Пластическое тело Сен-Венана

Рис. VII. 4. Модель идеально пластического тела Сен-Венана — Кулона (i ) и зависимость деформации этого тела от напряжения (б).

Двухэлементная вязко-пластическая модель—это тело, сочетающее свойства вязкости и пластичности (в технической литературе называют телом Шведова—Бингама). Эту модель ча. сто используют для описания некоторых полимерных материалов. Механическая модель (рис. 10, в-П) состоит из соединенных параллельно элементов Ньютона с коэффициентом вязкости (1 и Сен-Венана с пределом текучести Тт. При т тт это тело ведет себя как абсолютно твердое, т. е, у = = 0. Реологическое уравнение для [c.54]

Рнс. 4-11. Кривые течения (а. в) и механические модели (б, г) ньютоновой жидкости н пластического тела Сен-Венана [c.45]

Пластические или упруговязкие тела, так же как жидкости, способны течь, но течение начинается только после достижения некоторого предельного напряжения сдвига /, ниже которого наблюдается характерная для упругих материалов пропорциональность между деформацией и напряжением. У идеально пластического тела Бингама, которое удобно моделировать элементом сухого трения (тело Сен-Венана), соединенным последовательно с вязким элементом (рис. 79), зависимость скорости сдвига от напряжения можно выразить уравнением прямой [c.359]

Пластическим телом Сен-Венана называют тело, деформация которого под действием приложенного напряжения отсутствует, если напряжение (по абсолютному значению) не достигает определенной величины, называемой пределом текучести. Процесс деформации происходит при постоянном напряжении, равном пределу текучести независимо от условий (например, от скорости деформации). В связи с этим нельзя установить соотношение между величиной или скоростью деформации и приложенным напряжением при течении. Можно определить лишь условие текучести (пластичности) т < Тт — деформация отсутствует (у = 0), т = Тт — происходит течение (у = 0) здесь Тт — предел текучести при сдвиге. [c.44]

Примером тела, проявляющего вязкие или упругие свойства в зависимости от напряжения, является вязкопластическое тело Бингама. Модель Бингама представляет собой комбинацию из всех трех идеальных элементов к соединенным параллельно элементам Ньютона и Сен-Венана — Кулоиа последовательно присоедииеи элемент Гука (рис. VII. 7). В этой модели при малых напряжениях развиваются только упругие деформации, а ири достижепии Р > Рт имеет место пластическая деформация, растущая до бесконечности (течение) (см. рис. VII. 76). Еслп проанализировать изменение скорости деформации в зависимости от напряжения, то окажется, что модель Бингама можно представить и без упругого элемента, деформация которого не зависит от времени. Иногда его и представляют только в виде параллельно соединенных вязкого элемента (модели Ньютона) п элемента сухого трения. Сложение деформаций и учет независимости упругой деформации от времени приводит к математической модели вязкопластического тела — уравнению Бингама [c.363]

В реологии механические свойства материалов представляют и виде реологических моделей, в основе которых лежат три основных идеальных закона, связывающих напряжение с деформацией. Им соответствуют три элементарные модели (элемента) идеализированных материалов, отвечающих основным реологическим характеристикам (упругость, пластичность, вязкость) ндеально упругое тело Гука, идеально пластическое тело Сен-Венана — Кулона и идеально вязкое тело Ньютона (ньютоновская жидкость). [c.357]

Моделью идеально пластического гела Сен-Венана — Кулона является находящееся на плоскости твердое тело, при движении которого трение постоянно и не зависит от нормальной (перпендикулярной поверхности) силы (рис. УИ.4). В основе этой модели лежит закон внешнего (сухого) трения, в соответствии с которым деформация отсутствует, если напряжение сдвига меньше некоторой величины Рт, называемой пределом текучести, т. е. при [c.411]

Очевидно, не может быть тел, поведение которых при деформации было бы сходно с поведением элемента Сен-Венана. Реальные тела при напряжениях, больших чем предел текучести, не развивают сколь угодно большой скорости деформации при постоянном значении напряжения сдвига. Такие тела могут, например, деформироваться согласно закону Ньютона, как только т превысит предел сдвига. Модель такого тела, называемого телом Бингама, приведена на рис. 108, а кривая течения 5 на рис. 107. Тела, имеющие определенную величину предела текучести, называются пластичными, а деформации их пластическими, в отличие от вязких тел и вязкотекучих деформаций. Тело Бингама представляет собой идеально пластичное тело. [c.154]

Реологические свойства пенного слоя сочетают в себе особенности следующих идеальных моделей идеально упругого тела Гука, идеальнс вязкого тела Ньютона и идеально пластического тела С ен-Венана-Кулона. [c.13]

Твердое тело, обладаюш,ее совершенной упругостью до предела течения (идеальный пластический материал) или вплоть до разрыва (идеальный хрупкий материал), разрушается в первом случае по пластическому механизму, а во втором случае разрывается, когда напряжение или деформация достигают некоторых определенных пределов. Для таких материалов указад1ный критерий сводится соответственно к критериям Генки и Губера, а они, в свою очередь, к критериям Ранкина и Сен-Венана, которые в этом случае оказываются идентичными, если только берутся компоненты не полных тензоров напряжения и деформации, а их девиаторов. [c.411]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология