Ядра, деление порог

Относительно стабильные тяжёлые ядра удерживаются от мгновенного деления энергетическим порогом реакции деления. Периоды полураспадов некоторых тяжёлых ядер по каналу спонтанного деления на 2 осколка средних масс и количество мгновенных нейтронов их спонтанного деления приведены в 4-м и 5-м столбцах табл. 13.1.2, приведённой в следующем разделе 13.1.2. Наблюдаемое время жизни ядер — столбец 3 — учитывает и другие каналы их распада — бета-радиоактивность, альфа-распад и испускание нейтронов. [c.114]

Порог деления, вызванного 7-квантами (т. е. энергия наиболее мягких -квантов, еще способных вызнать деление), является непосредственной мерой минимальной энергии возбуждения ядра, необходимой для деления. Порог реакции деления под действием нейтронов меньше порога фотоделения составного ядра иа величину энергии связи нейтрона с ядром мишени. Поэтому [c.929]

Порог деления можно оценить но величине энергии, необходимой для деформации ядра в такую форму, которая ведет к окончательному разделению [c.10]

Процесс деления ядер становится возможным, если энергия возбуждения ядра V превышает пороговую энергию возбуждения составного ядра (порог деления) На. При делении ядер под действием -квантов величина порога совпадает с минимальной (пороговой) энергией Кванта, еще способного вызвать реакцию деления. В случае деления ядер под действием нейтронов = = На— Вп, поэтому значения могут быть и отрицательными. [c.939]

Что касается второй, третьей и шестой реакций, то в результате радиоактивный изотоп А г образуется на ядрах, имеющих заряд соответственно на 1 или 2 единицы больше. Таким образом, два элемента, стоящих справа от определяемого, могут оказывать влияние на результаты анализа. Поскольку энергия у-квантов, возникающих при делении не превышает 10,5 Мэе [24], а порог реакции (у, р) для подавляющего большинства элементов выше этой величины, то эта реакция крайне редко может быть источником помех. [c.130]

Ядро при поглощении нейтрона образует для которого энергия связи нейтрона равна 5,5 МэВ, а порог деления — 7,1 МэВ. Вообще, — единственный природный изотоп, способный поддерживать цепную реакцию деления. [c.116]

Делящиеся ядра. Известные сейчас ядра, способные делиться под действием нейтронов с энергией в несколько MeV, собраны в табл. 7. В третьем столбце этой таблицы приведены вычисленные Бором и Уиллером [10, 11] энергии активации, в четвертом столбце—(грубо приближенные) энергии связи нейтронов, в пятом—разности между числами третьего и четвертого столбцов, которые являются вычисленными значениями порогов деления, т. е. необходимых энергий бомбардирующих нейтронов. Надо отметить, что Бор и Уиллер использовали в качестве отправной точки своих вычислений значение 0,7 MeV для порога деления поэтому абсолютные значения всех вычисленных порогов зависят от того, насколько это число соответствует истине. Недавно для порога деления было опубликовано [126] значение 1,0 MeV. Наблюденные значения порогов деления приведены в шестом столбце если в этом столбце стоит нуль, то это значит, что деление происходит под действием тепловых нейтронов отрицательные пороги не имеют непосредственного экспериментального смысла, хотя необходимые эксперименты и были предложены [123]. Экспериментальное подтверждение деления на в естественном уране под. действием тепловых нейтронов было получено в 1940 г. 108,91]. [c.64]

Долгие годы считали, что фактором, вызывающим митоз, служит так называемое ядерно-плазменное отношение. Под этим подразумевалось следующее. Молодая , только что закончившая телофазу клетка начинает расти. Однако ядро растет медленнее, чем окружающая цитоплазма. Поэтому соотношения объема, массы и поверхности для ядра и цитоплазмы все время изменяются в сторону, неблагоприятную для ядра. Полагают, что по достижении какого-то порога некоторые процессы обмена веществ между ядром и остальной клеткой изменяются в такой сильной степени, что клеточное ядро оказывается вынужденным приступить к делению. Это звучит вполне убедительно и в общем, по-видимому, даже верно, однако пока отсутствуют решающие экспериментальные доказательства на этот счет. Кроме того, пока мы точно не знаем, обмен каких веществ затормаживается, какие конкретно вещества и каким образом запускают митоз, до тех пор мы не в состоянии дать хоть сколько-нибудь убедительного объяснения. [c.103]

Хорошими детекторами нейтронов служат делящиеся ядра. Порог деления для разных веществ изменяется в широких пределах, так что можно изготовлять счетчики, регистрирующие лишь нейтроны, скорость которых выше заданного значения. Для тепловых нейтронов применяют изотопы урана и а также плутоний. Выше 1 Мэв пользуются делением [c.230]

Из соотношений (1.13) и (1.11) легко видеть, что составное ядро с четным числом протонов и нейтронов обладает наибольшей энергией возбуждения, так как член б отрицателен для этих ядер. Несколько меньшая по величине энергия возбуждения получается в составном ядре с нечетным числом нуклонов и наименьшая — в случае нечетно-нечетных ядер. Поэтому ядра изотопов и могут делиться нейтронами любых энергий, тогда как и делятся только быстрыми нейтронами. В случае первых трех ядер захват нейтрона приводит к четно-четной составной структуре и энергия возбуждения, обусловленная только энергией связи нейтрона ( 6,8 Мэе), равна порогу деления. Таким образом, эти ядра могут делиться как тепловыми (очень медленными), так и быстрыми нейтронами. Именно эги свойства дают возможность нспользовать такие ядра в качестве ядер-пого горючего. Ниже будет показано, что эти ядра настолько легко делятся нейтронами тепловой энергии, что целесообразнее замедлять нейтроны до тенлОБЫх энергий. Вооб1це вопрос о замедлении нейтронов является одним из основных вопросов теории реакторов. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология