Сен-Венана

Расчет толщины стенки трубы. Для трубопроводов, находящихся под давлением, толщину стенки трубы к определяют по действующим нормам [7]. В нормах, составленных на основе расчета прочности по предельной нагрузке, предусмотрено, что элементы трубопровода изготовлены из стали достаточно высокой пластичности. В качестве предельной нагрузки принято предельное значение внутреннего давления р р, определенное по условию пластичности Сен-Венана— Треска [c.107]

Рис. VII. 4. Модель идеально пластического тела Сен-Венана — Кулона (i ) и зависимость деформации этого тела от напряжения (б).

При истечении в атмосферу газа (пара,. .., воздуха) под высоким давлением происходит резкое изменение объема этого газа. В этом случае необходимо учесть его сжимаемость. Пренебрегая потерями в насадке, из которого происходит истечение совершенного газа, и влиянием веса газа, можно определить скорость адиабатического истечения по формуле Сен-Венана-Венцеля [c.74]

Массовые расходы газа при адиабатном истечении определяются с помощью уравнения Сен-Венана—Венцеля [c.68]

Структурно-механические свойства реальных тел моделируются с помощью комбинаций из простейших идеальных реологических моделей модели Гука, модели Ньютона и модели Сен-Венана — Кулона. Эти три модели иллюстрируют соответственно идеально упругое тело, ндеально вязкую жидкость и идеально пластичное тело. Соединяя последовательно и (или) параллельно эти простейшие модели, можно получить составную модель, параметры который будут близки к свойствам реального тела. [c.199]

Эти допущения позволяют применять уравнения Сен-Венана — Венцеля для сжимаемой среды [c.61]

Так как в действительности сделанные допущения не соблюдаются, то в уравнение Сен-Венана — Венцеля вводится корректирующий коэффициент (1, называемый коэффициентом расхода, и в окончательном виде расчетная формула будет иметь вид [c.62]

Задача расчетного определения параметров (скорость растекания нефти, толщина нефтяного слоя и др.) растекания нефти по поверхности почвы или воды на месте аварии нефтепровода или иной системы транспорта нефти является одной из определяющих при формировании конструкций нефтесобирающих устройств и технологии нефтесбора. Однако в литературе [119-127] приведено недостаточно справочных данных как по экспериментальному определению параметров растекания двухфазных потоков (например, система вода-нефть с четкой границей поверхности раздела фаз), так и по математическому описанию этого процесса. Строгое математическое описание задачи базируется, как правило, на уравнениях типа Сен-Венана [120] и представляет собой дифференциальное уравнение или систему дифференциальных уравнений. Например, описание движения потока жидкости в работе [122] имеет вид [c.110]

В реологии механические свойства материалов представляют и виде реологических моделей, в основе которых лежат три основных идеальных закона, связывающих напряжение с деформацией. Им соответствуют три элементарные модели (элемента) идеализированных материалов, отвечающих основным реологическим характеристикам (упругость, пластичность, вязкость) ндеально упругое тело Гука, идеально пластическое тело Сен-Венана — Кулона и идеально вязкое тело Ньютона (ньютоновская жидкость). [c.357]

Если природа разрушенных элементов не изменяется в процессе обработки образца или его испытания на разрушение, то р можно полагать постоянным. Концентрация локальных напряжений Ч о/сго, которая в данном случае равна отношению модулей Е Е , оказывает наибольшее влияние на у. Поэтому из данной теории следует, что увеличение прочности эквивалентно возрастанию жесткости. Это следствие основано на предположении, что элементы действительно разрушаются при критической локальной деформации (кинетический вариант критерия Сен-Венана — максимума деформации). Иное объяснение [c.88]

Заменяя в этом уравнении статическую температуру статическим давлением и решая его относительно скорости, получаем хорошо известную формулу Барре де Сен-Венана и Вентцеля [c.329]

Реология конкретных систем может быть наглядно выражена с помощью механических моделей. Комбинации моделей простых тел — идеально-вязкого (ньютоновского — N), идеально-упругого (гу-ковского — Н) и дополнительной нагрузки, символически представленной как элеменг сухого трения (тело Сен-Венана — 81У), позволяют синтезировать более сложные системы. Последовательное сочетание упругого и вязкого элементов (Н — N) дает релаксационное тело Максвелла (М), а параллельное сочетание этих элементов (Н/К )— тело Кельвина (К), характеризующееся упругим последействием. Для упруго-вязко-пластичных релаксирующих систем типа глинистых суспензий и паст, цементных растворов, мучного теста и т. п., обладающих начальной прочностью и упругим последействием применяются еще более сложные модели, например тело Шведова [Н (М/31У) ] или его упрощенные модификарии — нерелаксирующее тело Бингама [Н — (К/81У)] или тело Бюргерса [М — К], не имеющее элемента сухого трения, но обладающее упругим последействием [27 ]. Набор пружин (Н), поршней (N) и ползунов (81У), образующих модели этих тел, имеет различные вязкости т), упругости Е и силы трения /, позволяющие зачастую на полуколичественном уровне воспроизводить поведение ряда систем [25]. При этом представляется возможным выбрать подходящую модель и определить наименьшее количество независимых переменных — реологических параметров и условных величин, которые необходимы для ее характеристики [20]. [c.231]

Произведем расчет цилиндрического вращающегося ротора, заполненного жидкостью по предельному равновесию. Так же, как и в расчете диска произвольного профиля, применим условие пластичности Треска, Сен-Венана. [c.319]

Согласно теории максимума упругой деформации (теория Сен-Венана), начало ослабления наступает, когда наибольшая локальная деформация ез внутри тела превышает некоторое критическое значение е. В таком случае критерий ослабления материала формулируется в виде [c.68]

Наиболее известными из критериев вида (2.76) является критерий Треска — Сен-Венана [c.88]

Физический смысл критерия Треска — Сен-Венана определяется тем, что максимальное касательное напряжение в данной точке равно максимуму полуразностей главных напряжений — доказывается это утверждение путем перехода к главным осям, в кото- [c.88]

Критерий максимальных главных деформаций (критерий Сен-Венана) - предполагает, что максимальная деформация при сложном напряженном состоянии связана с напряжениями <т/, с7а <уз, модулем упругости Е и коэффициентом Г сона V следующим соотношением [c.37]

При истечении невязкого газа через профилированное сужающееся сопло с равномерным распределением скоростей на срезе скорость истечения определяется по формуле Сен-Венана—Ванцеля [c.65]

Примером тела, проявляющего вязкие или упругие свойства в зависимости от напряжения, является вязкопластическое тело Бингама. Модель Бингама представляет собой комбинацию из всех трех идеальных элементов к соединенным параллельно элементам Ньютона и Сен-Венана — Кулоиа последовательно присоедииеи элемент Гука (рис. VII. 7). В этой модели при малых напряжениях развиваются только упругие деформации, а ири достижепии Р > Рт имеет место пластическая деформация, растущая до бесконечности (течение) (см. рис. VII. 76). Еслп проанализировать изменение скорости деформации в зависимости от напряжения, то окажется, что модель Бингама можно представить и без упругого элемента, деформация которого не зависит от времени. Иногда его и представляют только в виде параллельно соединенных вязкого элемента (модели Ньютона) п элемента сухого трения. Сложение деформаций и учет независимости упругой деформации от времени приводит к математической модели вязкопластического тела — уравнению Бингама [c.363]

В соответствии с принципом Сен-Венана, если к некоторой поверхности внутри тела приложены эквивалентные и действующие [c.244]

Допуская ради упрощения, что соблюдается принцип Сен-Венана, получим, что внешняя сила, действующая на подвижную пластину, полностью уравновешивается дополнительной силой, действующей со стороны стенки А, но внутри материала (достаточно далеко от места, где действуют эти силы) действие внешней силы не будет проявляться. Другими словами, пренебрежем изменениями [c.247]

Моделью служит жидкостный элемент, состоящий из цилиндра, наполненного вязким маслом, в который с некоторым зазором вставлен поршень (рис. 54, а). Это так называемая модель ньютоновской жидкости. Пластическое течение изображается элементом сухого трения (рис. 55). Модель, изображенная на рис. 55, называется моделью Сен-Венана. [c.146]

Связь между напряжениями и деформациями в модели Сен-Венана можно записать в форме [c.147]

Треска - Сен-Венана 4/486 универсальные эволюции систем 4/1070 [c.635]

Применяя принцип Сен-Венана, согласно которому все системы нагрузок, статически эквивалентные векторам Р и М, вызывают в некотором сечении х -1 [c.70]

В ряде случаев, решение задач о напряженном и предельном состоянии удается получать в более простой форме при использовании условия текучести Сен-Венана - Мизеса. Для жесткопластического тела следует исходить из соотношений Сен-Венана-Мизеса [ 1 ], которые в рассматриваемом осесимметричном случае принимают вид [c.51]

Условие С) = 2 приводит к очень частному случаю напряженного состояния. Поэтому в режиме полной пластичности полагают, что сУф = СТ1 (или Ог). Налагая на это состояние гидростатическое давление а = -аь приходим к напряженному состоянию (О, О, стг а,), соответствующему одноосному растяжению или сжатию. Таким образом, в условиях полной пластичности напряженное состояние лежит на одном из ребер призмы текучести Треска - Сен-Венана легко видеть, что здесь = о,-а, , а Т = т [1]. [c.53]

Анализ поля скоростей по соотношениям Мизеса провести не представляется возможным, поскольку система уравнений оказывает ся переопределенной. Впрочем, это затруднение отпадает при переходе к условию текучести Треска - Сен-Венана и ассоциированному закону течения (см. ниже). Однако рещение осесимметричной задачи лишь при условии полной пластичности в общем случае построить [c.53]

Согласно принципу Сен-Венана, действие самоуравновешиваю-щейся симметрично распределенной по краю радиальной или моментной нагрузки быстро затухает и оказывает влияние лишь в точках весьма близких к нагруженному краю (вызывает, как говорят, местный эффект). Строгие решения во всех случаях, когда они были найдены, подтвердили, во-первых, это положение и, во-вторых, обнаружили то, что вызываемые краевыми силами напряжения имеют затухающий волнообразный характер, т. е. затухают, переходя поочередно от зон с положительными значениями к зонам с отрицательными значениями. [c.87]

Моделью идеально пластического тела Сен-Венана—Кулона является находящееся на плоскости тве )дие тело (рис. VII. 4а), при движении которого трение постоянно и не злппсит от нормальной (перпендикуляпной поверхности) силы. В основе этой модели лежит закон внешнего (сухого) трения, в соответствии с которым деформация отсутствует, если напряжение сдпи1 а меньше некоторой величины Рт, называемой пределом текучести, т. е. при Р<Ят и = 0 (УП.8) [c.359]

Приведем также развернутую форму условия Треска — Сен-Венана через инварианты девпатора па11ря кений [c.90]

ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗА ЧЕРЕЗ СУЖАЮЩЕЕСЯ СОПЛО. ФОРМУЛА СЕН-ВЕНАНА-ВАНЦЕЛЯ [c.65]

Подставив во второе соотнощение системы (33,1) значение р из (33,3) и произведя интегрирование, получим известную формулу Сен-Венана и Ванцеля [c.139]

Далее остановимся на уравнениях осесиммепричной деформации при условии текучести Треска - Сен-Венана. [c.54]

При переходе к условию шшстичности Треска Сен-Венана и ас-социированному закону течения математическая формулировка задачи упрощается преимущества особенно значительны ддя задач с известными главными направлениями. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология