Оптика геометрическая

Взаимодействие света с веществом зависит от соотношения длины волны света и размеров частиц, на которые падает световой поток. Это взаимодействие происходит по законам геометрической оптики (отражение, преломление), если размеры объекта больше длины волны света. Если размеры частиц меньше половины длины [c.316]

Форму коллоидных частиц, вирусов, многих макромолекул, включая молекулы более крупных белков, впервые оказалось возможным увидеть на флуоресцирующем экране и сфотографировать с помощью электронного микроскопа, изобретенного в конце 30-х годов XX века. Длина волны потока электронов при достаточной ускоряющей разности потенциалов имеет порядок 10 м, что меньше размеров коллоидных частиц. Поэтому взаимодействие потока электронов с коллоидными частицами происходят по законам геометрической оптики. [c.297]

Приборы оптической толщинометрии по принципу действия подразделяют на оптико-геометрические [c.496]

В 17 уже отмечалось, что при больших значениях импульса частицы, движущейся в достаточно плавных полях, уравнение движения частицы мало отличается от классического уравнения Ньютона. Исследуем теперь более полно предельный переход от квантовой механики к классической механике. Такой предельный переход формально аналогичен переходу от волновой оптики к оптике геометрической. Эта аналогия использовалась в первых работах, приведших к построению квантовой механики. [c.91]

Структура величины А .. свидетельствует о том, что теплопередача излучением зависит от спектральных характеристик излучения факела, а также от спектральных характеристик излучения поверхности металла (шлака, окалины) и кладки. Кроме того, играют роль и оптико-геометрические характеристики, представленные в формуле (11.63) разрешающими коэффициентами излучения. [c.490]

Закон Ламберта устанавливает оптико-геометрические зависимости излучения с поверхности тела по нормали к ней Еп я в направлении любого угла ip, отсчитываемого от нормали Е , = = Еп os <р, или после интегрирования по полусфере Е = пЕп, т. е. диффузное полное полусферическое излучение в тг раз больше излучения по нормали. [c.261]

Кроме коэффициента необходимо знать коэффициенты отражения поглощения кл и степень черноты е. Некоторые коэффициенты и кл показаны на рис. 6-2 и 6-3. Помимо этого, в расчетах по радиационному теплообмену необходимо знать оптико-геометрические характеристики, в частности коэффициент облученности ф/к или угловые коэффициенты излучения поверхности I по отношению к поверхности к. [c.268]

Теория получения изображения с помогцью линз может быть представлена с точки зрения либо геометрической, либо физической оптики. Геометрическая оптика хорошо объясняет фокусирование и аберрацию, однако для понимания, почему изображение не совсем четкое и как получается контрастность, необходимо привлечь физическую оптику. [c.28]

Выражение (1.202) является основной формулой для расчета теплообмена излучением. Оно сохраняет свой вид и в случае теплообмена между телами 1 2, находящимися в системе трех (и более) тел. При этом меняется только выражение для величины епр, называемой приведенным коэффициентом черноты пары тел и являющейся оптико-геометрическим параметром. Для системы, состоящей из трех (и более) тел, эта величина имеет громоздкое выражение и зависит не только от свойств данной пары тел, но п от свойств всей системы в целом. / [c.95]

Таким образом, разрешающий угловой коэффициент излучения d M,jv в отличие от фм,л учитывает многократные отражения и является оптико-геометрической характеристикой, так как кроме геометрических свойств системы учитывает ее отражательные свойства. [c.407]

При корректной постановке задачи радиационного теплообмена необходимо принимать во внимание зависимость оптических свойств среды от частоты излучения [236. Для этой цели можно использовать модель спектральных полос [236]. Согласно данной модели коэффициенты поглощения, а также свойства поглощения (отражения) границ и все оптико-геометрические инварианты излучения предполагаются постоянными в пределах каждой частотной полосы А у. [c.388]

В зависимости от длины волны видимого света и относительных размеров частиц дисперсной фазы рассеяние света принимает различный характер. Если размер частиц превышает длину световых волн, то свет от них отражается по законам геометрической оптики. При этом часть светового излучения может проникать внутрь частиц, испытывать преломление, внутреннее отражение и поглощаться. [c.295]

Метод характеристик и метод геометрической оптики для слабо неоднородных композитов [c.256]

Метод геометрической оптики. Поясним идею метода геометрической оптики на примере одного волнового уравнения [c.261]

Совокупность уравнений эйконала и переноса составляет систему уравнений метода геометрической оптики. [c.263]

Деформацию пучка линзой и задержкой рассчитывают по законам геометрической акустики (аналогичным законам геометрической оптики). Согласно построениям, показанным на рис. 1.37, а, б, фокальные расстояния равны [c.87]

Отражение от сферы. Лучевое приближение особенно удобно применять при расчете акустического тракта для отражателей криволинейной формы, используя построения, известные из геометрической оптики. Отраженная от выпуклой сферической поверхности (рис. 2.16, а) волна расходится так, как будто она излучается источником, расположенным в точке В. Интенсивность ее убывает обратно пропорционально квадрату расстояния в результате на расстоянии г от точки А интенсивность уменьшится в с /(г +с)2 раз. Таким образом, используя формулу (2.9) для интенсивности поля падающей волны и учитывая интенсивность отраженной волны, получают [c.114]

Возможно точное измерение координаты (Ад - 0), но в этом случае импульс практически не может быть измерен (Ар—>оо). Причина возникновения этих неточностей, по В. Гейзенбергу, — сам акт измереиия, принципиально воздействующий на объект. Представим себе, что мы хотим измерить координату частицы. Это можно сделать, направив на нее квант. Однако из-за комптон-эффекта квант передает часть своей энергии частице, изменив ее импульс. По законам геометрической оптики измерение положения частицы может быть сделано тем точнее, чем меньше длина волны падающего света. Однако, согласно уравнению (ХХ.4), в этом случае импульс будет достаточно велик, и мы внесем существенное и неопределенное изменение импульса. [c.431]

Характерные оптические свойства типичных коллоидных растворов обусловливаются микрогетерогенностью, лежащей в основе их отличия от гомогенных истинных растворов. Рассмотрим общие закономерности прохождения света через коллоидные системы. Если пучок света падает на поверхность какой-либо частицы, линейные размеры которой больще длины волны падающего на нее света, происходит отражение его по законам геометрической оптики. При этом часть света может проникать внутрь частицы, испытывать преломление, внутреннее отражение и поглощаться. В случае частиц, имеющих размеры менее половины длины волны падающего на них света, отражения света от плоскостей частицы в определенных направлениях не происходит, свет рассеивается по всем направлениям, огибая частицы, встречающиеся на его пути (явление дифракции). Явление рассеяния света при прохождении яркого пучка через газообразную или жидкую среду, в которой взвешены мельчайшие частицы, впервые наблюдал Д. Тиндаль в виде светящегося конуса (рис. 102). Это явление получило название явления Тиндаля. Далее было установлено, что при пропускании пучка света через чистую воду и другие чистые жидкости, а также через истинные растворы с низкомолекулярным растворенным веществом эффект Тиндаля не наблюдается. Такие среды получили название оптически пустых. Таким образом, эффект Тиндаля явился важным средством для обнаружения коллоидного состояния, т. е. микрогетерогенности системы. [c.316]

Способность света распространяться прямолинейно в однородной прозрачной среде (или в пустоте) была известна еще в древности. Происхождение самого понятия прямая линия тесно связано с лучом света. При построении изображения предметов в оптических приборах широко пользуются представлением о световом луче. Оно является основным в геометрической оптике. [c.13]

В спектральных аппаратах наряду с использованием геометрической оптики придется учитывать дифракцию света в тех случаях, когда существенны даже незначительные отклонения от прямолинейного распространения, а также при прохождении света через узкие отверстия. [c.20]

Только при очень малой длине волны по сравнению с характеристическими размерами системы, как это имеет место в геометрической оптике, координата фотона приобретает смысл (например, при рассмотрении луча вдоль определенной прямой). [c.75]

Рассмотрим движение электромагнитной световой волны в дисперсной системе. Проходя через дисперсионную среду, свет может поглощаться, отражаться или рассеиваться частицами. Отражение света поверхностью частиц происходит по законам геометрической оптики оно возможно, если размеры частиц превышают длину волны. Для видимой части спектра (0,4—0,7 мкм) это условие соблюдается в грубодисперсных системах. Для коллоидных систем — с частицами значительно меньшими, чем длина волны, характерно другое явление — светорассеяние. [c.37]

Если пучок параллельных лучей попадает на поверхность какой-нибудь частицы, линейные размеры которой велики по сравнению с длиной волны падающего излучения, то наблюдается отражение по законам геометрической оптики. Когда длина волны падающего света велика (примерно в 10 раз больше) [c.312]

Ультразвуковые колебания представляют собой упругие колебания с частотой, лежащ,ей выше предела слышимости, т. е. более 18—20 кГц. Обладая свойствами звуковых колебаний, УЗК благодаря повышенной частоте приобретают и некоторые специфические свойства. Так, с повышением частоты направленность УЗК увеличивается, и при частотах порядка 0,5—1 МГц и выше угол раскрытия пучка ультразвуковых лучей настолько мал, что в определенных случаях появляется возможность рассматривать условия распространения УЗК на основе законов геометрической оптики. [c.5]

В ряде публикаций можно найти сведения о различных конструкциях и приложениях волновой и геометрической оптики. [c.162]

Теплообмен в замкнутой системе серых тел с заданными оптико-геометрическими характеристиками описывается системой N алгебраических уравнений (2.195). Электрическое моделирование основано на математической тождественности этой системы и системы алгебраических уравнений, описывающей распределение токов в разветвленной электрической цепи с N узловыми точками (рис. 8.8). Каждая узловая точка связана с остальными точками электрическими проводимостями (величинами, обратными электрическим сопротивлениям) Уц, а с индивидуальным источником питания с потен-. циалами г о —через проводимость ц. Проводимости У а являются электрическими аналогами взаимных поверхностей излучения Нц, а проводимости У а — аналогами оптико-геометрических параметров Нц = —Лг), где Лг — коэффициент поглощения, принимаемый равным коэффициенту теплового излучения 8,, — площадь поверхностй г-го- тела. Электрические потенциалы в узловых точках и,- являются аналогами плотности эффективных потоков излучения Еэфг, а токи в узловых точках 1% — аналогами результирующих тепловых потоков СЗроэг для соответствующих тел. [c.406]

Тепловое излучение полупрозрачных и селективно поглощающих сред. Уравнение переноса излучения. Теплообмен излучением в излучающей, поглощающей и рассеивающей средах. Полное внутреннее отражение ИК излучения, ИК световоды. Спектры излучения типовых объектов ТК (частотные и оптико-геометрические характеристики). ИК излучение фоновых излучателей, способы его филырации. Поляризация ИК излучения. Поляризационные ИК фильтры (типы, характеристики, области применения). [c.376]

Траектории ионов вычислены на основе принципа Ферми. Определена гауссова прозрачность и применена для нахождения оптико-геометрических постоянных прибора. Расчеты ошибок изображения находятся в согласии с геометри-ческо11 электронной оптикой.) Phys. Z., 45, 1—37 (1944). [c.578]

Как показал Гамильтон, любой величине в механике отвечает аналогичная ей величина в геометрической, оптике. Так, распространение плоской волны можно представить как перемещение в пространстве поверхности постоянной фазы ф = onst. В то же время движению системы тождественных материальных точек вдоль пучка траекторий можно сопоставить перемещение в пространстве некоторой поверхности постоянного действия 5 = onst. [c.24]

Модель геометрической оптики. В [23] предложена простая модель для определения отражения от поверхности, элементы шероховатости которой велики по сравнению с длиной волны падающего излучения. Статистическое распредсленне наклонов граней было принято в [c.482]

Основные представления геометрической оптики являются общими для электромагнитных и гравитационных полей [34]. Геометрическая (лучевая) оптика представляет собой простой приближенный метод построения изображений в оптических системах [1]. Фронт электромагнитной волны в четырехмерном пространстве определяется характеристической гиперповерхностью уравнений Максвелла вследствие теоремы Лихнеровича, он совпадает с фронтом гравитационной волны. Траектории распределения электромагнитной волны - электромагнитные лучи можно определить как бихарактеристики уравнений Максвелла они совпадают с гравитационными лучами [34]. На основании вышеизложенного рассмотрим преломление, отражение, рассеяние и поглощение силовых линий гравитационного поля, используя эти же свойства лучей электромагнитного поля. [c.81]

При изложении методов решения рассмотрены следующие вопросы 1) преобразование Лапласа — Карсона, принцип соответствия и его численная реализация 2) вычисление эффективных модулей 3) асимптотические методы механики композитов — метод гомогенизации и метод Бахвалова — Победри 4) метод осреднения в динамических задачах 5) эффекты дисперсии и затухания волн в полимерах и композитах 6) динамические эффекты, связанные с неоднородностью конструкций 7) вариационные постановки краевых и начально-краевых задач и их реализация по методу конечных элементов 8) принципы построения автоматизированной системы научных исследований (АСНИ) на базе метода конечных элементов 9) метод конечных разностей 10) метод характеристик и метод геометрической оптики для слабо неоднородных комнозитов. [c.6]

По мере увеличения размера частиц или агрегатов растут отклонения закономерностей светорассеяния от закона Релея (VHI.2) и (Vni.3) —изменяется зависимость I и от размера частиц и длины волны. Сильно меняется распределение рассеянного излучения по направлениям и поляризация рассеянного света. В эксперименте проще всего контролировать степень поляризации рассеянного света. При а< Х естественный (не поляризованный) свет, рассеиваемый под углом я/2 к направлению падающего света /о, полностью поляризовап. С увеличением размера частиц доля поляризованного света снижается, приближаясь к величине, предписываемой законами геометрической оптики при Законами геометрической оптики определяются и другие параметры взаимодействия света с крупными частицами, в том числе величина Наиболее простое выражение для I получается в случае непрозрачных частиц при когда ослабление света обусловлено его поглощением [c.257]

Взаимодействие света с веществом зависит от соотношения длины волны света и размеров частиц, на которые падает световой поток. Это взаимодействие происходит по законам геометрической оптики (отражение, преломление), если размеры объекта больше длины волны света. Если размеры частиц меньше половины длины волны света, то происходит рассеивание света в результате его дифракции. Область видимого света характеризуется длиной волн от 760 до 400 нм. Поэтому в молекулярных и коллоидных системах видимый свет рассеивается, а в проходящем свете эти растворы прозрачны. Наибо.льшей интенсивности рассеивание света достигает в коллоидных системах, для которых светорассеяние является характерной качественной особенностью. Обнаружение в растворе пути луча источника света при рассматривании раствора перпендикулярно к направлению этого луча позволяет отличить коллоидный раствор от истинного. На этом же принципе основано устройство ультрамикроскопа, в котором наблюдения проводят, в отличие от обычного микроскопа, перпендикулярно направлению проходящего через объект света. Схема поточного ультрамикроскопа Б. В. Дерягина и Г. Я. Власенко приведена на Рис. 10.6. Схема поточного ультрами-рис. 10.6. с помощью этого прибора кроскопа В. В. Дерягина и Г. Я. Вла-определяют концентрацию дисперс- сенко 1 — кювета 2 — источник света ных частиц в аэрозолях и коллоид- 3 — линза 4 — тубус микроскопа, ных растворах. [c.297]

Формально преломление света — это понятие геометрической оптики, относящееся к изменению направления светового луча в неоднородной среде, когда размеры неоднородностей су-ществено больше длины волны. Тем не менее преломление света частицами, размеры которых меньше длины световой волны, оказывают решающее влияние на рассеяние света. Многократное рассеяние света является результатом многократного преломления световых пучков, происходящего на границах частиц с дисперсионной средой. [c.389]

Вначале при исключительном распространении в котельной практике слоевых топочных устройств представлялось возможным свести задачу о лучистом теплообмене в топке к применению закона Стефана-Больцмана и к приемам геометрической оптики для определения угловых отношений между горящим слоем топлива и лучевоспринимающими поверхностями налрева. При этом предполагалось возможным принять, что весь процесс горения действительно заканчивается в слое, что топочные газы теплопрозрачны (диатермичны) и не несут в себе твердых частиц горючего и золы. [c.271]