Скорость деформации сдвиговой

Принято называть практически постоянную при небольших скоростях деформации сдвиговую вязкость наибольшей ньютоновской вязкостью т1о. По аналогии практически постоянную продольную вязкость называют наименьшей трутонов-ской вязкостью Я,о. Трутон впервые вывел теоретически и доказал экспериментально, что для неупругих ньютоновских жидкостей продольная вязкость втрое больше сдвиговой. Для расплавов полимеров, являющихся обычно неньютоновскими жидкостями, выполняется соотношение Яо/т1о=3, но с увеличением скорости деформации Я растет, а tj уменьшается, и отношение между ними быстро возрастает, достигая сотен единиц [11]. Различие зависимостей продольной и сдвиговой вязкости от интенсивности деформирования является одним из ярких проявлений того, как ориентация влияет на механические свойства полимеров, притом не только в твердом состоянии, но и в расплаве. [c.238]

Сопоставление уравнений (11.6-20) и (11.6-19) показывает, что при одной и той же скорости деформации раздвигающая сила при сдвиговом течении вдвое меньше соответствующей силы при растяжении. Однако на практике можно достичь высоких скоростей сдвига, но гораздо труднее получить высокие скорости растяжения. Вот почему все диспергирующие смесители действуют по принципу сдвигового диспергирования а узких зазорах. Для упрощения приведенного выше анализа сделано несколько допущений, например, что наличие частиц не изменяет локальное поле скоростей и что взаимодействие частиц пренебрежимо мало. [c.394]

Экспериментальные исследования показали, что с увеличением скорости деформации отношение сдвиговой вязкости к продольной вязкости уменьшается, а это приводит к уменьшению угла входа и, следовательно, к увеличению размеров вихрей в области входа. [c.475]

Для сдвигового течения зависимость между градиентом скорости деформации у и напряжением Р в системе можно выразить эмпирической формулой Оствальда — де-Вила [c.168]

Для проведения экспериментов необходимо создать условия однородного поля, например сдвигового. Такие условия могут быть достигнуты в узком зазоре при большой площади поверхностей измерительной системы. Условия однородности означают, что течение можно описать с помощью трех величин относительной деформации у, скорости деформации, или градиента скорости у и напряжения сдвига Р. [c.175]

Рис. V. 6. Зависимость вязкости при сдвиге т и растяжении X от скорости сдвиговой деформации -у и скорости деформации растяжения г

Рис. 6.6. Зависимость логарифма вязкости при сдвиге и растяжении %. от логарифмов скорости сдвиговой деформации у и скорости деформации растяжения

Если эта зависимость связана со скоростью объемных деформаций, то Г1 называется объемной, или второй, вязкостью, если же— со скоростью деформаций формоизменения, или сдвига, то называется просто вязкостью, или сдвиговой вязкостью. Скорость деформации в приведенном уравнении называют градиентом скорости деформации. В дальнейшем т] будет означать вязкость, связанную с деформациями сдвига. Деформации, в которых зависимость между напряжением и скоростью деформаций выражена через вязкость, получили название вязкостных, а системы, в кото- [c.132]

В процессе переработки каучуков скорость течения (сдвиговых деформаций) достигает высоких значений, превышающих 40— 50 с в зазоре вальцов, 1000 с в зазоре каландра. При этом частично разрушаются структуры каучук — наполнитель, образовавшиеся при хранении резиновых смесей. [c.68]

Значительное число исследовательских работ посвящено разработке приборов для экспресс-контроля смесей с большой чувствительностью и высокой производительностью, а также использованию известных типов приборов для контроля смесей в потоке. К ним относятся сдвиговые вискозиметры (см. раздел 7.4.3) с большим давлением, большими скоростями прогрева образцов и повышенными скоростями деформации, позволяющие определять вязкость и степень подвулканизации резиновых смесей с большой точностью и в минимальные сроки. Э и приборы снабжены самозаписывающим автоматическим устройством. Испытания ведут без предварительного изготовления образцов, благодаря использованию высокого давления прессования. Температура испытания может достигать 200 °С. [c.108]

Дополнительное сопротивление сдвиговому движению соседних слоев суспензии возникает вследствие того, что при обтекании частиц средой траектории движения струй искривляются, т. е. удлиняется путь, и увеличиваются потери энергии на поддержание заданной скорости деформации дисперсной системы. Решение соответствующей гидродинамической задачи дано Эйнштейном и приводит к уравнению [c.681]

Сопротивление сдвиговому деформирование дилатантных систем обусловлено наличием сил, препятствующих изменению объема системы, т. е. сил, действующих по нормали к плоскостям сдвига и к внешним свободным границам системы. Возникновение нормальных напряжений под действием сдвиговых напряжений является характерной особенностью дилатантных систем. Сопротивление сдвигу обусловлено тем, что увеличение объема, вызванное сдвиговой деформацией, сопровождается затеканием вязкой среды в полости между частицами, так как при кубической упаковке объеме этих полостей (1 -ф ) больше, чем при гексагональной. Быстрая деформация и, соответственно, повышенная величина нормальных напряжений сильнее прижимает частицы друг к другу, препятствуя перемещению частиц и сужая каналы, по которым идет перетекание жидкости в межчастичные полости. Это и ведет к непропорционально сильному увеличению напряжения сдвига с увеличением скорости деформации дилатантной системы. Такой механизм дилатантного поведения можно назвать геометрическим, поскольку он обусловлен переходом между геометрически разным расположением частиц. Ниже (см. формулы (3.12.13) и далее) будет показано, что имеются и иные механизмы. [c.690]

В принципе это и есть уравнение структурного состояния ПКС при ее деформировании. Однако интенсивность процесса деформирования здесь присутствует неявно — в виде частоты / перескоков частиц в соседние свободные вакантные узлы. Для получения явной зависимости концентрации вакансий от скорости деформации у необходимо детально рассмотреть, как из отдельных скачков частиц складывается их непрерывное движение. В связи с этим полезно обратиться к предыстории вопроса. Как уже упоминалось, идея скачкообразного механизма деформирования материалов предложена Френкелем. Позже она была распространена Эйрингом на дисперсные системы и затем неоднократно модернизировалась многими авторами. На этом этапе развития идеи принималось, что скорость движения ди слоя частиц относительно ближайшего соседнего слоя равна произведению числа скачков / частицы в единицу времени в направлении действия деформирующего усилия на длину 5 одного скачка. В действительности это не так. В структурной решетке существует определенное количество вакантных узлов, и перескок частиц может происходить только поочередно в освобождающийся вакантный узел. В решетке можно выделить виртуальную цепочку из V частиц, расположенную вдоль направления их движения, которая начинается от любого вакантного узла и продолжается до ближайшего следующего вакантного узла на линии движения частиц. Вся решетка с вакантными узлами представляет собой в этой модели совокупность параллельных цепей с одним вакантным узлом в каждой. Их средняя длина V определяется концентрацией вакансий. Она тем короче, чем больше вакантных узлов в решетке. Для того чтобы вся цепь переместилась на расстояние, равное длине одного скачка (периоду решетки 5), каждая из частиц цепи должна совершить один скачок в нужном направлении, т. е. всего потребуется V скачков. Это означает, что действительная скорость движения цепей и, следовательно, всего слоя вещества будет медленнее, чем в теории Френкеля — Эйринга, в V раз [9]. Таким образом, разность скоростей соседних слоев составляет ди=/з1, а скорость деформации у, совпадающая при простом сдвиговом течении с градиентом скорости течения ди/дг, где дг = з — расстояние между соседними слоями, описывется формулой [c.692]

В устойчивых феррожидкостях упомянутые выше эффекты практически отсутствуют, что, собственно, и относит их к числу действительно магнитных жидкостей — веществ, вязкость которых в практическом отношении можно считать не зависящей от напряженности магнитного поля. Тем не менее, в них в большей или меньшей степени происходит обратимая агрегация частиц в магнитном поле. Наиболее заметно это эффект сказывается на прозрачности жидкости, что можно использовать для глубокой низкочастотной модуляции света. Выше также отмечалась возможность уменьшения магнитооптического эффекта при воздействии на жидкость сдвиговых напряжений. На этом принципе могут действовать динамо-магнитооптические датчики скорости сдвиговой деформации. Датчики другого типа реагируют на величину, а не на скорость деформации. Чувствительность динамо-магнитооптических датчиков достаточна для создания микрофонов и сенсорных датчиков типа дисплеев карманных компьютеров с сенсорным вводом команд и данных. [c.766]

Если учесть, что для прямолинейного сдвигового движения скорость деформации равна градиенту скорости движения среды и в направлении у, нормальном к [c.298]

Механическая прочность пленок. Как показано ранее (стр. 01) по мере увеличения содержания в системе ПАВ в узком интервале концентраций устойчивость тонких жидких слоев значительно возрастает. Можно предполагать, что в той же самой области наступает изменение механических свойств пленок. Попытка оценить влияние на устойчивость механических свойств адсорбционного слоя, определяемых путем измерения поверхностной вязкости и прочности на межфазных границах больших размеров, не привела к положительному результату, поскольку измеряемые эффекты слишком малы и деформация под действием сдвиговых напряжений не соответствует элементарному акту процесса разрыва. Разрушению тонкого жидкого слоя всегда должно предшествовать появление более тонкой локальной области— слабого места, скорость залечивания которого меньше, чем скорость разрыва пленки. Для устойчивости решающее значение имеют физико-механические свойства, проявляющиеся при сжатии и растяжении адсорбционных слоев — поверхностная эластичность (модуль поверхностного сжатия) и поверхностная вязкость. Последняя величина, зависящая от скорости деформации, характеризует процесс релаксации молекул ПАВ в адсорбционном слое, а также диффузионный обмен, происходящий в пленке при изменении ее толщины под действием внешней нагрузки . [c.112]

Воздействие высоких скоростей деформации снижает эффект обработки силанами до 10%. Отсюда можно заключить, что высокие сдвиговые [c.280]

Таким образом, при течении происходят изменения релаксационных свойств материала, распространяющиеся до тем меньших значений времен релаксации, чем выше скорость деформации в установившемся сдвиговом течении. [c.315]

Уменьшение значений динамических характеристик т] и С полимерных систем с повышением амплитуды деформаций происходит не только тогда, когда колебания создаются в покоящемся материале, но и при одновременном воздействии колебаний и установившегося течения. Из рис. 3.43 видно, что при одной и той же амплитуде воздействие ортогональных колебаний на динамическую вязкость тем меньше, чем выше скорость деформации. Это обусловлено тем, что течение само по себе приводит к снижению динамической вязкости, и поэтому увеличение-амплитуды оказывается лишь дополнительным фактором влияния на релаксационные свойства системы по отношению к более сильному воздействию сдвигового течения. [c.320]

Аналогично тому, как нри установившемся сдвиговом течении изменение релаксационных свойств полимерной системы определяется скоростью деформации, нри гармонических колебаниях с большими амплитудами определяющим фактором является амплитуда скорости деформации Типичные результаты измерений [c.320]

Нормальные напряжения в различных реологических уравнениях состояния. При одномерном сдвиговом течении ньютоновской жидкости нормальных напряжений, отличных от гидростатического давления, не существует. Это непосредственно следует из реологического уравнения состояния ньютоновской жидкости, поскольку напряжения, возникающие при ее течении, а ц, зависят только от компонент тензора скоростей деформации с теми же индексами. Поэтому, если у,/ = О, то и а ц = 0. В вязких жидкостях, реологические свойства которых описываются более сложными уравнениями состояния, чем ньютоновской жидкости, возможно появление нор-нальных напряжений при сдвиговом течении. [c.333]

Общий характер влияния скорости сдвига на касательные и нормальные напряжения. В настоящее время накоплен значительный опыт измерения зависимостей т (у) и ст (у) для различных полимерных систем. Это позволяет составить общую картину влияния скорости деформации в режимах установившегося сдвигового течения на значения т] и а также на соотношение между различными компонентами тензора напряжений. [c.347]

Иллюстрацией, подтверждающей справедливость приведенных выше теоретических результатов, служит рис. 6.3, на котором показаны зависимости а t) при различных скоростях деформации и температурах и удовлетворительно согласующиеся с ними результаты расчета функции (сг/еЯ) по релаксационному спектру материала, измеренному независимо методом малоамплитудных сдвиговых деформаций. Влияние температуры на зависимость о (i) учитывается нормирующим фактором Я, температурная зависимость которого известна. Подобие релаксационных спектров при различных температурах обусловливает получение единой зависимости (0/вЯ) от времени t , поскольку изменение температуры приводит только к смешению спектральной функции вдоль временной шкалы без изменения формы спектра. Для всех экспериментальных данных (см. рис. 6.3) выполняется предельное условие lim (ст/еЯ) = 1, что отвечает до- [c.407]

В, Экспериментальные характеристики неньютонов-ск х жидкостей. В большинстве используемых в настоящее время экспериментальных методов измеряется связь между напряжением и скоростью деформации материала в сдвиговом потоке или в течении без сдвига. К сдвиговым течениям относятся, например, течение жидкости в трубе или сквозь щель. Примерами течений без сдвига могут служить течение в точке торможения, а также течение, реализующееся нри выдавливании волокон, формовке дутьем и вакуумной формовке. [c.166]

Рассмотрим произвольно ориентированный элемент поверхности заздела в поле простого сдвигового течения == уу,,у (рис. 7.13, а). 1ростое сдвиговое течение (установившееся или изменяющееся во времени) однородно. Это наиболее распространенный вид течения при смешении полимеров. В том случае, когда поле сдвигового течения при смешении неоднородно (т. е. скорость деформации неодина- [c.200]

При еустановившемся течении зависимость продольной вязкости от относительной деформации определяется скоростью деформации (рис. V. 7). На начальном этапе развития (область А) вязкость пропорциональна деформации, что было показано Каргиным и Соголовой на примере высокомолекулярного полиизобутилена . Область А будет тем шире, чем выше скорость деформации. Физический смысл нарушения пропорциональности связан с протеканием при деформировании конкурирующих процессов ориентации, обусловливающей рост X, и разрушения надмолекулярной структуры, приводящей к падению X (см. гл. VI). Для легкости сопоставления данные зависимости сдвиговой вязкости, например от скоро- сти деформации, представляются в приведенных координатах (рис. V. 8). Таким образом удается уложить на одну обоб-щенную кривую данные для вязкосги при g, различных температурах и даже для различных полимеров. Независимость хода [c.179]

Рис. 6.17. Зависимости скоростей полной сдвиговой деформации (1) и ее высокоэластической (2) и вязкой (3) составляющих для эластомера от времени при постоянном напряжении сдвига Р = onst

Если частицы дисперсной фазы анизометричны (эллипсоиды, палочки, пластинки) или способны деформироваться (капельки, макромолекулы), то при течении дисперсионной среды могут проявляться в зависимости от природы и размеров частиц дисперсной фазы различные тенденции. Сдвиговые напряжения наряду с приданием частицам закономерного вращения стремятся деформировать частицы и определенным образом ориентировать их в потоке. Ориентирующему действию противостоит вращательная диффузия частиц дисперсной фазы. В результате степень ориентации часгиц сущес твенно зависит от скорости деформации (рис. XI-18), т. е. при малых скоростях течения частицы могут [c.389]

Как уже было показано, эффективная вязкость бингамовской вязкопластичной. жидкости зависит от скорости сдвига, так как структурная составляющая эффективной вязкости образует уменьшающуюся с увеличением скорости деформации часть общего сопротивления сдвигу. Вязкость тиксотропной жидкости зависит от длительности воздействия касательного напряжения, а также от скорости сдвига, так как структурная вязкость изменяется во времени в соответствии со сдвиговой предысторией л<идкости. По этой причине тиксотропные системы называют жидкостями с памятью . Будет ли бингамовская вязкопластичная жидкость тиксотропной, зависит от состава и электрохимических условий. Быстро выявить тиксотроп-ность жидкости можно с помощью ротационного вискозиметра, снабженного координатным графопостроителем, путем повышения, а затем снижения частоты вращения ротора. Если на диаг-р15мме появляется петля гистерезиса, жидкость тиксотропна. [c.183]

Существует два осн. типа моделей структуры дисперсной системы. В первом случае предполагается, что в системе существует непрерывная сетка межчастичных связей, к-рую можно рассматривать как квазикристаллич. решетку. Часть узлов решетки свободна ( вакансии ). Возможность течения системы обусловлена перемещением этих вакансий под действием сдвигового напряжения. Во второй модели рассматриваются группы частиц, двигающиеся как единое целое (агрегаты или блоки). Текучесть системы зависит от размера агрегатов, к-рый, в свою очередь, определяется скоростью деформации. Эта модель соответствует случаю более глубокого разрушения структуры при деформировании. Если структура имеет неоднородности, что характерно для высококонцентрир. систем, при деформировании может образоваться разрыв сплошности, т. е. появляется зона локализации сдвига с пониж. концентрацией дисперсной фазы. Рассматривая это явление по аналогии с образованием трещины в кристалле и используя критерий Гриффитса для роста трещины (см. Прочность), можно считать, что образование разрыва сплошности произойдет при где /-характерный размер неоднородности, а и Г-соотв. размер частиц и сила связи между ними, обусловленная межмол. притяжением. [c.249]

Рис. 20. а) Зависимость удлинения кристалла- льда от растягивающей силы для ряда постоянных скоростей деформации б) зависимость относительного сдвига от величины сдвиговой деформации в одиночном кристалле льда 1 (5, кг1см ) [c.56]

Из этого уравнения были получены выражения для безразмерных напряжений <У1к10 как функции безразмерной скорости деформации (1ху при сдвиговом течении, где йху= [c.228]

Присутствие твердых недеформируемых частиц в жидкости по ряду причин ведет к увеличению сил вязкого сопротивления деформированию смеси. Для их понимания важно уяснить различие между скоростью деформации всей дисперсной системы и скоростью деформации той ее части, которая только и может деформироваться — жидкой фазы взвеси. Ее можно представить не в виде множества частиц, а в виде сплошного плоского слоя того же объема, что и все частицы. Этот слой можно мысленно приюхеить к одной из пластин прибора, взаимное движение которых и вызывает сдвиговое деформирование заключенного между ними состава. Независимо от того, как мы представляем себе дисперсную фазу, скорость сдвиговой деформации суспензии — это отношение скорости и движения одной пластины относительно другой к расстоянию х между пластинами у = и1х. Скорость же деформации жидкой фазы у7— это отношение той же относительной скорости движения пластин и к толщине / слоя жидкости между ними, поскольку сдвиг гфоисходит только в слое жидкости. Его толщина/=х- меньше, чем расстояние между пластинами прибора, на толщину с1 воображаемого слоя твердой фазы. Поэтому у /= и/(х с1), или с учетом того, что и = ху, можно записать у = у х/(х - ё). После деления числителя и знаменателя на х находим [c.681]

Особый интерес представляет разработка метода определения напряжений, не связанного с обязательным знанием констант упругости 1,т,п. Такая возможность принципиально может представиться, если измерять относительные изменения скорости 5уз1, сдвиговых волн, распространяющихся в направлении деформации (02) и перпендикулярно ему (ОХ) и поляризованных, соответственно, перпендикулярно (ОХ) и параллельно (02) деформирующей силе. Тогда, используя (2.56), можно получить [c.124]

Особый интерес представляет механическая активация твердых тел и реакций с их участием, так как установлено, что часть механической энергии, подведенной к твердому телу во время активации, усваивается им в виде новой поверхности, линейных и точечных дефектов. Кроме того, известно, что химические свойства кристаллов определяются наличием в них дефектов, их природой и концентрацией. С помощью механической активации удается использовать в химии ряд физических явлений, происходящих в твердьгх телах при больших скоростях деформации. К ним относятся изменение структуры твердьгх тел ускорение процессов диффузии при пластической деформации образование активных центров на свежеобразованной поверхности возникновение импульсов высоких локальных температур и давлений и т. д. Впервые к использованию этих эффектов в химии подошли исследователи, изучавшие влияние ударных волн и высоких давлений со сдвиговыми деформациями на свойства твердых тел. Однако указанные эффекты можно получить и с использованием измельчительного оборудования, что с практической точки зрения более целесообразно и осуществимо, особенно для непрерывных процессов. В результате совершенствования этого оборудования появились аппараты с высокой интенсивностью подвода энергии, и роль этих эффектов при измельчении сильно возросла. [c.803]

С целью получения представления о способности структурированных систем к обратному восстановлению вязкоупругих свойств в процессе непрерывного и многократного деформирования исследованы зависимости вязкости растворов [i- 4H ,0B-.(0 ,Hi,)3lLi, [i- 4HgOB(O ,Hi,)3]Li.RHO 7Hi., п = 1 1,5 и 2) в гептане от скорости деформации в условиях нормального сдвигового напряжения и температуры. [c.87]

Исследована способность структурированных растворов коотлексов [4-С4Н.ОВ(ОС,Н,б)з]Ы, [ -С4Н,0В(0С,Н ),1]Ы -пН0С,Н (п = 1 ч- 2) в гептане к обратимому восстановлению вязкоупругих свойств в процессе непрерывного циклического деформпрования. Получены зависимости вязкости растворов от скорости деформации (1,54-26 с >) в условиях нормального сдвигового напряжения и температуры. Вязкость растворов сольватов в зависимости от п(Г) изменяется экстремально. С увеличением степени сольватации комплекса критическая Т, соответствующая минимальной вязкости, смещается в область высоких температур. Табл. 2. Ил. 4. Библиогр. 1 назв. [c.181]

Однако уже ранние экспе-рпментальные исследования растворов полимеров и блочных полимеров показали, что продольная вязкость увеличивается с ростом деформации [143—145]. В более поздних работах [146—148] установлено, что соотношение Трутона удовлетворяется только при малых скоростях деформации. В области более высоких скоростей деформации продольная вязкость возрастает значительно быстрее сдвиговой, и отношение для расплава [c.84]

Принимая гипотезу несжимаемости, попробуем обобншть степенное уравнение (П.66) на случай трехмерного течения. В соответствии с принципами, сформулированными выше, обобщенное реологическое уравнение должно связывать компоненты тензора напряжений с компонентами тензора скоростей деформации. При этом коэффициенты сдвиговой и продольной вязкости должны в общем случае зависеть от первого инварианта тензора деформации и второго варианта тензора скоростей деформации. Очевидно, что функции, описывающие зависимость т] и X от тензора деформации, должны вырождаться, обращаясь в нуль при достаточно больших значениях Следуя выражению (И1.20), получим [c.92]

Изложенные выше представления об упругих телах, вязких жидкостях и линейных вязкоупругих средах являются теоретическим фундаментом современных концепций реологических свойств-полимеров. Они основаны па модельном описании поведения полимеров как сплошных сред в простейших условиях деформирования. -Так, модель упругого тела описывает совокупность равновесных состояний среды, модель вязкой жидкости — поведение материала в установившемся сдвиговом течении, модель вязкоупругого тела с линейной зависимостью между напряжениями и деформациями — различные режимы деформирования при малых (стрем ящихся к пулю) напряжениях, деформациях и скоростях деформаций. Все эти случаи являются крайними из многообразия возможных процессов деформирования, но вместе с тем они являются важнейшими, так как любые сложные теории реологических свойств полимерных систем должны удовлетворять закономерностям их поведения в заказанных простейших условиях. [c.103]

Использование линейного оператора Олдройда Во для описания соотношений между компонентами тензора напряжений и скоростью деформации при сопоставлении стационарных и динамических свойств вязкоупругих сред приводит к тому, что зависимость т от у остается линейной, но дополнительным геометрическим эффектом оказывается появление при сдвиговом течении нормальных [c.304]

Зависимости т] (со) и G (tu), получаемые при измерении динамических свойств полимерной системы, которая находится в состоянии установившегося сдвигового течения, могут быть поняты и количественно описаны, если принять, что по мере возрастания интенсивности воздействия на материал, выражаемой скоростью деформации, происходит подавление медленных релаксационных процессой, заходящее тем более глубоко по релаксационному спектру, чем выше скорость деформации. Этот вывод наглядно следует из экспериментальных данных, показанных на рис. 3.38 и 3.39, и может быть объяснен такими теориями, в которых учитывается влияние деформирования на скорость релаксационных процессов в материале. В грубой модели для получения качественного представления об особенностях проявлений вязкоупругих свойств среды при ее течении можно принять, что изменение релаксационного спектра происходит ступенчато при0 о (где0 о — величина порядка у ) и мгновенно следует за внешними колебаниями. В более точной модели следует учесть, что в действительности область изменения релаксационного спектра оказывается размытой, а колебания границы задерживаются вследствие тиксотропии полимерных систем. Каждому режиму установившегося течения можно поставить в соответствие релаксационные характеристики, отвечающие этому квазиравновесному состоянию материала. [c.316]

Существование не равных нулю диагональных компонент тензора напряжений при сдвиговом течении представляет собой специфическую особенность реологических свойств жидкости, типичную для многих полимерных систем. В ряде случаев этот эффект наблюдается и для других жидкостей. Полученные результаты показывают, что в установившемся сдвиговом течении поведение жидкости определено, если известна не только зависимость т ( у), подробнЬ рассмотренная в гл. 2, но и зависимости нормальных напряжений от скорости деформации, т.е. функции, (у) и азз(у). Для [c.324]

Формула (4.13) является новым результатом, не следующим непосредственно из теории механических свойств линейного вязко-упругого тела, поскольку здесь нормальные напряжения возникают только как следствие перемещения деформируемого элемента среды в пространстве. Это обусловливает появление диагональных компонент тензора напряжений при простом сдвиговом течении. Согласно формуле (4.13) нормальные напряжения пропорциональны квадрату скорости сдвига, как это имело место и при применении оператора Олдройда к реологическому уравнению состояния с дискретным распределением времен релаксации. Поэтому эффект нормальных напряжений в вязкоупругой жидкости оказывается квадратичным (или эффектом второго порядка) по отношению к скорости деформации. [c.337]

Согласно рассмотренным в предыдзтцей главе различным феноменологическим теориям, сзпцествует прямая связь между компонентами тензора напряжений и высокоэластическими сдвиговыми деформациями. Поэтому сопоставление величин т, а иуе при различных режимах установившегося течения, характеризуемых некоторыми скоростями деформации, является очень интересным и важным методом общей оценки реологических свойств полимерных систем и справедливости тех или иных феноменологических теорий. Согласно изложенным в гл. 4 теоретическим результатам, соотношение между тремя рассматриваемыми параметрами т, а иуе описывается формулой [c.380]

Одноосное растяжение текучих полимерных систем представляет собой один из важнейпшх видов их деформирования. Оно широко пршаеняется при формовании волокон, пленок, листов и часто сочетается со сдвиговым течением в различных технологических процессах. Режим растяжения может быть весьма сложным (в смысле зависимости напряжений и скорости деформации от времени) и неоднородным по длине растягиваемых образцов. [c.400]