Нейтроны мгновенные

Такие нейтроны называют мгновенными нейтронами. Остальная небольшая доля нейтронов испускается осколками через различные интервалы времени после деления. Они образуют группы запаздываю-щих нейтронов. В случае если испускание одного или двух нейтронов первичным осколком не переводит ядро в устойчивое состояние, то в дальнейшем излучается р-частица (электрон). [c.14]

По своим основным характеристикам величине выделяемой энергии (—200 Л/ав), виду спектра масс осколков, числу и энергии вторичных нейтронов (мгновенных — испускаемых в момент деления, и запаздывающих—вылетающих после р -распада осколков) — спонтанное деление очень схоже с делением тяжелых ядер под действием нейтронов. [c.231]

Для изучения баланса нейтронов в реакторе равенство (1.7) удобно переписать таким образом, чтобы учитывались нейтроны, испускаемые первичными осколками. В этом случае можно пренебречь различием между мгновенными и запаздывающими нейтронами. Если обозначить V число нейтронов, образующихся при делении, то реакцию (1.7) можно записать в следующей форме [c.14]

В данном случае считалось, что при изменении температуры реактора мгновенно изменяется средняя температура нейтронов Т. (Заметим, что мы опустили индекс п при Т.) Такое предположение справедливо для гомогенной системы. В таких системах все компоненты в активной зоне реактора распределены равномерно, и при изменении температуры, одного из компонентов в точности на такую же величину изменяется температура остальных. Температура нейтронов поскольку она непосредственно связана с температурой замедлителя [см. равенство (4.183)], изменится, как показывает опыт, на ту же самую величину. В гетерогенных системах дело обстоит иначе. Изменения температуры одного компонента, вообще говоря, не сразу влияют на [c.224]

Таким образом, мгновенные нейтроны, относительное число которых составляет (1 — р), имеют время жизни, /т в то время как запаздывающие нейтроны каждой группы имеют время жизни, равное плюс среднее время запаздывания до своего ноявления в системе, т. е. 1А. Конечно, условие (9.99) выполняется только для малых реактивностей, причем в общем случае величина 1/а1 имеет более сложную зависимость от включенных в нее параметров. Коэффициент при / в показателе первой экспоненты обычно называют установившимся обратным периодом реактор а, т. е. [c.421]

Таким образом, поток изменяется во времени только благодаря наличию запаздывающих нейтронов, так как реактор критичен уже только по одним мгновенным нейтронам. Такое состояние реактора, когда избыточная реактивность в точности равна доле запаздывающих нейтронов, принято называть мгновенной критичностью. [c.422]

При радиационно-химическом инициировании радикальной полимеризации используются излучения высокой энергии (v-лучи, быстрые электроны, а-частицы, нейтроны и др.). Энергия активации фотохимического и радиационно-химического инициирования близка к нулю. Особенностью двух последних способов инициирования является возможность мгновенного включения и выключения облучающего излучения, что важно при некоторых исследовательских работах. / [c.9]

Распад характерен для нейтроноизбыточных ядер и связан с внутриядерным превращением нейтрона в протон и эмиттируемый электрон п-> р + Образующийся при этом нуклид вначале представляет собой ион, в оболочке которого отсутствует один электрон, но затем практически мгновенно происходит присоединение электрона из окружения [c.303]

Первый источник потерь может быть достаточно уменьшен путем тщательной очистки взрывчатого материала от примесей тех атомов, ядра которых способны к простому захвату нейтронов. Что касается вылета последних из реакционной системы без взаимодействия с ядрами, то он становится тем менее вероятным, чем больше компактная масса взрывчатого материала . Если она меньше некоторой критической, то слишком много нейтронов бесполезно теряется и лавина вообще не нарастает. Если масса близка к критической, то нарастание лавины идет сравнительно медленно и бомба просто разваливается без взрыва. Наконец, если масса выше критической, то лавина нарастает мгновенно (за время порядка миллионных долей секунды) и происходит взрыв. [c.525]

Методы разделяют на дв< группы активационные (облучение угля и измерение интенсивности в разные интервалы времени) и методы, в которых измеряется интенсивность мгновенного 1>-излучения ядерных реакций. Анализ выполняют на быстрых и тепловых нейтронах. [c.38]

В реакции деления на один затраченный нейтрон образуется 2—3 новых нейтрона, которые, в свою очередь, могут вызывать реакцию деления ядер. Таким образом может произойти лавинообразное увеличение числа расщепляемых ядер, т.е. цепная реакция. Если не регулировать развитие цепей, то процесс протекает практически мгновенно и сопровождается взрывом. На этом основано действие атомной бомбы. [c.13]

Следует напомнить, что большая часть нейтронов возникает в момент деления (мгновенные нейтроны) и лишь очень небольшая доля (примерно 0,755% для урана-235) приходится на медленные нейтроны. Несмотря на относительно небольшое число, медленные нейтроны играют решающую роль в поведении реактора при переходных режимах, а следовательно, и в управлении реактором. Прежде чем перейти к упрощенным кинетическим уравнениям с запаздывающими нейтронами, заменим в первом приближении несколько отдельно рассматриваемых групп запаздывающих нейтронов одной группой, постоянная времени которой будет иметь среднюю величину, определяемую формулой [c.558]

Поскольку эффективное время жизни нейтронов в реакторе То не зависит от времени, если мгновенное число нейтронов в реакторе равно N t), то число нейтронов в секунду N t)ITo уже не влияет на поток нейтронов в активной зоне реактора. Как ул<е было отмечено, часть нейтронов покидает активную зону, часть нейтронов поглощается материалами реактора (что не приводит к делению), а остальная часть поглощается делящимся материалом, в результате чего происходит деление его ядер и одновременно появляются новые свободные нейтроны. Скорость их образования будет равна k[N i)/To], если все образовавшиеся нейтроны свободны после деления (т. е. [c.562]

Изменение во времени общего числа нейтронов в реакторе в каждый момент времени полностью характеризуется разностью между их возникновением и утечкой. Если скорость образования нейтронов зависит от скорости образования мгновенных нейтронов, скорости образования запаздывающих нейтронов и числа 5 () нейтронов, излучаемых в активную зону внешним источником нейтронов в I сек, то получаем уравнение сохранения массы [c.563]

Как уже кратко отмечалось, в ядерных реакторах не существует однозначно определимой связи мел<ду определенной номинальной мощностью, физическими параметрами и размерами, с одной стороны, и динамическими свойствами — с другой. Эти динамические свойства характеризуются, например, определенными постоянными времени этого объекта, так как даже реакторы большой номинальной мощности с большими тепловыми емкостями могут иметь незначительные постоянные времени, прежде всего при низкой мгновенной мощности. Ни один ядерный реактор, который уже проработал в течение какого-то времени, нельзя полностью остановить , поскольку даже при сильно докритическом режиме, т. е. в остановленном реакторе, протекает цепная реакция, в которой участвуют как нейтроны из источника 8 (), так и запаздывающие нейтроны (образовавшиеся во время предыдущей работы реактора). Мощность остановленного реактора часто в 10 —раз меньше начальной номинальной мощности. Однако безопасный пуск реактора требует максимально возможной мощности остановленного реактора, в связи с чем применяются источники нейтронов как можно большей мощности. В определенном смысле ядерный реактор тем безопаснее, чем меньше его мгновенная мощность. При высоких мгновенных мощностях обратная связь между мощностью и реактивностью в результате влияния температуры активной зоны реактора и целого ряда других физических факторов весьма эффективна, так как ее усиление почти пропорционально мощности реактора. Для большинства реакторов она отрицательна и всегда запаздывает. Благоприятное влияние этой обратной связи может возникнуть, если мощность превысит определенный предел, но [c.577]

Количество энергии в реакторе и регулирующий орган определяют скорость высвобождения энергии с помощью изменения числа нейтронов, участвующих в процессе деления. При этом изменяется отношение числа нейтронов одного поколения к числу нейтронов следующего поколения. В связи с этим постоянной реактивности (постоянному положению регулирующего органа) может соответствовать повышение или снижение (в зависимости от знака реактивности) мощности по экспоненциальному закону. Скорость повышения или снижения мощности определяется абсолютной величиной реактивности. Мгновенная обратная связь с усилением р смещает связи, образованные запаздывающими нейтронами. При достаточно высокой положительной реактивности р увеличивается число нейтронов, поступающих на вход члена КОо(з) от обратной связи с усилением р, без запаздывания от мгновенной мощности реактора. Таким образом, запаздывание в обратных связях, образованных запаздывающими нейтронами, перестает оказывать влияние на изменение мощности, рост которой определяется только запаздыванием в прямой ветви передаточной функции К0о(5). Однако это запаздывание очень мало, и в отличие от обычных регулируемых объектов, динамические свойства которых можно охарактеризовать одной или несколькими постоянными времени, не зависящими от состояния этих объектов, постоянная времени реактора изменяется. Постоянная времени Го/ х, характеризующая запаздывание в прямой ветви члена КОо(з), для реакторов различного типа неодинакова — она изменяется от десятых долей секунды до нескольких микросекунд. [c.578]

Однако характеристика реактора как регулируемого объекта ведет к тому, что резкое уменьшение мощности реактора связано с большими трудностями. При необходимости снижения мощности реактора следует уменьшать число нейтронов, поступающих на вход прямой ветви члена К0а з), но регулирующий орган Б состоянии оказать непосредственное влияние только на одну составляющую р (1) N (1) 1То. Поскольку мгновенная мощность реактора при снижении мощности постоянно уменьшается, а число запаздывающих нейтронов, участвующих в реакции, определяется его предыдущей (высокой) мощностью, при резком снижении мощности влияние реактивности на мгновенную мощность реактора уменьшается. В качестве предельного случая можно привести аварийную остановку реактора, когда в него практически мгновенно вводится вся имеющаяся отрицательная реактивность. При этом вначале мгновенная мощность реактора резко падает в результате быстрого уменьшения числа мгновенных нейтронов, участвующих в реакции. Однако запаздывающие нейтроны продолжают испускаться, поскольку при предыдущей высокой мощности реактора образовалось большое количество продуктов распада — источников этих нейтронов. За счет продолжающегося распада этих ядер мощность реактора поддерживается на относительно высоком уровне даже через десятки секунд после его аварийной остановки, и тем самым замедляется ее снижение. Это обстоятельство приводит к тому, что если автоматическое регулирование возрастающей мощности реактора (автоматическое регулирование постоянного положительного периода реактора) происходит аналогично автоматическому регулированию постоянной мощности, то автоматическое регулирование постоянного отрицательного периода реактора имеет другой характер и требует принятия специальных мер. [c.579]

К еще более радикальным изменениям ядер приводит процесс деления ядер. Схематически он изображен на рис. 8. Видно, что процесс деления ядер урана на два новых ядра сопровождается выделением трех нейтронов. Эти нейтроны вызывают деление других ядер урана, вследствие чего реакция приобретает цепной характер. Процесс развивается лавинообразно и мгновенно. При этом выделяется колоссальное количество энергии, равное 200 Мэе на один акт деления. Так, деление Одного килограмма урана сопровождается выделением энергии, равной 22 млн. кет ч, что равноценно теплу, получающемуся при сгорании 2500 г угля. [c.31]

Процесс мгновенного присоединения ядром Ре большого количества нейтронов может привести к образованию изотопов всех элементов, вплоть до самых тяжелых — тория, урана и трансурановых элементов, в том числе Этот процесс, по-видимому, проте- [c.135]

Радиационное инициирование полимеризации в принципе аналогично фотохимическому. Радиационное инициирование состой г, в воздействии на мономеры излучений высокой энергии (у-лучи, быстрые электроны, а-частицы, нейтроны и др.). Преимуществом фото- и радиационно-химического способов инициирования является возможность мгновенного включения и выключения излучения, а также проведения полимеризации при низких температурах. [c.41]

Кажущееся противоречие между зернистым строением и результатами нейтронного рассеяния в аморфных полимерах устраняется [86] при учете кинетического, флуктуационного характера областей порядка, стабильность которых намного выще, чем в случае низкомолекулярных жидкостей [87]. В этом случае мгновенная картина структуры расплава полимера будет соответствовать реализации лишь одной из множества возможных складчатых структур. Однако при большом времени наблюдения происходит усреднение различных конформаций молекулы, и ее поведение представляется подобным поведению невозмущенного гауссового клубка. Эти упрощенные, схематические представления качественно согласуются с результатами работы [88], в которой показано, что мгновенная форма статистического клубка является в высокой степени асимметричной, тогда как при длительно М наблюдении клубок проявляет сферическую симметрию. В этой связи представляют интерес данные Фишера [89], который показал, что гауссово распределение сегментов в аморфном полимере справедливо только в областях с линейным размером больше 2,5 нм. [c.49]

Распределение энергии, выделяющейся при делении и тепловыми нейтронами, показано в табл. 12.1.2. Основная доля этой энергии (около 180 МэВ) выделяется в виде кинетической энергии осколков деления и обусловлена их кулоновским расталкиванием. Эта энергия преобразуется в энергию теплового движения атомов и молекул среды. Часть энергии деления переходит в энергию возбуждения осколков, что приводит к испусканию в среднем одного-двух нейтронов каждым осколком, а затем — к испусканию у-квантов. Эти нейтроны и у-кванты называются мгновенными, а образовавшиеся после сброса нейтронов ядра — продуктами деления. Мгновенные нейтроны за очень малое время (порядка 10" -10 с) поглощаются в размножающей среде, следовательно, энергия этих нейтронов и у-квантов радиационного захвата превращается в тепло фактически тоже мгновенно. После испускания мгновенных нейтронов продукты деления имеют по-прежнему значительный избыток нейтронов и поэтому являются р-радиоактивными. В среднем каждый атом продуктов деления претерпевает три последовательных распада, которые сопровождаются испусканием р-частиц, антинейтрино и у-квантов, что дает запаздывающее энерговыделение. Кроме того, более 5 % всей энергии деления уносится антинейтрино и не может быть использовано. [c.228]

Рассеянное 5 (кинетическая энергия нейтронов) 7 (энергия мгновенных у-квантов) 8 (энергия у-квантов захвата) 6 (энергия у- квантов Р-распада) 26 [c.228]

Изменение активности изотопов иода во времени в продуктах мгновенного деления и и нейтронами спектра деления (распад/(мин Ю дел.)) [50] [c.278]

Поверхностные гидроксильные группы образуются также при у- или нейтронном облучении окиси магния в атмосфере водорода [100]. Гидроксильные группы появляются вблизи одновременно с ними зарождающихся поверхностных F-центров. Если облучение проводят в вакууме, образуются только F-центры. При введении кислорода эти центры исчезают в результате мгновенной его адсорбции в виде ОГ. [c.74]

Односкоростной поток в гомогенном реакторе без отражателя есть фун1 цпя времени. Найти его изменение во времени при следующих двух (различных) физических предположениях а) все нейтроны мгновенные б) р-часть иейтропов деления запаздывает ( постоянной времени Zq. Полагая, что используется формула ф (г)Ле , найти зиаче-иия Т, которые дают решение для каждо1 о случая. (Сравнить этн. значения Т, применив формулу [c.462]

Облучение нейтронами. Под действием нейтронов мгновенное у-излучение возникает в процесса.ч радиационного захвата медленных нейтронов и неупругого рассеяния быстрых нейтронов [224]. Источниками нейтронов при определениях по ыгио-венному излучению могут служить нейтронные генераторы, некоторые типы радиоизотопных источников и пучки нейтронов, выведенные из активной зоны реакторов. При этом должна быть обеспечена защита детектора как от первичного нейтронного излучения источника, так и от сопутствующего ему первичного и вторичного у-излучения. Вообще проблема снижения уровня фона детектора при регистрации мгновенного у-излучения представляет сложную задачу и часто высокий уровень мешающей активности оказывает сильное влияние на аналитические характеристики метода (чувствительность, правильность и точность). [c.189]

Из этого можно сделать вывод, что в устойчивом состоянии общее число нейтронов, производимых при делении, не зависит от распределения запаздывающих нейтронов тем пе менее энергетический спектр нейтронов деления, вообще говоря, зависпт от свойств запаздывающих нейтронов. Так что если средняя анергия нейтронов, даваемых предшественниками, отличается от средней энергии мгновенных нейтронов, то этот эффект при точном расчете должен приниматься во внимание. В действительности некоторое различие между средними энергиями мгновенных и запаздывающих нейтронов имеется (см. табл. 9.1), но эта разница пе существенна с точки зрения вычисления утечки в надтепловой области и поглощения для теплового реактора. В анализе, проводимом ниже, эффект пе учитывается. [c.417]

Тот факт, что залаздывающие нейтроны рождаются с энергией, меньшей энергии мгновенных нейтронов, значительно увеличивает ценность запаздывающих нейтронов относительно последних в быстрых и промежуточных реакторах.— Прим. перев. [c.417]

В процессе деления основная часть нейтронов образуется за очень короткий промежуток времени (Ю сек) — это так называемые мгновенные нейтроны, и только 0,767о всех нейтронов образуется с запаздыванием — это так называемые запаздывающие нейтроны. Высвободившиеся нейтроны обладают высокой скоростью, а при их прохождении через какое-либо вещество происходят частично упругие и частично неупругие столкновения с ядрами атомов этого вещества. При упругих столкновениях нейтроны сообщают ядрам кинетическую энергию, теряя при этом скорость. Этот процесс получил название упругого рассеяния. При неупругих столкновениях нейтроны поглощаются, причем ядра становятся более возбужденными. Свою энергию возбуждения ядро может отдать снова полностью или частично, высвобождая при этом захваченный ранее нейтрон неупругое рассеяние) нейтрон может образоваться также в результате распада, или деления. Как уже отмечалось, многочисленные столкновения замедляют быстрые нейтроны до скорости тепловых нейтронов. Время замедления, зависящее от замедлителя, составляет примерно 10 сек. Вероятности рассеяния, поглощения и деления определяются соответствующими эффективными сечениями. [c.551]

Неорганические материалы. В металлических и керамических материалах под действием облучения тяжелыми частицами (нейтронами, а-частицами, осколками деления и т. д.) происходит ионизация (неупругие столкновения) и смещение атомов (упругое столкновение) из положений равновесия. Смещение атома в решетке с образованием устойчивой пары вакансия — межузельный атом происходит, если энергия, передаваемая при упругом столкновении, больше примерно 25 эВ. Быстрые частицы (е > 1 МэВ) в связи с этим создают не одну пару, а целый каскад (до нескольких сотен, если е 2 МэВ) смещенных атомов. Смещенные атомы образуют локализованную область нарушений, которую называют пиком смещения . Время тормбжения нейтрона от энергии 2 МэВ до 100 эВ при образовании пика смещения, как показывает расчет, 10" с [30], т. е. энергия торможения нейтрона передается в первичных соударениях атомам, среды практически мгновенно. В пике смещения в связи с этим в течение 10 с происходит резкое повышение температуры (до —10 К). Быстрая отдача тепла в окружающую среду не позволяет установиться полному струк- [c.211]

Для отражения динамики атомов в К. с. в гармонич. приближении атомы изображают в виде тепловых эллипсоидов . к-рые имеют след. физ. смысл с фиксир. вероятностью р в любой момент времени атомное ядро находится внутри или иа пов-сти такого эллипсоида (рис. 1). Направление наиб, вытянутости эллипсоида соответствует направлению, в к-ром атом совершает максимальные по амплитуде колебания, направление наиб, сжатия соответствует минимальным по размаху колебаниям. Обычно производят нормировку на вероятность р = /г- При данной р размеры эллипсоидов зависят от т-ры. Чтобы количественно охарактеризовать форму и ориентацию атомных тепловых эллипсоидов, для каждого атома указывают 6 независимых компонентов симметричного тензора 2-го ранга, значения к-рых определяют по данным рентгеноструктурного исследования. Описанная дииамич. модель не дает сведений о мгновенной структуре кристалла и о последоват, смене мгновенных структур. Информацию такого рода можио получить из спектров неупругого рассеяния нейтронов. [c.532]

Впервые Ф. был вьщелен А. Гиорсо, С. Томпсоном и Г. Хиггинсом в 1952 из продуктов термоядерного взрыва. Нуклвд Fm образовался в результате мгновенного захвата ураном нейтронов с послед. Р -распадами по р-ции + [c.84]

Впервые Э. был вьщелен из продуктов термоядерного взрыва в 1952 учеными из Беркли, Аргонской и Лос-Аламос-ской лабораторий США. Нуклвд Es образовался в результате мгновенного захвата нейтронов ураном с послед. Р -рас-падами U15л—> Es. Назван по имени [c.405]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология