Магнитный момент результирующий

В электронных оболочках направления спиновых магнитных моментов электронов друг относительно друга могут быть только параллельными (согласными) или встречно-направленными. Если магнитные моменты электронов направлены параллельно и навстречу друг другу, то происходит компенсация их магнитных моментов. Результирующее магнитное поле в этом случае будет равно нулю. Так, в электронных оболочках 1з, 2з, 2р, Зз, Зр, 48 атома железа (см. рис. 1.16) спиновые магнитные моменты полностью компенсируются, так как количество электронов с одним направлением спиновых магнитных моментов в каждой оболочке равно количеству электронов с противоположным направлением магнитных моментов. В оболочке 3с1 вращается шесть электронов, из них пять электронов с параллельным на- [c.240]

Орбитали с1,-2-у2 и г2 в октаэдрическом комплексе направлены прямо к лигандам и поэтому принимают участие в образовании гибридных 5р -связей. В плоском квадрате гибридные зр -связи используют только йд 2 /2-орбиталь. Из данных табл. 7-6 видно, что величины вычисленных и экспериментально наблюдаемых магнитных моментов хорошо согласуются друг с другом. Также видно, что пространственная конфигурация, предсказанная гиб ридными орбиталями, находится в полном соответствии с известной стереохимией комплексов. Тот факт, что экспериментально определенные магнитные моменты немного выше вычисленных можно объяснить использованием для вычислений формулы, учитывающей только спиновый вклад в магнитный момент и полностью исключающей угловой орбитальный момент неспаренных электронов. Это, конечно, не всегда верно, и при расчете нужно учитывать вклад в общий магнитный момент результирующего орбитального момента. [c.252]

Эта зависимость объясняется следующим образом. Каждая молекула парамагнитного вещества обладает постоянным магнитным моментом. Однако в отсутствии магнитного поля результирующий момент тела равен нулю вследствие хаотического движения молекул. При условии наложения магнитного поля происходит ориентация молекул в поле. При повышении температуры хаотическое движение молекул усиливается, т. е. ориентация молекул нарушается. [c.340]

Нейтрон не имеет электрического заряда, но обладает магнитным моментом, поэтому он взаимодействует со спиновыми магнитными моментами не-спаренных электронов. Результирующий магнитный момент пары электронов равен нулю. [c.154]

Наличие или отсутствие у молекул результирующего магнитного момента легко может быть определено по взаимодействию вещества с неоднородным магнитным полем. Если молекулы вещества обладают магнитным моментом, то вещество является парамагнитным, оно втягивается в магнитное поле при отсутствии у молекул магнитного момента вещество диамагнитно, оно выталкивается из магнитного поля. По силе взаимодействия вещества с магнитным полем может быть определен результирующий магнитный момент молекул. [c.298]

Для выяснения физической природы явления ЭПР необходимо обратиться снова к рассмотрению влияния внешних постоянного и переменного магнитных полей на изолированный атом (ион), обладающий в свободном состоянии отличным от нуля результирующим магнитным моментом У. Каждый энергетический уровень такого атома характеризуется квантовым числом полного момента I. [c.714]

Результирующий магнитный момент электронной оболочки атома в силу гиромагнитной аномалии спина gg ф [) не будет совпадать по направлению с результирующим механическим моментом (531). Поэтому обычно рассматривают лишь слагающую полного магнитного момента вдоль направления результирующего -> [c.293]

Все инертные газы, а также газы, атомы и молекулы которых не имеют собственного результирующего магнитного момента, обнаруживают диамагнетизм в чистом виде. Магнитную восприимчивость % этих газов легко найти из выражения (540). Действительно, умножив последнее на число Авогадро N, получим полный магниТный момент 1 моль [c.296]

Результирующее намагничивание в парамагнетике определяется статистическим равновесием между ориентирующим действием магнитного поля и дезориентирующим действием теплового движения. Если j,j — магнитный момент отдельного атома [c.298]

В результате появляется макроскопическая равновесная намагниченность М с амплитудой Мц, которая является результирующей индивидуальных магнитных моментов ядер, составляющих [c.231]

О положительном перекрывании атомных орбиталей и образовании связывающей молекулярной орбитали. Результирующая молекулярная орбиталь (МО) может быть записана в виде суммы = А0(1вд) + Л0(18 ,). Сам факт образования химической связи говорит о том, что уровень связывающей МО лежит ниже по энергии, чем исходные уровни 18-Л0 в изолированных атомах (рис. 3.4). В соответствии с принципом минимума энергии в молекуле водорода в основном состоянии связывающая МО заселена двумя электронами. При этом принцип Паули требует, чтобы эти электроны имели противоположные спины. Тогда молекула не имеет постоянного магнитного момента, что подтверждается экспериментально. Если пренебречь межъядерным и межэлектронным отталкиванием в молекуле, то очевидно, что энергия связи соответствует удвоенной разности энергий атомной орбитали 1в и молекулярной орбитали МО . [c.47]

В случае магнитного резонанса электронного спина, электронного парамагнитного резонанса (ЭПР), связь спина электрона с магнитным моментом атомного ядра приводит к весьма сложному расщеплению, которое называется сверхтонкой структурой спектра ЭПР. В ЯМР соответствующее расщепление резонансных линий, как правило, не возникает, так как вследствие быстрой спин-решеточной релаксации электронных спинов скорость переходов между спиновыми состояниями, соответствующими ориентациям спина по полю и против поля (т.е. между состояниями, характеризуемыми магнитными квантовыми числами /Иi = 1/2 и -1/2), так велика, что ядерный спин "видит" некое усредненное состояние. Однако поскольку всегда несколько больше магнитных моментов электронов ориентировано по полю, чем против поля, аналогично тому, как это ранее было показано для магнитных моментов ядер/г/, то возникающий при этом результирующий электронный магнитный момент является причиной наблюдаемых парамагнитных свойств веществ, содержащих свободные радикалы и парамагнитные ионы взаимодействие ядерного спина с электронным приводит к парамагнитному сдвигу сигналов ЯМР, и, кроме того, включается дополнительный механизм релаксации, к рассмотрению которого вернемся в разделе 1.3.7. [c.33]

Линейные размеры домена составляют около 1. .. 10 мкм. Внутри домена миллионы магнитных моментов атомов ориентированы параллельно друг другу. Каждый домен намагничен до насыщения. В итоге образуется результирующее магнитное поле домена. [c.241]

Помимо времени Т, имеется еще одно, отличное от него время, необходимое для описания радиочастотных свойств системы ядерных спинов. Это так называемое время поперечной релаксации является константой времени для экспоненциального уменьшения поперечных (х и у) компонентов результирующего ядерного магнитного момента и Му [c.17]

Физически сигнал дисперсии возникает вследствие расположения результирующего магнитного момента вдоль поля Hi и экспериментально обнаруживается при изменении частоты колебания радиочастотного генератора, в катушке индуктивности которого помещен образец. Появление намагничивания за счет радиочастотного поля вызывает небольшое изменение в радиочастотной индукционной катушке и, следовательно, изменение резонансной частоты генератора. [c.19]

Приведенные в табл. 1.1 магнитные моменты ядер выражены в ядерных магнетонах. Следует заметить, что некоторые ядра имеют отрицательные магнитные моменты. Особого практического значения это обстоятельство не имеет, его теоретический смысл будет объяснен позднее. Следует отметить также, что нейтрон, результирующий электрический заряд которого равен нулю, имеет в то же время большой магнитный момент это свидетельствует [c.14]

I — результирующее полное квантовое число ё -фактор (фактор Ланде)— мера вклада орбитальной и спиновой составляющих в общий магнитный момент. [c.409]

Если приложено небольшое дополнительное поле в направлении оси X, то общее поле и результирующая магнитных моментов лежат уже не только вдоль направления г (рис. 177, в). Если поле осциллирует в направлении [c.410]

Для одного неспаренного электрона спектр парамагнитного резонанса представлен единичной линией поглощения. Если неспаренный электрон находится вблизи ядер атомов, обладающих магнитными моментами, то эти моменты могут изменять локальное магнитное поле вблизи электрона на дискретные величины в зависимости от ориентации ядер. Совокупность внешнего поля и локальных полей различным образом ориентированных ядер дает результирующее поле, которое определяет условия резонанса. [c.433]

Рассмотрим атом водорода с ядерным спином / = /3, содержащий электрон, который имеет спин, также равный 1 . Таким образом, как для ядра, так и для электрона возможны две ориентации относительно внешнего магнитного поля. Больший магнитный момент связан с электроном, и его ориентации сами по себе приводят к появлению единичной линии поглощения. При каждой ориентации электрона ядро может иметь одну из двух возможных для него ориентаций. Таким образом, верхний и нижний спиновые уровни электрона расщепляются па два уровня. Ядро увеличивает или уменьшает результирующее поле, в котором находится электрон на каждом из своих двух уровней или ориентаций, на дискретную величину. Два уровня для свободного электрона становятся благодаря воздействию атома водорода четырьмя уровнями. Однако разрешены не все переходы между этими четырьмя уровнями. В общем случае колебания электрона происходят независимо от ядерных колебаний. При этом мы имеем правило отбора А/ = 0 другими словами, разрешены только те переходы, нри которых изменяется спин электрона, а ядерный спин остается постоянным. (Возможные примеры запрещенных переходов приведены в работах [92, 133, 137].) В случае атома водорода это приводит к двум линиям, разделенным интервалом 500 гс. Это большая величина для ЭПР, которая является результатом сильного взаимодействия между ядром и одним s-электроном. Крайние линии спектров а, б и г, показанных на рис. 187, обусловлены атомами водорода. Спектры приведены в виде первых производных поглощения. Аномальный вид линий на спектрах виг является результатом насыщения мощности. [c.433]

Наконец, если магнитный электрон переходит с атома металла на лиганды, то результирующий эффективный магнитный момент вблизи ядра атома металла становится меньше, и, следовательно, ослабляется взаимодействие электрона с магнитным моментом ядра. Такое ослабление было обнаружено экспериментально оно проявляется в сокращении интервалов между линиями сверхтонкой структуры по сравнению с теми, которые должны возникать, если магнитные электроны полностью находятся вблизи центрального ядра. [c.315]

В результате антиподального расположения застойных зон первичных блоков и более интенсивного действия системы вторич--ных полостей в области возникает несимметричное результирующее магнитное поле, магнитный момент которого уменьшается в период активного функциониров ия центральной вторичной полости пониженного давления. Сила термоэлектрических токов возрастает при переходе от внешней границы J зоны погружения веществ повышенной плотности к оси первичного блока. Если вокруг оси N8 формируются только две застойные зоны первичных блоков, отделенные одна от другой их периферийными зонами, то в области образуются два полюса и Ма наивысшей напряженности магнитного поля (рис. 85, а) и четыре зоны С , Са, Сз, С4, ограниченные линиями одинаковых склонений (рис. 85, б). При этом вокруг оси N8 в области Пх возникает несимметричная система вторичных полостей пониженного давления с преимущественным развитием группы полостей с одной стороны от центральной зоны первичного блока. Ниже приведены количественные данные, характеризующие процесс образования первичных блоков и конвекции веществ в них. [c.149]

Однако при а/г > 6,6 энергия обменного взаимодействия настолько мала, что практически Гфи сколь угодно низких температурах эта энергия меньше энергии тепловых колебаний атомов, поэтому магнитные моменты атомов располагаются с равной вероятностью по всем возможным направлениям (рисунок 1.3.4, а), и результирующий магнитный момент равен нулю. Такие вещества называются парамагнитными (х 10 ... 10 . Если па-рамагншное вещество внести в магнитное поле, то появляется преимущественная ориентирювка магнитных моментов атомов вдоль направления поля и вследствие этого некоторый результирующий положительный маг- [c.22]

Рассмотрим сначала действие одиночного импульса высокочастотного поля Длительностью т на систему ядерных магнитных моментов, поляризованных сильным постоянным магнитным полем Яо. Импульс перпендикулярного Яо переменного поля резонансной частоты отклоняет результирующий вектор ядерной намагниченности М от равновесного направления, совпадающего с направлением Яо, на угол, определяемый при т<Ст1, Т2 длительностью импульса и амплитудой высокочастотного поля. После прекращения действия импульса вектор М свободно прецессирует вокруг направления Яо с ларморовой частотой vo= у (2я) Яо, постепенно возвращаясь к равновесному положению (рис. 8.2). [c.220]

Ге — классический радиус электрона, /з — магнитный ( орм-фактор атома, вклад в который вносят только электроны незастро-енной электронной оболочки, образующие результирующий спин атома 5м, У — магнитный момент нейтрона, выраженный в ядерных магнетонах. [c.82]

Магнитные моменты электронов в молекулах складываются как векторы. Когда все электроны в молекуле являются спаренными, ее результирующий магнитный момент равеннулю. [c.298]

Вектор спина может ориентироваться в двух направлениях относительно поля так же, как и относительно вектора орбитального момента (орбитальное движение электрона создает магнитное поле ). Схему ориентации вектора в магнитном поле см. на рис. 3,6. Собственный магнитный момент электрона связанный со спином, равен у5мв> направление вектора Л/с противоположно направлению вектора а, а его составляющая относительно направления поля — одному магнетону Бора Благодаря взаимодействию орбитального и спинового магнитных моментов векторы / и я определенным образом ориентируются друг относительно друга и векторно складываются, образуя результирующий [c.38]

Возникновение ферримагнетизма можно проиллюстрировать схемой, приведенной на рис. 137. Результирующая намагниченность создается в магнетике магнитными моментами ионов Ре " , которые остаются нескомпенсированными. Каждый ион Ре + имеет магнитный момент, равный 4р, (что соответствует спину, равному двум). Поскольку на ячейку приходится восемь таких ионов, то намагниченность на ячейку должна быть равна 8 -4р, = = 32р1в, измерения же дают 8 -4,07[1в = 32,56 [c.324]

Теперь на.м понятно происхождение аномального эффекта Зеемана. Когда атом и.меет спин, мы рассматриваем его в тер.мннах квантовых чисел S, I я j (для одного электрона) полный угловой момент получается путе.м комбинанни спинового и орбитального моментов (рис. 14.17). Если магнитные моменты имеют ту же самую связь с угловым моментом независимо от того, являются опи орбитальными пли спиновыми, то результирующий магнитный момент должен совпадать по направлению с результирующим полным угловым моментом. Поскольку, однако.спиновый магнитный момент аномален, результирующий магнитный. момент не сов- [c.502]

Ферриты представляют собой нескомпенсированные антиферромагнетики или ферримагнетики. Согласно Неелю [1] кристаллическая решетка ферритов состоит из двух подрешеток одна образована ионами, занимающими тетраэдрические узлы (подрешетка А), а другая— ионами, расположенными в октаэдрических узлах (подрешетка В). Между магнитными ионами подрешеток преобладает антиферромагнитное обменное взаимодействие, что приводит к антипараллельному расположению магнитных моментов подрешеток. При этом результирующую намагниченность насыщения (на 1 сж вещества) можно рассматривать как разность намагниченностей подрешеток [c.563]

Типичное измерение ЯМР аналогично измерению ЭПР. Как показано на рис. 176, образец закреплен между полюсами большого магнита ММ, который дает постоянное поле Яо. Радиочастотное поле Я1 создается вдоль оси г/ с помощью большой катушки, а результирующий сигнал снимается малой катушкой, расположенной под прямым углом. Благодаря расположению под прямым углом малая катушка не реагирует на прямой сигнал от большой катушки. В постоянном поле Яо ядерные магнитные моменты могут ориентироваться своими г-компонентами, равными туК, где т — магнитное квантовое число, а % = к 2п. Для протонов г-компонента момента равна 1/2у 1 и энергия равна 12у%Но. Вследствие разности энергий в положении равновесия наблюдается очень небольшое преобладание —1 /2 уЪНо.х- и г/-Компоненты магнитного момента не ограничены, и вектор для отдельного ядра может иметь любое значение, согласующееся с его общей величиной и постоянной г-компонентой разрешенные направления на рис. 177, а располагаются по поверхности конуса. В отсутствие какого-либо другого поля, помимо Яо, нет преимущественного направления, кроме направления оси г, и результирующая всех ядерных моментов не имеет [c.409]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология