Скорость относительная движения газа

Молекулярно-кинетическая теория также позволяет делать предсказания относительно диффузии, вязкости и теплопроводности газов, т.е. так называемых транспортных свойств, проявляющихся в явлениях переноса. Каждое из этих явлений может условно рассматриваться как диффузия (перенос) некоторого. молекулярного свойства в направлении его градиента. При диффузии газа происходит перенос его массы от областей с высокими концентрациями к областям с низкими концентрациями, т.е. в направлении, обратном градиенту концентрации. Вязкость газов или жидкостей (иногда их обобщенно называют флюидами) обусловлена диффузией молекул из медленно движущихся слоев в быстро движущиеся слои флюида (и их торможением) и одновременной диффузией быстро движущихся молекул в медленно движущиеся слои (и их ускорением). При этом происходит перенос механического импульса в направлении, противоположном градиенту скорости движения флюида. Теплопроводность представляет собой результат проникновения молекул с большими скоростями беспорядочного движения в области с малыми скоростями беспорядочного движения молекул. Ее можно описывать как перенос кинетической энергии в направлении, противоположном градиенту температуры. Во всех трех случаях молекулярно-кинетическая теория позволяет установить коэффициент диффузии соответствующего свойства и дает наилучшие результаты при низких давлениях газа и высоких температурах. Именно эти условия лучше всего соответствуют возможности применения простого уравнения состояния идеального газа. [c.150]

При рекомбинации заряженных частиц существенно следующее. Для рекомбинации е только необходима встреча двух противоположно заряженных частиц, но нужно ещё, чтобы скорость относительного движения этих частиц не была слишком велика и не позволяла бы этим частицам свободно пролетать друг мимо друга, подобно тому как быстро движущаяся комета пролетает около Солнца, не включаясь в солнечную систему. Поэтому для того чтобы рекомбинация заряженных частиц могла иметь место, очень существенна потеря кинетической энергии заряженной частицей при столкновении с нейтральными частицами газа во время приближения ко второй заряженной частице. Так как при упругих столкновениях доля энергии, теряемой быстрой частицей. [c.252]

Здесь и — средняя для рассматриваемого объема скорость движения газа — средний градиент давления газа в выделенном объеме смеси W — средняя скорость относительного движения газа и частиц в этом же объеме Р t) обусловлено влиянием других частиц системы, их скоростями и взаимным расположением Z — среднее расстояние между частицами Ф учитывает изменение коэффициента сопротивления отдельной частицы при наличии других частиц, т. е. в условиях стесненного обтекания. [c.72]

Известно, что под влиянием динамического воздействия при достаточно больших скоростях относительного движения газа и струи жидкости происходит распад струи на конгломерат крупных [c.170]

Каждая из фаз представляет гомогенную смесь (смесь газов, раствор), компоненты которой взаимодействуют на молекулярном или атомарном уровне. Обычно скорости относительного движения компонент малы и их нужно учитывать лишь в связи с определением концентраций компонент, в то время как динамическими и инерционными эффектами диффузионных скоростей можно пренебречь [c.45]

Относительную скорость пузырька нефтяного газа можно оценить по формуле Стокса, учитывая, что объемная доля нефтяного газа в потоке существенно меньше 1 - 2 % об. Прежде чем появится возможность использовать формулу Стокса для вычисления скорости относительного движения пузырька нефтяного газа в нефти, необходимо оценить плотность нефтяного газа в пузырьке. [c.79]

Как отмечают авторы [33], обобщенная формула расчета истинного газосодержания в зависимости от расходного получена без учета фазовых переходов. Ранее подчеркивалось, что в процессе непрерывного разгазирования пластовой нефти в скважине, плотность нефтяного газа ощутимо меняется из-за изменения его компонентного состава. Очевидно, что скорость относительного движения нефтяного газа зависит от разности плотностей нефти и нефтяного газа чем больше эта разность, тем больше относительная скорость и, как следствие, меньше истинное газосодержание. [c.83]

Использование простого соотношения (5.55) требует, однако, информации о скорости восходящего потока газа (пара). При малом значении диаметр колонны получается значительным, а интенсивность процессов массоотдачи, зависящая от относительных скоростей фаз, снижается. Если же увеличивать скорость восходящего движения газа, то может быть соответственно уменьшен диаметр колонны, а процесс переноса массы целевого компонента интенсифицируется. Правда, при увеличении повышается [c.377]

В определенных режимах эрлифтная установка представляет собой автоколебательную систему, обладающую сложным спектром собственных колебаний. Структура смеси в основном зависит от соотношений количества и скоростей воды, воздуха и водовоздушной смеси. Основным источником потерь энергии в водоподъемной трубе является относительное движение газа и жидкости. Структура потока в основном определяет энергетические затраты на подъем воды. При подъеме смеси с резко выраженными границами между водой и воздухом возникают колебания давления с большими амплитудами и низкими частотами. [c.155]

Возможно, это покажется удивительным, но модель пограничного слоя почти не применяется для анализа массопереноса из газа в жидкость. Если определяющей чертой гидродинамической обстановки является скорость относительного движения [c.193]

Наблюдаемое нами и регистрируемое фотоаппаратом распространение пламени в горючей смеси представляет собой наложение двух отдельных процессов. Один из них — движение фронта пламени вследствие перемещения зоны реакции в несгоревший газ другой — движение фронта пламени в результате конвективного движения газа. Так как термином скорость пламени обычно обозначают скорость перемещения пламени в пространстве, то скорости его движения относительно свежей, несгоревшей смеси надо дать другое наименование. Мы будем называть скорость, с которой свежая смесь поступает в пламя по нормали к его поверхности, скоростью горения. Скорость конвективного движения газа в направлении нормали к фронту пламени, очевидно, представляет собой разность между скоростью пламени в этом направлении и скоростью горения. Скорость горения определяется такими факторами, как скорость реакции, диффузия и теплопроводность. Конвективное движение газа—сравнительно более простой процесс. Его влияние на скорость пламени может быть весьма сильным. Поэтому, а также потому, что конвективное движение можно до некоторой степени регулировать, изучение этого процесса весьма существенно для решения технических задач, связанных с горением. [c.170]

При изучении течения газа через лопаточные аппараты рабочих колес центробежных и осевых компрессоров необходимо рассмотреть движение газа относительно этих колес, которые при нормальных условиях работы вращаются с постоянной угловой скоростью. Таким образом, координаты, неизменно связанные с колесами, равномерно вращаются относительно неподвижных координат, связанных с корпусом машины или ее фундаментом. Очевидно, что такое относительное движение газа будет отличаться от соответствующего абсолютного движения только в плоскости, перпендикулярной оси вращения машины. Отсюда следует, что проекции скоростей и ускорений на ось вращения в абсолютном и в относительном движении будут одинаковы. [c.305]

Эффективность очистки жидкости в основном определяется скоростью относительного движения частиц и пузырьков, изменяющейся с изменением концентраций фаз. Так, при малых концентрациях частиц скорость пузырьков с увеличением концентрации газа убывает вследствие уменьшения разности плотностей рс—рг и увеличения вязкости газожидкостной смеси. Эффективность же захвата частиц зависит от потока пузырьков через жидкость. Поскольку уменьшение скорости движения пузырьков относительно среды уменьшает эффективность отделения их во флотоотстойнике, то с изменением рода выделяемой примеси и конструктивных особенностей аппарата оптимальное значение концентрации газа также будет меняться. Уменьшение потока газа через слой жидкости при увеличении его расхода приводит к стесненному выделению пузырьков, увеличению объема среды и выхода жидкости с выделяемой примесью. [c.55]

В силу этого шероховатость, почему-либо образовавшаяся на поверхности жидкости, движущейся относительно газа, стремится увеличиться. Этот эффект будет выражен тем сильнее, чем больше скорость относительного движения. [c.639]

Попытка расчета вероятностей передачи энергии в среде многоатомного газа предпринималась ранее в [92]. Постановка задачи в [92] представляется не вполне корректной. Взаимодействие сталкивающихся частиц и механизм активации в работе не конкретизируются. Вместо этого предполагается такая корреляция состояний частиц до и после столкновения, которая, по существу, соответствует образованию в процессе столкновения разрыхленного статистического комплекса. При этом, однако, не учитывается связь частоты образования комплекса и его энергии с распределением Максвелла для скорости относительного движения реагирующей молекулы и молекулы среды. [c.118]

При больших скоростях относительного движения потока, когда практически все испаряющиеся молекулы уносятся газом, скорость испарения соответствует ее значению в вакууме. Критерием такого механизма является отношение толщины диффузионного пограничного слоя к средней длине свободного пробега [c.113]

По физическому смыслу V — скорость изменения конфигурации взаимодействующих частиц, т. е. скорость относительного движения частей реагирующих молекул, изменения распределения зарядов и т. д. Эта скорость вдоль координаты реакции принимается равной средней скорости теплового движения частиц в газе по геории Максвелла — Больцмана и равна (в см/сек) [c.159]

Рассмотрим вначале характер изменения скоростей газа в рабочем колесе. На рис. 20, б изображены скорости газа на входе и выходе из рабочего колеса [54], Газ в направлении оси компрессора подводится к рабочему колесу с абсолютной скоростью . Затем он движется в пространстве между лопатками. Здесь движение газа складывается из вращения его вместе с колесом с окружной скоростью и (переносное движение) и перемещения вдоль лопаток (относительное движение) со скоростью w. Сложив эти два движения, определяем абсолютную скорость с движения газа. При этом предполагаем, что все частицы газа ведут себя одинаково и число лопаток бесконечно большое. [c.63]

Векторы абсолютной скорости с движения газа по каналу вращающегося колеса являются геометрической суммой вектора переносной скорости и и относительной скорости ш в данной точке. [c.131]

Отношение (111(И представляет собой скорость распространения давления, которая, как известно, равна скорости звука с в неподвижном газе, сложенной со скоростью поступательного движения газа в трубопроводе. Но последняя относительно мала и в компрессорных установках обычно не превышает 5% от скорости звука. Пренебрегая ее величиной, находим [c.271]

На опыте часто наблюдается расширение линий под влиянием постороннего газа, имеющее место в случае, когда атомы данного сорта А подмешаны в относительно небольшом количестве к газу, состоящему из атомов другого сорта В. Тогда соударениями атомов А между собой можно пренебречь, а принимать во внимание лишь соударения между атомами А а В. Под при этом надо подразумевать эффективное сечение столкновений атомов А н В, а среднюю скорость относительного движения V выражать формулой [c.492]

Полученное из опыта расслоение характеристик наблюдается у всех колес в области больших производительностей, причем чем больше М , тем меньше значение фа,, соответствующее началу излома линий. Прн таких производительностях течение газа во входных участках косых срезов межлопаточных каналов колес ускоренное или, по крайней мере (при Мц , 1), не сопровождается изменением скорости. В результате во входных сечениях каналов скорость потока достигает звуковой, а при дальнейшем движении в глубь канала за счет подвода энергии может превысить звуковую. Особенностями трансзвукового течения в канале колеса в относительном движении, по-видимому, и объясняется установленное из опыта расслоение зависимостей ф2 (фаг)- Таким образом, в общем случае коэффициент теоретической работы зависит не только от коэффициента расхода, но и от числа Маха, определяющего уровень скоростей при входе в колесо и в межлопаточных каналах. [c.142]

Газ движется через проницаемую непрерывную фазу ламинарно (или в соответствии с законом Дарси) с относительной скоростью, достаточной для поддержания твердых частиц во взвешенном состоянии. Выше было показано, что пузыри вызывают перемещение самой непрерывной фазы, которое накладывается на движение газа. Пузыри представляют собой участки с очень высокой проницаемостью, распределенные в однородной среде, ограниченной проницаемостью, и их присутствие значительно видоизменяет газовый поток. Последний сходится по направлению ко дну пузыря, проходит через него, выходит через его крышу [c.157]

Пузыри находятся в движении, так что поток не является установившимся относительно неподвижного наблюдателя (или стенок аппарата). Если скорость пузыря превышает скорость движения газа в просветах невозмущенной непрерывной фазы, то возникает интересное и важное явление. Поле давлений заставляет газ входить в пузырь через дно. Выйдя через его крышу, газ поступает в непрерывную фазу, быстро текущую вниз вдоль боковой поверхности пузыря газ увлекается ею к основанию пузыря и снизу снова входит в пего. В результате возникает сферический вихрь газа (концентричный пузырю), который поднимается вместе с пузырем как обособленное газовое образование (облако циркуляции). Наличие этого облака значительно изменяет время контакта газа и твердых частиц, являясь важной причиной проскока газа через слой. [c.157]

Таким образом, определение скорости, необходимой для возникновения обратного перемешивания газа, позволяет найти величину /а,. Предварительные.исследования проведенные с использованием этого метода, дали значения /щ,, близкие к единице (более высокие для мелких частиц). В табл. УП-1 приведены результаты дальнейших исследований в этом направлении . При обработке экспериментальных данных было сделано допущение относительно объема, занимаемого пузырями и их кильватерными зонами, которое влечет за собою увеличение скорости нисходящего движения непрерывной фазы [см. уравнение (VII, 58)]. [c.281]

В отличие от горизонтального, при вертикальном транспорте частицы взвешены и распределены в потоке относительно равномерно, по крайней мере, до возникновения поршневого режима. В связи с этим правомерно рассматривать вертикальный транспорт как движение газа через расширившийся зернистый слой с относительной скоростью — Пр. Тогда, как и для неподвижного или однородного псевдоожиженного (порозностью не ниже [c.608]

Взаимодействие потока диспергированной жидкости и увеличенного ею газа представлено как одномерное течение газа через пористый слой (капельный поток) со скоростью, равной скорости относительного движения жидкости и газа. Для описания процесса взаимодействия пористого слоя жидкости и газа использованы зависимости, полученные при течении жидкости через слой твердых шаров. В результате получена система уравнений, которая решалась численным методом. Результаты решения представлены в виде функции ApJAp = / ( о. djd ). [c.103]

Если теперь учесть, что в соответствии со сделанной выше оценкой времени жизни пульсации скорости относительного движения частиц и газа основной вклад в Р должны давать только ближайшие соседи, то при условии квазистационарности режима обтекания частицы можно предположить, что поведение Р с достаточной степенью точности может быть моделировано б-кор-релировапным марковским случайным процессом, а уравнения движения частиц могут при этом рассматриваться как уравнения Ланжевена [c.72]

Уравнение (ПЛИ) является, однако, приближенным, поскольку оно основано на предположении, что наружная поверхность пленки жидкости гладкая и движется ламинарно. Как было указано в предыдущем параграфе, это условие реализуется при небольших удельных расходах жидкости и скоростях газа. При этом второй член в правой части уравнения (П.114) мал и может не учитываться. Напряжение трения становится сопоставимым с гидростатическим давлением при таких скоростях относительного движения фаз, при которых пленка жидкости турбулизо-вана и допущение о ее ламинарном движении не выполняется. [c.71]

Для рекомбинации не только необходима встреча противоположно заряженных частиц, но нужно ещё, чтобы скорость относительного движения этих частиц не была слишком велика и не позволяла бы этим частицам свободно пролетать друг мимо друга. Поэтому, для того чтобы рекомбинация заряженных частиц могла иметь место, очень существенна потеря кинетической энергии заряженной частицей прп столкновении с нейтральными частицами газа во время приближения ко второй заряженной частице. Так как при упругих соударениях доля энергии, теряемая быстрой частицей, пропорциональна отношению масс частиц, обменивающихся энергией, то положительный и отрицательный ионы имеют гораздо более шансов подойти друг к другу с достаточно малой для рекомбинации относительной скоростью, чем свободный электрон, приближающийся к положительному иону. Кроме того, при рекомбинации электрона и положительного иона избыточная энергия излучается, и осуществление всего процесса зависит ехцё от вероятности излучения, которая очень мала. Поэтому коэффициент рекомбинации электронов во много раз меньше, чем коэффициент рекомбинации ионов а именно, a —порядка 10 , —порядка от 10 до 10" и очень сильно зависит от средней кинетической энергии электронов в ионизованном газе- Коэф- [c.116]

Как только скорость нисходящего движения газа относительно частиц становилась меньше критической скорссти в точке перехода от неподвижного к кипящему слою (в этом примере приблизительно 0,0023 м/сек), в результате действия сил трения частиц [c.88]

Зекторы абсолютной скорости с движения газа по каналу вращающегося колеса являются геометрической суммой вектора окружной скорости и и относительной скорости ю в данной точке. Таким образом на входе в колесо создается скоростной греугольн> К, в котором [c.130]

Объемное газосодержание в колонной машине влияет не только на дисперсный состав пузырьков, но и на скорость и селективность процесса. Оно зависит от расходов фаз и крупности пузырьков. Для описания этой зависимости рассмотрим процесс барботажа в непроточной по жидкой фазе колонне в приближении монодисперсных пузырьков и однородного поля скоростей фаз. В этом случае доля сечения колонны, занятого газом, равна объемному газосодержанию ф, и скорость подъема пузырьков относительно аппарата или слоя неподвижной жидкости Uo=WgAp- Слой поднимающихся пузырьков вытесняет некоторый объем жидкой фазы,, который перемещается вниз, поэтому скорость относительного движения пузырька и обтекающей его жидкости (скорость скольжения фаз) Us не равна Uo. Скорость жидкости, обтекающей пузырек, определяется из условия постоянства объема барботажного слоя по мере всплывания пузырьков Мго = Моф/(1—ф)- Скорость скольжения фаз можно определить по формуле [c.166]

В рассмотренных волнах умеренно интенсивности характерные яисла Рейнольдса обтекания яастиц газом достаточно велики и релаксационное время выравнивания скоростей фаз определяется выражением (1.4.34). Тогда, учитывая, что характерная скорость движения дисперсных частиц в волне Vz Уо, а характерная скорость относительного движения фаз 1 1 — иг 1уо — Уе1, получим, что толщина ударной волны определяется релаксационной длиной [c.347]

Лично автор склонен думать, что эта теория имеет наибольший интерес в случае процессов жидкостной экстракции, сопровождающихся химической реакцией [16]. Действительно, когда приведены в контакт две жидкости, то более вязкая жидкость (или жидкость, диспергированная в виде очень мелких капель) ведет себя как твердое тело в том смысле, что относительное движение двух фаз происходит полностью или главным образом за счет высоких градиентов скорости в менее вязкой фазе, вблизи границы раздела фаз. Если реакция протекает в менее вязкой фазе, то процесс близок по условиям, допущенным в упомянутой выше теории. В качестве примера можно привести алкилирование сжиженного нефтяного газа в сернокислотных реакциях [17]. В работе Ритема и Мееринка [16] представлена довольно полная обработка экстракции жидкость — жидкость с химической реакцией. [c.116]

Другая теория, весьма близкая к взглядам Нернста, была предложена-Лэнгмюром [2]. Для поверхности раздела твердое тело — жидкость Лэнгмюр также постулировал неподвижность пленки, в которой сосредоточено основное сопротивление массопередаче. Для систем жидкость — газ он предполагал лищь отсутствие относительного движения жидкостной и газоЬой пленок, допуская при.этом возможность строго ламинарного движения (с однородным профилем скоростей) в направлении, параллельном поверхности раздела. Это предположение не изменило основных выводов пленочной теории. Х отя гипотеза о неподвижных пленках и вытекающий из нее вывод о линейной зависимости между коэффициентами массоотдачи и молекулярной диффузии оказались неверными, пленочная теория сыграла пoлoжиteльнyю роль в развитии представлений о мас-сообмене. Предположение об особом значении процессов, происходящих в тонком слое вблизи поверхности раздела фаз, допущение о наличии термодинамического равновесия на границе раздела фаз, а также вывод этой теории об аддитивности диффузионных сопротивлений — в большинстве случаев сохраняют свое значение и в настоящее время. [c.169]

Движение газа в рабочем колесе центробежного компрессора аналогично движению жидкости в центробежном насосе. Газ подводится к рабочим колесам в осевом направлении с определенной скоростью, затем отклоняется в радиальном направлении и поступает в каналы, образованные лопатками колеса. Проходя через каналы рабочего колеса, частицы газа одновременно участвуют в двух движениях по окружности вместе с рабочим колесом и относительном, перемещаясь по каналам между лопатками. Скорость абсолютного движения частицы газа С получается геометрическим сложением скоростей окружного 7 и относительного 11 движепин. Пример сложения скоростей в рабочем колесе изображен на рис. 82. Теоретический папор, создаваемый машиной, определяется по формуле Эйлера [c.268]

Пусть средняя скорость газа относительно частиц составляет а усредненные скорости пульсационного движения частиц в вертикальном направлении равны Гверх при восходящем и у из при нисходящем их движении. Удельный тепловой поток от газа складывается из потоков к частицам, движущимся вверх и вниз [c.462]

Движение псевдоожиженных твердых частиц может происходить через отверстия в стенках аппарата или по вертикальным трубам, связывающим его с рядом стоящими аппаратами. В зависимости от того, происходит ли истечение из отверстий в свободное пространство или в другие псевдоожиженные слои, говорят о свободном или затопленном истечении. Во втором случае два соседних слоя могут находиться в общем сосуде частицы и газ будут перераспределяться между слоями в соответствии с перепадом давлений, устанавливающимся в зависимости от высоты слоев по разные стороны разделяющей перегородки. При движении плотной фазы твердых частиц по вертикальным трубам, связанным с аппаратами для псевдоожижения, мы имеем дело с движущимися псевдоожиженными системами их результирующая скорость относительно стенок сосуда отлична от нуля, а перепад давления — постоянен. Примеры движения псевдоожиженной плотной фазы через отверстия или по вертикальным трубам легко найти в нефтеперерабатывающей промыш.ген-ности циркуляция катализатора между реактором и регенераторо.ч в установках каталитического крекинга. [c.568]