исчезает даже в постоянном магнитном поле. [c.379]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология