Угол сдвига фаз между напряжением деформацией

Угол — сдвиг фаз между напряжением и деформацией, характеризующий потери на внутреннее трение и теплообразование, — как это следует из векторной диаграммы, равен [c.340]

Ф — угол сдвига фаз между напряжением и деформацией. [c.242]

В случае гармонич. колебаний напряжения о 1)= = 0 е й)/ (0 амплитуда напряжения, (о — круговая частота) и линейности вязкоупругости высокоэластич. часть деформации также изменяется гармонически с той же частотой. Ее релаксационный характер проявляется, во-первых, в сдвиге фаз (см. Тангенс угла механических потерь) между напряжением и высокоэластич. деформацией на угол б [c.165]

Рис 5. Петля динамич. гистерезиса (связь между напряжением f и деформацией е в цикле гармонич. деформации) и параметры петли, Е= Е — комплексный динамич. модуль, Е п Е" — вещественная и мнимая составляющие комплексного модуля, t , /о — амплитудные значения деформации и напряжения, ф — угол сдвига фаз, [c.448]

При больших значениях времени для линейных полимеров G ( o) стремится к нулю с понижением частоты, так же как G t) с увеличением t с макроскопической точки зрения это означает, что угол сдвига фаз между напряжением и деформацией стремится к 90°, и энергия, запасаемая за период деформации, становится пренебрежимо малой по сравнению с энергией, превращающейся в тепло. Однако кривые G (ы) [c.46]

Угол потерь, вызванных сдвигом фаз между напряжением и деформацией. Этот угол определяется на основании петли динамического гистерезиса по формуле [c.330]

В табл. Н.7 приведены некоторые данные [361] по величинам зацеплений, определенные различными методами. В табл. Н.7 имеются такие обозначения V — вязкость, Т2 — поперечное время релаксации из данных ЯМР, Е — модуль Юнга, 2 релаксационный модуль, соответствующий области каучукоподобного состояния, О — модуль сдвига, / — податливость при сдвиге, / — упругая податливость при сдвиге, /"—-податливость потерь при сдвиге, с — концентрация раствора, б — фазовый угол между напряжением и деформацией, V — объемная. доля полимера. О — упругий модуль сдвига, 0(/) — псевдоравновесный модуль сдвига, О—податливость при растяжении, АЯ — энергия образования зацеплений, Н—спектр времен релаксации при сдвиге. [c.205]

Ф — угол сдвига фаз между динамическими составляющими напряжения и деформации. [c.159]

Метод непрямоугольной розетки . Этот метод заключается в том, что на участке, где нужно измерить напряжения, закрепляют (приваривают или приклеивают по контуру с доследующим отжигом) прямоугольные пластины небольшой толщины из того же материала, что и изделие. На пластины наносят тонкие, пересекающиеся риски определенной длины во взаимно перпендикулярных направлениях х vi у. Изделие вместе с пластинами подвергают термической обработке, после чего измеряют деформации между рисками и подсчитывают относительные деформации х, у и угол сдвига. Внутренние напряжения определяют по формулам . [c.31]

Напряжение, как и деформация, меняется по синусоиде, причем нет отставания синусоид по фазе [и в (9.18), и в (9.19) входит sin ш/]. Это значит, что упругое тело мгновенно реагирует на внешнее воздействие (будь то напряжение или деформация). Максимальной амплитуде деформации ео соответствует максимальная амплитуда напряжения оо. При синусоидальной деформации упругого тела угол сдвига фаз между напряжением и деформацией составляет 0°. [c.130]

Угол сдвига фаз б между В и В, т. е. между деформацией В и напряжением, определяется из ф-лы [c.32]

Угол сдвига фаз 6 между В п О, т. е. между деформацией > и напряжением, определяется из ф-лы [c.29]

Угол равен углу сдвига фаз между напряжением и деформацией в резине когда т->0. [c.277]

Рассмотрим в качестве примера движение в кристаллическом теле дислокации через случайную сетку одинаковых точечных препятствий [55, рис. 188]. Под действием внешних сил дислокация перемещается в направлении препятствий и зависает на них (рис. 2-12, кривая ), выгибаясь до равновесного радиуса кривизны, определяемого силой линейного натяжения дислокации. Угол огибания скользящей дислокацией препятствий будет различным в зависимости от расстояния между ними. Вследствие линейного натяжения дислокации последняя воздействует на препятствие с определенной силой F. При F>Fo Fo — минимальная сила, необходимая для преодоления препятствия) дислокация пересекает энергетический барьер и движется дальше, пока не образуется конфигурация с углами а>акр для всех касающихся дислокации препятствий и ее движение становится невозможным (рис. 2-12, кривая 2). Увеличение сдвигового напряжения снова вызывает новое перемещение дислокации (кривая 3), конечным результатом которого является деформация сдвига тела. Изложенная схема позволяет понять механизм дисперсного упрочнения кристаллических систем ионного типа. [c.59]

Действительная и мнимая составляющие с зависят от температуры и частоты деформаций. Угол сдвига фаз между напряжением Р и поляризацией характеризуется тангенсом igЬ=d" d. [c.153]

Исследования влияния ориентации цепи на начало роста трещины серебра показывают, что поперечная ориентация цепей по отношению к направлению действия главного напряжения ускоряет начало роста такой трещины [89, 153]. Поскольку меньшее число цепных сегментов ориентировано в направлении главного напряжения, критические локальные деформации достигаются при меньших напряжениях (гл. 3, разд. 3.4.5). В то же время напряжение начала роста трещины серебра возрастает с увеличением степени соосности цепей в направлении действия напряжения (увеличение степени ориентации, малый угол 9 между направлениями вытяжки и главным напряжением). При достаточной соосности цепей напряжения начала роста трещины серебра будут выше напряжения вынужденной эластичности прп сдвиге, так что трещины серебра не образуются. В образцах ПС при 20°С вынужденная эластичность при растяжении происходит при значении удлинения 1 = 2,6 или более, а также если 0(>i) меньше 20—30° [153]. Особого упоминания заслуживает результат Холла и Хорса [153], заключающийся в том, что ориентация молекул оказывает лишь слабое влияние на ориентацию плоскости с трещиной серебра. [c.374]

На рис. 68 приведена зависимость угла сдвига фаз между напряжением и деформацией. В соответствии со сказанным выше угол сдвига фаз отсутствует при очень малых и очень больших значениях частоты и температуры при малой частоте или большой температуре потому, что релаксационные процессы успевают пройти полностью за время действия силы, а при большой частоте или очень низкой температуре потому, что релаксационные процессы не успевают пройти совершенно и материал ведет себя как упругое стеклообразное тело. [c.100]

При приложении переменного напряжения с амплитудой Со и частотой 0) потери энергии Q в переходной области между стеклообразным и эластическим состоянием составят [127, 133, с. 61] 0=1/2 ((оай8о 8Ш ф)/ (здесь ф — угол сдвига фаз между напряжением и деформацией о — амплитуда деформации). Заменив во на Оо/Е (здесь г — модуль, характеризующий деформацию, которая развивается за промежуток времени ), получим [c.150]

Как показал Шишкин с сотр. [3.27], высокоориентированные волокна из полиимидов (й(=12 мкм, Стр = 3,5 ГПа) при разгрузке концов волокна после разрыва обнаруживают пластические сдвиги частей волокна по плоскостям наибольших касательных напряжений (угол 45°). Это подтверждает идею а Второ в о роли сил межмолекулярного взаимодействия в разрушении полимеров. Вероятно, исследуемые волокна находились в области квазихрупкого разрыва, в которой возможны микропластические деформации. Бездефектные стеклянные волокна (ар = 3,0 -нЗ,5 ГПа), находясь при 293 К в хрупком состоянии, дробятся при разрыве на малые осколки. Таким образом, при одинаковой прочности полиимидные и стеклянные волокна ведут себя по-разному. По-видимому, основная причина этого лежит в структурных различиях. Стеклянные (силикатные) волокна имеют густую сетку кремнекислородных связей, а ионные взаимодействия между —81—О—81— цепочками сетки характеризуются энергней того же порядка, что и ионно-ковалентные 81—0-свя-зи. Поэтому во всех состояниях (хрупком, квазихрупком и пластическом) деформационные и прочностные свойства определяются разрывом химических связей. Для линейных полимеров дело обстоит иначе, так как силы межмолекулярного взаимодействия на один —два порядка слабее химических связей в полимерных цепях. Поэтому в полимерах при определенных условиях механизм разрушения связан в основном с преодолением межмолекулярных сил, а не с разрывом химических связей. [c.49]

Нормальные и касательные напряжения, действующие на элемент породы, вызывают соответствующие деформации его граней. Нормальные составляющие напряжений вызывают деформации сжатия элемента или растяжения е,., ., а касательные напряжения - деформации сдвига граней Уу-, (деформация сдвига обычно измеряется углами сдвига, так как из-за малости их величины у = у). Суммарная деформация граней у ., у ,,, у - - величина, на которую уменьшается прямой угол между соответствующими гранями в результате сдвига. Каждый из углов является следствием проявления и наложения друг на друга двух бесконечно малых сдвигов от двух пар касательных напряжений, стремящихся вращать элемент в противоположные стороны. [c.72]

При гармоническом режиме динамического нагружения релаксационные свойства резин проявляются двояко , во-впервых, динамический модуль резины, определяемый как отношение амплитуды напряжения к амплитуде деформации, зависит от частоты во-вторых, деформация всегда несколько отстает от соответствующего напряжения и это проявляется в характерном сдвиге фаз между ними. Если напряжение изменяется по закону (1), то деформация в первом приближении может быть описана синусоидой, сдвинутой относительно синусоиды напряжений на некоторый угол ф, называемый углом сдвига фаз, т. е. [c.251]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология