Волны поперечные

Введение эквивалентного механического сопротивления 2 есть подмена системы с распределенными параметрами (поверхности) системой с сосредоточенными параметрами (таким же, по сути, вибратором), обеспечивающей дополнительное затухание колебаний. Затем при рассмотрении волнового движения использованная система с сосредоточенными параметрами (тело Фойгта), в свою очередь, заменялась системой с распределенными параметрами другого типа — сплошной неограниченной вязкоупругой средой, а капиллярные волны — поперечными волнами сдвига. При этом появляющийся в рассуждениях модуль М% есть модуль сдвига гипотетической сплошной среды, в которой комплексное волновое число сдвиговых волн такое же, как было бы у поперечных капиллярных волн на рассматриваемой поверхности раздела фаз, если бы она оказалась неограниченной. Далее находилось выражение для механического сопротивления этой сплошной среды в случае А, по известным формулам, связывающим волновое число упругих волн и модуль сдвига для неограниченного волнового поля с механическим сопротивлением. Затем, возвращаясь на исходные позиции, в полученное уравнение на место Г подставлялись выражения для Г и Г" капиллярных волн, связанные с величиной межфазного натяжения. [c.18]

Влияние поляризации упругих волн на их отражение и преломление. При падении плоской продольной волны на границу раздела двух сред возникают смещения и напряжения, ориентированные только в плоскости падения (плоскость рис. 1.11). Следовательно, векторы смещения частиц в отраженной и преломленной волнах лежат в той же плоскости, что и в падающей волне. Поперечные волны будут линейно поляризованы в плоскости падения. [c.41]

Причины возникновения и сглаживания осцилляций объясняют результаты анализа с помощью коротковолнового приближения [7]. Они показывают, что при падении поперечной вертикально поляризованной волны (рис. 1.20) возникают волны различного типа. Это две отраженные волны поперечная (а) и продольная (б), трансформированная из поперечной. Луч падающей поперечной волны, касающийся поверхности цилиндра, возбуждает неоднородную волну поперечного типа (а), обегающую вокруг поверхности цилиндра (волну обегания). На рис. 1.20, г показана такая же волна, обегающая цилиндр в обратном направлении (для других рассматриваемых далее волн варианты обратного обегания не показаны). Эти две волны порождают волны соскальзывания поперечного типа, отходящие от каждой точки цилиндра по касательной к его поверхности. [c.50]

Излучатель-приемник волн поперечного типа принимает эхосигнал от цилиндрического отражателя диаметром 2Ь (рис. 1.24), находящегося в стальном образце на расстоянии г>Ь. При каком соотношении диаметра Цилиндра и длины волны импульсы волн обегания будут интерферировать, если считать, что длительность импульса равна четырем периодам колебаний т=4Г [c.55]

Из курса физики известно, что в соответствии с электромагнитной теорией света обыкновенный свет представляет собой электромагнитные волны, возникающие в результате колебаний во множестве плоскостей перпендикулярно направлению движения волны (поперечные колебания). В поляризованном свете попереч- [c.196]

Фон Бекеши установил, что в ухе возникают бегущие, а не стоячие волны. Бегущие волны поперечного отклонения базилярной мембраны начинаются с очень малой амплитудой у овального окна, медленно нарастают, достигают максимума в определенном месте, а затем быстро убывают. Разным частотам отвечают разные формы бегущих волн — пространственное положение максимальной амплитуды изменяется с частотой звука, смещаясь к овальной мембране с повышением частоты. Таким образом производится первичный частотный анализ. [c.418]

В твердых телах возможен и еще один тип волн — поперечные волны, представление о которых можно получить по мгновенному снимку движения частиц на рис. 1.4. Эта волна тоже движется слева направо. Можно видеть, что здесь частицы колеблются уже не в направлении распространения волны, а перпендикулярно к нему, т. е. поперечно. [c.21]

При углах падения немного более 30° наблюдается интересное явление согласно закону преломления для синуса должно было бы получиться значение более единицы, что, как известно, невозможно ни при каком действительном угле. Для нас это означает только сигнал тревоги — соответствующая волна уже не распространяется свободно в твердом теле. В таком случае оставшаяся волна, разумеется, должна сохранить полное звуковое давление падающей волны поперечная волна в области углов более 33,2° полностью отражается. [c.42]

В некоторых простых случаях следует сделать попытку разъяснить его, так как для контроля материалов представляют интерес получающиеся при этом краевые волны. Поперечные краевые волны на рис. 2.18,6 ввиду благоприятного преобразования при падении волны под критическим углом остаются еще довольно сильными, а амплитуда волн дифракции от краев очень слаба. [c.58]

При рассматривавшемся выше возбуждении продольных волн поперечная связь (контакт) нежелательна напротив, пьезоэлектрическая керамика с большой поперечной связью применяется для возбуждения поперечных волн. В этом случае квадратный стержень (рис. 7.4) сначала поляризуется перпендикулярно к двум его длинным сторонам (например, в направлении оси X). Затем его разрезают на пластины, плоскости которых (например, плоскости X—2) параллельны направлению поляризации. Изготовленные таким способом пластины называются излучателями сдвиговых волн, так как резонансная частота их собственных колебаний определяется их толщиной (см. раздел 7.2). При этом электроды накладывают на пластину со стороны большей площади. [c.142]

Для той же цели были применены вместо продольных волн поперечные волны 5Н, как волны в пластинах (раздел 2.4 [1673]). [c.564]

Электромагнитная волна представляет собой совокупность быстропеременных электрического Е и магнитного Н полей, распространяющихся в определенном направлении г. В свободном пространстве электромагнитная волна поперечна, т.е. векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны г (продольная волна отсутствует) (рис. 1). [c.420]

Аналогичный метод применил также Бароне [Л. 173 и 174] с тем отличием что пьезоэлемент Q устанавливался не на срезе D, а на прилегающей к нему плоской поверхности AD со стороны острого угла среза а (рис. 2-5). Продольная волна I, излученная пьезоэлементом Q на плоскости среза D , преломляется в жидкость под углом р и отражается в твердом теле с образованием продольной I и поперечной t волн. Поперечная волна t, отразившись от плоскости D под углом щ, на плоскость AD падает под углом а-Ь о и преломляется в жидкость под углом р. Величина sin ut определяется выражением (2-7), sin р —выражением (2-6) и sin р —выражением (2-8). Расчетные формулы, полученные Бароне, имеют вид более сложный по сравнению с (2-10) [c.100]

Из электромагнитной теории света вытекает, что световые волны поперечны, т. е. колебания происходят в плоскости, перпендикулярной к направлению луча. У естественного луча колебания происходят во всех плоскостях, перпендикулярных к [c.134]

Упругие колебания с частотой выше воспринимаемых человеческим ухом звуковых колебаний (свыше 20 кГц) называют ультразвуковыми колебаниями. В ультразвуковой дефектоскопии используют колебания с частотой 0,5—25 МГц, Скорость распространения волны определяется физическими свойствами среды. В зависимости от направления колебаний частиц среды и направления распространения волны различают продольные и поперечные во.тны. В продольной волне колебания частиц совпадают с направлением распространения волны, а в поперечной волне они перпендикулярны распространению волны. Поперечные волны могут быть возбуждены только в твердых средах, продольные — в любых. [c.279]

Рис. 84. Иллюстрация метода критических углов. Положение I 1—падающая волна, 2—преломленная Ь-волна (нро-дольная), 5—преломленная У-волна (поперечная), а—начальный импульс, б—импульс от продольной волны, в—импульс от поперечной волны. Положение II (исчезновение импульса от продольной волны) б—импульс от продольной волны. Положение III (исчезновение импульса от поперечной волны) в—импульс от поперечной волны.

Электромагнитная волна поперечна, но в плоскости волнового фронта теперь лежат только векторы индукции В, а [c.224]

Условия прямого взаимодействия электромагнитных и упругих волн выполняются в точке Р (фиг. 6.8) — точке пересечения оптической ветви спектра упругих волн с дисперсионной кривой ОР ((О=се о) электромагнитных волн, так как в этой точке одинаковы и длины волн, и частоты обоих типов волн. Более того, плоские электромагнитные волны — поперечные и точка Р находится на ветви поперечных оптических колебаний ТО. [c.157]

Обозначения скорость продольной волны поперечной волны и поверхностной [c.67]

Из курса физики известно, что в соответствии с электромагнитной теорией света обыкновенный свет представляет собой электромагнитные волны, возникающие в результате колебаний во множестве плоскостей перпендикулярно направлению движения волны (поперечные колебания). В поляризованном свете поперечные колебания совершаются только в одной плоскости. Плоскостью поляризации называют плоскость, перпендикулярную плоскости колебаний в поляризованном луче. [c.217]

Принимая, что напряженность электрического поля и плотность тока определяются выражениями (V. 1) и (У.За) соответственно, и полагая далее, что волна поперечная, получим [c.69]

Волны могут распространяться на поверхности материала, не проникая в его глубину. Скорость поверхностных волн составляет примерно 0,9 скорости волн поперечных. В табл. 1-1 приведены скорости распростране- ия и длины волн в различных материалах на разных частотах. [c.7]

Поскольку электромагнитные волны поперечны, векторы да (к,п), (со) должны быть перпендикулярны п, т. е. [c.403]

Легко видеть, что (8) представляет собой типичное уравнение волны, распространяющейся со скоростью с вдоль оси X оно в точности напоминает уравнение (15) гл. II, полученное там для приливной волны. Разумеется, природа самой волны здесь совершенно иная, а потому и скорость с связана с совсем иными физическими величинами там волны (поперечные) возникали под действием поля тяготения, здесь волны (продольные) возникают под действием сил упругости. [c.759]

В волноводах могут распространяться волны двух типов Я-волны и Б-волны. В Я-волнах вектор напряженности магнитного поля чаряду с поперечными имеет и продольную (осевую) компоненту, а вектор электрического поля имеет только поперечные компоненты. В -вол-нах только вектор напряженности электрического поля имеет продольную составляющую, а вектор магнитного поля полностью расположен в плоскости поперечного сечения волновода. Поэтому Я-волны называют также поперечно-эЛектрическими или ГБ-волнами, а Е-волны- поперечно-магнитными или ГМ-волнами (буква Г- начальная буква английского слова Transverse, что означает поперечный Е и М-начальные буквы слов Ele tri и Magneti , т. е. электрический и магнитный ). Как при Я-, так и при -волнах помимо основных могут существовать и высшие пространственные гармоники. При поперечных размерах волновода, много больших рабочей длины волны, в нем может распространяться множество типов Я- и -волн, каждый из которых характеризуется своей пространственной структурой поля, скоростью распространения и потерями. [c.86]

Таким образом, кроме непосредственно отраженных сигналов в точку наблюдения приходит еще три поперечных волны, порождаемые волнами обегания поперечного, продольного и рэлеевского типов. Амплитуда волны обегания продольного типа существенна меньше амплитуды волн поперечного и рэлеевского типов. На рис. 1.21 приведены рассчитанные и экспериментально полученные [7] зависимости от угла 0 амплитуд сигналов А поперечных волн, возникающих в результате дифракции. Зеркально отраженная волна (кривая /) имеет минимум при угле 0=55°, соответствующий квазиобменному углу. [c.51]

Через контактную жидкость (или газ) вводят продольную и наклонную поперечную вертикально полязированную волну. В последнем случае падающая из жидкости продольная волна трансформируется в поперечную вертикально поляризованную волну. Поперечную волну, у которой колебания частиц параллельны контактной поверхности (горизонтально поляризованную), подобным способом не возбуждают. Поперечные колебания, имеющие такое направление смещения, практически не пройдут через слой жидкости. Строго говоря, за счет явления вязкости поперечную горизонтально поляризованную волну можно передать через тонкий слой контактной жидкости, но при этом велики потери энергии. Для ввода такой волны в твердое тело используют пьезопластину, в которой возбуждают сдвиговые колебания. Ее приклеивают к поверх- [c.58]

Излучение обладает свойствами потока частиц и в то же время свойствами непрерывного периодического волнового процесса. Явление фоторазложения пигмента удобно рассматривать, считая излучение потоком квантов (частиц) цветовые же измерения удобнее производить на основе понятия о длине волны излучения. При волновом описании излучения его можно представить себе в виде волн поперечных (по отношению к направлению распространения) колебаний, идущих через вакуум со скоростью 2,998-10 м/с. Частоту колебаний, как правило, выражают в герцах (числе колебаний за 1 с), либо ее можно косвенно задать через длину волны, т. е. расстояние между двумя соседними максимумами колебния. Частота / в герцах очевидным образом связана с длиной волны к в вакууме простым и обратимым (по отношению к замене / и X друг на друга) соотношением [c.46]

Признак K, (способ 3) основан на озвучивании дефекта поперечной волной, а приеме двух волн поперечной с амплитудой А, и трансформированной на дефекте продольной волны с амплитудой A . Способ разработан в НИИмостов (С.-Петербург) [105]. Для приема продольной волны наклонный преобразователь снабжают дополнительным пьезоэлементом. В качестве опорного используют эхосигнал от двугранного угла. При переходе от объемного к плоскостному дефекту l A )-( Af) [c.365]

Признак К 1 (способ 3) основан на озвучивании дефекта поперечной волной, а приеме двух волн - поперечной с амплитудой А, и продольной (трансформированной на дефекте) с амплитудой А/. Для этой цели наклонный преобразователь снабжают дополнительным пьезоэлементом. В качестве опорного используют эхо-сигнал от угла. При переходе от объемного к плоскост- [c.246]

Решение уравнения (31.21) для изотрошюй плазмы с максвелловским распределением соответствует волнам поперечной поляризации с фазовой скоростью, большей скорости света, а поэтому практически не отличается от результата, получаемого при полном пренебрежении тепловым движением частиц плазмы. Тот факт, что фазовые скорости поперечных волн превышают скорость света, означает, что невозможно выполнение условия черепковского излучения. Напротив, продольные волны, определяющиеся корнями уравнения (31.20), могут иметь малые фазовые скорости, а поэтому могут излучаться равномерно движущейся заряженной частицей. В окрестности области прозрачности, где действительная (е ) часть диалектрической проницаемости обращается в нуль, мнимая (е ) часть также мала, что и соответствует возможности слабозатухающих колебании. При этом мнимая часть диэлектрической проницаемости имеет тот же знак, что и частота. Поэтому в пределе малой е имеем [c.116]

Второй тиц упругой волны известен как деформационная волна. В ненре-рывной среде, через которую проходят деформационные волны, материал локально подвергается действию сил сдвига, и сама волна представляет собой распространение в твердом теле осциллирующего сдвигового движения. Такое движение отдельных молекул осуществляется параллельно волновому фронту и перпендикулярно направлению распространения волны (поперечная волна). [c.147]

Две схемы Де Витта и др. [28, 29] используются для исследования мягких тел после замены коаксиальных цилиндров, применяемых для жидкостей, на цилиндрический образец, который подвергается деформации кручения на малые углы. Формфактор образца такой же, как и для ползучести при кручении, но в расчеты входит момент инерции и жесткость поддерживающей проволоки. Верхний предел частотного диапазона в этом методе определяется тем, что толщина образца в виде сэндвича должна быть мала по сравнению с длиной волны поперечных колебани пли соответственно длина цилиндра должна быть мала по сравнению с длиной волны колебаний кручения. Обе длины волны приблизительно равны (С7р) Если частота слишком высока, то инерционные эффекты дают дополнительные ошибки поправка первого порядка для простого сдвига дана в следующем параграфе. [c.135]

При высоких частотах длина волны поперечных и продольных волн становится слишком малой и не удовлетворяет требованию, указанному в 3—6, согласно которому критические размеры образца должны быть малы по сравнению с длиной волны. В другом предельном случае, когда, как в гл. 5, раз.мерт образца велики по сравнению с длиной волны, можно наблюдать распространение бегущей волны. [c.147]

Волны (могут (раапространяться по поверх-ио(сти материала, не проникая в его глубину. Скорость (поверх(ностных волн составляет примерно 0,9 акоро(сти волн (поперечных. [c.10]

Нетрудно обнарул ить, что чрезвычайно просто это условие выполняется при движении змеевидного типа, при котором удлиненное тело змеи непрерывно изгибается по синусоиде в данном случае, как легко убедиться, по телу змеи бежит волна поперечных колебаний от головы к хвосту, а потому сам процесс следует трактовать как движение твердой волны, перемещаюш ейся в водной среде. [c.894]

Анализ Холла [Hall, 1983] показал, что расположение и рост стационарных продольных вихрей в трехмерных течениях может сильно зависеть от начальных условий (например, от формы наложенных начальных возмущений или турбулентности внешнего потока). Можно ожидать, что в естественных условиях вряд ли удастся найти и зафиксировать стандартные продольные вихри Гертлера или поперечного течения. В частности, при малых уровнях турбулентности внешнего потока (Tu <0.1 %) вихри поперечного течения обычно доминируют в структуре течения в связи с относительно большой амплитудой начальных затравок , тогда как с ростом уровня внешней турбулентности их относительные амплитуды становятся меньше по сравнению с амплитудами бегущих волн поперечного течения [Bippes, 1990 Bippes, 1991 ] следовательно, меняется и их роль в процессе перехода. Такое поведение демонстрирует конкуренцию различных механизмов и вносит значительную сложность в исследование вторичной неустойчивости в естественных течениях. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология