Закон преломления

В чем заключается закон преломления света [c.128]

Согласно закону преломления света [c.181]

Аналогичные результаты получены для поверхности раздела воздух - вода. Показатель преломления воды п = 1,333. Отметим, что закон отражения и закон преломления, приведенные в табл. 6 справедливы только в том случае, если поверхность раздела по своим размерам значительно превосходит длину волны света (г X.) для сферической поверхности. [c.82]

Теоретическое пояснение. Если луч света пересекает границу раздела двух прозрачных однородных сред 1 и 2 (рис. 13.1), то направление луча изменяется в соответствии с законом преломления отношение синусов углов падения (ф]) и преломления (фг) есть величина постоянная [c.126]

Некоторые жидкости при течении обнаруживают-оптическую анизотропию, выражающуюся в появлении эффекта двойного лучепреломления, или двупреломления. Как известно из физики, эффект двупреломления заключается в том, что луч света, падающий на одноосный кристалл, разделяется на два луча, идущие по выходе из кристалла параллельно первоначальному направлению. Один из этих лучей, называемый обыкновенным, следует обычным законам преломления света. Для- Другого, необыкновенного луча показатель преломления в зависимости от угла, составляемого с оптической осью кристалла, может иметь различные значения. . [c.43]

Эти свойства легко объяснить, если предположить, что свет состоит из отдельных микроскопических частиц — корпускул . Прямолинейное распространение света соответствует движению частиц в отсутствие внешних сил, а отражение происходит так же, как соударение упругих шариков с плоской поверхностью. Легко получить и закон преломления, если предположить, что среда с большим показателем преломления сильнее притягивает корпускулы света (рис. 4, б). Тогда при падении света на поверхность раздела двух сред составляющая скорости корпускул, направленная вдоль поверхности раздела, останется неизменной. Перпендикулярная же составляющая изменится увеличится или уменьшится в зависимости от того, какая из сред сильнее притягивает корпускулы. В результате направление распространения света изменится при переходе из одной среды в другую. Различные цвета объяснялись по корпускулярной теории просто различием в величине корпускул. Однако, несмотря на огромный авторитет Ньютона, предложившего корпускулярную теорию, от нее пришлось отказаться, так как были открыты явления, которые никак нельзя было объяснить с помощью корпускул, движущихся по законам механики. [c.14]

Закон преломления света легко вывести (см. рис. 4, в, стр. 14), если учесть, что в среде I фронт волны распространяется за единицу времени на расстояние Ui = DB, а в среде И — на расстояние V2 = АС, где Vi и U2 — скорости света соответственно в первой и второй средах. Тогда, так как, - i = DAB, а. гг - AB , то [c.20]

При прохождении света через одноосные кристаллы (или ориентированные пленки полимеров) их единственная оптическая ось представляет собой направление, в котором двойное лучепреломление отсутствует во всех остальных направлениях наблюдается разложение пучка света. Если световой пучок направлен перпендикулярно поверхности кристалла, то один из лучей продвигается без преломления, как в изотропной среде, а другой отклоняется в сторону. Первый луч называется обыкновенным, а второй - необыкновенным, поскольку он не подчиняется обычным законам преломления. [c.204]

Закон преломления для плоских волн, преобразование моды [c.5]

ЗАКОН ПРЕЛОМЛЕНИЯ ДЛЯ ПЛОСКИХ ВОЛН, [c.38]

Направление отраженной и прошедшей волн определяется согласно общему закону преломления [c.39]

При углах падения немного более 30° наблюдается интересное явление согласно закону преломления для синуса должно было бы получиться значение более единицы, что, как известно, невозможно ни при каком действительном угле. Для нас это означает только сигнал тревоги — соответствующая волна уже не распространяется свободно в твердом теле. В таком случае оставшаяся волна, разумеется, должна сохранить полное звуковое давление падающей волны поперечная волна в области углов более 33,2° полностью отражается. [c.42]

Из закона преломления (рис. 2.8, справа) видно, что это возможно во всех тех случаях, когда отраженная (или прошедшая) волна имеет более высокую скорость звука, чем падающая. [c.42]

Волны ЗУ подчиняются законам преломления по формулам (2.1), а волны 5Н на свободной поверхности, в частности на граничной поверхности, с жидкостью, при всех углах падения полностью отражаются. Поэтому они никогда и це расщепляются с преобразованием в волны другого вида. При наклонном отражении от стенок или прочих отражателей в изделии могут возникать поперечные волны с любыми направлениями колебаний. Для теоретического описания такие волны раскладывают на две компоненты — поляризованные параллельно и перпендикулярно к плоскости падения, за которыми дальше нужно следить раздельно. Измерение направления поляризации рассматривается в разделе 16.4 [1693]. [c.49]

Геометрическая оптика работает с лучами света, которые могут быть представлены на чертеже прямыми линиями. Она обеспечивает, как известно, большую наглядность при использовании законов преломления и отражения на границах раздела, например для случая зеркал и линз с искривленными поверхностями. Здесь ул<е был использован этот наглядный способ, например в гл. 2 при анализе отражения и преломления. При этом нужно только учитывать, что ранее не принималось во внимание такое важное свойство и световой, и звуковой волны, как ее структура. [c.63]

За прошедшей волной через такую же искривленную границу раздела тоже можно проследить по отдельным лучам, которые подчиняются законам преломления, приведенным в гл. 2. [c.69]

Угол клина подбирается в первом приближении по закону преломления согласно формуле (2.3). Для его расчета нужно знать скорость звука в клине и изделии, а также желаемый угол-ввода звука в изделие. Однако закон преломления справедлив, только для плоских волн, т. е. для излучателя бесконечной протяженности, поэтому нужна корректировка в зависимости от отношения [1654]. Обычно угол клина следует выбирать, [c.238]

Схематически это представлено на рнс. 59. Каждая из волн, например (аа) или ЬЬ), неполяризованного света разлагается в кристалле соответственно на две волны а а и а"а" и Ь Ь и Ь"Ь", колебания которых происходят в двух перпендикулярных направлениях и которые соответствуют двум поляризованным лу-ч а м. Один из них называют обыкновенным, а другой необыкновенным (этот луч не подчиняется закону преломления). Так как это происходит в анизотропной среде, свойства которой по этим перпендикулярным направлениям различны, то естественно, что скорости распространения обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле исландского шпата не одинаковы. Различными будут, следовательно, и соответствующие коэффициенты преломления. Следовательно, обыкновенный и необыкновенный лучи преломляются под различ- [c.133]

Диполи генерируют вторичные волны, взаимодействие которых со световыми приводит к возникновению результирующей волны. Последняя распространяется в веществе со скоростью, отличной от скорости, которой свет обладал в первичной среде, и в другом направлении. Наблюдаемые при этом явления подчиняются законам преломления и отражения света на поверхности раздела двух прозрачных изотропных сред. [c.99]

Согласно законам преломления света при всех обстоятельствах имеет место следующее равенство [c.102]

Выведем закон преломления для горизонтального угла i ig, т. е. для проекции угла t i на плоскость главного сечения. После перемножения выражений (84) и (85) имеем [c.79]

Один из этих лучей подчиняется законам преломления его коэффициент преломления не зависит от угла падения луча, пришедшего из изотропной среды, а сам он в соответствии с законами преломления лежит в той же плоскости, что и падающий луч. Именно поэтому он и называется обыкновенным лучом. Второй из появляющихся в кристалле лучей не подчиняется законам преломления соответствующий ему коэффициент преломления оказывается зависящим от угла падения и направление его не совпадает с плоскостью падения (положение этой плоскости, как известно, определяется линией падающего луча и перпендикуляром к границе раздела преломляющих сред, восстановленным [c.127]

I Vi. В (рис. 8), между углом падения i и углом преломления Р имеет место соотношение (закон преломления света) [c.45]

Легко получить закон преломления на первой грани призмы для вертикального угла р, перемножив выражения (84) и (85) [c.79]

Следовательно, угол между лучом и его проекцией подчиняется обычному закону преломления. На второй поверхности призмы вновь произойдет преломление этого угла по обычному закону [c.79]

Эти равенства и закон преломления дают четыре уравнения, связывающих семь величин [c.27]

Показатель преломления определяют на рефрактометрах различных типов, которые, как правило, основаны на измерении угла полного внутреннего отражения на границе жидкость — стекло. Согласно закону преломления света отношение — = onst и, сле- [c.127]

На поверхности всякого нагретого тела непрерывно протекает про-цесс перехода тепловой энергии в лучистую, т. е. колеблющиеся частицы тела отдают избыток своей энергии в виде электромагнитных колебаний различной частоты, распространяющихся в пустоте с постоянной скоростью, равной З-Ю см1сек это излучение подчиняется законам преломления и отражения и в однородной среде распространяется прямолинейно. Безвоздушное пространство вполне проницаемо для лучей они проходят его без каких-либо изменений. Практически большинство газов пропускает все лучи также без изменений. Наоборот, большую часть жидких и твердых тел, применяемых в технике, можно считать совершенно непроницаемыми для лучей. [c.291]

ОСЬЮ, представляющей собой направление, в котором двойное лучепреломление отсутствует. К таким кристаллам относятся, наиример, кристаллы исландского шпата. Во всех остальных направлениях наблюдается разложение пучка света. Если световой пучок направлен перпендикулярно поверхности кристалла, то один из лучей продвигается без преломления, как в изотропной среде, а другой отклоняется в сторону. Первый луч называется обыкновенньил, второй — необыкновенным, так как он не подчиняется обычным законам преломления. Если световой пучок направлен наклонно к граии кристалла исландского шпата, то пуюк также распадается и оба Слагающих луча преломляются. При этом один луч (обыкновенный луч) подчиняется законам преломления и его коэффициент преломления при любом угле падения равен 1,65 (для моно-хрома-тического натриевого света). Второй луч —необыкновенный и его коэффициент преломления зависит от угла падения. [c.122]

Закон преломления дает лишь некоторые сведения о направлении Бозмол ных отраженных и преломленных волн, но ничего не говорит об их звуковом давлении. Представление о нем можно, получить на некоторых примерах с комбинациями различных материалов. Для газообразных и жидких материалов описание значительно проще, чем для твердых, так как газообразные вещества можно практически приравнять пустому пространству, пока нас интересует процесс в граничащей с ними жидкой или твердой среде, и поскольку в жидких веществах возможен только один тип волн — продольные волны. [c.40]

На поверхности толстых пластин имеются также с обеих сторон обычные волны Рэлея, не зависящие друг от друга. Однако если толщина пластины будет меньше глубины их проникновения, то волна Рэлея вырождается и расщепляется на две ветви волны в пластине с формами колебаний, показанными на рис. 2.21, б и в в табл. 9 в приложении они обозначены через- о и So. В математическом смысле это распространение тоже можно считать выродившимся зигзагообразным. Волновые фронты располагаются почти перпендикулярно к поверхностям пластины они даже наклонены несколько назад по отношению к направлению распространения. Благодаря этому волновые пучки уже не отрываются от поверхности, а их пути через пластину под углом (/ и II на рис. 2.22) невозможны движение волны состоит только-из отражения от поверхности пластины и связанного с этим продолжительного преобразования продольных волн в поперечные. Математически это-вырождение проявляется в том, что угол а становится мнимым, следовательно sin t>l. По поводу возбуждения волн этого типа следует заметить, что-они могут возбуждаться как и истинно зигзагообразно отраженные волны согласно закону преломления [см. формулу (2.3) и рйс. 2.6), причем синус угла преломления принимается превышающим единицу чисто формально (значения sin а приведены в табл. 9 приложения). Благодаря этому в водяном или пластмассовом клине, используемом для возбуждения, угол ввода, звука получается больше критического. [c.56]

На практике это имеет значение для возбуждения наклонно падающих поперечных звуковых лучей в так называемых наклонных искателях (см. раз-.. дел 10.4.2). Если после преломления луча продольной волны возбуждается. поперечная волна, то она имеет угловую характеристику согласно уравнению (4,16), симметричную по отношению к оси, рассчитанной по закону преломления (2.3). Эта угловая характеристика является геометрической . Однако она Может сформироваться только при достаточно большом отношении ОД>1. По мере уменьшения В/Х на нее все в большей мере накладывается точечная характеристика по рис. 4.23. Вследствие этого расчетный угол звука изменяется, и угол раскрытия в плоскости получается неодинаковым -с обеих сторон оси. Следовательно, характеристика получается несимметричной (Вюстекберг [1644]). [c.94]

Что касается направления вектора индукции Д то здесь необходимо заметить следующее силовые линии, к которым вектор индукции каса-телен, при переходе из шара в шар преломляются, создавая тем самым утолщения (распор) на трубках цилиндрического канала намагничивания цепочки шаров именно между шарами (рис. 1.5, а, сплошные линии). Если воспользоваться известным законом преломления линий магнитной индукции [29], то можно найти угол преломления линий индукции при их переходе из шара в межшаровое пространство. Расчеты показьша-ют [16, 27], что для принятых /х и г/К этот угол исчисляется всего лишь единицами градусов. Значит, силовые линии выходят из предыдущего шара и входят в последующий шар практически нормально к поверхности шаров и в поровом пространстве проходят по дуге с центром, лежащим выше точки контакта шаров [16]. Ход силовых линий между соседними ферромагнитными телами (не только сферическими, но и цилиндрическими, клинообразными с различным углом клиньев) наглядно иллюстрируется классическим опытом [16] с использованием мелкодисперсного магнетита, засыпанного между намагничиваемыми телами на высоковязкую (из-за весьма интенсивного поля) подложку. [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология