Треугольник скоростей выхода из рабочего колеса

Рис. 7. Треугольники скоростей потока на выходе из рабочего колеса с различными лопатками

Рис. П1-2. Треугольники скоростей входа и выхода рабочего колеса

ПОСТРОЕНИЕ ТРЕУГОЛЬНИКОВ СКОРОСТЕЙ НА ВХОДЕ В РАБОЧЕЕ КОЛЕСО И НА ВЫХОДЕ ИЗ НЕГО [c.261]

Рис. 73. Движение жидкости в каналах рабочего колеса. (На входе и выходе-из колеса показаны треугольники скоростей.)

Рис. 4.50. Треугольники скоростей при выходе потока из рабочего колеса

Рис. 29. Осевой вихрь в канале рабочего колеса и треугольники скоростей выхода

Рис. 3-13. Треугольник скоростей при осевом выходе потока с рабочего колеса турбины.

Абсолютная скорость па выходе из рабочего колеса должна быть направлена так, чтобы гидравлические потери в турбине были бы минимальными. Опыты показывают, что это получается при наличии небольшой окружной составляющей скорости на выходе, направленной в сторону вращения колеса. Задавшись на основании опытных рекомендаций окружной составляющей скорости, строим треугольник скоростей выхода. Он дает возможность опередить направление выходного элемента лопасти. Согласно схеме бесконечного числа лопаток (см. 2.4), направление относительной скорости на выходе совпадает с направлением выходного элемента лопасти (Р2 = действительности число лопастей конечное, и поток на выходе из колеса отклоняется от лопасти. При расчете гидротурбин это отклонение обычно не учитывают. [c.263]

Треугольники скоростей в рабочем колесе представлены на рис 4.22 Они изображаются на плоской решетке (рис. 4.1), представляющей развертку на плоскость круговой решетки рабочего колеса осевого компрессора, отнесенной к среднему диаметру (цилиндрический разрез лопаток колеса, развернутый на плоскость). На рис. 4.22 треугольники скоростей на входе (индекс 1) и выходе (индекс 2) представлены для безударного режима, когда поток в относительном движении входит в решетку рабочего колеса вдоль оси лопатки. Как видно из рисунка, величина скорости больше [c.85]

Рассмотрим влияние частоты вращения рабочего колеса на производительность насоса V, создаваемый им напор Я и потребляемую мощность N. Если пренебречь несущественным изменением угла а2 при изменении частоты вращения насоса от п до п", то треугольники скоростей выхода жидкости могут рассматриваться как подобные (рис.3.26). Тогда, учитывая малосущественное изменение tiv с К и известные соотнощения м = = 2пп и со" = 2пп получим на основе формулы (3.35а) [c.308]

Для турбин с неповоротными лопастями рабочего колеса, работающих при неизменных напоре и числе оборотов, нормальный выход может иметь место только при одном рабочем режиме (см. треугольники скоростей выхода на рис. 48), так как с отклонением от рабочего Рис. 50. Выход режима изменяется величина относительной воды из рабочего скорости, а окружная скорость остается по- [c.76]

Из треугольников скоростей (рис. 74) па входе и на выходе рабочего колеса можем написать следующие зависимости [c.126]

Рассматривая треугольник скоростей иа выходе рабочего колеса (рис. 85), можно видеть, что при изменен ш числа оборотов ротора насоса п (при котором существовали скорости Uj, и 1V2) па щ получим новые скорости и , i и, которые нри тех же углах Ua и Рз создадут треугольник скоростей, пропорциональный щ и подобный первому [c.141]

Исходя из треугольников скоростей на входе и выходе рабочего колеса (рис. 123), создаваемый им полный теоретический напор [c.258]

Рассматривая треугольник скоростей на выходе рабочего колеса (рис. 82), можно видеть, что при изменении числа оборотов ротора насоса п (при котором существовали скорости и , и на 1 получим новые скорости и которые при тех же [c.134]

Точка 2 на линии процесса сжатия характеризует состояние холодильного агента на выходе из рабочего колеса. Положение ее определяют после построения треугольника скоростей выхода, пользуясь уравнением [c.104]

Если рассмотреть треугольник скоростей на выходе из рабочего колеса [c.78]

Рнс. III-3. Треугольник скоростей на выходе нз рабочего колеса. [c.78]

Теперь рассмотрим треугольники скоростей на выходе из рабочего колеса (см. рис. 3-2). Здесь также направления выходной скорости Шо и выходной кромки лопаток ие совпадают. Разность углов [c.43]

Вычислив по уравнению (2.26) окружную составляющую абсолютной скорости на выходе из рабочего колеса, можно построить треугольник скоростей для конечного числа лопаток AD на рис. 2.10). [c.186]

На рис. 51 представлены диаграммы скоростей на входе и выходе из рабочего колеса поворотнолопастной турбины при разных режимах ее работы. При нормальном (расчетном) режиме абсолютная скорость на подходе к колесу указана векторами Оц, а треугольники скоростей состоят из векторов 1, хю VI v — на входе и из векторов иг, и 2 — на выходе. [c.76]

Выражение (3-22) представляет собой другой вид основного уравнения турбомашин (Эйлера), который особенно ясно показывает прямую зависимость Яо, от треугольников скоростей на входе и выходе из рабочего колеса. На первый взгляд представляется, что между (3-22) и (3-18) нет ничего общего [например, в (3-18) и) вообще не входит]. Однако не трудно доказать, что оба выражения совершенно идентичны. Действительно, для любого треугольника скоростей (рис. 3-9) имеем [c.61]

Выход воды с лопастей рабочего колеса. У поворотнолопастных турбин в результате поворота их лопастей создаются более благоприятные, чем у пропеллерных и радиально-осевых турбин, условия выхода воды из рабочего колеса при различных режимах их работы. На рис. 51, а показаны треугольники скоростей на выходе для нормального (расчетного) режима и режима [c.77]

Найдем зависимость скоростей абсолютной v , окружной 1 и относительной W от рабочего напора Н, гидравлического к. п. д. Т1г и углов 1, Рь 2 и Рг треугольников скоростей на входе в рабочее колесо и выходе из него. Для упрощения задачи будем предполагать, что выход воды из рабочего колеса нормальный. При этом основное уравнение теории турбин (51) имеет вид [c.99]

Для геометрически подобных турбин при работе их на изогональных режимах углы и Pi треугольника скоростей на входе в рабочее колесо сохраняют свое значение, поэтому в тех же условиях сохраняют свое значение скоростные коэффициенты Ки, Kv а Kw, зависящие для нормального выхода только от углов и р . Для ненормального выхода указанные коэффициенты при изогональных режимах также неизменны для данной серии турбин, однако зависят еще и от углов г и Ра треугольника скоростей на выходе из рабочего колеса. [c.100]

Треугольники скоростей. На рис. 2.8 представлены треугольники скоростей на входе и выходе из рабочего колеса. [c.32]

Использовав соотношения из треугольника скоростей на выходе из рабочего колеса, по основному уравнению работы, получим выражение для напора при бесконечном числе лопастей [c.87]

Для характеристики кинематики потока часто используют составляющие абсолютной скорости — меридианная (радиальная) и Vu— окружная. Меридианную скорость (Vr) определяют по уравнению неразрывности. Обычно достаточно построить треугольники скоростей для выхода на лопасти рабочего колеса и выхода с лопастей. [c.15]

Степень реактивности зависит от угла Ра и влияет на напор, развиваемой рабочим колесом. Построим совмещенные треугольники скоростей на выходе для различных углов Ра (рис. 7, а) и рассмотрим зависимость Я ,, Нт.ст дин и Рт от УГ ла Ра (рис. 7, б). [c.17]

В результате наличия потока II, который направлен против вращения рабочего колеса, на входе и выходе межлопастного канала возникают дополнительные скорости и Люа- При этом изменяется треугольник скоростей (рис. 8, б) по сравнению с треугольником скоростей для г оо уменьшается угол Ра потока на выходе из рабочего колеса. [c.18]

Индекс оо указывает на то, что рассматриваемые величины получены из треугольника скоросте] , построенного согласно схеме бесконечного числа лопаток. В действительности направление относительной скорости на выходе не совпадает с направлением выходного элемента лопатки, что сказывается на величине и направлении абсолютной скорости. Причина этого отклонения в инерции жидкости. Рабочее колесо закручивает жидкость, увеличивая момент абсолютной скорости Инерция препят- [c.185]

На рис. 2.19 изображены треугольники скоростей на выходе из рабочего колеса с бесконечным числом лопаток, соответствующие этим трем формам лопаток. Иа треугольников скоростей следует, что при увеличевии угла окружная составляющая абсолютной скорости и увеличивается. Следо- [c.194]

Формула (10-47) представляет собой искомую теоретическую напорную характеристику насоса. Она показывает, что напор линейно зависит от подачи Q (рис. 10-11, б), причем, если a < 90° (лопасть отогнута назад, рис. 10-11, в), с ростом Q напор снижается, если g = 90°, tg = О и = = u g = onst и, наконец, если g > 90° (лопасть отогнута вперед), с ростом Q напор Я. возрастает. Казалось бы, это дает возможность повысить напор насоса, однако, как видно из соответствующих треугольников скоростей (рис. 10-11, г), с увеличением a возрастает v , т. е. кинетическая энергия на выходе из рабочего колеса увеличивается, а это вызывает рост гидравлических потерь, что может даже приводить к неустойчивым режимам. Поэтому обычно в центробежных насосах j не превышает 20—35 . [c.211]

Таким образом, исследование треугольников скоростей показало, что пульсахши скоростей на выходе из рабочего колеса центробежного насоса возникают по двум причинам вследствие гидродинамического следа за торцем лопасти и вследствие циркуляциоь-ннх течений в межлопаточных каналах. [c.129]

В статье приведены результаты экспериментального исследора-ния треугольника скоростей по периметру межлопастного канала на выходе из рабочего колеса центробежного насоса. Установлено, чтс пульсации ка выходе из рабочего колеса могут быть ултеньиены за счет оптимального выбора числа лопастей и формы их выходных кромок. [c.158]

В треугольнике АОВ РгОО" и 02=90°. Поток из рабочего колеса выходит в радиальном направлении с абсолютной скоростью С2. Скорость закручивания Сги при этом равна О и, следовательно, рт=0. Это граничный случай, когда загнутые назад лопатки бездействуют. [c.64]

На рис. 3 показано сечение рабочего колеса по его лопаткам к построены треугольники скоростей движения потока газа в нем Здесь W скорость движения газа относительно лопаток, и — окружная скорость, с — абсолютная скорость потока, равная гео метрической сумме скоростей ш и ы. Для всех скоростей npii входе на рабочую лопатку принят индекс 1, а при выходе с ло патки — 2. [c.6]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология