Конвекция тепло-обмена

Программа может учесть наличие в любой узловой точке источника или стока тепла постоянной температуры с проводимостью между этими источниками и рассматриваемым узлом, равной К. Число такого рода источников постоянной температуры может достигать 50. Эти источники фиксируются как узловые точки с постоянной температурой и с номерами от 301 до 350. Первому из этих узлов присваивается номер 301, второму—302 и т. д. Обмен теплом может осуществляться любым из указанных в табл. 6.2 способов. Например, если тепло к стоку с постоянной температурой 301 подводится естественной конвекцией, то есть = то на карте взаимодействия должен стоять набор цифр 3012, а на соответствующей карте проводимости на том же поле будет приведено значение К. Если к стоку 302 тепло подводится вынужденной конвекцией, то на карте взаимодействия будет записан набор цифр 3024, а значение К будет указано на том же поле соответствующей четной карты [c.241]

Если при движении жидкости происходит частичный обмен мсл ду тепловой энергией и направленной кинетической энергией, например, при истечении газа из сопла или диффузора, то мы не можем придавать теплу независимые размерности. В этом случае возможно применить такой же метод анализа размерностей, как и для принудительной конвекции в трубе, но с использованием только четырех основных единиц измерения [а, Ь, т и I. [c.578]

Следует иметь в виду, что в применении к пористым изоляционным материалам термин коэффициент теплопроводности носит условный, эквивалентный характер, поскольку в них имеет место не только чистая теплопроводность, как в однородных твердых телах. В действительности в пористых телах передача тепла осуществляется всеми тремя способами теплопроводностью, конвекцией и лучеиспусканием. Передача тепла теплопроводностью происходит главным образом по материалу оболочек, в то время как в конвективном обмене участвует воздух, заключенный внутри пор, а радиационный теплообмен осуществляется внутри пор, между их поверхностями. Существенное значение в общем процессе передачи тепла в пористых телах имеет конвективный теплообмен. Его относительная роль возрастает с увеличением размера пор. Табл. 3 характеризует рост условного коэффициента теплопроводности воздуха с увеличением размера пор и с повышением температуры. [c.83]

Теплообмен в вакуумных аппаратах состоит из трех различных по своей природе процессов теплопроводности, конвекции и излучения. Эти процессы связаны с одним физическим явлением — переносом массы (молекул, атомов, элементарных частиц) с разной энергией из одной области пространства в другую. С точки зрения физики, каждый из этих трех процессов представляет собой совокупность одновременно протекающих явлений тепло-массообмена. Обмен энергией между частицами как в объеме, так и на поверхности происходит в состоянии ассоциации—конденсации и адсорбции. Условием для образования из молекул ассоциированного комплекса является принцип запрета Паули. В ядерной физике имеет место аннигиляция — энергетический процесс превращения элементарных частиц, например превращение позитронов и электронов в гамма-кванты. [c.5]

Теплообмен между калориметром и оболочкой. Обмен тепла между калориметром и окружающей его оболочкой обусловлен рядом причин. Обмен тепла, в основном зависящий от разности температур между калориметром и оболочкой, происходит за счет а) теплопроводности деталей, соприкасающихся как с калориметром, так и с оболочкой, б) конвекции и теплопроводности газа, находящегося в промежутке между ними, и в) излучения. Кроме того, утечка тепла из калориметра может происходить также в результате испарения жидкости калориметра, причем этот фактор зависит не только от разности температур. Так как утечка тепла всегда учитывается непосредственным наблюдением, то удобно включить в кажущуюся утечку тепла и теплоту размешивания, которая не зависит от разности температур. [c.80]

Теплопередача конвекцией предполагает наличие (перемещающегося вещества, следовательно, она возможна только между телом и текучим веществом. Под текучим веществом следует понимать жидкость, газы и пары. При нагреве твердого и текучего вещества происходит обмен тепла между более нагретыми, т. е. бы-стродвижущимися молекулами, и более холодными. Как в твердом теле, так и в текучем веществе передача тепла производится теплопроводностью. Однако это явление в текучем веществе протекает значительно более интенсивно благодаря тому, что частицы вещества в данном случае являются свободно движущимися. Слои текучего вещества, которые прилегают непосредственно к нагретому твердому телу, нагреваются, благодаря чему они становятся более легкими. Нагретые частицы начинают двигаться, подымаются и не только освобождают место у поверхности твердого тела новым, более холодным частицам, но и переносят с собой тепло в более холодные слои текучего вещества и там его передают дальще. При этом безразлично, происходит ли движение текучего вещества у поверхности нагрева в результате разности температур и, следовательно, удельных весов жидкости (естественная конвекция) или в результате искусственно вызванного и поддерживаемого фактора (искусственная или вынужденная конвекция). Вполне очевидно, что указанные рассуждения применимы как для процесса нагрева, так и для процесса охлаждения. Оба случая имеют одинаковое техническое значение в обоих случаях закономерности конвективного теплообмена оказывают решающее влияние на механизм теплопередачи. Не зная их, нельзя рассчитать количество передаваемого тепла. [c.28]

Проблему устойчивости реакторов детально исследовал Баркелью в уравнениях материального и теплового баланса им были приняты следующие упрощения. Тепло- и массоперенос посредством диффузии в продольном направлении считались пренебрежимо малыми по сравнению с конвекцией. Термическое сопротивление слоя в радиальном направлении считалось малым по сравнению с термическим сопротивлением в пространстве между слоем и стенкой реактора. Было принято, что зависимость скорости реакции от концентрации есть функция концентрации только одного компонента. Не учитывалось также сопротивление тепло- и массо-обмену в пространстве между потоком и частицами катализатора. [c.293]

Вследствие высокой интенсивности переноса тепла в кипящем слое теплоотдача к ограждающим поверхностям является важнейшим средством для регулирования темпера туры кипящего слоя. В СВЯЗИ с этим ва жным является вопрос о влиянии формы, расположения и размеров поверхностей нагрева, используемых для регулирования температуры кипящего слоя. Как указывает С. С. Забродский [317], для вытянутых в высоту поверхностей коэффициент теплообмена ниже, что, по-видимому, связано с излишним изменением температуры контактирую-щихся с поверхностью частиц вследствие чрезмерно длительного их контакта с поверхностью. Чем меньше радиус кривизны поверхности теплообмена, тем лучше обмен тепла через пограничный слой, как это характерно для теплоотдачи конвекцией и как это следует из зависимости (332). В этом существенная разница между зависимостями для и. [c.485]

Если же необходимо обеспечить более интенсивную передачу тепла, то нужно ускорить обмен холодных и теплых слоев жидкости. В этом случае осуществляют прину/кденную конвекцию. [c.118]

В этих условиях истечение пара из центров испарения должно происходить с очень большой скоростью. Масса пара в виде множества струй с большой скоростью вырывается в окружающую среду, эжектируя паровоздушную смесь из межгазового пространства. Скорость переноса тепла конвекцией пропорциональна объемной теплоемкости с р. С понижением давления плотность среды уменьшается и в области давлений Р 0,5 мм рт. ст. значение конвективного переноса тепла уменьшается. Кроме того, при малых давлениях у поверхности тела возникает пристеночный слой, толщина которого сравнима с длиной свободного пробега молекул (длина свободного пробега молекулы обратно пропорциональна давлению). В этом пристеночном слое отсутствуют какие-либо возмущения, а передача тепла происходит только молекулярным путем. Все это приводит к тому, что коэффициент теплообмена а при понижении давления Р < 0,5 мм рт. ст. уменьшается. В интервале давлений 0,1<<Р< 0,5 с понижением давления молекулярновязкостный режим тепломассопереноса постепенно заменяется чисто молекулярным обменом. Этот вывод подтверждается данными по изменению коэффициента теплообмена в зависимости от скорости движения тела (табл. 9-7). Если при давлении мм рт. ст. увеличение скорости движения от О (неподвижное тело) до 50 м сек вызывает увеличение коэффициента теплообмена а в 1,95 раза, то при давлении 0,5 мм рт. ст. это увеличение равно 1,31 раза, а при давлении 0,09 мм рт. ст. коэффициент а практически не зависит от скорости. [c.361]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология