Течения свободные

Задача 5. Найти замыкающую характеристику ае течения свободно расширяющегося газа и функции а(у) и (р(у) на характеристике bh, из которых a[y(V>)] как функция от ф принадлежит классу Dj, а [у( )] кусочно непрерывна, реализующие максимум функционала [c.133]

Расчет для этого случая производится следующим образом (рис. 3.33). В поле течения свободно расширяющегося газа ОаЬ выбирается некоторая точка Л. Величины а и 1 в этой точке записываются как ао и 1>о. Определяются величины 04, 1 4, Агл, А4, удовлетворяющие соотношениям на разрыве [c.135]

Осесимметричное трансзвуковое течение свободно расширяющегося газа с плоской звуковой поверхностью [c.224]

Эта работа была опубликована в [1], а подробные таблицы течения свободно расширяющегося газа при различных значениях х — в [2]. [c.229]

Такая классификация течений непротиворечива, но терминология, относящаяся к названиям течений, содержит противоречия. Некоторые называют внешние течения свободной конвекцией другие употребляют этот термин и для внешних, для внутренних течений. Ряд авторов называют все такие течения естественной конвекцией. Представляется, что ни тот ни другой термин непригоден, и что несколько более подходящим для описываемых течений будет использование таких названий, как конвекция, вызванная аэро- или гидростатической подъемной силой или течения, вызванные гравитацией . Ясно, что такой разнобой в словоупотреблении проистекает из-за отсутствия наглядного, удобного и простого термина. Поэтому здесь принято решение—-для всех процессов использовать одно общее-название течения, вызванные аэро- или гидростатической подъемной силой [c.21]

На рис. 43 дается плоскость (М, К) и в соответствии с условиями (64,4), (64,5) или (64,5 а) отмечены области разных течений свободного молекулярного, со скольжением и обычного газодинамического. [c.314]

Если правильно предположение, что перенос тепла в области свободно-конвективного кипения определяется течениями свободной конвекции в жидкости, то коэффициент теплообмена для этой области можно определять, используя зависимость [c.426]

Недостаток степенного уравнения, состоящий в том, что единицы измерения т и у фиксированы, и для материалов с различными п изменяется не только значение Х1, но и единица ее измерения, не является препятствием к применению указанной зависимости. Это еще раз подтверждает, что степенное уравнение не есть единый физический закон, а представляет собой эмпирическую зависимое ь. Основной недостаток степенного уравнения заключается в том, что при экстраполяции к нулевым или бесконечно большим скоростям сдвига оно не может использоваться, так как предсказывает, соответственно, бесконечную или нулевую вязкость материала. В целом ряде случаев (пленочное течение, свободная конвекция, медленное движение тел в жидкостях) этот недостаток может привести к серьезным погрешностям. Однако в интервале значений напряжений и скоростей сдвига, представляющих наибольший интерес при переработке полимеров, степенной закон описывает поведение полимерных систем с достаточной точностью и хорошо согласуется с опытными данными при изменении скорости сдвига резиновых смесей на три-четыре порядка. На рис. 1.2 и 1.3 представлены экспериментальные данные по исследованию процесса течения каучуков и резиновых смесей. Следует отметить, что для чистых каучуков в декартовой системе координат с логарифмическим масштабом зависимость напряжения сдвига от скорости сдвига не является линейной (рис. 1.З.). [c.20]

При исследовании и построении расчета горения газового факела для условий, характерных для многих энергетических топок, можно на основании анализа обширного экспериментального материала пренебречь влиянием диссоциации и изменения молекулярной массы и теплоемкости в ходе реакции, теплотой трения и термо- и бародиффузией, потерями на излучение. Можно также в первом приближении (соответствующем, как правило, инженерным задачам) не учитывать изменения давле--ния во всем поле течения свободного факела. Последнее нуждается в некотором разъяснении. [c.16]

В первой реакции переносится пептид, содержащий свободную аминогруппу, во второй реакции — пептид, имеющий свободный карбоксил. В результате реакций транспептидации синтезированные белки, или пептиды, оказываются специфичными для данного организма, так как исходные вещества также были продуктами биосинтеза данного организма. Реакции транспептидации энергетически выгодны для организма, так как при их течении свободная энергия системы существенно не изменяется и для синтеза пептидов и белков по этому пути требуется небольшая затрата энергии. [c.298]

Член А в уравнении (1.17) отражает неоднородность процессов течения (свободная диффузия). Из очень упрощенной картины можно видеть, что он возникает за счет того, что длина каналов в насадке колонки может быть самой различной и, следовательно, молекулы растворенного вещества попадают в детектор в различное время. Для данного случая отклонение составляет [c.24]

В камере всасывания вышедшая с большой скоростью струя рабочего пара (обычно более 1000 м/сек) встречает частицы холодного пара, имеющие сравнительно с рабочим паром незначительную скорость, и увлекает их. Механизм увлечения холодного пара в эжекторе еще недостаточно изучен. В свете современной теории турбулентного течения свободных струй жидкостей и газов процесс увлечения представляется как результат передачи импульса от выносимых за пределы струи частиц рабочего пара к частицам окружающей среды (холодного пара) с которыми они входят в соприкосновение в пограничном слое. Получая импульс, частицы холодного пара приобретают большую скорость и присоединяются к струе. В результате обмена импульсами между струей рабочего пара и окружающим ее холодным паром средняя скорость струи падает. В диффузоре, в суживающейся его части, называемой также камерой смешения, процесс смешивания рабочего и холодного пара заканчивается и начинается процесс повышения давления за счет дальнейшего уменьшения скорости потока, уже включающего рабочий и холодный лар. [c.14]

Можно также записать и = и + и, где и — вектор пульсации скорости жидкости. Считая жидкость несжимаемой, пульсации плотности, давления, вязкости и теплопроводности учитывать не будем. Записанные в виде суммы средних значений и пульсаций мгновенные величины подставим в (4.56), (4.9) и (4.18) и проведем почленное усреднение этих уравнений. Для напорного течения (свободные поверхности отсутствуют) при пренебрежимо малом влиянии термогравитационной конвекции после этого получим систему усредненных уравнений конвективного теплообмена (уравнений Рейнольдса) для турбулентных течений жидкости [c.146]

К а ц к о в а О. П., Ш и ы г л е в с к и й Ю. Д. Таблицы параметров осесимметричного сверхзвукового течения свободно расширяющегося газа с плоской переходной поверхностью.— М. Изд-во АН СССР, 1962.—354 с. [c.356]

Течение свободной струи происходит при постоянном давлении как вдоль струи, так и в ее поперечных сечениях. [c.68]

Стабилизированное ламинарное течение свободно стекающей жидкой пленки с гладкой поверхностью описывается формулами Нуссельта (Тгр=0, [c.177]

Стандартной короткой трубкой называется (см. рис. 30,6) прямая цилиндрическая трубка, длина которой равна 2—3 внутренним диаметрам. Ее вход подобен входу у остроугольных диафрагм. Подобно трубкам Борда в стандартной трубке может иметь место свободное или заполненное течение. Если течение свободно, короткая стандартная трубка ведет себя, как остроугольная диафрагма . Остроугольная диафрагма в толстой пластинке является по существу стандартной короткой трубкой. [c.889]

В общем случае падающая струя из ряда сопл показывает те же самые три области течения свободная струя, зона формирования потока, пристен1гая струя, но кроме них имеются вторичные зоны, в которых пристенные струи соседних сопл сталкиваются друг с другом. Подобно зонам пересечения спутпых потоков на задней стороне цилиндров или сфер в поперечгюм потоке эти вторичные зоны характеризуются отрывом пограничного слоя и завихрением потока. [c.268]

Последнее равенетво выполняется в точке излома а, где реализуется течение Прандтля—Майера. На рис. 3.34 приведены кривые для и = 1,4. Расчеты [36] показывают, что все течение свободно расширяющегося газа лежит в области, ограниченной линиями а = 0,1 = 0и1 = f a) -fiж/2). Из рис. 3.34 видно, что при х = 1,4 область исходного течения и область PWQS имеют сравнительно небольшую общую область ЕРЕ. Последняя примыкает к линии иТ, определяемой равенством (5.8). Это обстоятельство указывает на то, что разрывные ударные течения при а = ао к принадлежащих области (5.7), могут иметь место в случае достаточной близости значений ал, 1 л к ар, вр. На рис. 3.35 показаны сплошными, штриховыми и пунктирными линиями, соответственно, зависимости = Н (а,0), 1 = ( 1(а,0) и 1 = /(а) - / 12) при различных значениях показателя адиабаты . [c.137]

Кацкова О. H., Шмыглевский Ю. Д. Осесимметричное сверхзвуковое течение свободно расширяющегося газа с плоской переходной поверхностью // Вычислительная математика. 1957. Сборник 2. С. 45-89. [c.176]

Газодинамический режим в фурменных зонах представляет собой нечто среднее между течением свободной струи и струи, бьющей в тупик, т. е, в фурменной зоне можно различать проточную часть и циркуляционные зоны. Положение циркуляционных зон по отношению к проточной части изменяется в зависимости от степени заполнения нижефурменной части горна шлаком и металлом, например в промежутках времени между выпусками при заполненном горне основная [c.158]

Расчет параметров ак1гивации вязкого течения свободной энергии, теплоты и энтропии активации - основан на следующих экспериментальных и теоретических соображениях. [c.38]

Если в потоке образуются поверхности раздела между жидкой и газовой средамй, называемые свободными поверхностями, то такие потоки называют струйными течениями. Свободные поверхности являются поверхностями равного давления рсв. пов = = Ро = onst. [c.46]

Для определения лобового сопротивления можно постулировать наличие застойной кильватерной зоны (след, область мертвой воды ) с и = О позади препятствия, простирающегося до бесконечгности, как на рис. 2, в. Эта зона отделена от глав-його течения свободными линиями тока с постоянным давлением, причем скорость — t/ изменяется скачкообразно при переходе iepes эти линии. Эта модель будет изучена в 39. [c.29]

Передача тепла происходит во всех случаях, когда в материале существует температурный градиент. Процесс теплооб-мена может рассматриваться с двух сторон. При молекулярном анализе основное внимание направлено на обмен кинетической энергии при столкновениях атомов и молекул н течении свободных электронов в металлах. Этот подход представляет интерес прежде всего для физиков. При фено.менологическом подходе анализируются непосредственно наблюдаемые величины, та.кие, как время, температура и координаты точек тела. Именно этот подход интересует инженеров и только он рассмотрен в данной книге. [c.212]

В детекторе последней конструкции Ловлока поток газа-носителя направлен навстречу движению носителей отрицательных зарядов. Скорость течения свободных электронов настолько превышает линейную скорость газа, что он не влияет на их ток, тогда как отрицательные молекулярные ионы движутся к аноду медленно и поток газа увеличивает время их прохода через камеру и вероятность их встречи с какими-нибудь положительными ионами. Благодаря этому чувствительность, по сравнению с прежними конструкциями, значительно увеличивается. [c.48]

Детальнее остановимся на численном исследовании вынужденного капиллярного дробления струи. Математическая модель квазиодно-мерного течения свободной струи в безразмерном виде запишется следующим образом [c.29]

Наконец, надо отметить, что большинство представленных в криволинейных каналах данных, по-видимому, не могут быть интерпретированы как адекватно описывающие течение, свободное от краевгях влияний. Такое влияние, обусловленное, в частности, угловыми зонами, становится вполне реальным в каналах с относительно небольшими поперечными размерами. Поскольку пространственн1>гй пограничный слой сам по себе не прост в изучении, усложнение его дополнительными эффектами делает эту проблему особенно трудно разрешимой. [c.168]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология