Передача тепла теплопроводностью

Уравнение теплопроводности цилиндрической стенки. Рассмотрим передачу тепла теплопроводностью через цилиндрическую стенку длиной I, внутренним радиусом и наружным радиусом г (рис. VI1-5). [c.269]

Уравнение теплопроводности плоской стенки. Рассмотрим передачу тепла теплопроводностью через плоскую стенку (рис. VII-3), длина и ширина которой несравненно больше ее толщины ось х расположена по нормали к поверхности стенки. [c.267]

Передача тепла теплопроводностью [c.58]

Определение поверхности теплообмена Р аппарата обеспечивающей передачу требуемого количества тепла в заданное время. Величина поверхности теплообмена определяется скоростью теплопередачи, зависящей от механизма передачи тепла — теплопроводностью, конвекцией, излучением и их сочетанием друг с другом. Поверхность теплообмена находят из основного уравнения теплопередачи, [c.261]

Передача тепла теплопроводностью через многослойную плоскую стенку. По аналогии с предыдущим рассмотрим передачу тепла теплопроводностью через плоскую многослойную стенку (рис, 1Х-5), состоящую из п слоев. Будем считать, что смежные соприкасающиеся поверхности имеют одинаковую температуру. Согласно уравнению (IX, 14), можно записать для каждого слоя следующие выражения [c.157]

Одна из первых теорий распространения пламени была предложена Мал-ларом и Ле-Шателье еще в 1883 г. Она основана ва следующих представлениях. В предпламенной зоне не протекают какие-либо химические процессы, идет только нагревание прилегающих к пламени слоев свежей смеси вследствие передачи тепла теплопроводностью из зоны реакций (из светящейся зоны). Данные представления предполагают, что скорость распространения пламени определяется чисто физическими закономерностями — скоростью передачи тепла свежей смеси или температуропроводностью смеси. Теории распространения пламени, в основе которых лежит представление об определяющей влиянии скорости теплопередачи, получили название тепловых. После Малла-ра и Ле-Шателье предлагалось большое число различных вариантов тепловой теории, однако основные допущения и модель рассматриваемого процесса в этих теориях не претерпели существенных изменений. [c.120]

Сочетание определителей КО, Ж, О с определителями формы элемента Ф, Н, PH, В, РВ и типа поверхности П открывает возможности индексации конструкций практически необозримого множества существующих сейчас и возможных в перспективе теплообменных аппаратов, а также устройств для передачи тепла теплопроводностью. [c.20]

А. ПЕРЕДАЧА ТЕПЛА ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬЮ (ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ СТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ) [c.21]

Теплообменники такого типа помещаются в аппараты, которые при работе заполняются перерабатываемой жидкой массой. Они с успехом применяются главным образом в среде, вызывающей коррозию аппарата. При этом сам рабочий сосуд имеет с внутренней стороны антикоррозийное покрытие, которое является плохим проводником тепла. Таким покрытием является, например, кислотоупорная облицовка или пластмассы с низким ко-коэффициентом теплопроводности X. В этих случаях передача тепла теплопроводностью через стенку сосуда затруднительна. [c.231]

Передача тепла теплопроводностью в неподвижном слое жидкости описывается дифференциальным уравнением Фурье [c.126]

По аналогии с передачей тепла теплопроводностью конвективный поток тепла выражается уравнением [c.129]

В непосредственной близости от фронта ударной волны происходит воспламенение сжатого газа, и так как вследствие большой скорости распространения ударной волны диффузия (как и теплопроводность) не играет сколько-нибудь существенной роли (см., однако, работу [239]), то в реакцию вступает смесь, не разбавленная продуктами реакции и ве содержащая активных центров, образовавшихся в соседних слоях газа в предшествующие моменты времени. По атой причине воспламенение горючей смеси в ударной волне должно ближе соответствовать самовоспламенению газа в статических условиях, чем воспламенению при нормальном горении (где передача тепла теплопроводностью и диффузия активных центров играют основную роль). [c.243]

Различают три вида передачи тепла теплопроводность, конвекцию и тепловое излучение. В реальной печи передача тепла осуществляется практически всеми видами илп в любой комбинации. [c.24]

Уравнения (VII,10) и (VII,11) описывают распределение температур при передаче тепла теплопроводностью в самом общем виде, без учета, в частности, формы тела, через которое проводится тепло. Для конкретных условий эти уравнения должны быть дополнены граничными условиями, характеризующими геометрические факторы. [c.267]

Наибольшую роль при теплоотдаче пламенем и раскаленными газами играет излучение, существенно отличающееся от передачи тепла конвекцией и теплопроводностью. Различие заключается прежде всего в том, что передача излучаемой энергии аналогична распространению света и что для передачи тепла излучением не требуется переносной среды. В отличие от передачи тепла теплопроводностью и конвекцией, ири которых количество переданного тепла пропорционально разности температур, количество тепла, передаваемого излучением, пропорционально разности четвертых степеней абсолютных температур источника тепла и поглощающего тела. [c.61]

Возвратимся теперь к диффузионной модели. Процессы смешения заключаются в перераспределении вещества путем перемещения отдельных его элементов друг относительно друга (взаимное скольжение элементов) и путем внедрения одних элементов в другие при образовании вихрей. Если каждый из элементарных процессов совершается в сосуде многократно, то, как уже отмечалось, можно считать, что подобные явления имеют статистическую природу и, следовательно, применить для их описания уравнения,, характерные для иных статистических явлений (например, передача тепла теплопроводностью или молекулярная диффузия). [c.258]

Передача тепла теплопроводностью осуществляется путем переноса тепла при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тела. При этом энергия передается от одной частицы к другой в результате колебательного движения частиц, без их перемещения друг относительно друга. [c.364]

ПЕРЕДАЧА ТЕПЛА ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬЮ [c.125]

Конвективный теплообмен. Конвективный теплообмен представляет собой процесс передачи тепла теплопроводностью между неравномерно нагретыми частями жидкости или в результате переноса тепла при движении самой жидкости. Движение жидкости происходит в результате внешнего воздействия или из-за различия плотности, возникающего вследствие разности температуры в объеме жидкости. Математический анализ проблемы конвективного теплообмена чрезвычайно сложен. Для большинства случаев инженерной практики решения получают с помощью математических методов, в которых используются эмпирические зависимости. [c.12]

Для непрерывного процесса передачи тепла теплопроводностью при т -- I уравнение (VII, 13) принимает вид [c.268]

В нромышлеииых аппаратах различные способы передачи тепла сопутствуют друг другу. Так, нагрев нефтепродукта в трубчатой печи связа с излучением тепла от нагретых продуктов сгорания к сте[п<е трубы, передачей тепла теплопроводностью через стенку трубы и выиужде(пюй конвекцией внутри трубы. [c.150]

Для жидких и газообразных веществ можно определить лишь зависимость их средней температуры от времени, так как температура жидкости (газа) всегда выравнивается за счет конвекции, сопутствующей передаче тепла теплопроводностью. [c.306]

По своей структуре закон Фика аналогичен закону Фурье, описывающему передачу тепла теплопроводностью (см. стр. 264), причем аналогом градиента температур является в данном случае градиент концентраций, представляющий собой изменение концентрации диффундирующего вещества на единицу длины нормали между двумя поверхностями постоянных, но различных концентраций. [c.390]

При горении конденсированных веществ можно представить себе режим, когда существенная часть тепла (а в предельном случае так называемого беспламенного горения —все тепло) выделяется в ходе реакции в твердой или жидкой фазах. Такой режим, с теоретической точки зрения, должен резко отличаться от горения гомогенных газовых и летучих систем, так как в конденсированной фазе скорость диффузии продуктов горения (и, в частности, активных частиц) в свежее вещество практически равна нулю, и распространение горения может идти только за счет передачи тепла теплопроводностью. [c.62]

Дифференциальные уравнения (2—8) и (2—10) определяют передачу тепла теплопроводностью в самой общей форме, без учета форм тела, через которое проводится тепло, свойств тела и свойств окружающей среды, т. е. эти уравнения описывают только класс явлений теплопроводности. Конкретные условия тег Лопроводности для того или иного частного явления можно установить, если задать граничные условия, характеризующие данное явление. [c.286]

Широко используемые дифференциальные уравнения с основными решениями, представленными в общей форме, приведены в табл. 2.7. В табл. 2.8 перечислены общепринятые граничные условия для случая передачи тепла теплопроводностью. [c.41]

Тепло, выделившееся на поверхности зоны горения, расходуется на повышение температуры продуктов сгорания от температуры окружающей среды (/ ) до температуры зоны (/р), на повышение температуры близлежащих слоев воздуха (передачи тепла теплопроводностью) и на лучеиспускание. Строго говоря, тепло, выделившееся в зоне горения, идет также на нагрев капли, испарение, перегрев и разложение паров, а также на диссоциацию продуктов сгорания. Однако учитывая, что значительная доля тепла, пошедшая на испарение в том или ином виде, возвращается в зону горения, а степень диссоциации продуктов сгорания мала, ими можно пренебречь. [c.59]

Исследована также теплоотдача от кругового цилиндра при очень малых числах Грасгофа [125]. Все поле температуры разделено на ближнее и дальнее поля. В ближнем поле вокруг цилиндра преобладает передача тепла теплопроводностью по сравнению с конвекцией. В дальнем поле, т. е. в. факеле на большой высоте над цилиндром, преобладает конвекция. Поле температуры в ближней области определяется решением только двух уравнений — неразрывности и энергии. В дальнем поле получено автомодельное решение, обсуждавшееся в разд. 3.7 при рассмотрении факелов. Затем оба решения объединяются и усредненная по окружной координате температура ф, полученная из этих двух решений, используется для определения [c.265]

Закон Фурье. Основным законом передачи тепла теплопроводностью является закон Фурье, согласно которому количество гтпла dQ, передаваемое посредством теплопроводности через элемент поверхности Р, перпендикулярный тепловому потоку, за время йх прямо пропорционально температурному градиенту поверхности йр и времени йх [c.264]

Уравнение (а) по структуре аналогично уравнению (VI. 1) Фурье для передачи тепла теплопроводностью. При этом аналогом [c.446]

Здесь и в дальнейшем принято также, что процесс передачи тепла теплопроводностью через слой за счет контакта между кусками не происходит. Для плотного слоя, который составляется -из кусков м-алотеплопроводного материала (руда, известняк, глина и т. п.), это в достаточной мере соответствует действительности. Схематическое распределение температур газа и материала при противотоке и при разных соотнощениях водяных чисел и 1с учетом указанных допущений приведено яа рис. 225, на которовд изображены случаи, когда № г> м(а), [c.392]

Передача тепла теплопроводностью. При помощи теплопроводности тепло передается главным образом в соляных и свинцовых ваннах, так как расплав в этих ваннах обладает большой плотностью. Жидкие соли или свинец на холодной садке затвердевают, но быстро снова расплавляются, нагреваясь путем теплопроводности и конвекции. Затвердевание соли смягчает тепловой удар по садке. Тем не менее, нагрев садки происходит очеиь быстро, так что крупные заготовки из мягкой стали нагреваются до 370 либо в продуктах сгорания печей, либо в соляных ваннах, где соль при этой температуре находится в расплавленном состоянии. [c.349]

Процесс пиролиза с твердым теплоносителем особеняо удобен при высоких температурах пиролиза, когда передача тепла через стенку затруднительна из-за низкой теплопроьодности огнеупорных материалов стенки (шамот) или высокой стоимости жароупорной стали. Удельная производительность аппаратов, с твердым теплоносителем значительно выше, чем при пиролизе-с газовым теплоносителем, благодаря большой разности температур между теплоносителем и топливом и быстрой передаче тепла теплопроводностью и лучеиспусканием. [c.35]

Число Нуссельта Nu = aXIK — безразмерная величина, представленная отношением конвективного теплообмена к передаче тепла теплопроводностью в жидкости. [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология