Намагниченность образца

Остаточной индукцией В называют индукцию, которая остается в предварительно намагниченном образце после снятия внепшего магнитного поля. [c.31]

Коэрцитивная сила Не - это размагничивающее поле, которое должно быть приложено к предварительно намагниченному образцу, дпя того чтобы индукция в нем стала равной нулю. [c.31]

Распределению (8.5) соответствует намагниченность образца, Л/ = л,(Л/ —Л +). В тепловом равновесии намагниченность [c.212]

Спин-решеточную релаксацию иногда называют также продольной релаксацией. Это связано с тем, что такая релаксация ведет к возрастанию числа ядер на нижнем энергетическом уровне, в результате чего происходит увеличение намагниченности образца вдоль направления поля Яц. [c.24]

Вследствие равномерного распределения векторов по поверхности конусов равнодействующая каждого из них направлена вдоль общей оси. Поскольку на нижнем энергетическом уровне есть некоторый избыток ядерных спинов, суммарная составляющая обоих конусов, которую называют макроскопической ядерной намагниченностью М , будет отличаться от нуля. Вектор Мд совпадает с осью конуса прецессии и будет направлен в сторону приложенного магнитного поля Нд. Таким образом, внешнее магнитное поле вызовет появление макроскопической ядерной намагниченности образца. Расчет показывает, что при комнатной температуре ее величина имеет порядок 10 от величины приложенного поля. В состоянии насыщения поверхность обоих конусов заполнена ядерными векторами одинаково, поэтому макроскопическая ядерная намагниченность в этом случае равна нулю. [c.26]

В чем будет состоять действие такого импульса на совокупность ядерных магнитных моментов, входящих в состав исследуемого образца Из уравнений Блоха следует, что воздействие импульсов поля Ну, перпендикулярного к постоянному полю Но и вращающегося с угловой частотой гвч, на вектор макроскопической намагниченности образца М вызовет [c.56]

Рис. 2.2. Возникновение макроскопической намагниченности образца

Еще один переворот в области ЯМР происходит в наши дни. Ои обусловлен внедрением надежных сверхпроводящих магнитов совместно с импульсными методиками и преобразованием Фурье. Разрешение и чувствительность приборов выросли настолько, что исследования можно проводить на микрограммовых количествах вещества. Но, возможио, еще более важное значение имеет развитие импульсных методик, позволяющих в небывалой степени контролировать намагниченность образца и управлять ею. В результате с помощью импульсной спектроскопии ЯМР химики получают, вероятно, более обширную структурную информацию, чем с использованием любого другого отдельно взятого аналитического метода. [c.11]

Посмотрите на рис. 4.3. В его верхней части показана половина цикла осцилляции намагниченности прн воздействии на нее радиочастотного поля, В нижней части рисунка намагниченность представлена в виде двух векторов постоянной амплитуды, вращающихся вокруг осн г в разных направлениях. Частота вращения совпадает с радиочастотой. Убедитесь, что сумма этих двух векторов будет вести себя точно так же, как осциллирующий вектор из верхней части рисунка. Иными словами, пара вращающихся в разные стороны векторов-тоже представление радиочастотного сигнала. Разложение переменного магнитного поля на два вращающихся вектора поможет нам яснее понять, каким образом оно взаимодействует с намагниченностью образца. [c.101]

Рис. 4.4. Типичная взаимная ориентация полей в эксперименте ЯМР. В лабораторной системе координат (слева) имеются постоянное поле, намагниченность образца и два вращающихся в противоположные стороны вектора радиочастотного поля. Переход к вращающейся системе координат упрощает картину за счет исчезновения постоянного поля и фиксации одного из векторов радиочастотного поля (второй просто игнорируется).

Рис. 4.8. Если импульс не попадает точно в резонанс, то во вращающейся системе координат влияние постоянного поля не исчезает полностью, Намагниченность образца вращается вокруг векторной суммы остаточного поля и В .

Итак, с одной стороны, мы совершенно произвольным образом выбирали направления в шюскости х — у, располагая поле вдоль оси X и создавая ц/2-импульсом начальную намагниченность образца вдоль оси у. С другой стороны, возвращаясь после импульса в лабораторную [c.112]

Рис. 4.13. Тщательно проанализировав поведение намагниченности образца в лабораторной системе координат после (л/2) -импульса, мы обнаружим ()ва радиочастотных сигнала, отличающиеся только по фазе на 90

Таким образом, консолидация наноструктурного N1 приводит к дополнительному значительному уменьшению сгд и Тс по сравнению с измельченным в шаровой мельнице порошком, однако эта разница исчезает после высокотемпературного отжига при 723 К. Проведенные структурные исследования показали, что N1 как после измельчения в шаровой мельнице, так и после консолидации ИПД обладает наноструктурой с размером зерен около 20 нм. Тем не менее, эти состояния обладают различными магнитными свойствами. Как следует из анализа температурных зависимостей сга(Т) для этих образцов (рис. 4.1 и 4.2), отношение намагниченностей образцов после измельчения в шаровой мельнице и отожженного при 1073 К равно 0,83. В то же время в случае наноструктурного N1 после ИПД это отношение только 0,7. Температуры Кюри этих образцов уменьшились на 13 К и 24 К соответственно. Таким образом, видно, что как намагниченность насыщения, так и температура Кюри этих образцов меньше, чем у хорошо отожженных образцов. Более того, в образце после ИПД эти изменения значительно больше. Все измерения выполнялись в аналогичных условиях. Таким образом, полученные результаты указывают на то, что обнаруженные значительные различия в магнитных характеристиках могут быть вызваны различиями в тонкой структуре, а также, возможно, в химическом составе образцов. [c.157]

Намагниченность образца М определяется как магнитный момент единицы объема и может быть записана как [c.495]

Если система ядерных или электронных спинов находится в равновесии с решеткой при температуре Т, то равновесная намагниченность образца вдоль поля может быть определена как квантово-статистическое среднее по всем возможным ориентациям магнитных моментов ядер. Разлагая экспоненту в ряд [c.250]

Смещение максимумов намагниченности образцов сплавов относительно максимумов намагниченности алмазов (см. рис. 161), вероятно, объясняется влиянием алмазной матрицы, окружающей включение, и объемного фактора. [c.447]

Это достаточно сильный эффект, поскольку в отсутствие деформации Я/ = О, и он может быть зарегистрирован по изменению намагниченности образца. Имеет место и обратный (магнитострикционный) эффект — изменение размеров образца при его намагничивании. [c.667]

Яс - коэрцитивная сила - напряженность магнитного поля, которое нужно приложить встречно намагниченности образца (предварительно намагниченного до насыщения), чтобы его полностью размагнитить. [c.245]

Рис. 3.8. Картина поля намагниченного образца

Феррозондовый коэрцитиметр характеризуется тем, что индикатором равенства нулю намагниченности образца в нем служат феррозонды. Конструкция феррозондового коэрцитиметра показана на рис. 21. [c.366]

В первом приближении напряженность размагничивающего поля ДЯ пропорциональна намагниченности образца [c.545]

В соответствии с поведением в магнитном поле различают несколько классов веществ. Вещества с отрицательной магнитной восприимчивостью (т. е. коэффициентом пропорциональности между намагниченностью образца и напряженностью внешнего магнитного поля) называют диамагнетиками. Отвечающее этому знаку восприимчивости выталкивание вещества из магнитного поля обусловлено экранирующим влиянием замкнутых внутренних электронных оболочек. Если вещество содержит постоянные магнитные диполи, его называют парамагнетиком-, этим свойством обладают, например, вещества, атомы или молекулы которых имеют неспаренные электроны (свободные атомы натрия, окись азота, жидкий кислород, свободные радикалы, атомы или ионы с частично заполненными внутренними электронными оболочками, как, например, у переходных металлов). Магнитная восприимчивость парамагнетиков положительна, что обусловлено [c.80]

Намагниченность образца в случае первичного эха определяется соотношением [c.121]

X - погрешность размагничивания, т.е. относительная остаточная намагниченность образца, пропорщюнальная отношению ХМ к ширш1е сердечника [c.188]

Если образец поместить на конце маятника, подвешенного под прямым углом к градиенту поля, то возникает вращающий момент. Такую систему называют маятниковым магнетометром. Возникающий момент можно сбалансировать противоположным моментом, создаваемым током, протекающим через соленоид, окружающий образец. Тогда измерение сводится к измерению тока, соответствующего нулевому смещению. Указанный способ характеризуется большим динамическим диапазоном и пригоден для исследования ферромагнетиков и парамагнетиков. Для сильномагнитных материалов особенно удобен магнетометр с вибрирующим образцом (метод Фонера). Образец помещают на конец стержня, колеблющегося вверх и вниз внутри системы измерительных катушек. Если всю систему поместить между полюсами магнита, то в образце, индуцируется момент, который благодаря колебаниям образца возбуждает в измерительных катушках сигнал, пропорциональный намагниченности образца. [c.712]

Теперь рассмотрим большое число спииов с одинаковой ларморовой частотой (рис. 4,2). Мы знаем, что параллельная ориентация г-компоненты магнитного момента и направления поля имеет более низкую энергию, чем антипараллельная. Поэтому, предположив, что между ними каким-то образом установилось термическое равновесие, можно ожидать в соответствии с уравнением Больцмана избыточного заселения низкого энергетического уровня. Таким образом, объемная намагниченность образца окажется параллельной направлению магнитного поля. В то же время все составляющие ее спины имеют прецессирующую в плоскости компоненту. Но, поскольку все направления в этой [c.100]

Теперь посмотрим, что произойдет прн взаимодействии радиочастотного поля с намагаичеиностью образца. Проблема состоит в том, что радиочастотное поле ие постоянно, и даже постоянная намагниченность образца, будучи отклоненной от оси г, начнет совершать прецес-сируюшее движение вокруг оси постоянного поля. В результате от такого большого числа различных вращательных движений может закружиться голова. Однако проблема легко решается, если подойти к ией с другой стороны. Чтобы исключить все вращения, достаточно ввести новую систему координат, связанную с прецессией ядра, и посмотреть, что при этом получится. [c.101]

Рис. 4.5. Импульс При включенном радиочастотном поле намагниченность образца совершает вращательное движение. Мы можем выключить попе в любой. мо.мснт (в нашем случае в момент достижения вектором намагниченности оси у).

Образец предварительно намагничивается до насыщения (или близкой к нему намагниченности) в элекфо-магните или самой катушке 1. При вращении измерительной катушки у края намагниченного образца в ней возникает ЭДС, создающая в измерительной цепи ток. [c.365]

При подаче в намагничивающую катушку тока такого направления, при котором магнитное поле катушки противоположно намагниченности образца, показания измерительного прибора уменьшаются и становятся равными нулю при напряженности поля в намагничивающей катушке, численно равной коэрщ)тивной силе образца. Напряженность поля (А/м) [c.366]

Экстраполяцией экспериментальных данных по намагниченности образцов определялось количество неспаренных -электронов на атом сплава. Намагниченность измеряли дифференциальным магнетометрическим методом [12]. Измерения проводили в полях напряженностью 5500 э при комнатной температуре. Контактную разность потенциалов Fe—Ni- и Со — Ш-сплавов определяли по методу вибрируюш,его конденсатора в приборе конструкции В. И. Ляшенко и А. М. Павленко [13] в среде азо-то-водородо-аммиачной смеси при температуре 420° С. В качестве отсчет-ного электрода применяли серебряную пластинку. Точность определения —1 30 мв. [c.194]

Магнитные моменты ядер складываются в суммарный ядерный момент, создавая суммарную ядерную намагниченность образца. Когерентное движение ядерных магнитных моментов — это лар-моровская прецессия суммарного ядерного момента вокруг направления внешнего магнитного поля, при которой появляется поперечная ненулевая компонента ядерного магнитного момента. Чем больше поперечная составляющая прецессирующего магнитного момента, тем выше степень когерентности движения ядерных спинов. Потеря когерентности, т. е. исчезновение поперечной составляющей магнитного момента, происходит за время поперечной релаксации 7г и обусловлена разбросом частот прецессии ядерных спинов в результате этого фазы прецессии ядерных спинов хаотизируются и вектор суммарной поперечной намагниченности рассыпается . Отсутствие поперечных компонент (А1х или Му) магнитного момента соответстЁует некогерентному движению спинов. [c.28]

При отсутствии поля Но спины в вырожденном состоянии хаотически равномерно распределены в пространстве, т. е. результирующая намагниченность образца равна нулю. После наложения постоянного магнитного поля Но вырождение снимается и нарушается равномерность распределения спинов по различным ориентациям. Если в первый момент после включения магнитногЬ. поля спиновая система была выведена из теплового равновесия, то по истечении некоторого времени, мерой которого является величина Гц система придет в тепловое равновесие. При этом значения заселенности различных уровней, соответствующих различной ориентации результирующего магнитного момента Мх, будут распределены по закону Больцмана, т. е. на каждом уровне с более высокой энергией будет находиться несколько меньше ядер, чем на уровне, который лежит ниже [c.205]

Здесь Л п и Af(. — соответственно намагниченности образца вовремя первичного и стимулированного эха Mq — намагниченность образца, равновесная с постоянным магнитным полем (наблюдается как свободная индукция после л/2-импулъса) -у — гиромагнитное отношение 6 и g — длительность и высота импульса А — время наблюдения (промежуток времени между градиентными импульсами) D — коэффициент самодиффузии т — время между я/2- и я-импульсами в методике первичного эха — времена продоль- [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология