Ядра атома деформация

Когда атом, содержащий несколько р-электронов, образует молекулу с несколькими а-связями, то они получают определенное направление в пространстве. На рис. 11-6 показано наложение электронных облаков в молекуле воды при взаимодействии s-электронов водорода и р-электронов кислорода. Как видно на рисунке, линии связи между ядрами атомов составляют треугольник, а угол между связями 90°. Однако кроме стягивающих сил между атомами водорода и кислорода, проявляются также отталкивательные силы между атомами водорода. Это приводит к деформации электронных облаков и увеличению угла между валентными связями О—Н. Истинный валентный угол 104°ЗГ. [c.84]

Молекулярная рефракция — непосредственная мера поляризуемости молекулы, т. е. подвижности зарядов под влиянием электрического поля. Поляризация связана со смещением (деформацией) электронных оболочек атома относительно его положительно заряженного ядра. В результате смещений электрические центры тяжести положительного и отрицательного электричества не совпадают в одной точке, и атом становится полярным. Полярной становится и составленная из таких атомов молекула. Поляризуется, следовательно, и вещество в целом. В связи с тем что поляри- [c.86]

Наличие деформации вдали от оси дислокации обнаруживается при обходе в плоскости хОу (рис. 60) по узлам решетки вдоль замкнутого контура вокруг ядра дислокации. Рассмотрим вектор смещения каждого узла от его положения в идеальной решетке и проследим за полным приращением этого вектора при указанном обходе. Обойдем ось дислокации против часовой стрелки по внешнему контуру рис. 60. Начнем движение с левого верхнего угла (атом 1) и убедимся, что смещение атома в конце обхода отлично от нуля и равно периоду решетки вдоль оси абсцисс. [c.186]

Нас интересует деформация иона в электрическом поле, образуемом соседним ионом. Деформируемость какого-либо тела в электрическом поле обычно называют его поляризуемостью и это свойство может Сыть определено количественно. Мы начнем с рассмотрения нейтрального атома, состоящего из равных по величине и противоположных по знаку электрических зарядов, электрические центры тяжести которых совпадают. Если поместить такой атом в электрическом поле, то в нем происходит смещение электрических зарядов, приводящее к разделению центров положительного и отрицательного зарядов и вызывающее образование электрического диполя. Момент такого диполя определяется подобно тому, как в 6.2 определяется магнитный момент. Если отрицательный заряд помещается на расстоянии о от равного положительного заряда, дипольный момент этой пары равен ео. В случае атома величину о можно рассматривать как смещение центра тяжести отрицательного заряда относительно положительного заряда ядра тогда момент равен Еео, где г — атомный номер элемента, а е — заряд электрона. Поскольку рассматривается диполь, это эквивалентно смещению одного электрона на расстояние 25. Если мы имеем дело не с атомом, а с ионом, то положение заметным образом не изменяется смещение заряда просто налагается на полный заряд. [c.174]

Большие перспективы открывает применение эффекта Мёссбауэра для исследования свойств специальных сталей, в состав которых всегда входит в той или иной концентрации железо. Такие исследования несут информацию о фазовых (структурных) превращениях в сталях, дают сведения, позволяющие исследовать прочность, износостойкость и так далее. Например, наблюденное в работе [21] аномальное поведение температурной зависимости величины внутреннего эффективного поля на ядрах Fe в интервале температур, совпадающем с температурой хладноломкости для сталей У9А и ст. 10, указывает на изменение характера химической связи при электронном фазовом переходе, который может быть первопричиной перехода стали из пластичного состояния в хрупкое. Исследование сверхтонкой структуры мессбауэровских спектров на ядрах Fe в сплаве Fe + 48,2 ат. % Ni и в чистом железе [22] позволило обнаружить отклонения величины относительных интенсивностей компонентов спектра для образцов, подвергнутых деформации от относительных интенсивностей компонентов спектра, полученного с недеформированного образца, что объясняется влиянием магнитной текстуры прокатки, вызванной кристаллографической текстурой прокатки и рекристаллизации. [c.217]

Примерное значение энергии деформации на один атомный промежуток в ядре дислокации достигает 5,9 10 Дж. В то же время вне ядра дислокации изменение потенциальной энергии вследствие деформационных искажений не превышает 0,4-0,8 кДж/моль или около 0,63 10 Дж/ат., т. е. примерно в тысячу раз меньше. Плотность линий дислокаций в деформированной стали 12Х18П10Т можно оценить примерно как 10 см . Условно принимая диаметр трубки дислокации в 10 межатомных расстояний, а число атомов на поверхности за 5 10 на см , легко определить, что поверхность, занимаемая дислоцированными атомами, может достигать примерно 1 % от обшей площади образца. [c.73]

Поляризация связана со смещением (деформацией) электронных оболочек атома относительно его положительно заряженного ядра. В результате электрические центры тяжести положительного и отрицательного электричества уже не совпадают в одной точке, и атом становится полярным. Полярной становится и составленная из атомов молекула. Поляризуется, следова- [c.106]

Молекулярная рефракция — непосредственная мера поляризуемости молекулы, т. е. подвижности зарядов под влиянием внешнего электрического поля. Поляризация связана со смещением (деформацией) электронных оболочек атома относительно его положительно заряженного ядра. В результате смещений электрические центры тяжести положительного и отрицательного электричества не совпадают в одной точке, и атом становится полярным. Полярной становится и составленная из таких атомов молекула. Поляризуется, следовательно, и вещество в целом. В связи с тем, что поляризация молекулы есть суммарный эффект поляризации входяишх в ее состав атомов, численное значение молекулярной рефракции является аддитивным свойством. [c.90]

Дальнейшее развитие представления Уонга нашли в работе Розена [6], который ввел дополнительные члены для учета взаимной поляризации водородных атомов, т. е. для оценки изменения в распределении заряда одного атома по мере приближения к нему другого. Измененная Уонгом атомная орбита и А (1) умножалась на выражение 1 + а/-41 соз бд , де о —переменный параметр, а бд —угол между т-д и линией, соединяющей центры обоих ядер (рис. 8). Аналогичным образом были изменены и другие собственные функции. Нетрудно видеть, что если угол б мал, т. е. если электрон находится в области между двумя ядрами, то собственная функция будет превышать свое обычное значение 1х дру гими словами, эффект поправки заключается в том, что электронные распределения, соответствующие каждому атому, выпукло деформируются в направлении друг к другу. В том, что деформация электронного распределения обусловлена величиной 1 4- з г соз б, можно убедиться также и следующим образом при умножении на измененную Уонгом орбиту 1 поправочный член принимает форму [c.102]

Расчеты, подтвержденные спектроскопическими данными, показали, что длина связи в этом иопе равна 1,06 А (10,6-10 нм), а энергия связи — 61 ккал/моль (255,39-10 Дж/моль) [10]. Резонанс обусловливает примерно 80% этой энергии. Остальные 20% возникают вследствие так называемой деформации протон и атом водорода взаимно притягиваются даже в отсутствие резонанса вследствие способности атома поляризоваться под влиянием протона. На рис. 3 представлено вычисленное распределение электронной плотности. Диаграмма показывает, что электрон находится большей частью в межъядернол пространстве вокруг линии, соединяющей ядра, и значительно меньше с противоположной стороны обоих ядер. Величина и ширина [c.26]

Таким образом, сила, действующая на ядро эффективного атома Эа, может быть приближенно выражена посредством электронной плотности ре в объеме этого эффективного атома, зарядов ер и моментов Из всех других эффективных атомов молекулы. Выражение силы в виде (5.13) для решения ряда вопросов имеет преимущество перед исходным выражением (5,34). Именно при использовании выражения (5,13) легче сравнивать силы, действующие на приближенно эквивалентные ядра в разных молекулах при эквивалентных деформациях. Действительно, легче сопоставлять величины бр, и цр, относящиеся к- эффективным атомам, ближайшим к рассматриваемому атому Эц, т. е. сравнивать распределения электронных плотностей только в объемах У ближай ших к рассматриваемому эффективных атомов Эр, чем рассматривать электронные плотности ре сравниваемых молекул во всем пространстве, окружающем ядра сравниваемых молекул. [c.511]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология