Сопротивление Капицы

РЕЖИМ СОПРОТИВЛЕНИЯ КАПИЦЫ [c.247]

Возникающее в тонком (примерно 10-2 мм) слое жидкости у новерхности раздела прн наличии теплового потока любого знака сопротивление Капицы Но определяется скачком температур между твердым телом и Не-П [c.247]

Скачок температуры растет с понижением .причем теплоотдача от поверхности нагрева при малых тепловых потоках и ДГ<с7, , приблизительно до ДГ = = 0,03-н0,05 К характеризуется практически постоянным значением коэффициента проводимости во всем интервале режима сопротивления Капицы. [c.247]

Величина Ло, обратная сопротивлению Капицы , получила название проводимости Капицы и по существу представляет собой коэффициент теплоотдачи от твердой стенки к Не-П. [c.247]

Если формулу (1.14) можно рассматривать как верхний предел для сопротивления Капицы, то формула (1.15) является естественным нижним пределом. И действительно, все известные экспериментальные данные ложатся между этими предельными значениями. Температурная зависимость в обоих случаях оказывается одинаковой [c.64]

Температурная зависимость сопротивления Капицы на границе Си — НеП по данным [c.65]

Теоретическое обоснование существования скачка температуры на границе раздела тело — Не-П было впервые предложено И. М. Халатниковым [40], который показал, что при всех температурах ниже Я-точки на границе раздела существуют потоки энергии как от поверхности нагрева в жидкий гелий вследствие излучения (в виде фононов), так и от гелия к поверхности вследствие поглощения фононов поверхностью тела. Разность этих двух потоков, направленных от твердого тела к жидкости и от жидкости к твердому телу и определяют сопротивление или проводимость Капицы, для которой И. М. Халатниковым получено выражение [c.247]

В уравнении Нуссельта не было учтено возможное возникновение турбулентного течения пленки, при котором уменьшается ее термическое сопротивление и увеличивается коэффициент теплоотдачи а. П. Л. Капица показал, что нужно учитывать поверхностное натяжение пленки и что более устойчивым течением пленки в вертикальных трубах будет не ламинарное, а волновое. При таком рассмотрении оказывается, что эффективная теплопроводность пленки увеличивается на 20% по сравнению с теплопроводностью пленки при ламинарном течении. [c.136]

Расхождение между опытными и теоретическими коэффициентами теплоотдачи обусловлено, как показал П. Л. Капица [92], тем, что тонкие пленки вследствие поверхностного натяжения имеют при стекании волновое движение, поэтому термическое сопротивление пленки уменьшается примерно на 20% при этом общая закономерность изменения коэффициента теплоотдачи по высоте теплопередающей поверхности сохраняется. [c.335]

Резкая зависимость сопротивления от направления магнитного поля в некоторых случаях позволяет объяснить линейное возрастание сопротивления поликристаллов с ростом магнитного поля (закон Капицы). Действительно, если квадратичный рост (р №) наблюдается в узком интервале углов Д9 Яо/Я (см. формулу (28.8)), любое усреднение сопротивления по углам в интервале 60 > Яо/Я (включающем Д9) приводит к линейному возрастанию сопротивления с ростом поля. При этом следует [c.246]

Скачок Капицы прямо пропорционален тепловому потоку и зависит от сорта металла и состояния его поверхности Д7 = Коэффициент Л—пристенное тепловое сопротивление—с понижением температуры теоретически увеличивается обратно пропорционально Р. Следует отметить, что при температурах выше Т>1 К (для- Не) и 7 >0,5 К (для Не) скачок относительно мал и, кроме того, наблюдается существенное отклонение от закона Т , поэтому определяющим становится градиент температуры в твердом теле. Подробнее о-скачке Капицы см. в < 4.15. [c.78]

Использование критерия 81 вместо Ыи во многих случаях значительно удобнее. Как показал П. Л. Капица [3-25], критерий 51 позволяет установить прямую связь между теплоотдачей и гидравлическим сопротивлением. Само же вычисление коэффициента теплоотдачи по критерию 51 производить [c.237]

Уплотнение поршня за счет гидравлического сопротивления зазора между поршнем и цилиндром применительно к детандерам впервые было осуществлено П. Л. Капицей [03-6] при создании детандерного гелиевого ожижителя (см. выше стр. 297). Детандеры с подобным уплотнением поршня могут работать вплоть до самых низких температур. [c.356]

Перенос теплоты движущейся нормальной частью жидкости представляет собой механизм теплопередачи в гелии-П. Он имеет, таким образом, своеобразный конвекционный характер н принципиальноотличен от обычной теплопроводности (так, он Зависит от температурного градиента и геометрической формы). От нагретой стороны идет поток нормальной части, переносящий теплоту, а навстречу ему — поток сверхтекучей части, так что макроскопического реального течения в гелии нет. Как установлено П. Л. Капицей, такой механизм обусловливает очень большие теплопроводности— в тысячи раз большие, чем теплопроводность меди или серебра. Это свойство объясняет визуально наблюдаемый переход гелия-1 в гелий-П поверхность кипящей жидкости при достижении Я-точкн становится внезапно совершенно спокойной. Это связано с тем, что вследствие очень быстрого отвода теплоты от стенок сосуда благодаря большой теплопроводности гелия-П иа них не образуются пузыри пара и гелий-П испаряется только со своей открытой поверхности. Передача теплоты (фононов) от твердой стенки тела к жидкому гелию-4 и гелию-3 или обратно приводит к появлению скачка температуры АГ иа границе между твердым телом и гелием (так называемый температурный скачок Капицы) [246]. Этот скачок прямо пропорционален тепловому потоку Q и зависит от сорта металла АТ=ЯкЯ-Тепловое сопротивление называется сопротивлением Капицы Як н определяется [c.188]

Процессам теплопередач между твердыми телами и жидким гелием посвящено большое число исследований и ряд обзоров [151—154], однако изучение проблемы далеко не завершено. В НеП определяющую роль при теплопередаче играет явление, открытое Капицей в 1941 г. [147] и получившее название скачка Капицы. Суть явления заключается в том, что при наличии теплового потока на границе между твердым телом и жидким гилием возникает скачок температуры А Т, пропорциональный тепловому потоку q. Связанное с этим тепловое сопротивление называется сопротивлением Капицы Rk и определяется соотношением Rk— TIq. [c.63]

Сжижение гелия дает вовмож1ность получать температуры, близ1сие к абсолютному нулю. Такие низкие температуры в настоящее время необходимы для изучения свойств материи. При гелиевых температурах Камерлинг-Оннес в 1911 г. открыл явление сверхпроводимости у некоторых металлов, электрическое сопротивление которых падало до столь незначительной величины, что его невозможно было измерить самыми чувствительными приборами. Акад. Капица открыл сверхтекучесть жидкого гелия при температурах, близких к абсолютному нулю. [c.187]

Справедливость приведенных формул проверялась работами целого ряда исследователей, причем конденсация происходила как на внутренней, так и на наружной поверхности труб. Г. Н Кружи-лин указал, что Нуссельт не учел наличия инерционных сил. После учета этой поправки уравнение Нуссельта изменилось лишь незначительно. В области ламинарного движения пленки теория Нуссельта подтверждается опытом. С. С. Кутателадзе и А. Н. Шрен-целем были проведены опыты по конденсации водяного пара на вертикальных латунных трубах, причем проводилось визуальное наблюдение за тем, чтобы вся поверхность трубы была покрыта непрерывной пленкой конденсата. Полученные результаты приведены на фиг. 1. С. С. Кутателадзе объясняет увеличение значений коэффициента а по сравнению с расчетными переходом от ламинарного к турбулентному течению пленки. Несомненно, что переход к более высоким трубам приводит к возможности возникновения турбулентного течения пленки, что, в свою очередь, вызывает уменьшение ее термического сопротивления. По-видимому, это расхождение можно также объяснить соображениями П. Л. Капицы. П. Л. Капица показал, что при свободном течении пленки жидкости нужно учитывать силы поверхностного натяжения и что более устойчивым будет являться не ламинарное течение, а волновое. При таком течении эффективная теплопроводность пленки на 20% больше, чем при ламинарном течении. Эти соображения относятся только к конденсации на вертикальных трубах. [c.8]

Кроме того, А. Зельдовичем проводились экспериментальные работы по определению гидравлических сопротивлений регенераторной насадки со спиральной щелью, предложенной акад. П. Капица. [c.157]

В опытах Капицы капилляр был заменен раздвижной плоской и достаточно узкой щелью, образованной двумя кварцевыми пластинками а и >, пришлифованными друг к другу (см. фиг. 238). Одна из пластин, служившая флянцем бульбочки 1, имела центральное отверстие, через которое гелий втекал во внутреннюю полость прибора. Внутри бульбочки располагались константа-новБЕй нагреватель 2 и фосфористо-бронзовый термометр 3, снаружи она была окружена вакуумной рубашкой и медной защитой от излучения 4 с узкими продольными окошками, сделанными для визуальных наблюдений. С помощью блочного механизма ширина щели в ходе эксперимента могла изменяться по желанию, Внутренний термометр 3 балансировался с внешним термометром 5 равного с ним сопротивления. [c.457]

Речь до сп. 1юр Н1ла о поперечном гальваномагнитном эффекте, т. е. о том случае, когда ток пернендикулярен к магнитному полю. Продольный гальваиомагнитный эффект сравнительно мал продольное сопротивление у всех металлов стремится к насыщению. В зависимости сопротивления от магнитного ноля (/-1Я) у большинства металлов наблюдается большой участок, на котором сопротивление линейно зависит от магнитного поля (закон Капицы). У некоторых металлов этот участок является промежуточным либо между двумя квадратичными зависимостями, либо между квадратичной зависимостью и насыщением у других металлов (или образцов) не удалось обнаружить отклонения от линейного закона в больших полях. [c.221]

Рассеяние электронов от поверхности выше всюду предполагалось диффузионным. В полуметаллах оно может быть близким к зеркальному (вследствие большой дебройлевской длины волны). Это приводит [58] к линейной зависимости сопротивления от магнитного поля — закону Капицы. В хороших металлах отражение близко к зеркальному для электронов, сталкивающихся с поверхностью под малыми углами ( 7). В результате появляется возможность определить по зависимости сопротивления от магнитного поля зависимость коэффициента отражения электронов от угла падения. [c.260]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология