Волна обычная

Редуктор, расположенный сзади монохроматора, позволяет изменять скорость вращения зеркала, и, следовательно, скорость прохождения спектра относительно выходной щели. При постоянной скорости движения диаграммной ленты спектр будет более или менее растянутым. Обзорный спектр в большом диапазоне длин волн обычно [c.45]

Продольную волну обычно возбуждают с помощью преобразователя, вызывающего деформацию растяжения-сжатия на части поверхности ОК, а поперечную волну — вызывающего деформацию сдвига. Гораздо чаще, однако, наклонную к поверхности вертикально поляризованную волну возбуждают с помощью продольной волны, наклонно падающей на поверхность ОК из внешней среды. Как будет показано в 1.3, при этом происходит трансформация падающей продольной волны в поперечную. Внешнюю среду, из которой наклонно падает продольная волна, называют призмой преобразователя, [c.21]

Сопоставление со значением D по амплитуде давления показывает, что D равен произведению значений D при прохождении через границу в прямом и обратном направлениях. Это положение важно для дефектоскопии, поскольку при введении акустических волн в объект контроля через какую-либо промежуточную среду волна обычно проходит через границу в двух направлениях. Оно остается справедливым для границ любых сред. Коэффициент отражения по интенсивности равен С учетом этого легко проверить соблюдение закона сохранения энергии k- -D=. [c.37]

Ниже рассмотрена дифракция упругих волн на объектах правильной геометрической формы, имитирующих реальные дефекты. Точное решение большинства задач о дифракции упругих волн обычно вызывает затруднение, поэтому пользуются приближенными методами. [c.46]

На рис. 1.39 показана линейная (одномерная) ФР, предназначенная для регулирования поля в плоскости ху. Все ее элементы сделаны одинаковые. Шаг решетки т меньше длины волны. Обычно принимают m = 2, тогда взаимное влияние элементов решетки минимально. Применяют также плоские (двумерные) прямоугольные и кольцеобразные решетки. [c.89]

Измеряя оптическую плотность раствора, содержащего вещество с известным спектром поглощения, т. е. известной зависимостью коэффициента экстинкции е от длины волны X, нетрудно определить его концентрацию в растворе. Для этого достаточно измерить оптическую плотность при одной длине волны [обычно для этого проводят измерение при длине волны, соответствующей максимуму на кривой е( 1)1 в кювете известной толщины. Соотношение (10.6) сразу же дает неизвестную нам величину концентрации С. В связи с этим спектроскопия в видимой и ультрафиолетовой области является важным методом определения концентраций веществ (количественного анализа). [c.153]

При исследовании строения молекул приходится иметь дело со спектрами, соответствующими разным областям длин волн. Обычно различают следующие спектральные области 1) ультрафиолетовую (УФ) и видимую с длинами волн примерно от до 10" см или 100—10000 А 2) обычную инфракрасную (ИК) с длинами от 10 до 10 см или 1—50 мк 3) далекую ИК (от 10" до 10 см или 50—250 мк). Далее расположена микроволновая область, изучаемая средствами радиоспектроскопии. [c.42]

Щель устанавливают в фокусе объектива. Фокусное расстояние линзы вследствие дисперсии зависит от длины волны. Так для красных лучей показатель преломления любого материала меньше, чем для фиолетовых, поэтому для них фокусное расстояние больше. Это явле-ние называют хроматической аберрацией. Объектив коллиматора необходимо исправить на хроматическую аберрацию, иначе нельзя добиться параллельного хода лучей после коллиматора для разных длин волн. Обычно применяют сложные объективы из двух линз — собирающей и рассеивающей, изготовленных из материалов с разной дисперсией и показателем преломления. В целом объектив является [c.94]

Идентификация молекулярных полос. Значительно сложнее идентификация отдельных полос в абсорбционных молекулярных спектрах. Большая собственная ширина полос приводит к тому, что наложение полос поглощения различных веществ наблюдается очень часто. Повышение точности определения длины волны обычно не представляется возможным вследствие большой ширины самой полосы. Кроме того, это не всегда приводит к повышению точности при идентификации, так как длина волны максимума полосы поглощения может изменяться в зависимости от состава пробы, растворителя и других условий. [c.323]

Перед измерениями необходимо прокалибровать спектрофотометр по длинам волн и проверить соответствие измеряемого поглощения его истинной величине. Для точной настройки монохроматора по длинам волн обычно используют узкие линии ртутной лампы с известными длинами волн. Источник излучения спектрофотометра заменяют ртутной лампой. Вращением призмы монохроматора определенную линию ртути выводят на минимально узкую выходную щель монохроматора и на счетчике длин волн устанавливают соответствующую длину волны. Настройку прибора проверяют по длине волны другой линии ртути показание счетчика длин волн должно точно соответствовать характеристике данной линии ртути. [c.16]

Согласно этой формуле, электронная волна порядка 1 А, соответствующая длине волны обычно применяемого рентгеновского излучения, отвечает электронам с ускоряющим напряжением 100—150 В. Однако такие электронные пучки почти полностью поглощаются веществом в несколько атомных слоев. По этой причине медленные электроны не используются для проведения структурных исследований вещества. Электронографические исследования проводят с помощью электронов, ускоряемых разностью потенциалов в 30—60 кВ, что соответствует длинам волн порядка 0,07—0,05 А. Так как все электроны пучка ускоряются одной и той же разностью потенциалов, то электронные волны можно считать монохроматическими. [c.93]

В действительности возбуждается не один, а очень много электронов. Поэтому испускаемое излучение на самом деле должно соответствовать значительному числу различных длин волн. Обычно наблюдается целая полоса флуоресцентного излучения.. Таким образом, процесс флуоресценции представляет собой выделение видимого света при возвращении молекул флуоресцирующего вещества в нормальное энергетическое состояние после их возбуждения в результате акта поглощения квантов ультрафиолетовых лучей. Если пользоваться для возбуждения флуоресценции ультрафиолетовыми лучами с длиной волны от 400 до 300 нм, то можно работать со стеклянной посудой. Если же пользоваться лучами от 300 до 200 нм, то нужна кварцевая посуда. Ртутные лампы высокого давления дают излучение, соответствующее длине волны 365 нм. [c.483]

Перед измерениями необходимо проверить калибровку спектрофотометра по длинам волн и соответствие измеряемого поглощения его истинной величине. Для точной настройки монохроматора по длинам волн обычно используют узкие линии ртутной лампы с известными длинами волн. На место источника излучения ставят ртутную лампу. Вращением призмы монохроматора определенную линию ртути выводят на минимально узкую выходную щель монохроматора и на счетчике длин волн выставляют соот- [c.15]

Изменение энергии излучения источника с длиной волны обычно компенсируется неравномерным раскрытием щели специальным кулачковым устройством. [c.39]

Периодические колебания х(0 формы прямоугольной волны обычно получают вручную или с помощью исполнительного механизма. Возможны два способа генерирования х 1). [c.141]

Рис. 1. Схематическое изображение волны обычного горения и волны детонации. 1 — зона с химической реакцией, теплопроводностью, диффузией и вязкостью.

Хотя это формальное определение вследствие его четкости весьма ценно, более глубокое понимание различия между детонационными волнами и волнами дефлаграции может быть достигнуто сравнением свойств обеих ветвей. Так, при прохождении через волну детонации (см. рис. 3 и 4) газ замедляется, его давление и плотность увеличиваются, между тем как при прохождении через волну обычного горения газ ускоряется и расширяется, а давление уменьшается. Другие характерные различия между этими двумя типами волн будут выявлены в следующих главах при обсуждении структуры волн (глава 5, 4 и глава 6, 2). [c.50]

Верхние знаки соответствуют детонационной ветви, а нижние знаки соответствуют ветви кривой Гюгонио, описывающей волны обычного горения. Подстановка выражения (31) в соотношение (30) приводит к формуле [c.54]

Хотя длина волны обычно определяется как расстояние между двумя гребнями волны, в действительности эту величину можно определить и как расстояние между любыми двумя одинаковыми точками двух соседних циклов волны. Например, на рисунке вверху две точки, помеченные крестиками, разделены одной длиной волны. [c.530]

Абсорбционный метод является наиболее универсальным, так как действует в широком спектральном диапазоне. Однако он уступает другим методам в чувствительности. Метод ЛАС сочетают с методом ударных волн или струевым реактором. Концентрации активных частиц в ударных волнах обычно достаточно высоки, а универсальность ЛАС позволяет наблюдать одновременно несколько частиц. Сочетание со струевым реактором ограничивает временное разрешение. В ЛАС используют как непрерывные, так и импульсные лазеры. [c.129]

ВОЛН, обычно через интервалы в 100 ммк. Следует также указывать растворитель и концентрацию, если это не было еде--лано в вводной части. [c.271]

В США длина волны обычно указывается нижним индексом, в то время как в Англин длину волны принято указывать в скобках обычным курсивом, а температуру — верхним индексом, например, [c.271]

Уровень рассеянного света при данной длине волны обычно характеризуют отношением [c.9]

Дисперсия, характерная для данного вещества, определяется разностью показателей преломления для двух лучей определенных длин волн . Обычно для этого берут лучи, [c.70]

Ион индия в кислой среде дает четкую волну, обычно совпадающую с волной постоянно сопровождающего его кадмия. Поэтому индий следует предварительно отделить от кадмия,, лучше всего при помощи пиридина. [c.15]

Длину волны обычно указывают в ангстремах (А), микрометрах (мкм) или наномеграх (нм) эти единицы связаны между собой соотношением 1 мкм = = 10 нм= 10 А = 10 см. [c.587]

Пос7(олт.1гу свот различных длин волы может по-разному действовать на поглощающую молек лу, с изменением длины волны обычно изменяются и квантовый выход, и, следовательно, скорость фотохпиич( СКой реакции. [c.158]

Головную волну обычно возбуждают с помощью продольной волны, наклонно падающей из внешней среды (призмы) на ограниченный участок поверхности ОК (рис. 1.2, б) под углом = = ar sin (со/с/). От этого участка поверхности расходится пучок продольных волн, один из лучей которого распространяется вдоль поверхности и собственно является головной волной. Максимум энергии излучения соответствует лучу, составляющему 10... 15° с поверхностью. Фронты поперечных волн Т, порождаемых головной волной, показаны линиями, ширина которых увеличивается с глубиной, что соответствует увеличению амплитуды волны. Это происходит потому, что увеличивается количество точек поверхности, которые дают вклад в образование боковой поперечной волны. [c.24]

Из уравнения (4.1.56) видно, что деформационная поляризация в отличие от ориентационной не зависит от температуры. При диэлектрических измерениях величина диэлектрической проницаемости уменьшается с увеличением частоты поля / по сравнению со своим стационарным значением (при / = 0) в определенной области частот (дисперсионной области) до величины = п. Дисперсия характеризуется зависимостью показателя преломления от длины волны. Обычно показатель преломления возрастает с уменьшением длины волны. Так как в данном случае показатель преломления уменьшается с уменьшением длины волны, эту область называют областью аномальной диэлектрической дисперсии. При этом фактор диэлектрических потерь, тангенс б, характеризующий энергию, получаемую диэлектриком, проходит через максимум при (еоэо — еоо)/2, так как потребление энергии особенно велико, когда время, проходящее между изменением поля, соизмеримо с временем релаксации (резонанс рис. 4.10), [19, 20]. При низких частотах ориентационная поляризация еще безынерционно следует изменению электрического поля. Дальнейшее повышение частот ведет к дисперсии диэлектрической проницаемости. Это явление характеризуется следующим уравнением [c.113]

Необходимые для расчета силовых констант исходные данные могут быть найдены также из спектров комбинационного рассеяния (иначе называемых рамановскими спектрами). Если какое-либо вещество осветить лучами определенной длины волны (обычно используется лазерный луч или ртутная кварцевая лампа, из спектра которой с помощью светофильтра выделяют интенсивную синюю линию с Х = 4358 А), то в рассеянном этим веществом свете обнаруживаются не только лучи с исходным волновым числом (шо), но также близлежащие сравнительно слабые линии, отвечающие волновым числам uq ui, (uq Wj и т. д. Величины отклонений от исходного (Во (т. е. Wi, u2 и т. д.) хорошо согласуются с волновыми числами, определяемыми из колебательного спектра (совпадая с ними или дополняя их). Обусловлено это соответствие самим происхождением линий спектра комбинационного рассеяния в результате изредка наступающего комбинированля (вычитания или сложе- [c.100]

Полосы можно сгруппировать по сериям (серии Деландра). Для каждой серии расстояния между полосами медленно уменьшаются в сторону больших длин волн. Обычно интенсивность полосы, с одной стороны, резко падает и имеет место кант полосы. С другой стороны, интенсивность уменьшается значительно медленнее и наблюдается так называемое оттенение. [c.194]

Прямая линия, проходящая через точку (1,1), не может пересекать дефлаграционную ветвь, если ее наклон превышает наклон касательной, и пересекает дефлаграционную ветвь в двух точках (один раз на ОЕ и один раз на ЕР), если ее наклон меньше наклона касательной. Следовательно, волна горения Чепмена — Жуге имеет максимальную скорость распространения ([х = д. ) среди всех волн обычного горения. Рис. 5 с очевидностью показывает, что максимальная скорость волны горения меньше, чем минимальная скорость детонации ( х < х ) этот результат может быть получен также из уравнения (26). [c.52]

Точки ф (0) и ф (1) являются узлами, поэтому на рис. 3 эти две точки соединены бесконечным числом интегральных кривых. Следовательно, для целой области значений параметров будут существовать приемлемые решения, проходящие через обе эти точки. Таким образом, независимо от скорости реакции сильная детонация имеет место при любой скорости распространения, большей, чем скорость, соответствующая верхней точке Чепмена — Жуге. С другой стороны, между точками ф (0) и ф+ (1) не рис. 3 проходит лишь одна интегральная кривая (обозначенная через /),т. е. при любой заданной скорости волны слабая детонация может существовать лишь для некоторых функций скорости реакции. Аналогично, между точками ф (0) и ф (1) проходит лишь одна интегральная кривая (обозначенная через Ь), следовательно, слабая волна обычного горения распространяется с определенной скоростью волны, зависящей от скорости реакции. На-ррнец, на рис. 3 отсутствуют интегральные кривые, сое- [c.202]

Электронография как метод изучения структуры кристаллов имеет след, особенности 1) взаимод. в-ва с электронами намного сильнее, чем с рентгеновскими лучами, поэтому дифракция происходит в тонких слоях в-ва толщиной 1-100 нм, 2) /з зависит от атомного номера слабее, чем /р, что позволяет проще определять положение легких атомов в присут. тяжелых 3) благодаря тому что длина волны обычно используемых быстрых электронов с энергией 50-100 кэВ составляет ок. 5-10 им, геом. интерпретация электронограмм существенно проще. Структурная электронография широко применяется для исследования тонкодисперсных объектов, а также для изучения разного рода текстур (глинистые минералы, пленки полупроводников и т. п.). Дифракция электронов низких энергий (10-300 эВ, X 0,1-0,4 нм)-эффективный метод исследования пов-стей кристаллов расположения атомов, характера их тепловых колебаний и т. д. Электронная микроскопия восстанавливает изображение объекта по дифракц. картине и позволяет изучать структуру кристаллов с разрешением 0,2-0,5 нм. [c.99]

Действие флуоресцентных Ж. а. основано на измерении интенсивности и времени жизии флуоресценции жидкости или ее компонентов рабочий диапазон длии волн обычно 0,2-1,2 мкм. Разновидность этих приборов-атомно-флуоресцентные, в к-рых мерой концентрации служит интенсивность флуоресцентного излучения атомов определяемого элемента, предварительно возбужденных светом (напр., в видимой области спектра). Преимуществ, область при.менения - элементный анализ смазочных масел контроль качества пищ. продуктов биохим., микробиол., цито-логич., и.ммунохим. и геохим. исследования. Число определяемых элементов-св. 60, предел обнаружения 10" -10" % (см. также Атомно-флуоресцентный анализ). [c.150]

Первый заключается в наблюдении поглощения электромагнитного излучения разной длины волны слоем вещества, размещенным между источником электромагнитных волн и анализирующим прибором Источник электромагнитных волн обычно берется таким, чтобы он давал непрерывный спектр, те в его излучении должны быть электромагнитные волны всевозможных дпин в достаточно широком интервале Такими источниками являются нагретые тела (лампы накаливания, нагретые до красного каления керамические стержни и др) Если поток такого излучения направить на слой вещества, то будет наблюдаться избирательное поглощение электромагнитных волн с частотами, соответствующими требованию второго постулата Бора Здесь уместно обратить внимание на следующее При взаимодействии атома или молекулы с электромагнитным полем они могут переходить в возбужденное состояние, отнимая энергию от поля Однако находиться в возбужденном состоянии микросистема долго не может и самопроизвольно будет возвращаться в основное состояние Время пребывания в возбужденном состоянии (время жизни в возбужденном состоянии или на уровне энергии) порядка 10 с При возвращении в основное состояние возникнет электромагнитное излучение Общая излученная энергия, взятая за достаточно большой промежуток времени, равна поглощенной В самом деле, как прн поглощении, так и при излучении энергия при одном акте равна Асо о к о [c.33]

Следовательно, максимальные длины волн, которые могут быть получены с помощью решеток 2400 и 3600 штрих/мм, составляют 830 нм и 550 нм соответственно. Аналогично, решетка 3600 штрих/мм, работающая во втором порядке, приводит к максимальной длине волны 275 нм. Углы падения, близкие к 90° — O, практически никогда не используются. Поэтому используемый на практике максимум длин волн обычно меньше теоретического. Выбор решетки связан, следовательно, с длиной волны аналитической линии определяемого элемента. Спектральный диапазон 120-770 нм представляется идеальным. Диапазон длин волн 580-770 нм обычно используют для определения щелочных элементов. Диапазон длин волн короче 190 нм можно наблюдать только в отсутствие кислорода, молекулярные полосы которого поглощают излучение в этой области. Поэтому необходимо или заполнять оптическую систему азотом, или работать в условиях вакуума. Область между 160 и 190 нм используют для определения таких элементов, как А1, Р и S, тогда как область ниже 160нм — для определения О, С1 и N. [c.27]

Поскольку по отношению к параметрам bi эта модель тем не менее является линейной, здесь можно использовать все методы, рассмотренные выше. Но существуют и в настоящее время интенсивно разрабатываются методы нелинейного моделирования, такие, как алгоритм чередующихся условных ожиданий (АСЕ) или нелиненый PLS. На практике, сднако, такие методы применяют редко. Как правило, для спектроскопических данных всегда можно найти подходящее преобразование, превращающее модель в линейную. Кроме того, при многомерной градуировке использование большого числа длин волн обычно исключает необходимость в нелинейных моделях. [c.567]

УФ-детектор и дифференциальный рефрактометр в настоящее время используются чаще всего оба они относятся к числу концентрационных детекторов, т.е. показывают концентрацию пробы в элю-енте. Рефрактометр непрерывно записывает показатель преломления элюата на выходе из колонки. Он наиболее универсален, так как практически всегда элюент и элюат имеют разные показатели преломления. Спектрофотометрический детектор измеряет поглощение элюатом падающего светового потока, длина волны которого может меняться от 200 до 700 нм. Наиболее известны ультрафиолетовые детекторы (фотометры), измеряющие поглощение на одной длине волны (обычно 254 нм), поскольку многие органические соединения содержат ароматические группировки и интенсивно поглощают именно в этой области спектра. [c.86]

Сказанное хорошо иллюстрируется сравнительным анализом [319] Уф-поглощения диазепама (Я акс= 230 и 315 нм) и тетразепама (Хыакс = 228 и 304 нм). При образовании комплекса ЧСА — бенздиазепин проявляется ярко выраженный эффект Коттона, имеющий положительный знак в диапазоне коротких волн и отрицательный — в диапазоне длинных волн. Обычно эффект Коттона наблюдается в случае неодинакового поглощения и разной скорости распределения света с правой и левой круговой поляризацией. В случае, если комплекс не обладает достаточной жесткостью, области с противоположными знаками могут быть поглощены ассиметрическими центрами, и эффект Коттона исчезает [321]. Амплитуда эффекта Коттона зависит от расстояния между ассиметрическим центром и хромофором. При уменьшении расстояния амплитуда эффекта увеличивается [322, 323]. [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология