Снеллиуса закон преломления

Одноосные кристаллы-. Для кристаллов, принадлежащих к тригональ-ной, квадратной и гексагональной системам, одна из двух поверхностей показателей преломления является шаром, как в изотропной среде, другая поверхность представляет собой эллипсоид вращения, который соприкасается со сферой на полюсах (в точках пересечения с осью вращения). Экваториальный диаметр эллипсоида может быть либо больше, либо меньше диаметра шара в соответствии с этим кристаллы называются либо положительными, либо отрицательными (рис. 51). Волна, дающая шаровую поверхность, называется обыкновенным лучом, так как этот луч подчиняется обычному закону преломления (закон Снеллиуса) таким образом, радиус шаровой поверхности — поверхности показателей преломления — есть не что иное, как показатель преломления обыкновенного [c.244]

Рефрактометрический метод основан на преломлении света при прохождении луча через границу раздела прозрачных однородных сред. При падении луча света на границу раздела двух сред происходит частичное отражение света от поверхности раздела и частичное распространение света в другой среде. Направление луча во второй среде изменяется в соответствии с законом преломления Снеллиуса [c.208]

При помощи этих двух соотношений уравнение (12) преобразуется в уравнение (10а), что доказывает его справедливость. Уравнение (12) выражает закон рефракции Снеллиуса световой луч отклоняется в сторону большей оптической плотности, т. е. в сторону положительного градиента показателя преломления. [c.24]

Преломление света изотропными телами подчиняется законам Снеллиуса—Декарта. [c.73]

Показатель преломления обыкновенного луча По не зави сит от угла падения I и является величиной постоянной. Показатель преломления необыкновенного луча Пе зависит от угла падения а значит, и от направления, по которому этот луч распространяется, т. е. необыкновенный луч не подчиняется закону Снеллиуса—Декарта. [c.76]

В кристаллах низших категорий оба плоскополяризованных луча необыкновенные и не подчиняются закону Снеллиуса—Декарта. В них показатели преломления определяются направлением, по которому распространяется луч света. [c.76]

Это выражение известно как закон Снеллиуса. На рис. 3.8 АО — направление падающего пучка света, а ОВ — отраженного пучка, так что угол падения i равен углу отражения /, но противоположен ему по знаку. Эти два пучка света находятся в среде с показателем преломления п . ОС — преломленный пучок света в среде с показателем преломления п . Угол преломления г таков, что [c.461]

При совпадении плоскости колебаний в падающей сдвиговой волне с плоскостью падения кроме сдвиговых волн с плоскостью колебаний, совпадающей с плоскостью падения, появляются отраженные и преломленные продольные волны. Их возникновение связано со сложным характером граничных условий на поверхности раздела, которым невозможно удовлетворить при наличии только сдвиговых компонент смещения. Углы отражения и преломления снова связаны между собой законом Снеллиуса [c.51]

Падение продольной волны (рис. 2.6) вызывает кроме отраженных и преломленных продольных волн сдвиговые волны с плоскостью колебаний, совпадающей с плоскостью падения. Направления распространения отраженных и преломленных волн характеризуются углами отражения и и углами преломления Yl и у5. Углы падения, отражения и преломления в обеих средах опять-таки связаны законом Снеллиуса [c.51]

В заключение отметим, что анизотропия свойств материалов приводит к необходимости рассмотрения коэффициентов передачи не для амплитуд, а для потоков энергии на границе двух сред. Применимость законов Снеллиуса также ограничена - могут наблюдаться заметные отклонения от него, в частности плоскости падения и преломления могут не совпадать. [c.54]

В кристаллах низших категорий оба плоскополяризованных луча необыкновенные и не подчиняются закону Снеллиуса—Декарта. В них показатели преломления определяются направлением, по которому распространяется луч света. В кристаллах кубической сингонии нет двойного лучепреломления. Свет, попадая в кристаллы этой категории, не поляризуется и распространяется по всем направлениям с одинаковой скоростью. [c.52]

Для идентификации жидких веществ и проверки их чистоты можно использовать также определение показателя преломления п. Если луч монохроматического света проходит через границу раздела двух сред (рис. 83), то он отклоняется от первоначального направления по закону Снеллиуса [c.119]

Показатель преломления среды п — = dv. Здесь V — групповая скорость, с — скорость света в вакууме. Для изотропных тел обычно можно пренебречь различием Vn я v . В изотропной среде как для vn, так и для удовлетворяется закон Снеллиуса — Декарта п == sin г /sin г i — угол падения, г — угол преломления) луч падающий, луч преломленный и нормаль к плоскости падения лежат в одной плоскости. [c.223]

По закону Снеллиуса, sin i /sin л == , где г — угол падения, г — угол отражения, п — коэффициент преломления. [c.21]

Разработанный сравнительно недавно метод спектроскопии нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО) значительно расширил круг объектов, доступных для исследования спектров в оптической области. Известно, что лучи света, падая на границу раздела двух сред с показателями преломления n и П2 ( i> 2), будут частично отражаться от этой границы, а частично проходить через нее, как показано на рис. XII.5 (луч а). Коэффициент отражения R = Ilh, где /, /о — интенсивности света, отраженного и падающего на границу раздела соответственно. Преломленный луч подчиняется закону Снеллиуса [c.278]

При этом согласно закону Снеллиуса отношение синуса угла падения (независимо от величины этого угла) к синусу угла преломления есть для данных двух сред постоянная величина, как раз и называемая показателем преломления. [c.176]

Учитывая малую ширину стеклянной кюветы, для простоты будем считать, что траектории лучей проходят через область с постоянным местным градиентом показателя преломления dnjdy. Кроме того, поскольку ожидаются малые углы отклонения света е, траектория луча заменяется дугой окружности с горизонтальной касательной в плоскости входа. Согласно уравнению (Юа), 1/ = = /n dn dy. Кроме того, в соответствии с уравнением распространения светового луча e = l,/R. Световой луч дополнительно отклоняется при входе в воздух, поэтому окончательный угол отклонения по закону рефракции Снеллиуса (Лвозд 1) равен [c.43]

Показатель преломления. Третьей константой, характеризующей жидкое вещество, является показатель преломления п. Согласно закону Снеллиуса, он соответствует углу полного внутреннего отражения. Его определяют с помощью рефрактометра. Поскольку показатель преломления зависит от температуры (чаще всего измеряют при 20 °С) и длины волны света (обычно й-лииия натрия, 598,3 нм), то эти параметры обязательно указываются вместе с величиной показателя гтреломлеиия [c.31]

Явление ПВО и условия его возникновения достаточно хорошо известны (рис. 14.4.62). При внутреннем отражении (и, > ) угол преломления р больше угла падения 0 с увеличением 0 угол р приближается к 90°. Угол 0кр, для которого р = 90° (свет распространяется вдоль границы раздела), называется критическим и определяется из закона Снеллиуса (sinp = 1, sin0 = з,) [c.479]

Рис. 3.8. Иллюстрация отклонения пучка света к нормалн в результате преломления при вхождении в более плотную среду (закон Снеллиуса).