Равновесная намагниченность

При выключении переменного поля Н, для которого характерна частота V, устанавливается некоторая равновесная намагниченность, перпендикулярная постоянному полю Но. Постоянную времени Т2, характеризующую спад поперечной намагниченности после выключения поля Я1, называют поперечным временем релаксации. По порядку значения она равна или [c.271]

В результате появляется макроскопическая равновесная намагниченность М с амплитудой Мц, которая является результирующей индивидуальных магнитных моментов ядер, составляющих [c.231]

Аналогичные соотношения получены для Мх й соответственно для Му и Мх в неподвижной системе координат. Уравнения Блоха позволяют, таким образом, рассчитывать компоненты поперечной намагниченности как функцию разности частот юо — (о, амплитуды поля В, равновесной намагниченности Мо и двух времен релаксации h и Т2 (которые будут рассмотрены в разд. 3). Иначе говоря, используя уравнения Блоха, можно получить форму линии резонансного сигнала, как это показано на рис. VII. 7. [c.233]

Создание равновесной намагниченности Мо после включения внешнего магнитного поля Во требует времени Гь и изменение [c.235]

Релаксация играет важную роль при наблюдении резонансных явлений, описанных в разд. 2. Мы уже объясняли ранее, что в отличие от компонент цг индивидуальных ядерных моментов макроскопическая намагниченность не поворачивается на 180° в отрицательном направлении оси г при наложении полей В с малыми амплитудами, а только отклоняется от оси 2 па малый угол а. Следовательно, даже в момент резонанса намагниченность по оси 2 сохраняется, поскольку система стремится сохранить нормальное больцмановское распределение путем релаксации (уравнение I. 11). Часть поглощенной энергии радиочастотного поля переносится поэтому в конце концов на окружение. Величина новой равновесной намагниченности Мг безусловно является функцией времени продольной релаксации [c.235]

Для нового значения равновесной намагниченности справедливо уравнение [c.317]

Количественное описание этого явления приводит к так называемому уравнению Соломона, которое дает выражение для увеличения 2-намагниченности ядра А, (относительно равновесной намагниченности Мй) за счет второго поля с частотой тх [c.321]

Здесь Л1о — равновесная намагниченность, которая характеризует состояние Ядер в поле Во в начале эксперимента. [c.428]

Если система ядерных или электронных спинов находится в равновесии с решеткой при температуре Т, то равновесная намагниченность образца вдоль поля может быть определена как квантово-статистическое среднее по всем возможным ориентациям магнитных моментов ядер. Разлагая экспоненту в ряд [c.250]

Процесс релаксации дипольной подсистемы можно наблюдать, если вновь включить через некоторое время ожидания / <7 , сильное постоянное магнитное поле Яо. Возникающая-за время т <С Г намагниченность пропорциональна упорядоченности дипольной системы и по величине меньше равновесной намагниченности Мо- Уменьшение намагниченности в зависимости от времени ожидания характеризуется постоянной времени Гю, называемой временем спин-решеточной релаксации дипольной подсистемы. [c.254]

Время установления теплового равновесия между спиновой системой и окружающей средой, которую даже в жидкостях принято называть решеткой, определяется как время спин-решеточной релаксации. Эта величина описывает процесс установления равновесия, т.е. приближение 2-компоненты намагниченности М , к равновесному значению Мд, которое устанавливается в спиновой системе спустя длительный период времени. Равновесная намагниченность устанавливается параллельно внешнему магнитному полю Вд, поэтому спин-решеточную релаксацию называют также продольной релаксацией. [c.18]

Уравнения Блоха позволяют достаточно просто описать основные экспериментальные данные 1) Если направления намагниченности и магнитного поля в исходный момент не совпадают, то намагниченность совершает прецессию относительно направления магнитного поля. 2) Спустя достаточно длительный промежуток времени после воздействия возбуждения в системе устанавливается равновесная намагниченность, компонента которой вдоль направления магнитного поля равна М ,, а поперечная компонента намагниченности, перпендикулярная направлению внешнего магнитного поля, равна нулю. Экспоненциальное приближение к равновесному значению Л/д описывается уравнением [c.19]

Так как равновесная намагниченность пропорциональна гиромагнитному отношению у, то (2.25) можно переписать в виде [c.82]

Мо равновесная намагниченность (продольная ком- [c.15]

АЛ/ = Мг,- Мй отклонение от равновесной намагниченности [c.15]

В системах, которые не находятся в химическом равновесии, равновесная намагниченность ijQ, относящаяся к частицам Aj, зависит от времени, поскольку она пропорциональна концентрации [Л] [уравнение (2.4.18)]. Но для системы, находящейся в динамическом химическом равновесии, благодаря микроскопической обратимости суммарный эффект обмена равновесной намагниченности Мо равен нулю, и уравнение (2.4.21) принимает более простой вид [c.90]

На рис. 4.2.5 приведены зависимости амплитуды сигнала от угла поворота 0 для разных отношений Т/Ти Видно, что оптимальный угол поворота уменьшается с уменьшением периода повторения импульсов. При Т ЪТх интерференция слаба, и более 95% равновесной намагниченности может быть переведено в поперечную плоскость. [c.160]

Конечная намагниченность 5-спинов, выраженная через равновесную намагниченность спинов Мю = Му//г 1(1+ 1)Во/(ЗкТ)/, записывается в виде [c.229]

Каждая из нормальных мод Л/V представляет собой линейную комбинацию отклонений от равновесной намагниченности и соответствует определенным начальным состояниям спиновой системы. Эти моды имеют простую экспоненциальную зависимость от времени [c.605]

Точные данные о временах релаксации Тх получаются в результате эксперимента, основанного на изучении скорости восстановления инвертированного вектора ядерной намагниченности (метод инверсии — восстановления ). Для этого используют последовательность 180- и 90°-ных импульсов, разделенных промежутком т. Первый, 180°-ный, импульс переворачивает вектор ядерной намагниченности М антипараллельно Но. Это состояние является неравновесным (гл. 1, 3) за время т процессы релаксации частично восстанавливают равновесную намагниченность Мо. Второй, 90° ный, импульс поворачивает вектор в плоскость ху, вслед за этим регистрируется сигнал ССИ. Для того чтобы получить возможно более точные оценки проводят эксперименты с постепенно изменяющимся временем т. [c.217]

Если мы теперь положим е > О, то при малых Н следует ожидать малых значений равновесной намагниченности М, что позволяет разложить fp(x) по степеням х = М/М . Как видно из рис. 10.1, fjp(x) -четная функция х, так что ее разложение начинается с члена, пропорционального х [c.302]

Минимизируя ее относительно М, мы получаем неявное уравнение для равновесной намагниченности [c.318]

Равновесная намагниченность - это ядерная намагниченность объекта, помещенного в постоянное магнитное поле на время, значительно превышающее 7). [c.195]

Здесь будет рассмотрена связь процессов переноса с молекулярным движением. Статистическая теория процессов переноса строится на основании общих методов, изложенных выше (см. стр. 201—206). Начнем с процессов спиновой релаксации как наиболее простых, Под действием переменного магнитного поля вектор. спиновой намагниченности М будет отклоняться от равновесной намагниченности, которая пропорциональна магнитному полю и обратно пропорциональна абсолютной температуре, т. е. [c.223]

Отметим, что в переменном поле равновесная намагниченность становится функцией времени. На основании соображений, приведенных на стр. 202—203, мы теперь должны характеризовать неравновесное состояние системы заданием вектора намагниченности [c.223]

Равновесная намагниченность Мю = ntXiMo пропорциональна числу П магнитно-эквивалентных ядер в состоянии / и мольной доле xt (xi = 1 для чистой кросс-релаксации между двумя ядрами в одной молекуле xi = 0,5 для симметричного химического обмена между двумя положениями). Интегральные интенсивности диагональных и кросс-пиков запишутся следующим образом [c.590]

В МР-томофафии исследуемый объект описывается тремя первичными пространственно-меняющимися величинами - Mq(3 ), Г](Зс), Tj x), где х - вектор в пространственной схеме координат, Мо - равновесная намагниченность подвижных ядер водорода, Ti, Т2 -времена релаксации, характеризующие соответственно процесс передачи энергии от спиновой системы к решетке (спин-решеточное, или продольное, время релаксации) и процесс возвращения поперечной намагниченности к равновесному значению (спин-спиновое, или поперечное, время релаксации). [c.195]

Мех. Р. проявляется в уменьшении во времени напряжения, создавшего в теле деформацию. Мех. Р. связана с вязкоупругостью и приводит к ползучести, гистерезисным явлениям при деформировании и др. Электрич. Р.— установление равновесной поляризации диэлектрика, магнитная — равновесной намагниченности магнетика соогв. во внеш. электрич. и магнитных полях. Мех. и электрич. Р. ярко проявляется, напр., в полимерных материалах, поскольку происходят за время, сопоставимое с обычной длительностью наблюдения. [c.505]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология