Время наблюдения

Оперативное время. Т, — все время наблюдений [c.154]

Коэффициент самодиффузии. Для измерения самодиффузии воды в гетерогенных системах используется метод импульсного градиента (ИГ-ЯМР) [617—619]. При этом определяется макроскопический коэффициент диффузии D, так как минимальное время наблюдения за системой в данном методе (минимально возможное время между импульсами) превышает Ю с. Связь между D и микроскопическим коэффициентом самодиффузии Do определяется условиями диффузии в средах со стерическими препятствиями [620]. Для хаотически распределенных сферических препятствий [621] [c.239]

Для измерения микроскопического коэффициента самодиффузии в некоторых работах [622, 623] использовали метод неупругого рассеяния нейтронов (НРН). Время наблюдения для данного метода составляет 10 с. Полученные с помощью ЯМР и НРН величины Dos для граничной воды приблизительно на порядок ниже величин Dop для объемной воды [620]. [c.240]

ХТС — текущее время наблюдений /—7 — типы состояний элемента ХТС [c.154]

Календарное время наблюдения, ч Число отказов компрессорной подсистемы [c.250]

Любые контролируемые параметры технологических процессов (температура, давление, расход реагентов и др.) изменяются во времени случайным образом и, следовательно, являются случайными процессами. За время наблюдения случайный процесс принимает тот или иной конкретный вид, заранее неизвестный, называемый реализацией случайного процесса. Случайный процесс можно рассматривать как систему, состоящую из бесконечного множества случайных величин. Фиксируя значения случайного процесса через определенные интервалы времени, получаем систему случайных величин. Интервалы времени должны быть достаточно велики, чтобы значения случайных величии были получены из независимых опытов. [c.7]

В случае. инерционного (динамического) объекта степень нелинейности определяется как средняя характеристика за время наблюдения от 0 до [c.441]

Во — отсчет по термометру Бекмана в эбуллиометре, который служит для сопоставления во время наблюдения в эбуллиометре с раствором. [c.72]

Время наблюдения за работой оборудования в механизированном, автоматизированном и аппаратурном производствах занимает значительное место в балансе рабочего времени. Наблюдение может быть активным п пассивным. В период активного наблюдения рабочий напряженно и сосредоточенно следит за ходом технологического процесса, чтобы убедиться в правильности заданных параметров (температуры, давления). В это время присутствие исполнителя на рабочем месте необходимо. В период пассивного наблюдения не требуется постоянно контролировать работу оборудования или ход технологического процесса. [c.78]

В настоящее время наблюдения за уровнями зафязнений атмосферы, почвы, вод и донных отложений рек, озер, водохранилищ и морей по [c.23]

Математик. Одно небольшое уточнение. В исследуемом организме место органа или ткани, где частица начинает свое перемещение, а также направление, на которое проектируются ее поступательное и вращательное движения за время наблюдения, выбираются произвольно. В базовом организме место начала движения частицы и направление для проекции ее перемещения должны быть такими же, как в исследуемом. [c.32]

Твердое вещество в отличие от газа и жидкости представляет собой совокупность молекул или макромолекул, конфигурация которой практически не изменяется за время наблюдения. Другими словами — твердое вещество имеет практически не изменяющееся во времени строение. [c.20]

Показать, что время наблюдения броуновского движения с целью проверки уравнения Смолуховского — Эйнштейна не может быть сколь угодно малым. [c.217]

Отметьте по шкале ареометра его показания. Во время наблюдения ареометр не должен касаться стенок цилиндра. Приподняв на 1—2 см ареометр, вновь опустите его в раствор и еще раз определите показания. Раствор вылейте обратно в склянку. Ареометр вымойте. [c.251]

В реальных системах энтропия характеризует неустойчивые степени свободы, и именно к ним применимо понятие энтропии. В этом случае говорят о термодинамическом равновесии по неустойчивым степеням свободы. Однако по строго детерминистическим (механическим) степеням свободы система не находится в состоянии термодинамического равновесия. Более того, само понятие энтропии можно применять лишь к тем степеням свободы, по которым за время наблюдения за системой развивается неустойчивость. Устойчивые степени свободы не вносят вклад в статистический вес системы и не учитываются в ее общей энтропии. С их позиций твердые стенки сосуда с газом — гигантская термодинамическая флуктуация, время релаксации которой соответствует времени существования сосуда, т.е. времени, намного большему времени наблюдения за системой. [c.397]

Микроблоки надмолекулярной структуры представляют собой структуры, которые постоянно разрушаются в одних местах и образуются в других. Время их жизни при высоких температурах мало по сравнению со временем наблюдения, но значительно больше, чем время перехода свободных сегментов (не входящих в микроблоки) из одного равновесного положения в другое. Поэтому за достаточно большое время наблюдения структуры расплавов кристаллических полимеров и некристаллических полимеров при высоких температурах воспринимаются в среднем как набор хаотически переплетенных цепей. Следовательно, при определенных условиях опыта, например при изучении термодинамических (равновесных) свойств аморфных полимеров, модель хаотически переплетенных цепей приблизительно верна. Это подтверждается упоминавшимися выше эргодическими принципами, при времени наблюдения t Хг. В плане физической кинетики эта моДель, однако, неудовлетворительна. [c.56]

Опыты показали, что броуновское движение совершенно не зависит от природы вещества оно изменяется в зависимости от температуры, вязкости среды и размеров частиц. Под действием беспорядочных ударов молекул растворителя частицы дисперсной фазы также совершают беспорядочные движения. Перемещение в пространстве этих частиц совершается в результате усредненного действия всей совокупности ударов за время наблюдения (в 1 с частица испытывает около ударов). Число ударов, приходящихся с разных сторон, при малых размерах частиц обычно неодинаково и они передвигаются в пространстве по сложной траектории (рис. 87). Если размеры и масса частиц дисперсной фазы превышают определенные пределы, вероятность взаимной компенсации ударов оказывается значительно выше. Вот почему частицы размером, например, 4—5 мкм совершают только небольшие колебательные движения около некоторого центра. При более крупных размерах частиц броуновское движение не наблюдается. [c.300]

Так как светорассеяние сильно зависит от размера частиц, определение изменения интенсивности опалесценции может быть успешно применено для изучения протекающих в системе процессов агрегации и дезагрегации. С этой целью целесообразно строить графики, на ординате которых откладывают значения светорассеяния золя, а на абсциссе — время наблюдения. [c.52]

Основные параметры АЭ (ГОСТ 27655—88)—это число импульсов за время наблюдения и активность равная количеству импульсов за некоторый интервал времени наблюдения (обычно 0,1 или 1 с). Фактически регистрируют не все импульсы АЭ, а лишь превышающие определенный порог 1)п (рис. 2.44, б). Тогда параметры эмиссии обозначают суммарный счет N и скорость счета N. [c.173]

Для правильной интерпретации спектров ЯГР необходимо учитывать и довольно большое время наблюдения . Так, при изучении Ре не было обнаружено линий Ре что по- [c.203]

Строго говоря, наличие линейного участка характерно только для полимера с одним временем релаксации. Для реального полимера можно наблюдать участок кривой, кажущийся линейным за время наблюдения, но в действительности обусловленный различными типами молекулярных перемещений с очень большими временами релаксации. [c.123]

Броуновское движение частиц коллоидов и суспензий является прямым следствием теплового движения молекул окружающей среды и их беспорядочных ударов о данную частицу. Под действием таких ударов частица беспорядочно перемещается в пространстве. Эти перемещения получаются в результате усредненного действия всей совокупности ударов за время наблюдения (в 1 сек частица испытывает около 10 ударов). При малых размерах частиц число ударов, приходящихся с разных сторон, обычно неодинаково и поэтому они двигаются в различных направлениях по сложной траектории (рис. 39). При увеличении размеров и массы частиц вероятность взаимной компенсации ударов возрастает, в результате чего частицы размером 4—5 мк совершают только небольшие колебательные движения около некоторого центра. При диаметре частиц более 5 мк броуновское движение практически прекращается. [c.121]

Броуновское движение частиц коллоидов и суспензий является прямым следствием теплового движения молекул окружающей среды и их беспорядочных ударов о данную частицу. Под действием таких ударов частица беспорядочно перемещается в пространстве. Эти перемещения получаются в результате усредненного действия всей совокупности ударов за время наблюдения (в 1 сек частица испытывает около ударов). При малых размерах частиц число ударов, приходящихся с разных сторон, обычно не- [c.145]

В различных сферических слоях число атомов неодинаково, поэтому р — это функция расстояния R. Количество атомов в единице объема может изменяться и вследствие миграции атомов между соседними положениями равновесия, поэтому dn является средним за время наблюдения значением. Следовательно, [c.12]

Жидкости. Амплитуда тепловых колебаний атомов около положений равновесия в жидкости гораздо больше, чем в кристаллах. К тому же атомы жидкости, участвуя в тепловом движении, беспрерывно обмениваются своими ближайшими соседями. Если мысленно проследить за движением какого-либо атома в жидкости, то можно убедиться, что за время наблюдения он будет находиться на самых различных расстояниях от фиксированного атома. Вследствие этого функция W R) будет непрерывной. В интервале 2г С R осциллирует относительно единицы с постоянно уменьшающейся амплитудой. Максимумы этих осцилляций соответствуют более вероятным межатомным расстояниям, минимумы —расстояниям, на которых атомы находятся сравнительно редко. Последовательность максимумов W R) соответствует последовательности равновесных межатомных расстояний в жидкости и поэтому определяет ту упорядоченность на близких расстояниях, которая характеризует расположение атомов в веществе. При увеличении расстояния расположение атомов по отношению к фиксированному равновероятно, причем функция W R) 1, когда R г. [c.14]

Влияние гетерофазы будет заметно, если хотя бы одна частица с вероятностью, равной 1, пройдет через сечение выделенного кольца при условии, что за время наблюдения через все сечение струи пройдет X частиц. [c.141]

Первое сообщение о спонтанной турбулентности на поверхности контакта двух жидких фаз сделали в 1953 г. Льюис и Пратт [651. Дальнейшие исследовательские материалы, подтверждающие первые наблюдения, были опубликованы Льюисом [641, Гарнером [35], Зигвартом и Нассенштейном [85, 861, а также Шервудом и Веем [941. Наблюдения проводились на каплях, погруженных в другую жидкость, или на плоской поверхности контакта двух фаз. Явления фотографировались с применением соответствующего увеличения и освещения или снимались на кинопленку с частотой до 40 кадров в секунду. Капля по отношению к окружающей жидкости задавалась третьим компонентом, который во время наблюдений переходил через поверхность касания в другую фазу. Установлено, что прохождение растворенного компонента может давать очень различные картины, как это показано на рис. 1-27. Это увеличенные фотографии конца капилляра 1 с каплей 2 (источник света 5), окруженной жидкостью 4. Фотографировалась система, в которой капли были образованы раствором уксусной кислоты в четыреххлористом углероде, а окружающей жидкостью была вода. Концентрация кислоты составляла 1—10%, На рис. 1-27, а при концентрации кислоты 1 Ч,, с обеих сторон капли видны контуры правильного слоя, через ко- [c.56]

Теперь Математик доказал, что оба этих соотношения можно заменить одним условием (1.16). Я бы попыгался это условие сформулировать так, В сравниваемых живых организмах средние квадраты перемещений всех взаимодействующих частиц за одинаковое время наблюдения должны бьггь соответственно пропорциональны друг другу, а общим коэффициентом пропорциональности является Я-параметр, который характеризует относительную интенсивность микродвижений в исследуемом организме по сравнению с базовым. . [c.31]

Между микроблоками различных типов и полимерной неупорядоченной матрицей существует динамическое равновесие. Линейные размеры микроблоков разных типов значительно меньше, чем контурная длина макромолекул, поэтому одна и та же макромолекула может многократно проходить через различные микроблоки (рис. 1.14). Стр уктурные микроблоки полимеров не являются стабильными образованиями, и время их жизни уменьшается при повышении температуры, поэтому за время наблюдения эти флуктуацион-ные структуры могут многократно распадаться в одних местах и возникать в других, т. е. размазываться по объему полимера [7]. 1.2.5. Жидкокристаллические структуры полимеров [c.30]

Линейные размеры всех типов структурных микроблоков значительно меньше, чем контурная длина макромолекул, поэтому одна и та же макромолекула многократно проходит" через различные микроблоки. Между физическими узлами — микроблоками — имеются цепи сетки, которые являются частью макромолекулы. Если учесть, что микроблоки не являются стабильными образованиями и время их жизни уменьшается при повышении температуры, то за время наблюдения эти флуктуационные структуры могут многократно распадаться в одних местах и возникать в других, т. е. размазываться по объему полимера. Следовательно, модель упорядоченных областей (структурных микроблоков) является динамической, а для равновесных процессов она переходит в модель хаотически перепутанных цепей. Таким образом, модель сетки полимера, образованной физическими узлами в виде структурных микроблоков, не противоречит статистической теории высокой эластичности. В соответствии с этой моделью быстрая высокоэластическая деформация в эластомерах определяется подвижностью свободных сегментов и изменением конфигураций свободных цепей (между физическими узлами). Медленные физические релаксационпые процессы и вязкое течение определяются временами жизни физических узлов сетки эластомера, кинетическая стабильность которых определяется методами релаксационной спектрометрии. [c.127]

А. Эйнштейн в 1905 г. и независимо от него М. Смо.луховский в 1906 г. развили молекулярно-статистическую теорию броуновского движения, доказав, что оно является видимым под микроскопом отражением невидимого теплового, хаотичного движения молекул дисперсионной среды. Интенсивность броуновского движения тем больше, чем менее скомпенсированы удары, которые получает одновременно частица со стороны молекул среды она возрастает с повышением температуры, уменьшением размеров частиц и вязкости среды. Для частиц крупнее 10 нм броуновское движение прекращаете . В конце первого десятилетия XX века Ж. Перрен, исследуя броуновское движение сферических частиц, вычислил по уравнению Эйнштейна — Смолуховского значение постоянной Авогадро, оказавшееся в хорошем согласии с его значениями, найденными другими методами. Тем самым была доказана справедливость молекулярно-статистической теории броуновского движения и подтверждена реальность существования молекул дисперсионной среды, находящихся в непрерывном тепловом хаотическом движении. В настоящее время наблюдения за броуновским движением используют для определения размеров дисперсных частиц. [c.298]

Сила тока, а Время наблюдения /, сек Путь, пройденный частицами, см градиент потенциала Н, а см Электрофоретическая скорость /, мк1сек-в С-потеициал, мв [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология